Mesure des réactivités dans une pile

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Mesure des réactivités dans une pile

Jacques Bernot, Victor Raievski

To cite this version:

Jacques Bernot, Victor Raievski. Mesure des réactivités dans une pile. J. Phys. Radium, 1954, 15

(5), pp.359-365. �10.1051/jphysrad:01954001505035900�. �jpa-00234933�

MESURE DES RÉACTIVITÉS DANS UNE PILE (1)

Par JACQUES BERNOT et VICTOR RAIEVSKI,

Service de la Pile de Saclay, Commissariat à l’Énergie atomique.

Sommaire.

Nous reprenons ici de façon plus didactique, l’exposé d’une méthode de comparaison

des effets de divers paramètres

la réactivité d’une pile. Cette méthode de comptage, appliquée ^à

une

pile essentiellement sous-critique, nécessite la déterminaion absolue de l’un des effets

moins.

Nous

procédé ^{à cet} étalonnage, à la fois par le calcul et par l’expérience, pour la variation ^du niveau d’eau. Les résultats sont

bon accord relatif, mais montrent

désaccord important quant

aux

valeurs absolues.

LE JOURNAL ^DE PHYSIQUE ^ET LE RADIUM. 15, 1954,

Introduction.

La methode sous-critique ^a deja ^ete exposee [1], [1’]. Nous allons en reprendre

ici 1’expos6 ^de façon plus didactique, ^{a la lumiere}

de nouveaux resultats.

Cette methode de comptage presente ^{sur les diver-}

gences les avantages ^{suivants :}

2013 les mesures sont rapides. ^En particulier, ^dans

le ^cas d’une pile ^{a eau} lourde, celle-ci n’etant pas activ6e, ^elles peuvent etre effectuees a intervalles

rapproch6s, determines _{par le} temps de stabili- sation ;

2013

les mesures sont pr6cises ^et reproductibles,

car on effectue des comptages ^{sur une} pile ^stable.

Ceci est tres interessant _pour les faibles variations de r6activit6, difficilement mesurables par la m6thode

cinetique;

-

on peut ^{mesurer les} grandes variations de r6activit6 sans danger, ^{car la} pile, sous-critique,

est toujours ^contr6l6e.

Par contre, cette m6thode ne permet que la

comparaison des effets entre eux et nécessite la détermination en valeur absolue de l’un d’eux ^au moins. Nous avons choisi comme etalon la valeur de 1’effet d’une variation de

mm du niveau d’eau a partir ^{d’un niveau} critique ^donne. Cette d6ter- mination a ete faite a la _{fois par} le calcul _{et par} des experiences ^de divergences (m6thode cin6tique).

1. Principe de la m6thode sous-critique.

On sait que dans ^une pile convergente (k 1) ^la

densite neutronique ^{en tout} point ^est inversement

proportionnelle ^{a la} r6activit6 :

Le taux de comptage ^d’un compteur a neutrons (1) Ce travail

fait 1’objet ^d’une Communication

Congres Heavy Water Reactor Conference qui s’est tenu à Oslo du

14 ^aout zg53.

place ^{en un} point fixe ^{de la} pile est donc lui aussi inversement proportionnel ^a la r6activit6 :

a condition _que le facteur A, proportionnel ^au

rapport nd ^{de la densite a 1’endroit du detecteur}

a la densite moyenne dans toute la pile, ^{reste cons-}

tant quand ^{on fait varier k.}

S’il en est ainsi, ^{on a} pour chaque ^{ki realise}

ce qui permet de comparer ^{entre eux} les effets _pi

sur le facteur de multiplication ^de divers para- m6tres, ^et de les exprimer ^{tous en} fonction d’un seul. po, pris ^{comme reference.}

2. Param6tre de reference.

Le param6tre ^de

reference le plus ad6quat ^{serait, dans le cas de la} pile ^de Saclay, ^{1’effet d’une} quantite ^{connue d’azote}

dans le circuit de refroidissement. Cet effet est pro-

portionnel ^{a la} pression. ^{Mais nous n’avons} pas la

possibilite ^{de la} mesurer avec assez de precision

d’une part, et d’autre part le domaine de variation de 1’effet est restreint.

Nous avons prefere adopter ^comme paramètre ^de

reference la réactivité plte (:lh) ^{due a une varia-}

tion Ah du niveau d’eau lourde a partir ^{d’un niveau} critique hI, determine. Cette r6activit6 n’est _pas

rigoureusement proportionnelle ^a Ah. Le calcul

(voir Appendice) v6rifi6 par 1’experience ^{en ce} qui

concerne les valeurs relatives, donne

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01954001505035900

360

la longueur ^de migration M, ^du

laplacien

^{de la}

2

pile ^{80 et du}

laplacien ^axial

B2ac

(Hc )2.

H est la hauteur de la pile ^nue 6quivalente, 6gale

a h + ^{35 cm dans le cas de la} pile ^de Saclay (h, ^hau-

teur vraie du milieu multiplicateur). ^{Le tableau}

suivant donne quelques valeurs de x (hc) :

Cette loi permet ^{ainsi de ramener des mesures}

faites a différents niveaux a l’effet d’une variation 3h a partir ^{d’un niveau} critique ^donne.

3. Condition d’application ^{de la methode} sous-critique. Exemples.. - R6p6tons que, pour

appliquer la m6thode sous-critique, ^il faut que Ie facteur nd

^dans (1) reste ^constant.

A. CAS ^ou A RESTE CONSTANT.

a. Variation du niveau d’eau lourde.

Pour des variations limit6es

Fig.

^Densite neutronique.

du niveau autour du niveau critique, ^la r6par-

tition neutronique ^{dans la} pile reste tres proche ^de

la r6partition fondamentale et la position ^du

maximum varie peu ^{en hauteur} (fig. i). ^On peut

alors considerer nd ^{comme constant, a} condition de

n

prendre ^{soin de} placer ^Ie compteur ^{dans le} plan

moyen ^du maximum de densite.

Lorsque h varie au-dessous du niveau critique h ,

on doit avoir d’apres (1) ^et (3)

La représentation graphique H H2 ^en fonction de H2 C

(fig. 2) donne bien expérimentalement ^{une droite} (2)

pour divers he et pour hc- 20 cm / ^h hc, ^ce qui implique A constant et permet ^{en outre de d6ter-} miner h,.

(2) Ces droites seront appel6es dans la suite de cet article droites H2/C H2

b. Autres perturbations : Introduction de faibles

absorbeurs localisés.

L’introduction dans la pile

d’un petit ^{morceau de} cadmium, par exemple,

a pour effet ^d’une part de faire d6croltre la densite

Fig.

^Droites experimentales c. H2 H2

neutronique ^de facon homogene ^{dans son ensemble,}

d’autre part de la deformer au voisinage de 1’absor- beur. Si Ie volume perturbe ^est faible devant Ie volume total de ^la pile ^{et si Fen} prend ^{soin de} placer ^Ie compteur ^en dehors de la zone perturbee,

alors nd n’est pratiquement ^pas modifie, ^ainsi donc

n

que A.

Nous avons mesure a 1’aide d’un d6tecteur continu [2] ^la depression ^{due a un} petit cylindre ^de

cadmium de diamètre 25 mm et hauteur 60 mm.

L’exp6rience ^montre que la depression ^{est tres}

locale (fig. 3). ^Ce resultat est d’ailleurs confirm6 par 1’etude du signal ^{local et du} signal ^d’ensemble

dans les m6thodes d’oscillations [3], [4], [5].

Fig. ^3.

Depression ^{due a}

^absorbeur localise.

Plaques ^de réglage.

^Les plaques ^de r6glage repr6sentent ^une absorption beaucoup plus impor-

tante déjà, ^mais nous avons Ih _encore, vérifié exp6-

rimentalement de deux façons diff6rentes que ^la

perturbation qu’elles apportent ^{est faible :}

-

une mesure directe de la depression [6] ^à

I’aide d’un detecteur continu [2] ^{a ete faite} qui

361 montre, ^d’une part que la deformation ^ne s’etend

pas ^a plus ^{de 3o cm de la} plaque, ^d’autre part que la variation relative de n est inf6rieure a 25o. 10-5;

-

le rapport ^{des taux de} comptage ^{de deux}

d6tecteurs places a des distances diff6rentes d’une

plaque ^{enfonc6e reste constant, ce} qui ^montre

encore que la deformation est locale.

Pression d’azote.

On peut considérer la répar-

tition de l’ azote de refroidissement dans la pile

comme homogène, ^ce qui ^a pour consequence ^de

faire varier k,, ^{donc de conserver la forme de la} r6partition spatiale ^{dans son ensemble.}

Pour mesurer 1’effet sur la r6activit6 d’une de

ces perturbations, ^on opere par comparaison ^avec

1’effet d’une variation ^connue du niveau, ^a l’aide de (2). ^La pile ^etant critique, ^{dans une} premiere experience ^on introduit l’absorbeur a _mesurer, ce

qui ^{donne un taux de} comptage C1 correspondant ^à

un effet Ak. On retire I’absorbeur et Fon baisse le niveau d’une quantite ^{6.h : on} obtient ainsi le taux de comptage C2 correspondant ^a ph,(-,Ah) ^donne par (3). ^{On a}

On peut ^en particulier exprimer ^{Ak en} millimetres d’eau equivalents ^a partir ^de he ^en cherchant Ie 3h pour lequel C2 = Cl.

On peut ^aussi determiner cet effet 3k en cher- chant le nouveau niveau critique ^{H(. de la} pile perturbee droite H2 Ceci revient a chercher ^la

C

quantite ^{d’eau Ah}

^{H;.- Hc dont} l’effet compense exactement celui Ak de la perturbation. ^{La valeur} num6rique

deduite _par ce procédé ^{est en} parfait ^{accord avec}

celle pr6c6demment d6termin6e, ^ce qui montre que l’effet de la quantite ^{d’eau 3h ainsi} ajoutee ^{a la} pile perturbee ^{est le meme} que pour la pile ^non perturbee. ^Les effels ^{des diverses} perturbations ^énu-

mérées sont pratiquement indépendants ^et s’aioutent algébriquement. ^{11 faut bien voir} que ceci n’est valable que pour Ie niveau d’eau ^{et une autre} pertur-

bation ou deux autres perturbations ^{locales et} géométriquement éloignées. ^{Ceci est} approxima-

tivement v6rifi6 d’autre part par la ^mesure des pentes ^des droites expérimentales h2/C H2 ^{qui sont pro-}

portionnelles ^a

(he), ^les divers hc. 6tant realises à 1’aide des perturbations ^cit6es.

Remarquons que ^ce resultat constitue une confir- mation de I’hypoth6se toujours ^faite implicitement

dans la mesure d’un effet par la m6thode cin6tique.

En effet, dans cette m6thode, ayant realise Ie niveau

critique h;. pour la pile perturbee, ^on retire 1’ele- ment perturbateur, et l’on dit que ^son effet etait

l’oppos6 de celui que l’on deduit de la mesure du

temps ^{de montee de la} pile ^ainsi divergente. ^{Or cet} effet ^rr2esure correspond ^à I’addition de la quantité

d’eau Ah = ^h’. - he à la pile critique ^non perturbée.

B. CAS ou A PEUT VARIER.

C’est Ie cas par

exemple des barres de securite dont l’enfoncement dans la pile perturbe ^{fortement la} r6partition

de la densite neutronique, ^{et ne} permet plus ^de

considerer A comme constant.

On mesure 1’effet d’une forte perturbation ^{en le} comparant ^{a celui} dt a 1’addition d’une seconde

perturbation, ^{connue et} faible, pour ^ne pas affecter de nouveau A. L’effet resultant est la somme des effets de chacune des perturbations.

Par exemple, ^{on se} place ^{au niveau} critique ^he

et Fen enfonce une barre de securite. On realise ainsi une r6activit6 ð,kn ^a laquelle correspond ^Ie

A’

taux de comptage CB = A’, _0394kB ^{ou A’ peut etre}

different de A. On modifie alors Ie niveau d’eau et Fon se place ^{a un niveau h’ ~ he. On} realise ainsi

une , nouvelle r6activit6 qui, par hypothèse, ^est

a laquelle correspond ^{Ie taux de} comptage

On obtient alors

L’expérience conduite pour différents h’ (ce qui

revient a tracer fa droite H2 H2/C ^{pour la pile avec barre}

enfonc6e) ^{donne des} resultats coherents :

On voit bien sur ce cas particulier que si l’on ^se place

au nouveau niveau critique ^{hc, Cn. 3/, devenant infini,}

on a

Si l’on applique directement Ie procédé ^du para-

graphe ^{A sans tenir} compte des variations possibles

de A, ^{on obtient} .lkn == - 1200. 10-5. Ce resultat

en tres bon accord ^avec Ie precedent montre que meme dans Ie ^cas d’une barre de securite, ^{Ie coefh-} cient A varie _peu.

Ajoutons qu’un ^calcul direct de 1’effet d’une barre,

a 1’aide d’une theorie correcte a deux groupes [7]

donne la valeur - i i 8o. i o-5 en bon accord avec

les valeurs expérimentales ^obtenues par compa-

raison a 1’effet calcule d’une variation du niveau

d’eau lourde.

362

CONCLUSION.

On obtient les resultats suivants :

-

dans pratiquernent ^{tous Ie,s cas, on} peut ^consi-

dérer A comme constant;

-

l’introduction d’un absorbeur, ^meme localise, peut etre traduite par ^une variation de koo.

4. Determination de 1’etalon absolu de reac- tivit6.

Nous avons expose ^au paragraphe ²

les raisons du choix opere. ^L’6talon choisi est la valeur de 1’effet sur la r6activit6 du a une variation de

mm d’eau autour d’un niveau critique ^donne.

A. THEORIE.

Voir Appendice.

B. EXPERIENCES. DIVERGENCES. - Pour mesurer

experimentalement 6h , nous avons fait appel ^{a la}

m6thode classique ^des divergences, ^{utilisant la}

formule de Nordheim _pour une pile ^{a eau lourde.}

Nous avons adopt6 pour les periodes ^et pourcen-

tages des diverses especes ^de neutrons, les valeurs de Hughes [8] ^{en ce} qui ^{concerne les neutrons}

Fig. 4.

Divergence*..

retardes, les valeurs de Johns et Sargent [9] pour les photoneutrons.

Remarquons ^ici que la formule de Nordheim

generalement ^{admise ne tient aucun} compte ^du recyclage ^{des neutrons} rapides ^{immediats emis au}

cours des fissions rapides. ^Ce phenomene qui ^ne

concerne pas les ^neutrons rapides retardes, d’energie

inferieure au seuil de ^fission rapide, ^{am6ne a} prendre

pour Pi, ^{non la valeur} exp6rimentale (3 to , ^{mais une}

valeur fii

03B20i [I ⁺ f (03B5)], of f (2) ^{est fonction du}

facteur de multiplication rapide, ^{et vaut dans le}

cas de la pile ^de Saclay ^0,023.

a. 1B1éthode de mesure et appareillage.

^Pour mesurer la periode ^de 1’exponentielle divergente,

nous avons utilise le fait que l’int6grale ^d’une exponentielle ^{est une} exponentielle ^{de meme} periode;

ce qui ^{nous a amenes a} effectuer des comptages

de T secondes s6par6s par T secondes. Nous avons

dispose de deux groupes de comptage identiques

(avec compteurs proportionnels ^a BF 3)’ disposes

de facon ^{a ce} que leurs ^taux de comptage ^soient

dans Ie rapport

approximativement (fig. 4).

Ceci de maniere ^a pouvoir ^{suivre la} divergence ^sur quatre ^decades environ, ^{nous assurant de 1’extinc-}

tion des regimes transitoires et ^nous lib6rant ^ainsi

au maximum des fluctuations statistiques, compte

tenu de ^la correction de temps ^{mort des} compteurs (mesuree 6gale ^a 20 ps). ^{Nous avons} pris ^{soin en}

outre de r6aliser Ie changement ^{de k aussi} rapi-

dement _que possible ^a 1’aide d’une barre de securite auxiliaire.

La m6thode utilis6e permet d’escompter ^{sur les} periodes ^{une erreur} relative de l’ordre de

a 3 pour ^{10o au maximum.} L’erreur la plus importante provient des lectures du niveau d’eau lourde qui

ne peuvent ^se faire a mieux d’un quart ^{ou d’un}

demi-millimetre a cause des effets de capillarit6.

Nous avons ainsi determine phcNordheim (~h) ^pour

Nous avons ainsi déterminé Pjt

differentes valeurs de Ah entre o et 5o mm a quatre

niveaux critiques différents.

b. Résultats.

Pour chaque ^niveau critique,

on porte ^{sur un} graphique Nrdbeim ^{(Ah) en fonction}

de Ah, ^ou plus exactement en fonction de la quan- tite Hc, H2 -- H2e H propoxtionnelle a P C a Ie u I’ e (Ah) 1.l c ^et au second ordre pres 6gale ^a Ah, ^etant donne les faibles valeurs de Oh considerees. Les points ^se placent aux erreurs experimentales pres ^{sur une} droite, ce qui ^{v6rifle la} proportionnalite ^de pNordheim

a H2 2014H2c , droite dont la pente ^donne Fh 6k ^{au niveau}

critique ^ha;

On constate directement ^sur les resultats experi-

mentaux que, pour avoir la meme periode ^{, donc}

la meme r6activit6 p, il faut prendre ^{des 3h crois-}

sants lorsque ^he augmente. ^{Ce résultat,} independant

de la formule de Nordheim, ^{est en accord} qualitatif

avec la th6orie.

Les resultats obtenus ^sont port6s dans Ie tableau suivant :

On obtient donc une bonne concordance relative entre ces trois series de valeurs, ^{mais un d6saccord} flagrant ^entre les valeurs absolues.

Nous avons ainsi ete amenes a 6tudier de faron critique la formule de Nordheim, ^en particulier ^sa

valeur en tant qu’etalon absolu de mesure des r6activit6s.

5. Regimes transitoires.

Nous ^avons voulu

verifier en particulier ^{si la} periode ^et 1’amplitude

363 de 1’exponentielle divergente ^donn6es par la formule

de Nordheinl concordaient avec 1’experience.

10 Principe. - - Lorsqu’on donne a une pile ^un brusque gain ^de réactivité p ^{a l’instant} zero, ^le flux croit ^{au cours du} temps ^comme

ou encore

On a

d’ou

La fonction (t)(3) depend faiblement de G (fig. 6)

et 1’erreur resultante As est faible. Mais la for- mule (5) ^montre que 1’erreur sur A0 ^{croit avec f.}

Pour obtenir une valeur correcte de zlo, ^{il ne faut}

donc pas attendre, pour faire la mesure de 1T, ^un temps sup6rieur ^{a la} periode ^{’-0. On} est ainsi conduit a etudier la divergence ^{au cours des toutes} premières

secondes qui ^{suivent le} gain brusque ^de r6activit6.

2°_ Dispositi f expérimental.

^{Nous avons} dispos6

au centre de la pile, ^en plein ^{flux maximum, deux} cylindres de cadmium concentriques. ^Le cylindre ext6rieur, fixe, ^{21 cm de} long, ^recouvre comple-

tement le cylindre int6rieur, mobile,

cm, dans sa

position ^basse, ou il est constamment rappel6 par

un fort ressort. Trois ^crans d’arret permettent ^de

maintenir ^ce cylindre ^{sorti de 20, 15 ou}

^cm.

Pour chacune de ces positions, ^on stabilise la pile

a quelques ^watts de maniere a avoir une r6activit6

pratiquement ^nulle.

Fig. 7.

Etude des regimes transitoires.

On libère alors Ie cylindre ^interieur qui ^atteint

sa position ^{basse en une} cinquantaine ^{de milli-}

secondes. On recueille sur 1’ecran d’un oscillographe bi-spot photographié a 1’aide d’une camera a d6rou- lement ^{continu :}

-

les impulsions ^d’un g6n6rateur ^100o p6riodes (plus ^une impulsion particuliere ^{toutes les}

p6riodes)

pour la mesure du temps;

-

une impulsion donnant Ie temps ^{zero ou Ie} cylindre ^{interieur atteint sa} position ^basse;

-

une impulsion ^{tous les}

coups compt6s

par ^un compteur place pres ^{de la cuve. Un} comptage

initial suffisamment long permet de determiner tIJ 0

avec precision.

Un second compteur place ^dans Ie réflecteur.

permet de determiner ^la p6riode V,, ^de 1’exponentielle divergente, et par suite de determiner pNordheim.

30 Résultats.

Nous ^avons port6 ^les points exp6rimentaux ^{sur les courbes calcul6es corres-} pondant ^a pNordheim experimental (fig. 8).

(3) Cette fonction

ete calcul6e pour les A, ^et À, ^d’une

pile ^a

^lourde (B. ^{Jacrot, a} paraitre).

364

On obtient les resultats suivants :

L’accord entre les resultats exp6rimentaux ^{et Ie}

calcul est satisfaisant et ne permet pas de mettre

en defaut la formule de Nordheim.

Fig. ^8. - Regimes transitoires.

6. Conclusion.

Nous avons mis ^au point

une m6thode simple ^et rapide ^{de mesure des reac-}

tivit6s par comptage ^{sur une} pile sous-critique.

Une m6thode analogue ^est succinctement d6crite dans un rapport ^{de Johns et} Sargent ^r6cemment

d6class6 [10], ^{mais il ne semble} pas qu’elle ^{ait fait} 1’objet d’une 6tude systematique.

Cette methode necessite un 6talonnage theorique

ou experimental. Le d6saccord observe entre les valeurs absolues de la r6activit6 ainsi determinees fait actuellement l’objet d’une etude. Rumsey [11]

a tent6 d’expliquer ^ce d6saccord a la suite des travaux de Bayly [12].

Ajoutons ^une derni6re preuve ^en faveur de la coherence de la relation de Nordheim. L’étalonnage

de la puissance ^{de la} pile ^a ete effectue de deux

façons differentes :

-

par ^{une mesure} de densite dans le milieu multi-

plicateur ;

-

par une mesure de r6activit6 avec evaluation de la puissance ^{due aux sources} spontan6es ^de fissions, d’apres la relation P= ap° ^{[13]. Les}

valeurs obtenues pour la puissance ^{sont en bon}

accord avec la valeur cin6tique ^de la reactivite.

Une confirmation de cet accord se trouve enfin

dans la mesure de la chaleur evacuee par le gaz de refroidissement en marche continue a haute puis-

sance.

7. Remerciements. - Nous tenons a remercier et associer ^au present travail MM. Jacrot et Netter

qui ^ont pris ^une part ^tres active dans cette etude,

en particulier pour ^la partie sous-critique. ^Nous

tenons aussi a remercier vivement MM. Horowitz et Bussac pour les conseils ^et 1’aide inlassables

qu’ils ^{nous ont} apport6s ^{sur le} plan th6orique.

APPENDICE.

Th6orie de 1’effet du millimetre d’eau.

Le calcul est fait pour ^une pile cylindrique ^{munie d’un}

r6flecteur lateral et inférieur.

On sait que [14] :

Or, ^{dans une} pile, les fonctions de r6partition spatiale n1 ^et n2 ^dans le milieu multiplicateur ^et

dans le réflecteur ^sont repr6sent6es ^{avec une bonne} approximation par les solutions de

6crites en theorie a un groupe, ^{oil m} depend ^{de la} période ’l9 ^{de la} pile divergente.

Une bonne ^solution approch6e ^{de ce} système

est [ 15] (fig. g) :

avec les conditions ^aux limites

Dans l’hypothèse ^{ou Br est} constant, ? ^{reste cons-}

tant d’apres (7) ^et

õB1. = &Bg = - ^ÕW2.

L’equation (6) différenciée donne alors

En tenant compte ^du couplage ^des

laplaciens » B2a ^et Bji, ^nous obtiendrions à Ia place ^{de ah un}

terme de la forme àh + J. ) ^{[r2C est la} vie moyenne dans Ie réflecteur], ^{oÙ I. est} de l’ordre de quelques

centimetres pour la pile ^de Saclay, ^ce qui ^constitue

une correction negligeable. ^{KI est une} longueur qui

varie _peu avec h et qui ^{vaut 35 cm dans Ie cas}

de la pile ^de Saclay. ^D’autre part, pour de faibles variations du niveau, M2 B2 ^varie tres peu et l’on

peut ^écrire

’

Note ajoutee

epreuves.

^Un

calcul de la lon- gueur de migration ^{dans P 2 vient} d’etre fait

tenant

compte ^d’une fagon plus ^{d6taill6e du} transport ^{des neutrons} dans les gaines ou circule le gaz de refroidissement. Cet effet est tres important ^{dans le}

^d’une pile de forme ramass6e

comme

la pile ^de Saclay, ^{et conduit a} augmenter notablement la longueur ^de migration. Avec la nouvelle valeur, ^1’ecart

entre les valeurs expérimentales ^et th6oriques ^{est consid6ra-}

blement r6duit.

Manuscrit reçu le 26 septembre 1953.

BIBLIOGRAPHIE.

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C. R. Acad. Sc., 1953, 236, 693.

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^J. Physique Rad., 1951, 12, 573.

VIBRATIONS MOLÉCULAIRES ^ET CONSTANTES DE FORCE Par MARCEL LARNAUDIE, (1)

Laboratoire des Recherches physiques de la Sorbonne.

Sommaire.

Après ^avoir rappelé la théorie matricielle du calcul des fréquences fondamentales d’oscillation des molécules,

indiquons

méthode de détermination d’une série de constantes de force, ^{et des} coordonnées normales correspondantes. Les résultats sont discutés dans

appli-

cation

du cyclohexane.

LE JOURNAL ^DE PHYSIQUE ^{ET LE} RADIUM. TOME 15, ^MAI 1951,

Le probl6me ^{de la} determination de la fonction

potentielle ^{et des} coordonn6es normales est ins6pa-

rable de celui de 1’interpretation ^des spectres ^de (’) Actuellement

Laboratoires de la C« Péchilley, 12- I 4, Rue des Gardinoux, Aubervilliers (Seme).

vibration. En effet, ^{s’il se} presente ^en principe

abordable par des calculs de m6canique ondulatoire, 1’etude

tres complexe

n’a ete tent6e que pour

quelques molecules di- ou triatomiques, ^{et les}

résultats restent, ^le plus ^{souvent, seulement} grossie-

rement approchés.