Travail des forces pressantes Annexe 2 Page 1 sur 1
Thermodynamique, T11.A2 © Isa 2020
Résumé des résultats
Après l’expression du cas général, les résultats concernent des cas particuliers fréquents.
I. Expression du travail des forces pressantes extérieures
Dans le cas général
Transformations monobares Transformations isochores Transformations réversibles
Transformations isobares réversibles
Transformations isothermes réversibles d’un gaz parfait
II. Interprétation graphique dans un diagramme de Clapeyron
Une transformation réversible peut être représentée dans un diagramme de Clapeyron. La valeur absolue du terme pdV est égal à l’aire en brun. Dans le cas d’un cycle parcouru dans le sens horaire, le système cède effectivement de l’énergie à son milieu extérieur. Le cycle est dit moteur. Lorsque le cycle est parcouru dans le sens trigonométrique, le système reçoit effectivement de l’énergie. Il est dit récepteur.
Les échanges d’énergie sous forme de travail sont inconnus sauf dans un grand nombre des cas particuliers.
δW(F!p ext)=−pextdV W(!
Fp ext)= δW(! Fp ext
)
∫
T =∫
T −pextdVWmonobare(!
Fp ext)=−pextΔV
Wisochore(! Fp ext)=0
Wréversible(!
Fp ext)= −pextdV
∫
T =∫
T −p dV Tréversible donc p!" # $ #
ext=pWisobare réversible(!
Fp ext)=−p V
(
f −Vi)
=−pΔVWisotherme gaz parfait
réversible (!
Fp ext)= −nRT
V dV Vi
Vf
∫
=constante−!
nRT Vi dVVVf
∫
=−nRT(
ln(Vf)−ln(Vi))
=−nRTlnVVfi
