Complément à l'étude du spectre d'absorption de l'oxyde azoteux solide dans la région de Schumann

HAL Id: jpa-00234766

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00234766

Submitted on 1 Jan 1953

HAL is a multi-disciplinary open access

archive for the deposit and dissemination of

sci-entific research documents, whether they are

pub-lished or not. The documents may come from

teaching and research institutions in France or

abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est

destinée au dépôt et à la diffusion de documents

scientifiques de niveau recherche, publiés ou non,

émanant des établissements d’enseignement et de

recherche français ou étrangers, des laboratoires

publics ou privés.

Complément à l’étude du spectre d’absorption de

l’oxyde azoteux solide dans la région de Schumann

Janine Granier-Mayence, Jacques Romand

To cite this version:

428

mesures sur des couches

_{de rhodium,}

_béryllium

et

nickel. °°

L’appareil

utilisé

[2]

est le même et les mesures de

pouvoir

réflecteur ont été faites sous les incidences

de 18 et

45°

avec deux miroirs

_Mi

et

_M2

de même

nature.

Le rhodium a été choisi

_pour

son inaltérabilité et

son bon

pouvoir

réflecteur dans l’ultraviolet

_proche

_[3].

Nous avons obtenu la couche de rhodium en chauffant

sous .vide des filaments de

_{tungstène préalablement}

recouverts d’une couche de

_rhodium

_par

_{électrolyse.}

Les

_plaques

_support

étaient du verre

_{poli optiquement.}

Les résultats sont

_{représentés}

sur la

_figure.

Ils semblent

,du

même ordre de

grandeur

que ceux

_{déjà indiqués [3]}

pour la

région

2 000-2 500

À,

aucune mesure, à notre

connaissance,

n’ayant

été faite au-dessous de 2 ₄₀₀ À.

’Le

_beryllium

a été obtenu _par

_évaporation

sous

vide. Les courbes de

_pouvoir

réflecteur

_présentent

un minimum très net vers 1600 Á. Ces résultats sont

’

’

concordants avec ceux de Sabine

_[4],

bien

_supérieurs

à ceux de Gleason

_[5],

.mais

totalement différents de la

_courbe

donnée par Miss

Banning

[6]

pour une

couche

non

contaminée par

l’air.

Celle-ci attribue le minimum de 1600 À à

_{l’absorption}

d’une mince couche de

_tungstène

due à une _{contamination par}

le B1

filament;

cependant

Glèason avait

_opéré

_par

pulvé-risation

cathodique

èt,

d’autre

_part,

nous n’avons pas observé ce

_phénomène

avec le rhodium.

Le,nickel a été

_également

obtenu par

évaporation

sous vide. La courbe à

1 8 °

est très

_légèrement

inférieure à celle de Sabine.

La

précision

des mesures est

_toujours

de 5

et 10 _pour 100 dans les

cas les

plus

défavorables. Nous avons calculé

_également

les valeurs de

Rf;)

et

_{V Rt}

_pour ces trois métaux

(ce

qu’il

fallait

déjà

lire dans la

_{publication [1]}

au lieu de

_{(Rj 5)2}

et

_Rj/i);

les valeurs sont données dans le tableau ci-contre. La relation

₃

=

R;

5 de la théorie

électro-magnétique

semble assez bien vérifiée ici. Comme nous

l’avons

_{déjà dit,}

une discussion

_plus

détaillée sera

donnée ultérieurement.

Rhuditttîz.

Beryllium.

ivickel.

Manuscrit reçu le 4 mai _I953.

[1] ROBIN Mme S. 2014 C. R. Acad. Sc., 1953, 236, 674. [2] ROBIN Mme S et VODAR B. - J.

Physique Rad., 1952,

13, 492.

[3] COBLENTZ W. W. et STAIR R. - Bur. Stand. J.

Res., 1939, 22, 93.

[4] SABINE G. B. -

Phys. Rev., 1939, 55, 1064. [5] GLEASON P. R. - Proc. Nat. Acad.

Sc., 1929,15, 551. [6] BANNING Miss. - J.

Opt. Soc. Amer., 1942, 32, 98.

COMPLÉMENT

A

L’ÉTUDE

DU SPECTRE D’ABSORPTION

DE L’OXYDE AZOTEUX SOLIDE DANS LA

RÉGION

DE SCHUMANN

Par Mme Janine

GRANIER-MAYENCE

et

_{M. Jacques}

_ROMAND,

Laboratoire de

_{Physique-Enseignement (Sorbonne).}

Dans une Note

_{précédente [1],}

nous avons donné les résultats obtenus dans l’étude du

_spectre’

d’ab-sorption

entre 240o et 1600 Â de

_l’oxyde

azoteux solide à la

_température

de 6oo K.

_Rappelons

que

la bande

observée,

dont le maximum est à

_{1780 A,}

correspond

à la bande B du

_spectre

du gaz

déplacée

vers les courtes

longueurs d’onde,

mais _{que la}

_région

de la courbe

_comprise

entre 240o et 2000 Á semble

indiquer

la

_présence

d’une’ autre bande dont nous

n’avions pu

préciser l’origine,

.

429

.

Nous avons

_repris

cette étude en utilisant comme

réfrigérant l’hydrogène

liquide,

ce

_qui

nous a

_permis

d’atteindre la

_température

de

20°

K,

toutes les autres

conditions

_{expérimentales}

restant les ’ mêmes. Nous

avons

_également

irradié les couches solides

_pendant

des

_temps

variables allant bde

_quelques

minutes

à 20 mn.

Entre 2000 et 1600

À,

la bande

_{d’absorption}

_que

nous

_appellerons

B comme dans le cas _{du gaz} est _peu

modifiée par

rapport

à celle du solide à

_6o°K;

son

maximum n’a pas subi de

déplacement

en

_longueur

d’onde,

et en intensité la variation est inférieure

à + I5 _pour 100. Cette

_{légère augmentation apparente}

de

_{l’absorption pourrait}

_{s’expliquer}

_{par la}

_diffusion,

car les couches

formées

à 20° K

_{présentent déjà}

une

légère

diffusion dans le

_visible,

alors _{que celles formées} à 6oo K sont

_{transparentes.}

Cependant,

pour des

longueurs

d’onde

_supérieures

à 2000 Á nous retrouvons le

même

_phénomène

que pour les couches formées à 6oo K :

_changement

de

pente

brusque,

mauvaise

reproductibilité

des mesures,

variation anormale avec

_{l’épaisseur}

de la couche. Par irradiation de la

_couche,

nous avons observé

une

_{augmentation générale,}

assez

_faible,

de l’absor-tion mais

beaucoup

plus importante

dans la

_régiori

2000-2400 Á et

_{plus importante}

_{que dans le} cas des couches formées à 6oo

_K;

dans certains cas on observe même un

_deuxième

maximum vers 2I20 À. L’ensemble

des

phénomènes

observés nous a

_suggéré

que

cette

absorption

entre 2000 et ₂₄₀₀ Á

_pouvait

être

due

à

un

_produit

de dissociation

_{photochimique}

de

_l’oxyde

azoteux,

dont la formation et le

_pourcentage

dépen-dént

essentiellement des conditions d’évolution de la

couche;

c’est-à-dire

_d’un

ensemble de facteurs mal

connus et

_{probablement variables,}

ce

_qui

_expliquerait

la mauvaise

_{reproductibilité}

des observations. Or

l’oxyde

azotique

possède

une bande très intense

dont le maximum est situé ù 2 Ioo Á

_[2].

Par

sous-traction de

l’absorption produite

par un

_pourcentage

de NO de l’ordre de _{0,2 pour} 100 _pour les

_premières

couches non

_irradiées,

on obtient une courbe débutant à 2200 À avec

_toujours

un maximum à

_{1780 Á}

et

_qui

est

_{reproductible}

d’un

_spectre

à

_l’autre.

De l’ensemble de ces résultats nous retiendrons que

l’absorption

anormale observée dans la

_région

2000-240o Á ne _{doit pas}

_appartenir

au

_spectre

de

l’oxyde azoteux,

mais à celui d’un

_produit

de disso-ciation

photochimique,

_qui

peut

être

_l’oxyde

_azotique.

Rappelons

à ce

_sujet

_{que les} auteurs

_ayant

étudié la dissociation de

_N20

gazeux ont _{montré que la}

réaction

primaire

donnait naissance à

_N3

et

_02;

nous-mêmes n’avons

jamais

obsérvé de formation de NO dans le cas _{du gaz}

_{[3], malgré}

le

_spectre

très intense de ce dernier dans l’ultraviolet lointain.

Il n’est pas

impossible

que la faible mobilité des molécules sur la couche solide à 20° K interdise des réactions

_qui

se

_{produisent plus}

facilement à 6oo K

et très facilement dans le cas

du’gaz.

Enfin il n’est pas

impossible

que nous _ayons

_également

formation d’azote et

_{d’oxygène,}

mais en

_quantités

_trop

faibles pour être

décelées,

ces _corps

_ayant

un

_spectre

moins intense que

l’oxyde azotique.

Signalons

pour terminer l’existence dans la

région

du

_maximum,

vers

₁₇₈₀

À de

_quelques

fluctuations d’intensité très

_faibles,

_séparées

_par 30 À environ

(g5o cm-1).

Ces

_fluctuations

ne. sont _pas

_dues

à

un

_phénomène

d’interférence,

car leur écartement

ne _{varie pas} avec

_{l’épaisseur}

de la couche. On doit

sans doute les rattacher à des _fluctuations

_plus

compliquées

et

_plus

resserrées observées

_également

dans la

_région

du maximum sur le

_spectre

_du,

_gaz.

Manuscrit reçu le 4 mai _I953.

[1]

ROMAND J. et GRANIER-MAYENCE J. - C. R. Acad. Sc., 1952, 235, 1023. [2] GRANIER-MAYENCE J. et ROMAND J. - C. R. Acad. Sc., 1953, 236, 1148.

[3]

ROMAND J. et MAYENCE J. 2014 C. R. Acad. _{Sc., 1949,}

228, 998.

MÉTHODE

DE MESURE DE LA

CONDUCTIBILITE

INDUITE

ET DE

L’ÉMISSION

SECONDAIRE DES ISOLANTS SOUS

BOMBARDEMENT

_{ÉLECTRONIQUE}

Par C.

DUFOUR,

A. HERPIN

_(1),

J. P. THOMAS et G.

_WENDT,

Laboratoire des Tubes

_{électroniques,}

Compagnie des _Compteurs.

1. On sait que les mesures des

_propriétés

électro-niques

des couches minces isolantes sont

_particuliè-

rement délicates. Il est, en

_effet,

difficile de maintenir

constant le

_potentiel

de la face bombardée

pendant

les mesures.

Les méthodes utilisées dans ce but sont différentes suivant

_{qu’il s’agit}

de mesures d’émission secondaire ou de conductibilité induite.

a.

ÉMISSION

SECONDAIRE. - Les _mesures et le rétablissement du

_potentiel

de la surface bombardée

se font

_{successivement,}

à une cadence élevée

_{[1], [2], [3].}

b. CONDUCTIBILITÉ INDUITE. - Méthode de Pen-sak

_[4].

_- Les mesures et le maintien du

_potentiel

par un bombardement

électronique

auxiliaire

de la surface de l’isolant ont lieu simultanément.

Méthode de la

_triple

couche

_{[5], [6].}

- Le

potentiel

de la face bombardée est maintenu _{fixe par} une couche mince

_{métallique, transparente}

_{pour les électrons}

rapides.,

2. Le

_principe

_{de la méthode que} nous

_présentons

consiste à bombarder les différents

points

d’une

_cible,

successivement par un faisceau de mesure et un fais-

ceau rétablissant le

_potentiel.

La cible est un

_cylindre

de

_{quelques centimètreg}

de

_diamètre,

tournant à une vitesse de l’ordre de 5o

_{t /s}

devant les deux canons diamétralement

_opposés;

les deux faisceaux fonctionnent en

_régime

continu. On retrouve ainsi pour

chaque

élément de la surface

diélectrique

un

_{cycle analogue}

_à

celui des méthodes par

impulsion,

tandis _que le courant de mesure

reste constant

_(pour

une cible

_homogène

d’épaisseur

uniforme).

(1) Actuellement Centre d’Études nucléaires, de

_Saclay,