Expériences de M. Hertz sur les ondulations électriques

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Submitted on 1 Jan 1889

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Expériences de M. Hertz sur les ondulations électriques

J. Joubert

To cite this version:

J. Joubert. Expériences de M. Hertz sur les ondulations électriques. J. Phys. Theor. Appl., 1889, 8

(1), pp.116-126. �10.1051/jphystap:018890080011601�. �jpa-00238932�

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leurs, comme ceux des ~~-. ^{2 bis et 3,} tournés d’un angle droit) correspon- dent à un retard.

En r ésumé, ^le réglag’e apériodique ^offre l’avantage :

1 ° De ne pas dérégler l’appareil pour le synchroniser, ^comme l’exigent ^certains systèmes;

2° D’éviter tout régime période pour l’amplitude ^{et la} phase; ^J

3° De réduire au minimum, ^{sinon à} zéro, l’inf1uence des per- turbations les plus ordinaires;

4° De fournir ^un contrôle incessant ’du réglage ^{et un} moyen

simple pour le rétablir s’il vient à varier.

EXPÉRIENCES DE M. HERTZ SUR LES ONDULATIONS ÉLECTRIQUES (1);

PAR M. J. JOUBERT.

Maxwell développant, ^{les idées de} Faraday ^sur le rôle du milieu

diélectrique ^{dans la} transmission des actions électriques, ^{est arrivé}

à cette conclusion clu’un ébranlement électrique ^{doit se} propager dans l’air avec une vitesse égale ^au rapport qui ^{existe entre l’unité} électromagnétique ^{et l’unité} électrostatique ^de quantité. L’expé-

rience donnant pour ^ce nombre la vitesse même de la lumière,

on est amené à penser que les actions électriques ^{et la} lumière

non seulernent sont propagées par ^{le même} milieux, ^{mais encore} quelles résultent de modifications de même espèce ^{de ce milieu.}

La vérification expérlnlcntale ^{de ces} conséquences ^{serait de la}

--- --- -- -- --- --~ -

(’ ) ^{II. HERTZ,} l/eber selzr schnelle electrische Sclzc~c~Znb zcnyejz (~’Ijzzz. Ivied.,

t. XXXI, p. 42i-14JS, ^mai 188¡).

-

¿Teber die Einwir/lung ^einer geradlinigen Schrvingung auf eine benccclz- bczrte Strozzzbctlzzz { I-~ zzr~. JVied., ^t. XXXIl~T, p. i55-i7o; ^mars 1888).

-

Ueber fndllctionserscheinungen, Izervor~~erufer~ durcit die electi-ische Vol,-

gange izz Isolatore3a (r1nn. TVzed., ^t. XXXIV, p. 4 ; â-~86 ; ^{a vril 1} 1888).

-

I~éber ~dZe ~usbi°eztungs~esclatr~irzcli~~hezt ^der ele,~~t1’OCl~rn~~~3zzsclaerz ^TVir- kllngen { ~It72. llied., ^t. XXXIV, p. 55i-57o; ^mai W88 ).

-

Ueber elehtrodynalnische ^{WelleJa inz} Luftnaunze und deren Ite,fLexion { ~t2fz. Wied., ^t. X~~IV, p. 6°9-620; ^{mai i} ~B~S ).

-

Die f(réifte elektrischer Schwingungen, behaiîdelt nrzch de~~ ~’tlczxweZl’- sclzen Theorie (Ann. lvied., ^t. XXX‘’I, p. z-2z ; décembre ~ 1888).

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018890080011601

II7

plus ^haute importance. ^La véritable démonstration doit consister à montrer que ^des ébranlements électriques ^{de nature vibratoire}

tels que ^ceux qui peuvent résulter de courants alternatifs, ^don-

nent naissance à des ondes capables d’interféree.

Mais~ ^{si la} vitesse de propagation ^est celle de la lumière, ^c’est-

à-dire une vi tesse de 3oo OOOklll par seconde, ^à des vibrations d’un millième de seconde correspondront ^des longueurs ^{d’onde de} 3ook"’, _{et, pour} ^{avoir seulement des} longueurs ^{d’onde de 3"l, il ne}

faudrait pas que la durée de la vibration dépassât ^un cenu-ii-ill- lionième de seconde.

On ne peut songer ^à produire directement des courants alter- natifs de période ^aussi brève. Les oscillations qui accompagnent la décharge ^de la bouteille de Leyde, ^{ou celles} qui ^se produisent,

à chaque interruption ^{du courant} inducteur, dans le fil secon-

daire resté ouverte ^de la bobine de Ruhmkorff~ ^sont beaucoup plus rapides ; ^{mais on les trouve} toujours comprises ^{entre un dix-}

millième et un cent-millième de seconde (1).

NI. Hertz a imaginé ^une disposition permettant d’obtenir des oscillations isochrones dont la durée ne dépasse guère ^{un cent-}

millionième de seconde et il a réussi àmontrer que ^ces oscillations

produisent ^en effet des ondes capables de donner lieu à des phé-

nomènes d’interférences.

La partie essentielle de l’appareil ^{est une} espèce d’excitateur

(fig. 1), dont les deux branches, ^en prolongcn1ent ^{rune de l’autre,}

( 1) ^Pour que le ^mouvement de l’électricité dans ^un conducteur prenne le ^ca- ractère oscillant, il faut que ^ce conducteur satisfasse à la relation

R désignant ^la résistance, ^{C la} capacité ^{et L le} coefficient de self-induction, ^les trois quantités ^étant exprimées ^{en unités} électromagnétiques. Lorsque ^{la rési-}

stance est négligeable, auquel ^cas la condition est toujours satisfaite, la durée de l’oscillation simple ^est donnée par la formule

les oscillations sont isochrones et le coefficient d’amortissement a pour ^valeur

II8

sont terminées par deux grosses sphères A, ^{A’. La} tige ^{est un fil}

de 5m111 de diamètre ; les deux boules ^ont 3cm de diamètre et sont écartées de ocm, 75 ^environ. Le diamètre des deux grosses sphères

est de 3o"- et leur distance, qu’on peut ^{varier à} volonté, ^{est d’en-}

viron lm.

Fig. ^i.

Supposons que les deux sphères, réunies par ^{un conducteur} continu) ^{soient à un} instant donné portées à ^des potentiels ^dif- férents. puis abandonnées à elles-mêmes ; l’équilibre s’établira par

une série d’oscillations dont la durée dépendra ^{de la} capacité ^et

du coefficient de self-indlieuion du système. ^{C’est ce} que 1~~. Hertz réalise en mettant les deux boules de l’excitateur en communica- tion permanente ^avec les deux bornes d’une bobine de ~.uh~nkorr‘~f’.

La bobine qu’il emploie ^{est une bobine} de 50cm de longueur ^{et de}

20cm de diamètre ; ^{elle est} excitée par six grands éléments Bunsen

et un interrupteur ^{à mercure.}

Voici quel ^{est le} jeu ^de l’appareil. ^{Au moment où} l’induction

se produit ^{sur le fil} secondaire de la bobine, ^{les deux branches de}

l’excitateur qui ^{en forment} les extrémités sont portées ^à des po- tentiels diflérents et au même instant une forte étincelle éclate

entre les deux boules. Celle-ci établit, pendant ^un temps ^{très court,}

entre ces deux boules, ^un passage ^de faible résistance, ^{à travers}

lequel ^le conducteur rectiLigne ^se décharge ^snr lui-même d’une manière indépendante, ^{à peu} près ^{comme s’il était} séparé ^{de la}

bobine. Ces oscillations s’éteignent ^avant que l’oscillation suivante de la bobine ait eu le temps ^{de se} produire, ^{et elles se renou-}

vellent de la même manière à chaque oscillations de celle-ci. On peut assimiler l’état de l’excitateur ^à celui d’une barre dont on

entretiendrait les vibrations par ^une série de coups ^{de marteau.}

La condition essentielle du phénomène ^est donc que l’étincelle

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d’induction _passe et présente ^une in tensi té convenable. Si l’on écarte les houles de manière à la supprimer ^{et à laisser ouvert le}

fil secondaire de la bobine, ^{on n’a} plus que les oscillations propres de la bobine ^et celles-ci sont environ dix mille fois plus ^lentes que les oscillations propres ^de l’excitateur.

Il y aurait grand ^{intérêt à mesurer} directement la durée de ces

dernières ; ^{mais la chose} parait difficile. Tout ce qu’on peut faire, ^y

c’est de la calculer, ^au moins d’une manière approximative, ^au

moyen de la formule ^connue

Pour l’appareil ^{décri t} plus haut, ^la capacité ^{se réduit à celle des} sphères; ^le coefficient de self-ind uction, ^à celui du fil rectiligne

intermédiaire. On peut prendre pour ^la capacité électrostatique

de chacune des sphères ⁱ 5cm ; pour le coefficient de self-induction du fil, ^{la formule} I. ~_ ~ L log nép ‘~ Z - «, ; ~ , , j ^{dans laquelle 1 re-}

présente ^la longueur ^{du fil 1 et d son} diamètre, ^{donne L 1} I 900~’~.

On ^a donc approxiinativement

L’excitateur ainsi disposé présente ^une propriété ^{très remar-} quable. Qu’on ^{recourbe un fil} métallique de manière à ^en faire

un circuit _presque fermé, ^{en ne laissant entre} les deux extrémités

qu’un intervalle d’une fraction de millimètre et qu’on ^le place

dans le voisinage ^de l’excitateur, ^{même à une distance de} plusieurs

mètres, ^{on voit un} ûux continu d’étincelles jaillir ^{entre les deux}

extrémités. 1VI. Hertz munit les deux extrémités du fil d’un petit

micromètre à étincelle qui ^lui permet de varier et de mesurer la distance explosive.

En répétant l’expérience ^avec des circuits de même forme,

circulaires par exernple, ^{mais de} grandeurs différentes, ^{on trouve}

une dimension _pour laquelle l’étincelle présente ^{un maximum}

très marqué. Pour les dimensions plus petites ^ou plus grandes, ^le

flux est moins nourri et la distance explosive moindre. Il est évi- dent que ^cette dimension est celle pour laquelle ^les oscillations propres du cadre ^ont la même durée que celles de l’excitateur. Le

cadre, ^à l’unisson de l’excitateur, agit ^à la manière d’un résona-

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leur. C’est ce nom que ^nous lui donnerons désormais. Le résona- teur employé par M. Hertz ^{est un} cercle de 35cm de diamètre.

L’expérience ^montre que la résistance du circuit fermé n’a

aucune influence ; ^{tout ce} qui ^{modifie sa forme ou sa} capacité ^{a, au} contraire, ^une influence considérable. Pour achever le réglage ^des

deux appareils ^{eu les} mettre exactement à l’unisson, ^on peut, ^ou bien modifier l’écartement des deux sphères ^de l’excitateur, ^{ou bien} suspendre ^vers les extrémités du résonateur deux petits ^bouts

de fils métalliques parallèles ^{dont on} fait varier l’écartement ou la

longueur.

Examinons maintenant la nature des actions produites par l’ex- citateur. Ces actions sont de deux espèces, ^{les unes} électrosta-

tiques, ^{les autres} électromagnétiques.

Les actions électrostatiques ^{sont dues aux} variations alterna- tives de potentiel ^{des deux} sphères ^{A et ~.’.} La distribution des

lignes ^{de force à un instant donné est à} peu près ^celle qui correspon- drait à deux masses égales ^{et de} signes contraires, placées ^{au centre}

des sphères. Toutes les lignes ^de force aboutissent à ces deux

points ^{et sont dans des} plans passant par l’axe de l’excitateur.

Les actions électromagnétiques ^{sont dues aux courants alterna-}

tifs qui parcourent le conducteur rectiligne; ^les lignes ^{de force,}

au moins dans la partie moyenne, ^sont des circonférences concen-

triques ^{à l’axe de} l’excitateur.

Les deux actions ont évidemment la même période; ^{mais les}

maxima de l’une correspondent ^{aux minima} de l’autre : la dif- férence de phase ^est égale à ’.

Elles décroissent inégalement ^{avec la} distance ; ^la première ^varie

sensiblement en raison inverse du cube, la seconde en raison in-

verse de la simple ^distance.

Supposons ^le résonnateur placé ^{dans une} région ^{ou le} champ

des deux actions soit uniforme, ^et considérons successivement chacune d’elles.

L’action électrostatique ^{est nulle,} quand ^le plan ^{du cadre est} perpendiculaire ^aux lignes ^de force; ^{elle est} maximum, quand ^le plan ^{du cadre est} parallèle ^{à ces} lignes. Mais, ^{dans ce cas, elle} dépend de la situation relative de l’interruption ^{ln, ou, en} appelant lig-tae ^de s,~~métrie clu cadre la ligne ^r2m clui passe par l’interrup-

tion et par ^le centre, ^{de la} position ^{de la} ligne ^de symétrie. ^{Si la}

I2I

ligne de svmëtrie ^est parallèle ^au champ ( f~-. 2 ~, ^{la force tend à}

porter les deux extrémités ^au même potentiel ^{et ne} peut ^donner d’étincelles; ^{il est facile de} voir, ^au contraire, que l’action ^sera maximum quand ^la ligne ^de symétrie ^sera perpendiculaire ^au champ ( f ~~. ~ ~ .

Fig. ^2. Fig. ^3.

In,

Quant ^{à l’action} électrot11agnétique, ^{elle ne} dépend que de la valeur du flux de force qui ^{traverse le cadre, et reste le même} quelle que soit la position ^{de la} ligne ^de symétrie. ^{L’action est}

nulle quand ^le plan ^{du cadre est} parallèle ^au champ, ^maximum quand ^{il est} perpendiculaire.

En particulier, ^le résonateur est soustrait à toute action de la

part ^de l’ex~,:itateur, quand ^son plan ^{coïncide avec le} plan ^de syné-

tri e de ce dernier.

En général, l’étincelle observée sera due à larésultante des deux actions. On peut ^{en obtenir} ayant jusque ^{()mm à} 7mm ^de longueur.

L’action électrostatique ^est généralement prédominante.

Arrivons maintenant aux expériences d’interférences. Je com-

111enCeraÎ par les dernières due ^{1VL Hertz} aitpul.aliées, ^{comme étant}

celles qui présentent les conditions les plus simples. Elles consis-

tent à déterminer les noeuds des ondes stationnaires résultant de 1 interférence des ondes directes avec les ondes réfléchies par ^une

paroi plane. C’est, appliquée ^{aux ondes} électriques, l’expérience

bien conn ue de Savart sur l’interférence des ondes sonores directes

et des ondes réfléchies par ^{un mur.}

L’excitateur employé par 81. Hertz diffère ^un peu de celui qui

a été décrit plus ^{haut; les deux grosses} sphères ^sont remplacées

par des plaques ^{carrées de} laiton de o"’, ~~o ^{de côté et distantes} de o"’, 40. Le calcul donne pour durée de l’oscillation propre 1,4

cent-millionième de seconde. Le résonateur est encore un cercle

de o"B35 ^de diamètre, convenablement aj usté.

I22

L’expérience ^{était faite dans une} grande salle. L’excitateur était à l’une des extrémités, ^{son axe étant} placé verticalement. Le mur

opposé, ^{situé à une dizaine de mètres, était recouvert} d’une feuille de zinc en communication avec le sol.

Les mouvements vibratoires provoqués parl’excitateur ^{viennent t}

se réfléchir sur la surface métallique. Les ondes réfléchies inter- férant avec les ondes directes donnent naissance à des ondes sta-

tionnaires séparées par des noeuds ûxes. Mais nous avons en réalité deux systèmes ^{d’ondes. La force} électrique ^{étant nulle à} l’intérieur d’un conducteur parfaite ^{les ondes} électrostatiques ^{doivent se ré-}

fléchir sans perte d’intensité et avec changement ^de signe. Le pre- mier nocud doit ^se trouver sur la surface réfléchissante même.

L’expérience ^montre du’il ^{se trouve un} peu ^{en arrière de la} surface,

en A, le suivant en C, ^et que l’éiau vibratoire peut ^être représenté

par ^la ligne pleine ( f b~. ~ ~. ^Au contraire, l’action électroma- Fig.4.

~’j

gnétique s’exerçant ^à l’intérieur du conducteur) la réflexion de l’onde électromagnétique ^{doit se faire sans} changement ^de signe,

comme dans ^un tuyau ouvert, etla surface réfléchissante correspond

à un ventre. Si la vitesse de propagation ^{des deux} systèmes ^d’onde

est la rnéme, ^{le mouvement} vibratoire sera représente par la ligne ponctuée, ^et les n0153uds des deux systèmes ^se succéderon t à des dis-

tances égales ^au quart ^{de la} longueur de l’ondulation complète..

Tel est en effet l’état de choses que révèle le résonateur. Pla-

I23 çons ^{son centre sur} la perpendiculaire abaissée de l’interruption ^de

l’excitateur ^sur la surface réfléchissante, ligne que ^nous appelle-

rons la j2onmale d’incidence, ^et supposons ^son plan vertical : s’il

est parallèle ^à la normale d’incidence, ^{nous dirons} qu’il ^{est dans}

le plan ^de vibration; ^{s’il est} perpendiculaire ^{à la normale, nous}

dirons qu’il ^{est dans le} plan de l’onde. Au n0153ud C ^ou au voisinage

immédiat de la paroi, ^le résonateur placé ^{dans le} plan ^{de l’onde}

ne donne pas d’étincelles ^ou du moins des étincelles extrêmement

faibles, quelle que soit ^la position ^{de la} ligne ^de symétrie ^{j~2n. Les}

étincelles manquent également ^{en B et en D, si,} plaçant ^{le réso-}

nateur dans le plan ^de vibration, ^{on met la} ligne ^de symétrie ⁱⁿⁿ

verticale (positions ^{V et VII de la} figure). Quand ^{le résonateur}

est dans le plan ^de vibrations, pour avoir le maximum d’étincelles, ^il

faut rendre horizontale la ligne ^de symétrie; l’étincelle est beau- coup plus ^forte quand l’interruption ^est du côté du noeud que dans la position contraire. Ainsi, pour avoir la plus ^forte étincelle, ^il

faut placer ^{le cadre comme on} le voit dans les positions ^I, II, III,

IV (fig. 4 ).

L’étude attentive de tous ces phénomènes ^et leur discussion mon- trent que, ^{dans le cas des} expériences ^{de 1~I.} Hertz, ^{deux noeuds}

de même espèce ^sont séparés par ^une distance de 4m, ^{5. En ad-}

mettant la durée calculée de I ,4. ^10-8 secondes, ^{on en déduit une}

vitesse de propagation ^{de 3,9-.ioO} centimètres ou 320000’‘nl _par

seconde, c’est-à-dire sensiblement la vitesse de la lumière.

Passons maintenant à un autre ordre d’expériences.

L’excitateur à plaques ayant ^{son axe} horizontal, ^on place ^derrière

une des plaques, ^la plaque ^A par exemple (fig. 5), ^une plaque ^P

de même dimension, réunie, ^{comme le montre la} Figure, ^{à un fil de}

cuivre ccbc tendu horizontalement dans le plan ^de symétrie ^de l’ap- pareil. ^On peut ^{à volonté donner à ce fil une} longueur ^{finie et le .}

maintenir isolé, ^{ou bien en faire un} fil indéfini ^en le prolongeant

autant que possible ^en dehors de la salle et mettant son extrémité

en communication avec le sol.

Prenons le fil dans la première condition : les mouvements élec-

triques développés ^{dans la} plaque P par l’influence de la plaque

voisine se transmettent dans le fil et, ^{en se} réfléchissant à l’extré-

mité, donnent naissance à des ondes stationnaires; ^à partir ^de

son extrémité, ^{le fil est} partagé par des noeuds ^en concamérations

fixes. A tout instant, ^deux concamérations consécutives sont le

I24

siège ^de mouvements de sens contraires. Il s’agit ^{de déterminer}

par expérience ^la position ^{des noeuds.}

A cet effet, plaçons ^le résonateur dans le plan vertical de sy- métrie en 0, l’interruption ^{tournée du côté} du fil. Il estainsi sous-

trait a l’action directe de l’excitateur et soumis seulement à l’action

électromagnétique ^{des courants du fil. On} trouve cette action nulle à l’extrémité et à des distances successives de a~B8 ^à partir ^{de cette}

extrémité. Ces positions correspondent ^à des noeuds de vibration.

°

Fig. ^5.

En coupant ^{le fil à l’un des} noeuds, ^{on ne} change ^{rien dans la} partie restante; ^c’est l’analogue ^de l’expérience ^{bien connue de}

la flûte à segmentes égaux. ^{Si on laisse en} place ^la partie coupée,

elle continue à être le siège ^{des mêmes} mouvements, ^{mais avec}

une intensité moindre.

La demi-longueur ^{d’onde dans le fil est donc de 2m, 8 ; la durée}

de la période ^{est celle de} l’excitateur. Celle-ci étant de i,4 , io~g secondes, ^{on en} déduit, pour ^la vitesse de propagation ^{dans le fil,}

V == 2. 101~ centimètres,

c’est-à-dire une vitesse égale ^aux deux tiers de la vitesse de la lu-

t

mière dans le vide.

11~1. Hertz a constaté que la distance des noeuds ne change pas

quand ^on remplace le fil par ^{un autre} de diamètre différent ou

d’une autre nature, même par ^un fil de l’er, ^ce qui conduirait à conclure que la vitesse de propagation ^{est la même dans tous les}

fils. Est-elle aussi indépendante ^{de la} période? ^{C’est ce} qn il ^serait

intéressant de vérifier (1).

(1) Sir W. Thomson a démontré, ^en 1854, que si l’on fait varier le potentiel ^à

l’extrémité d’un fil suivant une loi harmonique simple, ^une phase ^déterminée

I25 Revenons maintenant ^au fil supposé ^indcfini. Quand ^le plan ^du

résonateur est dans le plan ^{vertical du} fil, l’interrupteur ^{en hau t,}

l’acti on de l’excitateur ^est nulle et le fil agit seule ; si l’on fait tourner

le cadre de goo ^{autour d’un axe} vertical, ^et qu’on ^{amène son} plan perpendiculaire ^{au fil, comme en} 0’, ^{l’action du fil est nulle et celle}

de l’excitateur subsiste seule. En faisant varier convenablement la distance de la plaque ^{P à la} plaque ^{A, on} peut ^rendre égales ^les

étincelles obtenues dans les deux ^cas. Pour toute position ^inter-

médiaire du cadre, ^{les deux causes} agiront simultanément; mais,

en général, ^{l’effet sera différent} quand la normale ^au cadre sera

tournée vers A on vers A’. En effet, dans les deux positions, ^l’ac-

tion de l’excitateur, qui est surtout une action électrostatique, ^reste

de même grandeur ^{et de} même sens; tandis que l’action du fil qui

est une action électromagnétique change ^de signe, ^{le flux} pénétrant

dans les deux cas par des faces opposées ^du cadre; ^{de telle sorte}

que, si les actions s’ajoutent pour l’une des positions ^{de la nor-} male, ^{elles se} retranchent pour l’autre. Or, ^{si l’on} répète l’expé-

rience à des distances différentes, ^{on trouve} qu’en ^deux positions

distantes environ de ~~?5, ^le phénomène reprend ^{la même in-} tensité, ^{mais en sens} contraire, c’est--â-dire que, ^si dans la pre- mière l’étincelle était maximum quand la normale était tournée

vers A, ^{dans la} seconde, ^{elle est maximum} quand la normale est tournée vers A’.

Or nous savons comment le mouvement électrique ^se propage dans le fil. Quant ^{au mouvement} qui, ^{venant de} l’excitateur, ^se

propage ^dans l’air, ^nous pouvons faire trois hypothèses : ^{ou la}

vitesse est infinie, ^et alors les changements ^de signe dépendent uniquement ^{de ceux} qui ^ont lieu dans le fil, ^{ils doivent se} repro- duire à des intervalles de ~"’, ~ ; on, étant finie, ^{elle est} égale à

du potentiel ^à l’origine ^{se transmet le} long ^{du fil avec une vitesse constante} égale ^à ~z-’z ~ n ^désignant le nombre des vibrations simples par seconde, y la

Y?

capacité ^et p la résistance du fil par unité de longueur. ^{Mais il ne tenait} compte

que de ^la résistance et de la capacité ^du fil, ^ce qui suffit, ^en effet, pour les oscil-

lations lentes. Pour les oscillations très rapides, ^{il faut en outre tenir} compte ^de

l’induction propre du fil. ^{Dans ce} cas, le calcul indique que, quand ^7t augmente,

la vitesse va en croissant et tend vers une valeur indépendante de la résistance

et de la période.

I26

celle du fil, mais alors le renversement de sens observé ^ne serait

plus possible; ^ou enfin, ^étant toujours finie, ^{elle est} différente de celle du fil, et, ^{dans ce} cas, le phénomène ^{doit se} représenter ^le même, ^{mais en} signe ^contraire chaque fois que l’Lln des mouve- ments a gagné ^{sur l’autre une} demi-longueur d’ondulation. Ce cas est celui qu’on ^{observe. Si l’on} désigne par À ^{et ?,’ les demi-lon-}

gueurs d’ondulation dans l’aiz~ et dans le fil et par d la distance trouvée, ^{on a}

prenant ^{c~ _} 7m, 5, ^{À’ _ 2~,} ~, ^{on en déduit}

ce qui, pour ^une période ^de ,4. I o -g secondes, ^donne

c’est-à--dire la vitesse déjà ^{trouvée dans} l’expérience précédente.

Telles sont, dans leurs détails essentiels, ^les expériences ^de

M. Hertz. Ces expériences pourront certainement être répétées

avec des procédés d’exploration ^{et de mesure} plus délicats, ^et

dans des conditions encore plus caractéristiques; mais, ^telles qu’elles sont, elles ^ne paraissent ^{laisser aucun doute sur} la propa-

gation ^{des actions} électriques par le milieu, et, ^{à ce} point ^{de vue,}

elles ouvrent une ère pleine de promesses, ^non seulement pour la théorie de l’électricité, ^{mais encore} pour celle de la lumière.

M. Hertz a mesuré des longueurs d’ondulation de IOID environ : celles des rayons visibles ^{sont en} moyenne ^de 01l1, o000005, ^c’est-

à-dire vingt ^{millions de fois} plus petites, ^et correspondent par

conséquent ^{à des} vibrations vingt millions de fois plus rapides.

Dans ces derniers temps, ^M. Langley ^{a constaté} l’existence de

longueurs d’ondulation atteignant 30 millièmes de millimètre.

L’abîme est encore large ^{entre les} longueurs d’ondulation de 11Z. Hertz et celles de M. Langley, puisqu’elles ^{sont dans le} rapport de 3ooooo à i; ^{mais il n’est} pas téméraire d’espérer qu’il ^sera

bientôt comblé et que ^nous pourrons voir les oscillations élas-

tiques produire directement de la lumière et les vibrations lumi-

neuses de l’électricité.