D. BOBILEFF, privat-docent à l'Université de Saint-Pétersbourg. - Sur la forme et la position des franges d'interférence de l'appareil de M. Jamin; Comptes rendus de la Société de Physique de Saint-Pétersbourg

HAL Id: jpa-00237194

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Submitted on 1 Jan 1876

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D. BOBILEFF, privat-docent à l’Université de Saint-Pétersbourg. - Sur la forme et la position des

franges d’interférence de l’appareil de M. Jamin;

Comptes rendus de la Société de Physique de Saint-Pétersbourg

Woldemar Lermontoff

To cite this version:

Woldemar Lermontoff. D. BOBILEFF, privat-docent à l’Université de Saint-Pétersbourg. - Sur la forme et la position des franges d’interférence de l’appareil de M. Jamin; Comptes rendus de la Société de Physique de Saint-Pétersbourg. J. Phys. Theor. Appl., 1876, 5 (1), pp.24-27.

�10.1051/jphystap:01876005002401�. �jpa-00237194�

24

ce

qui indique

que le gaz dilué a un coefficient

diélectrique

^moins

grand.

^Si

^Di

^est le coefficient

diélectrique

du gaz

dilué, D2

^{celui du}

gaz ^avant

qu’on

^{ait fait le}

vide,

^le rapport

]

^]

L’expérience

^montre que, ^si

b1

^et

h2

^{sont les}

pressions

^{initiale et}

finale du _gaz, le rapport ^est constant par consé- quent ^le coefficient

diélectrique

^{D croît}

proportionnellement

^aux

pressions,

^{et l’on} peut ^écrire

pour la valeur du coef’ficient

correspondant

^{à la}

pression b;

^d’autre

part,

Do

^{est l’unité} _par définition.

Les valeurs de 03BB pour

l’air, l’hydrogène,

^{etc., sont} données dans le tableau

suivant,

pour ^une

température

^{de 15}

degrés

^{environ :}

Ces nombres

paraissent approchés

^à

70 près.

En les comparant ^aux indices de réfraction de ces gaz, la relation

théorique

^de

Maxwell,

^D

=== i 2, paiaît vérifiée.

A . POTIER.

D. BOBILEFF, privat-docent ^à l’Université de Saint-Pétersbourg. - Sur la forme et la position ^des franges d’interférence de l’appareil ^{de M.} Jamin; Comptes ^{rendus de}

la Société de Physique ^de Saint-Pétersbourg.

On observe ordinairement dans

l’appareil

^{de M.}

Jamill (1)

^l’in-

terférence des rayons ^{du second}

ordre,

c’est-à-dire de ceux dont chacun ^a subi une réflexion sur la face antérieure d’un

iniroir,

^et

(1) ^{Voir le Cours de} Physique de ^l’École Polytechnique, ^t. III, p. 53g ^{et suiv.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01876005002401

un autre sur la face

postérieure

^{de l’autre.} La différence de

phase

de ces deux rayons

s’exprime

par

si l’on nomme

D l’épaisseur

^{des deux}

^miroirs,

^ce

eL fi

^les

angles

^d’in-

cidence des rayons ^sur l’un et sur

l’autre,

^{et iz l’indice} de réfraction du verre dont ils sont faits.

Tous les rayons ^de lumière diffuse

qui

^{tombent sur le}

premier

miroir

parallèlement

^{à une même direction restent}

parallèles

^entre

eux

après

les deux réflexions et viennent converger ^{en un même}

point

^du

plan

^{focal de la}

lunette,

^{à l’aide de}

laquelle

^{on les observe.}

Cela

posé,

^on peut

représenter

^le

phénomène

de la manière sui-

vante :

Du

point

^K

(fig. 1),

^centre

optique

^de

l’objectif

^{de la}

lunette, ’

décrivons une

sphère

de rayon

égal

^à la distance focale de cet ob-

jectif ; représentons

par KZ ^une

parallèle

^à I’axe vertical de rotation Fig. ^{r .}

du second

miroir,

par EF le

grand

^{cercle suiv ant}

lequel

^la

sphère

coupe le

plan

horizontal.

Quand

^les deux miroirs étaient

parallèles

entre eux, la

perpendiculaire

^au

pl an

^du

second, N’2K,

^{était le}

prolon-

gement ^{de la}

perpendiculaire

^au

plan

^du

premier, KN1 ;

^{mais actuel-}

lement l’axe du second miroir est venu

prendre

^la

position

^{NK en}

tournant de

l’ angle F - 2 N’2

^{autour de l’axe vertical et de}

l’angle

a

== N’2 N

^{autour de} l’horizontal.

Supposons

que KA

représente

^la

direction que prennent,

après

^{la réflexion sur le}

premier miroir,

^les

rayons de

l’angle

d’incidence _ce, et KB leur direction

après

^{la seconde}

réflexion .

Nommons j3 l’ angle

^{BKN =}

^{AKN ;}

^le

point

^B

représentera

26

sur la

sphère

^le

point

^de réunion de tous les rayons

qui

^{tombent sur}

le

premier

^{miroir sous}

l’angle

ce, ^{et sur} le second sous

l’angle 03B2.

Il est

évident, d’après

la formule

(I),

que la

première frange

^bril-

lante sera le lieu des

points

^de la surface de la

sphère

pour les-

quels

^{ce =}

^03B2.

^{Si l’on}

prolonge

^l’arc

N’2

^{N de la}

longueur

^{N 7r =}

N’2

^N

et si l’on

joint

^le

point

^{x, ainsi}

obtenu,

^{avec le}

point

B par ^{un arc} de

grand cercle,

^on voit que

La

première frange

^{lumineuse est donc un arc de}

grand

^{cercle ME}

mené par le milieu de 03C0/N

perpendiculairement

^{à ce dernier.}

Pour

exprimer

^les

équations

^{des autres}

franges,

^l’auteur

emploie

des coordonnées

sphériques :

^{il assimile la}

premièrc frange

^à

l’équa-

teur et

prend

^le

grand

^cercle passant par N ^{et 7r comme}

première

méridienne. Il nomme y la latitude de

B,

^{T sa}

longitude

^{et h la}

longueur

^{de l’arc 03C0N.}

L’équation

^{de la}

frange correspondant

^{à la}

différence de marche de ^iiz demi-ondes sera

généralement

En faisant

d’abord,

^{avec AI.}

Jamin,

^{n =} i, ^on aura,

après

^transfor-

mations,

Chaque frange

^{formera dans} ce cas un cercle

parallèle,

^{dont la}

distance à

l’équateur

^{croîtra avec lu.}

Mais,

^{si l’on considère}

l’équation générale (2),

on aura une autre

forme de courbes

où cos y ⁼ cos ~ cosy. Cette

équation représente

^{des courbes}

qui

^ren-

contrent à

angle

^{droit la}

première

méridienne et

qui

^montent

après

vers les

pôles

^de

l’écluateur.

L’auteur discute l’influence des

angles

F et a sur l’inclinaison des

franges,

^démontre

qu’elles

^ne peuvent être

rigoureusement

horizontales

qu’à

la condition _03BC ⁼

o,03B4

⁼ o,

et fait

quelques

remarques relatives à l’ensemble ^du

phénomène,

en réservant la continuation pour ^une Note

prochaine.

^{Pour le cas}

où j ^.- _o, les

franges

deviennent

verticales;

^{l’auteur a constaté ce}

fait ^en

employant

la lumière du sodium.

WOLDEMAR

LERMONTOFF,

Préparateur ^de Physique ^à l’Université de Saint-Pétersbourg.

CH. TOMLINSON. 2014 On some phenomena connected with the boiling ^of liquids (Sur quelques phénomènes relatifs à l’ébullition de liquides); Philosophical Ma- gazine, 4e série, ^t. XLIX, p. 432-448 (juin I875), ^{et t.} LX, p. 85-I00 (août I875).

Je me suis attaché à

rassembler,

^{dans un Mémoires inséré dans}

les Annales de Chimie et de

Physique,

^5c

^série,

^t.

^IV,

^p.

^335,

^les

preuves

expérimentales qui

établissent que, ^toutes les fois

qu’on

voit se

produire

des bulles de vapeur ^{au sein} d’un

liquide

^chauffé

au-dessus de la

température

normale de

l’ébullition,

^on peut ^mettre

en évidence l’existence d’une

atmosphère

^gazeuse

qui

^{sert de milieu}

dans

lequel

^se

dégage

la vapeur. A l’occasion de cette

publication,

M. Cli. Tomlinson ^a fait

paraître

^{dans le}

Philosophical Magazine

deux Mémoires dans

lesquels,

^sans nier l’exactitude de ^mes

expé-

riences et sans en donner une

explication

différente de celle que

j’ai proposée,

il essaye

cependant

de soutenir des

propositions

^{con -}

traires

qu’il

^avait

déjà

^{formulées à diverses}

reprises.

Je n’entrerai pas dans ^une discussion détaillée de ces

propositions : je

^m’atta-

cherai seulement à deux

points importants qui

^sont

susceptibles

^du

meilleur contrôle

qu’on puisse invoquer

^{dans toute discussion}

scientifique,

le contrôle

expérimental.

1 ° L’auteur

prétend

que les gaz ^ne

jouent

pas dans le

phénomène

de l’ébullition le rôle déterminant _que

je

^{leur ai}

attribué ;

^{2° il}

admet

qu’il

^existe des corps

qui

^{ont la}

propriété,

pour ainsi dire

spécifique,

de provoquer ^et d’entretenir

1 ébullition,

^{et il les}

appelle

des noyaux.

J’ai

démontré,

par les

expériences indiquées

^{dans mon}

Mémoire,

que, dans ^toutes les circonstances où des bulles de vapeur prennent naissance au sein d’un

liquide,

elles contiennent une certaine quan- tité de _gaz

qu’il

^est

toujours possible

^{de mettre en}

évidence,

^et que

réciproquement

l’introduction d’une bulle gazeuse, si

petite qu’elle