Analyse des phénomènes superficiels dans les amalgames

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Submitted on 1 Jan 1971

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Analyse des phénomènes superficiels dans les amalgames

J. Deprez, J. Rabit, J.-F. Rialland, J. Robert

To cite this version:

J. Deprez, J. Rabit, J.-F. Rialland, J. Robert. Analyse des phénomènes superficiels dans les amal-

games. Journal de Physique, 1971, 32 (10), pp.805-811. �10.1051/jphys:019710032010080500�. �jpa-

00207139�

ANALYSE DES PHÉNOMÈNES SUPERFICIELS DANS LES AMALGAMES

J.

DEPREZ,

^J.

RABIT,

^{J.-F. RIALLAND et J. ROBERT} Laboratoire de Génie

Electrique (*),

^{L. C. I. E.}

33,

^{Avenue du Général}

Leclerc, 92, Fontenay-aux-Roses (Reçu

^{le 23}

février 1971,

révisé le 8 mai

1971)

Résumé. ²⁰¹⁴ Cet article est consacré à l’étude d’un matériau

pulvérulent,

^obtenu par

brassage mécanique

dans des conditions

expérimentales définies, d’amalgames

^d’indium

liquides

^{à la}

tempé-

rature ordinaire.

Dans le cas de matériaux destinés à la

catalyse hétérogène

^{et élaborés en}

présence d’eau,

^une

étude aux rayons X conduit à considérer un

grain

^de

poudre

^comme constitué d’un coeur

liquide

entouré d’une couche

superficielle

solide. Ce modèle est confirmé par l’observation de transitions

supraconductrices

tandis que l’étude des forces

interatomiques

^{en fournit une}

justification théorique.

Abstract. ²⁰¹⁴ This _paper describes the

study

^{of a}

powdery

material obtained under some

specific

conditions

through

mechanical

shaking,

^out of indium mercury

alloys

^{which are}

liquid

^{at room} temperature.

In the case of

powders

^to be used in

heterogeneous catalysis

and made in _presence of water,

an X-ray

study

^{leads us to} suggest ^a

grain

model which consists in a

liquid

^{core and a}

quasi

^solid

superficial layer.

Results of low temperature

experiments,

in which the material is the seat of _super

conducting transitions,

^{can be well} accounted for in the

light

^{of the}

proposed

^model.

Furthermore,

^a

study

of interatomic forces

gives

^a theoritical

justification.

Classification

Physics

Abstracts :

14.80, ^14.83

1. Introduction. ^- L’altération de la

pureté

^du

mercure

liquide

^a pour

conséquence

^visible

l’appa-

rition d’une fine

pellicule

^{à la} surface libre de ce

métal.

Ainsi,

^{du mercure} pur abandonné à l’air se recouvre d’un film riche en gaz adsorbés

[1 ], [2],

^tandis

que l’addition

d’impuretés

provoque

l’apparition

^de

taches si le

pourcentage

des éléments

étrangers

^est

faible,

d’une couche continue dans le ^cas contraire.

L’analyse

révèle que ^ces taches contiennent une forte

proportion

^des souillures introduites

[2].

^{Les deux}

phénomènes, adsorption

gazeuse ^et enrichissement

superficiel

^en

impuretés, peuvent

naturellement être observés

conjointement,

^le second favorisant souvent le

premier [3].

En soumettant du mercure ainsi souillé à une

agi-

tation

mécanique

^{ou à l’action}

d’ultra-sons,

^{on voit}

apparaitre

^{une sorte de}

poudre

de couleur noire.

Le

phénomène peut

^être

quantitativement important

et affecter dans certaines

conditions,

^la

quasi-totalité

de

l’alliage

^initial.

Certains faits

expérimentaux

^{nous ont conduits}

à

envisager

l’utilisation de tels matériaux

pulvérulents

en

catalyse hétérogène [4], [5].

^{A ce}

titre,

^{nous avons}

(*) Laboratoire associé au C. N. R. S.

dû aborder le

problème

de la stabilité

physique

^{de ces}

poudres. L’expérience

^{montre que}

l’agitation

^méca-

nique

^{de mercure souillé ne}

permet

^d’obtenir

qu’un

matériau mal

adapté

^à

l’usage

^{souhaité. Les}

grains,

d’un diamètre moyen de 40 ym, ^ne

supportent

pas de

pressions supérieures

^{à 5 bars}

[4], [5].

^{Aussi nous}

sommes-nous

préoccupés

d’améliorer les processus d’élaboration. A cet

effet,

nous avons substitué au mercure pur de

l’amalgame

^d’indium pour favoriser

l’adsorption

gazeuse, ^et

imaginé

^un

procédé

^{de fabri-}

cation

permettant

d’obtenir des

grains

^de 5 gm de diamètre

supportant

^des

pressions

^{de 20 x}

¹⁰³

^bars

[5], [6].

C’est ce matériau

qui

^est

l’objet

^{des travaux} que

nous allons décrire. Nous

suggérons

^{tout d’abord}

un modèle de

grain

^de

poudre

^que confirment deux

séries d’expériences.

^{Dans une seconde}

partie,

^nous

développons

^une

justification théorique

^{de la trans-}

formation

liquide -> poudre, qui

^{conduit au modèle}

de

grain proposé.

2. Modèle de

grain

^{et étude}

expérimentale. -

2.1 INTRODUCTION. ^-

L’adsorption

gazeuse ^et la dif- fusion des

impuretés

^vers les surfaces libres seraient

responsables

^{de la} transformation des

amalgames

d’indium en matière

pulvérulente.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:019710032010080500

806

Nous avons réalisé de nombreuses

expériences

pour

justifier

^cette théorie. Le critère est

simple ;

il consiste à vérifier

qu’en

l’absence des causes

pré- sumées,

^le

phénomène

n’a pas lieu. Toutes les mani-

pulations

^{ont été}

concluantes ;

^sans

impuretés

ni gaz

adsorbables,

^{nous n’avons}

jamais

pu transformer de mercure en matière

pulvérulente.

^Par

contre,

^les mêmes

procédés

^de

brassage

conduisent à l’obtention de

quantités

notables de

poudre

^en

présence

^{de l’une}

au moins des deux causes

[6].

^{A ce}

titre,

^{il faut}

signa-

ler que l’utilisation du mercure et de ses dérivés comme

matériau de contact

électrique

^entre

pièces

^{en mouve-}

ment est limitée _par l’altération du milieu

liquide (*).

Les conclusions de la

présente

^{étude ont}

permis d’imaginer

^{de nouveaux}

procédés

^{de contact dont}

la fiabilité est une preuve

supplémentaire

^{du bien-}

fondé de la théorie

[7].

Par

ailleurs,

nous avons pu dans le cas des amal- games d’indium mettre en

évidence,

^{un délai de diffu-} sion de l’indium en dessous

duquel

^{l’absence d’enri-}

chissement

superficiel

^{rend la} transformation

liquide- poudre impossible

^{sous vide}

[6],

^l’indium

jouant

^ici

le rôle

d’impureté.

Aussi supposons

qu’un grain

^de

poudre

^{est une}

goutte

stabilisée _par une couche

superficielle

^riche

en

impuretés

^et gaz adsorbés. Le

grain

serait constitué d’un coeur

liquide

^{entouré d’une zone solide. Nous}

appellerons

^{modèle de}

grain,

^cette

hypothèse,

^illustrée

par la

figure

^1.

Nous avons décrit

[4], [8],

les raisons

qui

^{nous ont}

conduits à penser que les

amalgames

^d’indium

pul-

vérulents

peuvent jouer

^{un rôle en}

catalyse hétérogène.

Poursuivant dans cette

voie,

nous nous sommes heurtés à la faible résistance

mécanique

^{de ces matériaux.}

En soumettant

quelques grains

^{à une}

légère

^compres-

(*) Sauf dans le cas de dispositifs utilisant du mercure pur en tube scellé sous vide.

sion on voit

apparaître

^des

gouttelettes d’amalgame.

Ce résultat est conforme au modèle de

grain proposé

où la

rupture

^de

l’enveloppe

^{libère le coeur}

liquide.

Aussi nous sommes-nous

préoccupés

d’accroître la solidité de cette couche

superficielle

^{en favorisant}

l’une des causes de sa

formation,

^à savoir l’existence

d’impuretés.

^{Nous avons}

imaginé

un nouveau

procédé

d’élaboration du matériau

pulvérulent

^en substituant

au

brassage mécanique

^{un ensemble de mouvements}

résultant de contraintes

thermiques [5].

^{Les diverses}

opérations

s’effectuent ^sous eau, ^et nous avons pu mettre en évidence la

présence d’hydroxyde

^d’indium

In(OH)3

^{dans les}

grains

^de

poudre [6].

^La

figure

²

FIG. 2. ^- Diagramme ^{X d’un} amalgame pulvérulent ^stable.

Teneur pondérale ^en indium : 40 %. ^{T = 20 °C.}

représente

^le

diagramme

^{X du matériau obtenu.}

En admettant le modèle de

grain proposé,

^{on recon-}

naît un anneau de diffusion

caractéristique

^{du coeur}

liquide

^{et un}

diagramme

^{de raies} que nous avons

identifié comme celui

d’In(OH)3 [6].

^{Le matériau}

pulvérulent

^{ainsi obtenu}

supporte

^des

pressions

élevées et ses

propriétés catalytiques

^{sont réelles}

[8].

Nous nous proposons dans ce

paragraphe

^de

vérifier le modèle de

grain

^de

poudre.

^Nous avons, pour

cela,

^{mis en oeuvre deux méthodes}

expérimentales

faisant

respectivement appel

^{à la} diffraction X et aux

méthodes

cryogéniques.

2.2 ETUDE EXPÉRIMENTALE. ^- 2.2. 1 Evolution du

diagramme

^{X des}

amalgames pulvérulents

par cris- tallisation des ^coeurs des

grains.

^- L’idée suivante est à

l’origine

^des

expériences

que ^nous allons décrire : si l’anneau de diffusion est dû à l’existence de coeurs

liquides,

^un refroidissement

provoquant

^{une cristalli-} sation doit conduire au

remplacement

^{de cet anneau}

par le

diagramme

^{de raies du solide}

correspondant.

Le

dispositif

que nous avons conçu

(Fig. 3) permet

de stabiliser la

température

^de l’échantillon à ±

0,5

^OC

entre 0 et - 150 °C

[9].

^{Ce dernier est}

placé

^{dans une}

FIG. 3. ^- Dispositif réfrigérant pour analyse ^X.

enceinte où l’établissement d’un vide

primaire

^évite

la condensation de l’humidité

atmosphérique.

Nous avons tout d’abord soumis à

l’expérience

des

amalgames pulvérulents.

^Procédant par valeurs décroissantes de la

température,

nous avons étudié l’incidence de cette dernière sur le

diagramme

^X.

Nous avons observé au

voisinage

de - 70°C la

disparition

de l’anneau de diffusion coïncidant avec

l’apparition

^{de nouvelles raies et}

l’augmentation

^de

certains

pics

de diffraction

(Fig.

^{2 et}

4).

FIG. 4. ^- Diagramme ^{X d’un} amalgame pulvérulent ^stable.

Teneur pondérale ^{en indium : 40} %. ^{?’ = - 80 °C.}

TABLEAU 1

Les intensités relatives

figurent

^entre

parenthèses,

^{la raie d =}

2,81 A

étant notée 100.

808

Nous avons alors déterminé le

diagramme

^{X des}

amalgames

^à

partir desquels

^avaient été élaborées les

poudres précédentes.

^{Nous avons constaté}

qu’après

cristallisation de

l’échantillon,

^le

diagramme

^{X est}

insensible aux variations de la

température (dernière

valeur

expérimentale - 120 OC).

Les résultats relatifs à

l’amalgame

⁴⁰

%

^{sont consi-}

gnés

^sur le tableau 1 où nous avons

également

^fait

figurer

pour faciliter les

comparaisons

^{les distances}

interréticulaires de

l’amalgame pulvérulent

^{à la tem-}

pérature

^ambiante ainsi que celle de

l’hydroxyde

d’indium.

Il

apparaît

^{sur ce} tableau que ^toutes les raies de

l’amalgame

cristallisé

apparaissent

^lors du refroidisse- ment de la

poudre.

^{Ainsi le}

diagramme

^{X de cette}

dernière se compose de ^ceux de

l’hydroxyde

^d’indium

et de

l’amalgame

cristallisé. Seules les raies corres-

pondant

^{à d =}

3,01 A

^{et d =}

2,19 A

^demeurent

inexpliquées. L’hypothèse

^{formulée au début de ce}

paragraphe

^et le modèle décrivant ^un

grain

^de

poudre

comme un coeur

liquide

^{entouré d’une} couche solide semblent ainsi confirmés.

Nous avons enfin étudié l’évolution de l’intensité de certaines raies et du maximum de l’anneau de diffusion en fonction de la

température.

^{Ces mesures}

ont conduit à la mise en évidence d’un

cycle d’hystéré-

sis dont la

figure

^{5 relative au maximum} de l’anneau de diffusion fournit un

exemple.

^{Un tel}

cycle

^traduit

FIG. 5. ^- Evolution du maximum de l’anneau de diffusion

avec la température.

très

probablement

l’existence d’une

importante

^surfu-

sion de l’ordre de 40

OC, peut-être

^{due à} l’isolement de

chaque

^coeur

liquide.

2.2.2 Etude des

amalgames

^d’indium

pulvérulents

aux

températures cryogéniques.

^{- 2. 2. 2 1 Méthode ex-}

périmentale. Appareillage.

^- L’échantillon se trouve dans un tube à essais

placé

^à l’intérieur d’une bobine de mesure dont l’inductance L diminue

lorsque

^le

matériau passe à l’état

supraconducteur.

^{Pour une}

température cryogénique ^donnée,

^les transitions sont

provoquées

par

l’application

d’une excitation

magné- tique

^H.

Une bobine de cuivre

immergée

dans l’azote

liquide

crée le

champ H

^tandis que la bobine de mesure

réalisée en fil de Litz est

plongée

^{dans l’hélium}

liquide.

La chaîne de détection est

représentée

^{sur la}

figure

^6.

L’élément essentiel en est le

pont

^{de mesure dont la}

figure

⁷ fournit le schéma de

principe.

^Ce

pont

^est

équilibré

^{au début de}

l’expérimentation.

^Cette

opé-

FIG. 7. ^- Schéma de principe ^du pont ^{de mesure.}

ration consiste à rendre le

signal V

^{minimum en}

agissant

^{sur les éléments R et} y. On

peut

^noter que

l’équilibre rigoureux ( Y

⁼

0)

^{satisfait aux relations}

suivantes :

Quand

le corps ^est le

siège

d’une transition supra-

conductrice,

la variation de L se traduit par ^un désé-

quilibre

^du

pont

^{et une}

augmentation

^{de V.}

2.2.2.2 Résultats et

interprétation.

^{- En effectuant}

un

balayage

^en

champ

^{à diverses}

températures,

^nous

avons observé deux transitions

supraconductrices.

A

champ nul,

^ces

phénomènes

^se

produisent

respec- tivement vers

4,14 K

^et

3,50

^{K. Nous avons}

porté

sur la

figure

8 deux courbes

V(H) significatives

^rele-

vées, respectivement

^à

3,98 K (a)

^et

3,11 K (b).

FIG. 8. ^- Tension de déséquilibre ^en fonction du champ appliqué.

La

première

^{est relative à un}

phénomène

irréversible.

La

seconde,

constituée de deux

paliers

^{et d’une zone}

où la variation du

signal

^{en fonction du}

champ appli- qué

^est lente traduit l’existence de deux

phénomènes

dont l’un est irréversible.

Analysons

^ces résultats. La mise en évidence de deux transitions

(courbe b)

^{traduit la}

présence

^de

deux zones distinctes dans le matériau. Dans l’un et l’autre _cas, ces

phénomènes

^ne

présentent

pas de discontinuité et ne

peuvent

^{être relatifs} à des corps

simples.

^Enfin l’observation de la

première

^transition

(Tc

⁼

4,14 K)

^ne

gêne

pas celle de la seconde

(T,

⁼

3,50 K).

^{Donc le}

siège

^du

premier phénomène

est intérieur à la zone où se

produit

le second

qui serait, sinon, masqué

par ^un

phénomène

^d’écran.

Par

ailleurs,

^les

températures critiques observées, 4,14

^et

3,50

^{K sont}

proches respectivement

^{de celles}

du mercure

(4,15 K)

^et de l’indium

(3,40 K).

^Il

semble donc que le ^coeur d’un

grain

soit enrichi en mercure et la zone

périphérique

^{en indium.}

Dans ^ces conditions la courbe a traduit

probable-

ment l’évolution suivante. A

3,98

^{K et à}

champ nul,

le ^coeur riche en mercure est à l’état

supraconducteur.

Par

application

^d’un

champ extérieur,

^{du flux}

pénètre

dans la zone

supraconductrice.

L’inductance de la bobine croît

jusqu’à

^ce que le matériau passe à l’état

normal,

^{une fois le}

champ critique

^atteint.

Quand

^le

champ appliqué décroît,

^la constitution

impure

^du

matériau provoque le

piégeage

^d’une

partie

^{du flux}

et le caractère irréversible du

phénomène.

La courbe b

peut s’interpréter

^{de la}

façon

^{suivante :}

à

3,11

^{K et à}

champ

nul les deux milieux sont à l’état

supraconducteur. Quand

^le

champ appliqué croît,

la zone

superficielle

passe d’abord à l’état normal

puis

^{le coeur} subit l’évolution décrite

précédemment.

Ainsi le modèle de

grain proposé permet d’interpréter

le

comportement

du matériau aux

températures cryogéniques.

^On

peut

^toutefois remarquer que la courbe b ne

présente

pas de

palier intermédiaire,

ce

qui suggère

^{que l’on} passe continuellement d’une

zone à l’autre. Il _y a là une difficulté

puisque

^{l’un des}

milieux est

solide,

^l’autre

liquide.

3. Etude

théorique

de la transformation d’un métal

liquide

^{en matière}

pulvérulente.

^- 3. 1 POSITION DU

PROBLÈME. ^- De

l’amalgame

^{d’indium abandonné}

à l’air libre adsorbe des gaz, de

l’oxygène

^en

particulier [4], [5].

^Par

ailleurs,

^la concentration

en indium

augmente

^au

voisinage

^{de la} surface libre de

l’alliage [3], [6].

^{L’excès de ce métal} par

rapport

à la concentration _moyenne

apparaît

^{comme une}

impureté

dont le rôle est

analogue

^{à celui de souillures}

éventuelles.

Nous nous proposons de

préciser

les contraintes

qui apparaissent

^{dans la couche}

liquide superficielle

de

l’amalgame.

^Il

apparaîtra plus

^bas que le fait de limiter le nombre

d’impuretés

^{au seul excès d’indium}

permet

^de

simplifier l’exposé

^sans affecter la

géné-

ralité de l’étude.

3.2 CALCUL DES EFFORTS INTERMOLÉCULAIRES. CON-

TRAINTES RÉSULTANTES. ^- Considérons tout d’abord

un

liquide

^{constitué d’un seul}

type

^de

particules.

Soit un trièdre

trirectangle Oxyz,

^{une molécule}

à

l’origine

^{et un} élément de volume dv.

Désignons

par

f(r)

^{la force} d’interaction de deux

particules

distantes de r et par

g(r)

^la fonction de distribution associée à la molécule à

l’origine.

^{Celle-ci est soumise}

de la

part

de dv à la force :

ou

p

représente

le nombre _{moyen de} molécules _par unité de volume.

En

passant

^{à un volume}

fini V,

^la

composante Fx

de F s’écrit :

Dans le cas d’un

liquide simple isotrope

^et

homogène

auquel

^{aucune force} extérieure n’est

appliquée,

810

g(r) et f (r) apparaissent

^{comme des}

^fonctions

^à

symé-

^en

posant :

trie de révolution

En assimilant le volume V à une couche

sphérique

de rayons intérieur et extérieur r i ^et r2, les compo- santes

F,,, Fy

^et

^Fz

de F sont, par raison de

symétrie, identiquement

^nulles.

Imaginons,

maintenant que la distribution des molécules est différente de celle du

liquide

^à

l’équi-

libre. La nouvelle fonction

G(r)

^ne

possède plus

^la

symétrie

^de révolution. En admettant _que les forces d’interaction restent

inchangées,

la relation

(3)

^{s’écrit :}

Posons :

La fonction

h(r) permet

de décrire l’écart entre les deux distributions. Si cet écart est

faible, h(r) peut

être

développé

^en série de Mac Laurin au

voisinage

de

l’origine.

^En

portant

^ce

développement

^dans

l’expression (4)

^{nous obtenons une somme de termes}

de la forme

[4] :

ou r,

0,

ç sont les coordonnées

sphériques

^{de l’élément}

de volume considéré.

On démontre que J ^est nul si l’un des coefficients m, n ^ou p est

impair, quelle

que soit la

parité

^{des deux}

autres

[4].

^Ainsi

donc,

^{en se limitant au troisième} ordre dans le

développement

^de

h(x,

y,

z),

^{et en assi-}

milant le volume V à une

sphère

de rayon

R,

^{les seuls}

termes non nuls de

l’expression (5)

^{sont :}

Le

développement

^{de la}

composante Fx

^{s’écrit alors :}

A ce stade du

calcul,

^{il devient inutile de}

particu-

lariser la molécule sur

laquelle

s’exercent les efforts dus aux

particules qui

l’entourent et nous écrirons la relation

(6)

^en

supprimant

l’indice 0.

Appliquons

^{la méthode} de Stévin

(ou ^principe

de solidification

[10]) ^qui

consiste à

décomposer Fx, Fy, ^F,,

en une somme de termes

Tj

définis par :

On sait que les

Tij,

^{liés par la relation :}

sont les éléments du tenseur :

Les relations

constituent une solution

particulière

^de

l’équation (7).

Le

premier

^{terme du second} membre de la relation

(8) représente

^la

pression

^{interne de Van der Waals.}

S’y ajoutent

^{d’autres éléments}

s’exprimant

^à

partir

des dérivées

spatiales

^{de h.}

Enfin,

les contraintes

Tij ^{(i i= j)}

^ne

^dépendent

^{que de ces dérivées.}

Nous nous proposons de

généraliser

^{ces résultats}

au cas d’un

liquide binaire,

^{dont nous}

désignerons

par A ^et B les

espèces

constituantes. Ce

liquide

appa- raît comme la

superposition

^{de deux}

^fluides,

^{l’un cons-}

titué de molécules de

type

^{A et} l’autre de molécules de

type

^B.

Si le

liquide

^est

homogène,

^{les fonctions de distri-}

butions associées

respectivement

^aux fluides A et

B,

sont à

symétrie

^de révolution. Il s’ensuit _{que, loca-}

lement,

les efforts exercés sur une

particule

^de

type

^A

ou de

type

B par l’ensemble du

liquide

^{sont identi-}

quement

^nuls.

Au

contraire, lorsqu’il

^{existe au sein du}

liquide

^un

gradient

^de

concentration,

^les

espèces

^{A et B se}

répartissent

^{de manière}

anisotrope

^et les nouvelles fonctions de distribution

GA(r)

^et

GB(r)

^ne

possèdent plus

^la

symétrie

de révolution. Il s’établit alors au sein du

liquide

^un

système

de contraintes

Tij, N,.

^Les

interactions entre les

particules

^de

type

^{A et de}

type

^B

dont nous n’avons pas ^tenu

compte

pour décrire les

phénomènes,

^{servent, dans notre}

modèle,

à maintenir le

liquide

^à

l’équilibre malgré

l’existence de ces

contraintes.

3.3 INTERPRÉTATION DES RÉSULTATS. ^- Au sein d’un

liquide isotrope,

^le

système (8), (9)

^{se réduit à :}

En

présence

^{de zones}

hétérogènes, apparaissent

les contraintes

anisotropes Nj

^et

Tij. ^Extrayons

une

petite gouttelette

^{d’un volume}

plus important d’amalgame

^{d’indium. Des} gaz s’adsorbent à la sur-

face de cette

petite sphère

^tandis que l’indium et

d’éventuelles

impuretés

diffusent radialement. A condition de laisser à ces

phénomènes

^le

temps

^{de se}

développer,

^doivent

apparaître

les contraintes

Nj

et

Tij.

^Ce

^champ

^de contraintes rend

impossible

la réunion de

plusieurs grains

^{en un}

grain unique.

Aussi le matériau est-il stable à l’état

pulvérulent.

La couche

superficielle

^d’un

grain, siège

^{de ces}

contraintes, dépend

fortement du traitement _{subi par} le

liquide

^{initial et certaines}

impuretés peuvent

^lui conférer une véritable structure de solide. Sur la

figure

¹ nous avons nettement délimité les deux zones.

4. Conclusion. ^- Nous _avons, dans la

première partie

^{de cette}

étude, proposé

^{un modèle de}

grain

constitué d’un coeur

liquide

entouré d’une couche solide.

Les

expériences

que nous avons décrites

justifient

ce modèle. En refroidissant le matériau

pulvérulent,

on provoque la cristallisation du coeur

liquide.

^Ce

phénomène

^{se traduit en} diffraction X par le

rempla-

cement d’un anneau de diffusion par ^un

diagramme

de raies. Nous estimons

disposer

là d’une preuve très convaincante de l’exactitude du modèle

proposé.

Nous ne pouvons conclure de la même

façon

^{dans le}

cas des

expériences

effectuées aux

températures cryogéniques,

^{mais seulement constater} que les courbes

expérimentales s’interprètent

correctement à

partir

du modèle de

grain.

L’étude

théorique

^{de la} transformation d’un

amalgame

^{en matière}

pulvérulente paraît également

confirmer l’exactitude de ce modèle et rend

compte

de la stabilité de

poudres

obtenues par

simple agita-

tion de mercure

liquide.

L’ensemble de ces conclusions nous

permet

^d’envi- sager ^un certain nombre

d’applications.

Nous pouvons

citer,

^en

génie électrique,

^la réalisation de contacts de

performances élevées,

^{et en}

physico-chimie,

^l’utili-

sation des

amalgames pulvérulents

^comme

agents catalytiques.

^{Si le}

premier point appartient

^mainte-

nant au domaine du

développement,

^le second appa- raît comme un axe de recherches que ^nous

espérons

fécond.

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