HAL Id: jpa-00214718
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Submitted on 1 Jan 1971
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SPECTROMETRE POUR PHOTONS ENERGIQUES
M. Suffert, A. Degré, R. Fischer, P. Jean
To cite this version:
M. Suffert, A. Degré, R. Fischer, P. Jean. SPECTROMETRE POUR PHOTONS ENERGIQUES.
Journal de Physique Colloques, 1971, 32 (C5), pp.C5b-261-C5b-262. �10.1051/jphyscol:19715140�.
�jpa-00214718�
SPECTROW.TRE POUR PHOTONS ENERGIOUES M. Suffert, A. Degré, R. Fischer et P. Jean Laboratoire des Basses Energies, C.R.N., 67 Strasbourg 3
Résumé - On décrit un spectromètre INa(T1) permettant les détections de photons d'environ 25 MeV.
L'efficacité pour 1- pic de pleine énergie est de l'ordre de 30
%pour une résolution en énergie de 4
%.Le spectromètre comprend un système d'anti-empilement des impulsions efficace ainsi qu'un blin- dage contre les rayons cosmiques.
Abstract - The description of a INa(T1) crystal spectrometer for photons of about 25 MeV is given.
The full energy peak efficiency is of the order of 30
%and the energy resolution of 4
%.The spec- trometer includes an efficient anti-pileup system and good cosmic-ray shielding.
Introduction
L'étude des captures radiatives dans la ré- teur rapide 60 AVP. Cet ensemble est entouré par gion d'énergie d'excitation de la résonance géan- un scintillateur plastique en deux parties d'une te (15
à30 MeV) pose un certain nombre de problè- épaisseur minimum de 6 cm et monté en anticolnci- mes dûs
àleurs faibles sections efficaces,
àla dence rapide. Le tout se trouve
àl'intérieur du
présence de bruits de fond intenses et la valeur blindage en plomb de 10 cm (20 cm vers le haut) élevée de l'énergie des photons
àdétecter. En et repose sur la plate-forme d'une table tournante particulier on est souvent en présence de taux de permettant la mesure des distributions angulaires comptage correspondant
àdes énergies gamma in-
férieures
àcelles de la transition étudiée mais
6
7
10
à10 fois plus intenses provenant des réac- tions en compétition ou des réactions induites par neutrons. Le système doit donc présenter une grande insensibilité au phbomène d'empilement.des impulsions. De plus, les mesures étant souvent longues, il faut réduire le plus possible le spec- tre produit par le rayonnement cosmique. Par con- tre, dans beaucoup de cas (noyaux légers), la séparation en énergie de l'état fonamental du premier état excité est assez grande (quelques MeV) pour qu'on puisse identifier les transitions vers l'état fondamental avec un instrument dont la résolution en énergie est de 5
%.Il est impor- tant pour l'analyse des spectres obtenus, que la courbe de réponse soit relativement simple et qu'on dispose d'une grande efficacité du pic de pleine énergie, qui seul sera analysable dans le spectre expérimental. Pour toutes ces raisons un
entre 0" et 160".
Deux électroniques différentes
1et II peuvent être utilisées. La première est semblable
àcelle de la réf. [2] . Elle dispose pour la voie gamma d'un discriminateur rapide qui diminue nota- blement les empilements des impulsions. Dans la seconde électronique la voie lente d'analyse gam- ma est supprimée et remplacée par une voie d'ana- lyse rapide (fig. 2)
[4]. Les impulsions de l'anode du 60 AVP sont raccourcies par câble cour- circuité
à100 ns avant de passer dans la porte rapide. Dans ce cas la perte en résolution en énergie est d'environ 1
%mais on obtient ainsi une amélioration notable du comportement anti- empilements. 11 a été possible de travailler avec des taux de comptage de l'ordre de 100 Kc/s (1 M e V < E < 1 5 MeV) pour un taux d'acquisition
Y
pour la transition étudiée (E
=25 MeV) de Y
0,02 impulsions/sec.
spectromètre gamma comprenant un grand cristal La figure 3 montre un exemple de courbe de INa(T1) semble bien adapté
àcet usage et nous de réponse
àdes photons monoénergétiques prove- avons mis au point un tel ensemble. Pour cette nant de la réaction H(p,yo) He
3 4 à E =5 MeV
P
réalisation nous avons pu bénéficier de l'expé- avec l'électronique
1et un collimateur de
80 nonrience acquise antérieurement pour des ensembles de diamètre. Dans ce cas la résolution en énergie semblables [l] [2]
[3].est de 3.9
%et l'efficacité du pic de pleine Description et premiers résultats énergie de 29
%.Cette efficacité est définie
comme le rapport des impulsions dans le spectre La figure 1 montre le schéma du détec-
avec anticoyncidence dans la tranche hachurée sur teur. Le cristal INa(T1) de 25 cm
x30 cm (Quartz
la figure
3par rapport aux nombres de photons et Silice) est couplé
àun seul photomultiplica-
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:19715140
M. SUFFERT ET AL.
i n c i d e n t s s u r l e c r i s t a l . La r é d u c t i o n du b r u i t de f o n d dû aux r a y o n s cosmiques p o u r
E
-
25 YeV e s t d e 100 : 1.Y
BIBLIOGRAPHIE
)
11 M. S u f f e r t , Nucl. Phys., 1966, 75, 2 2 6 131 A. Degré, M. S c h a e f f e r e t M. S u f f e r t , Rev. Phys.121 M. S u f f e r t , W. Feldman, J. Mahieux et S.S. Hanna, Appl., 1969,
4,
247~ u c l . I n s t r . , 1968,
2,
1 141 E.M. D i e n e r , J.F. Amann, S.L. B l a t t e t P. P a u l ,~ u c l . ' ~ n s t r . , 1970,
82,
115F i g . 1
.
Spectre avec anti-co'inc.Spectre rejeté par l'onti-colnc.
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-
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