MECANISME DE LA REACTION 3He (d, p) 4He A 2< Ed < 27 MeV

(1)

HAL Id: jpa-00213832

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00213832

Submitted on 1 Jan 1970

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are published or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

MECANISME DE LA REACTION 3He (d, p) 4He A 2< Ed < 27 MeV

M. Allab, H. Beaumevieille

To cite this version:

M. Allab, H. Beaumevieille. MECANISME DE LA REACTION 3He (d, p) 4He A 2< Ed < 27 MeV. Journal de Physique Colloques, 1970, 31 (C2), pp.C2-207-C2-208. �10.1051/jphyscol:1970274�.

�jpa-00213832�

(2)

MECANISME DE LA REACTION 3He(a,p)^He A 2<Ed<27 MeV Par M. Allab et H. Beaumevieille

Institut d'Etudes Nucléaires d'Alger (Algérie) .

, . * 3 H .. .- Résume.- Les distributions angulaires de la reaction He(d,p) He ont ete a- nalysées à 2<Ecj<27 MeV au moyen d'un formalisme tenant compte de façon co- hérente des contributions des processus direct et résonant . L'interaction directe est décrite par la théorie D.W.B.A. ; certaines hypothèses concer- nant les caractéristiques des états excités du 5Li* autour de E =20 MeV sont examinées .

Abstract.- The angular distributions of the He(d,p) He reaction have been 3 4 analysed at 2<E(j^27 MeV using a formalism describing simultaneously direct and compound processes . The direct mechanism is described by D.W.B.A. approximation ; the characteristics of 5Li excited states around E -20 MeV have been examined .

Les distributions angulaires de la réac- tion 3He(d,p)4He montrent à 12<Ed<27 MeV un pic accentué aux angles avant [l,2] et une variation lente et régulière avec l'é- nergie caractéristique d'un phénomène de stripping. A 5<E,<12 MeV, le pic à l'avant subsiste avec cependant une augmentation sensible de la section efficace et une dé- formation de la distribution angulaire . Enfin, à basse énergie, (E,<2 M e V ) , les distributions angulaires sont caractéris- tiques d'un mécanisme de noyau composé presque pur [3] . Nous avons entrepris une analyse quantitative des distributions angulaires 3He(d,p)4He à 2 MeV<E,<27 MeV . I. Analyse D.W.B.A. -

Les distributions angulaires ont été a- nalysées par la méthode D.W.B.A. avec l'approximation de portée nulle et D2=1.65 MeV-fm3 . La fonction d'onde du

o

neutron capturé est solution d'un puits de Woods-Saxon (a=1.25, r =0.9 24 F) dont la profondeur a été ajustée de façon à ren- dre compte de l'énergie de liaison du neutron . Les potentiels d'interaction deuton-noyau cible et proton-noyau rési- duel sont de la forme :

où V (r) est le potentiel coulombien,f(r) c

est un facteur de forme de Woods-Saxon et g(r) un facteur de forme gaussien. Pour la voie deuton, les paramètres utilisés sont ceux déduits de l'étude de la diffusion é-

lastique [4j; ceux de la voie de sortie ont été obtenus à partir des paramètres deuton et neutron conformément à l'hypo- thèse de Duhm |5j .

Les courbes théoriques calculées (fig.) sont à E,>20 MeV en accord satisfaisant en

d

valeurs relative et absolue (facteur de normalisation S=l) avec les courbes expé- rimentales . Au fur et à mesure que l'é- nergie décroît (E,^5.9 MeV) l'accord res- te toujours satisfaisant aux angles avant alors qu'il se détériore progressivement aux angles arrière (6_M>50°) et que l'on note une augmentation sensible de S(1£S<2.1). Enfin, à basse énergie, 2<E,<5.9 MeV, il existe un désaccord subs- tantiel entre les distributions angulaires expérimentales et théoriques, ce qui sug- gère l'intervention du mécanisme de noyau composé, en accord avec les données expé- rimentales He(d,d) [6] aux mêmes éner- gies .

II. Etude simultanée des mécanismes direct et résonant -

L'intervention de niveaux larges à E =19.5 et 22.2 MeV prévue dans le Li par £7] peut permettre d'expliquer le dé- saccord observé en utilisant seulement un mécanisme direct. L'analyse des distributions angulaires à E,^13.7 MeV a été re- prise en appliquant le formalisme décri- vant l'interférence des processus direct et résonant développé dans [&]. La contri-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1970274

(3)

Session 3C

V C b t n i b u t i o n a a n g u L a i n e b e x p é n L m e n t a L e b e t t h é o h i q u e b d e t a h é a c t i o n 3 ~ e ( c i , p ) 4 ~ e .

LQ.b c o u n b e b P . W . B . A . o n t é t é n o l r m a L i b h e & a u x a n g t e b a v a n t (1$S<2.1) ; c e t & e b u t i t i b é e b d a n b L e c a L c u L t e n a n t c o m p t e d e 4 p h é n o m é n c n d ' i n t e h d é n e n c e o n t é t é c a L c u L Z e s a v e c S = l .

b u t i o n d e l ' i n t e r a c t i o n d i r e c t e a é t é f i - x é e e n u t i l i s a n t d a n s t o u t e l a gamme d ' é - n e r g i e l e p a r a m è t r e d e n o r m a l i s a t i o n S = l d é t e r m i n é à E d = 2 7 M e V .

L ' a c c o r d e s t t r è s s e n s i b l e m e n t a m é l i o r é à 5.9'Ed<13.7 M e V ( f i g . ) q u a n d o n t i e n t c o m p t e d ' u n n i v e a u f o r m é p a r d e s o n d e s x d = 2 ( 3 / 2 ' ) . ^A p l u s b a s s e é n e r g i e , 2 < E d < 5 . 9 M e V , l a c o n t r i b u t i o n d ' u n n i v e a u d e p a r i t é n é g a t i v e ~ ~ = 1 ( 3 / 2 - ) s n ~ e r ~ o s é au p h é n o m è n e d i r e c t d o n n e u n t r è s b o n a c c o r d e n t r e l e s c o u r b e s e x p é r i m e n t a l e s e t t h é o - r i q u e s .

C ~ n c 4 u b i o n : L e r é s u l t a t d e c e t t e é t u d e s u g g è r e q u e d a n s l a r é a c t i o n 3 ~ e ( d , p ) l e p r o c e s s u s d ' i n t e r a c t i o n d i r e c t e e s t p r é d o - m i n a n t à E d > 1 3 . 7 M e V ; a u x é n e r g i e s i n f é - r i e u r e s ce p r o c e s s u s s u b s i s t e p a r a l l è l e - m e n t a u x e f f e t s d e n o y a u c o m p o s é d û s à l ' e x c i t a t i o n d e s n i v e a u x d u 5 ~ i f o r m é s p a r d e s o n d e s R d = l e t 2 .

BIBLIOGRAPHIE

[II ^O.M. ^BILANIUKe t R . J . SLOBODRIAN, Muct. P h g b . 5 0 , ( 1 9 6 4 ) 5 8 5 .

121 L . STEWART, J .E. BROLLEY e t L . ROSEN, P h y b . R c v . 1 1 9 , ( 1 9 6 0 ) 1 6 4 9 .

[3] J . L . YARNELL, R.H. LOVBERG e t W.R.

STRATTON, P h y b . R e v . 9 0 , ( 1 9 5 3 ) 2 9 2 .

[4] A. DAUCHY, A. AMOKRANE, H. MORAND,H.

BEAUMEVIEILLE, M. YAKER e t NGUYEN VAN SEN, Nuovo C L m e n t o 2 , ( 1 9 6 9 ) 2 6 3 .

[5] H.H. DUHM,NucL. P h y b . A 1 1 8 , ( 1 9 6 8 ) 5 6 3 .

[6] T .A. TOMBRELLO, R . J . ^SPIGER, ^{e t A.D.}

BACHER, P h y b . R e v . 1 5 4 , ( 1 9 6 7 ) 9 3 5 .

[7] M . P . BAKER, J .M. CAMERON,N. S. CHANT, N.F. MANGELSON e t D.W. STORN, I n t . C o n b . M o n t n é a l , C a n a d a , ( ï 9 6 9 ) 2 6 0 .

[8] NGUYEN VAN SEN, N . LONGEQUEUE, TSAN UNG CHAN, H. BEAUMEVIEILLE,M. YAKER, J o u n n . P h y b . 2 9 , ( 1 9 6 8 ) 1 5 .