II-1- Définition d’un Système optique
-On appelle Système optique (SO) l’ensemble d’un certain nombre de milieux transparents en général homogènes et isotropes séparés par des surfaces réfractantes (Dioptres) ou réfléchissantes (miroirs) dont La forme est en général simple.
-On distingue trois catégories de systèmes optiques:
-Les systèmes dioptriques: ils comportent que des dioptres
-Les systèmes catadioptriques: comportant des dioptres et des miroirs -Les systèmes catoptriques : ils comportent que des miroirs
Les systèmes optiques sont aussi des dispositifs qui assurent grâce à la réflexion et/ou la réfraction, une correspondance entre un objet et une image :
Dans ce cour on ne traitera que les systèmes optiques centrée
On appelle système optique centré, un système optique ayant une symétrie de révolution autour d'un axe.
axe principal
Cet axe, appelé axe principal ou axe optique matérialise également un rayon lumineux particulier (un rayon arrivant suivant l’axe optique n’est pas dévié).
+
II
II--2 2
Systèmes optiques centrés Systèmes optiques centrés
II-2-1 Définition
Caractère réel et virtuel d’un objet et d’une image
Face d’entrée (SO) Face de sortie Espace objet réel Espace image réelle
Sens de la lumière
Le système optique (S) divise l’espace en un espace objet réel situé en
et un espace image réelle situé en arrière de sa face de sortie.
avant de sa face d’entrée
(SO)
Sens de la lumière
Espace image virtuelle Face d’entrée
Espace objet virtuel
Concrètement l’objet est réel si l’observateur peut le toucher, l’’image est réelle si elle peut être reçue sur un écran
Face de sortie
II-2-2 Orientation de l’espace d’un système optique
a- Image d’un point
Soit un système optique (SO)
A
(SO)
et soit une source ponctuelle de lumière A.
Si tout les rayons issue de A converge après avoir traversé (SO) en un point A’
A’
Alors A’ est l’image de A à travers le système (SO)
-L’objet peut être décrit par six variables: position (x, y, z), temps (t), couleur ou fréquence (ν), intensité I.
L’image est une projection, grâce à un dispositif, de cet objet dans un espace ayant au plus cinq dimensions (x, y, t, ν, I).
Les points objet A et image A´ sont des "points conjugués" ; tout point objet a un conjugué image grâce a un système optique.
II
II--3 3 Stigmatisme et aplanétismeStigmatisme et aplanétisme : Notion d’image: Notion d’image
b
Le stigmatismeLe stigmatisme est la notion fondamentale de l’optique géométrique puisque c’est elle qui caractérise la netteté d’une image.
b-1 Le stigmatisme rigoureux
A SO objet
A´
image n2
I J
n1
Soit un un système optique (SO); d’indice
n
1 séparant deux milieux d’indicen
0 etn
2n0
On dit que le système optique est rigoureusement stigmatique si tout les rayons incidents passant par A immergent du système optique vers un point unique A’.
A
A´
zone de convergence b-2 Le stigmatisme approché
SO
Dans ce cas l’image est obtenue sous forme d’ une tache au lieu d’un point unique.
Quand la tache est suffisamment petite, on parlera de stigmatisme approché.
d
AplanétismeSoit un système optique possédant un axe de symétrie Δ ( axe optique).
SO
Δ
A B
A’
B’
et sont à
et appartienne
AB A'B' Δ
AB A 'B' nt au même p lan P
P
à l'axe Δ a une image A’B’ plane et perpendiculaire à Δ.
La condition d'aplanétisme pour un couple de points conjugués A
et A' de l'axe est la suivante. Tout objet petit AB plan et perpendiculaire
e- Approximation de Gauss
Les conditions de stigmatisme rigoureux ne sont remplies que pour un nombre limité de systèmes optiques et pour des couples
de points particuliers.
Lorsque les conditions de stigmatisme ne sont pas remplies, les images présentent des aberrations. Cependant, lorsqu’on diaphragme les
objets, les images redeviennent de bonne qualité.
L’approximation de Gauss est l’approximation linéaire de l’optique géométrique.
Images hors conditions de Gauss:
-Images floues, déformées, distordues.
-Les rayons lumineux doivent être peu inclinés et peu écartés par rapport à l’axe optique. En pratique: on limite les rayons lumineux avec un diaphragme.
Condition de Gauss: (ne s’appliquent que pour des ( SO) centrés
Conséquences des conditions de Gauss.
-
Existence d’une relation de conjugaison: Relation qui lie la position de l’image à la position de l’objet.-
Linéarisation des relations de Snell:n
1.i= n
2.r
(loi deKepler) (vrai jusqu’à 20°) utilisation i et r en radian.
-
L’image d’un point A est un point A’: Deux rayons suffisent pour déterminer l’image d’un point.-
Le système est aplanétique: L’image d’un objet plan perpendiculaire à l’axe optique donne une image plane perpendiculaire à l’axe optique. Objet réel, image réelle
A
Objet réel Image réelle
A´
II
II--4 4– Objets et images
Objet virtuel, image virtuelle
A A´
Objet virtuel
Image réelle
Objet réel A´
A
Image virtuelle
Objet réel, image virtuelle
L’objet A et l’image A’ sont liés par la relation de conjugaison qui est souvent déterminée par l’utilisation du principe
de Fermat
On appelle éléments cardinaux un ensemble d'éléments (points, plans) caractéristiques définis essentiellement dans l'approximation de Gauss et permettant de déterminer le cheminement de tout rayon lumineux à travers le système optique.
II-5-1 Définition
II-5 – Les élément cardinaux
II-5-2 Les points conjugués de l’infini
Un objet est dit à l'infini si le faisceau lumineux issu de cet objet est un faisceau parallèle.
De même, une image se forme à l'infini si le faisceau lumineux converge à l'infini, c'est-à-dire est parallèle.
objet à l’infini
image à l’infini espace
objet
espace image
(Objet ou image à l’infini)
II-5-3 Les foyers
objet à l’infini
F΄
F
foyer objet
image à l’infini foyer image
SO
Par définition, le foyer image F΄ est le point conjugué d'un point objet situé à l'infini sur l'axe optique.
De la même façon, le foyer objet F est le point conjugué d'un point image situé à l'infini sur l'axe optique.
SO
Si les faisceaux parallèles précédents sont parallèles à un axe secondaire, on peut définir des foyers secondaires et par suite des plans focaux.
II-5- 4 Les plans focaux
Le plan focal objet (image) est le plan perpendiculaire à l'axe optique et passant par le foyer objet (image).
Plan focale objet Foyer principal
objet
Plan focale image
Foyer principal image
Foyer
secondaire image
Foyer
secondaire objet
F΄ F
foyer objet
image à l’infini objet
à l’infini
foyer image
SO
Le système optique est dit convergent si le foyer image est réel (situé dans l'espace image).
SO
Il est dit divergent si le foyer image est virtuel (le foyer F΄
n'appartient pas à l'espace image).
Si les faisceaux parallèles précédents sont parallèles à un axe secondaire, on peut définir des foyers secondaires et par suite des plans focaux.
II-5-6 Les plans focaux
Le plan focal objet (image) est le plan perpendiculaire à l'axe optique et passant par le foyer objet (image).
Plan focale objet Foyer principal
objet
Plan focale image
Foyer principal image
Foyer
secondaire image
Foyer
secondaire objet
III
III--1 1 Miroir plan Miroir plan : réflexion : réflexion
Miroir : Surface métallique plane totalement réfléchissante Miroir : Surface métallique plane totalement réfléchissante Cette surface réfléchissante est fabriquée par le dépôt d’une Cette surface réfléchissante est fabriquée par le dépôt d’une fine couche de métal (
fine couche de métal (Ag Ag, , Al Al, , Au Au) sur la surface plane d’une ) sur la surface plane d’une plaque de verre
plaque de verre.
la relation de conjugaison s'écrit :
A S
A´
A´ S A
I I
´ 0 SA SA + = a- Relation de conjugaison objet - image
Objet réel ; image virtuelle Objet virtuel ; image réelle
Un miroir plan donne d’un point A une image A’ symétrique par rapport au plan du miroir : le miroir plan est dit stigmatique, car l’image de tout point de l’espace est un point.
Remarque. C’est le seul système optique qui possède cette propriété.
b
b -- Image d’un objet étendu Image d’un objet étendu
Chaque point de l’objet a pour image son Chaque point de l’objet a pour image son symétrique par rapport au miroir
symétrique par rapport au miroir
Objet transverse Objet transverse
A
B B’
A’
' 1
' =
= AB B
A
Image droite
Grandissement Grandissement
transverse transverse
Miroir
Objet longitudinal Objet longitudinal
C
D C’ D’
Grandissement Grandissement longitudinal
longitudinal g
LImage renvers Image renversé ée e
x x
Miroir
' '
l
1
C D
= CD =
ff-- Champ d’un miroir Champ d’un miroir
X
oeil oeil Champ du miroir
Champ du miroir
symétrique symétrique
de l’oeil de l’oeil
X X
L’image de toute objet placé dans le champ du miroir peut être observée par l’œil
Miroir
Le champ du miroir est l’espace entre les deux rayons incidents Limites détectés par l’œil
III.2 Dioptres plans
a- Définition
Un dioptre plan est une surface plane qui sépare deux milieux transparents, homogènes, d’indices différents.
N
i i A
A’
r r
H I
n2 >n1
n2
sin cos
' sin cos
i r A H AH
r i
=
Dioptre
IH= AH tng (i) et IH = A'H tang(r)
2 2
1 1
2 2
2
sin sin cos 1 ( ) sin
cos 1 sin
n n
r i r r
n n
i i
= =
=
2 2
1 2 2
1 2
1 ( ) sin '
1 sin
n i
n n A H AH
n i
=
b- Relation de conjugaison
Cas particulier ou
i
etr
sont très petits( i
etr
< 0.1 radian(5 degré; erreur moins de 1%)
2 2
1 2 2
1 2
1 ( ) sin
' (1)
1 sin
n i
n n A H AH
n i
=
1 2
'
n n
AH = AH
i
très petit ,l’équation (1) devient:Relation de conjugaison du dioptre plan dans l’approximation de Gauss
n
1> n
2; i
1< i
2i1
i2 I
i2 n1 (1)
n2 (2) A
H
I’
I’
i’
1i’
2A’1
b- non stigmatisme du dioptre plan
A et A’ sont distants donc non stigmatisme pour le dioptre plan
A’
c
– Associations de dioptres plans C1 – La lame à faces parallèlesC.1.1 – Définition
Deux dioptres plans parallèles distants de "e" et séparant trois régions de l'espace forment une lame à faces parallèles. Les milieux extrêmes sont identiques ou différents.
n n1
n1
e
Milieux extrêmes identiques
Milieux extrêmes différents
n n1
n2
e
A A’’
A’ e
n’ Δ
S1 S2
I1
I2
n n
1 1
' (1) '
n n
S A = S A
Dioptre (S1) : A objet dans milieu d’indice n A’ image dans milieu d’indice n’
Dioptre (S2) : A’ objet dans milieu d’indice n’
A’’ image dans milieu d’indice n’ 2 2
' (2)
' ''
n n
S A = S A
C.1.2
C.1.2 –– Image donnée par une lame à faces parallèles On se limite au cas où les milieux extrêmes sont identiques.
Soit A un objet réel sur l'axe optique S1S2 et A’ son image dans le premier dioptre
On cherche à calculer le déplacement AA’’ . En utilisant (1) et (2) on élimine A’ .
1
1 1
(1) 1 '
' ' (
' S A 3)
n n n
A S A n S
S = = A
1 2 1 2
2 2
' '
''
'' (2) (
' S A' 4)
n n n
S A S S
S A = S A = n +
'' ( n ' 1)
AA e
= n
1
2 2 2
1 2
' ( ''
(3) (4) n S S S A'' '' )
S A S S
n + + A A
= =
Avec S1S2 =
e
Remarque : - Le déplacement AA’’ est indépendant de l’emplacement de l’objet.
- Quand n = n’ ; AA’’ = 0
C2– Le prisme
En optique géométrique, la représentation d'un prisme sera celle du triangle, intersection du prisme avec le plan de section principale.
base C2-1- Définition
Milieu transparent d'indice n limité par deux plans non parallèles.
prisme A
arête
i
I
(S1) N
r
d1(S2)
C2.2 – Les formules du prisme
Réfraction en I : sin i = n sin r [1]
n
A
Le rayon subit la déviation: d1 = i – r [1’]
J
N
r’ i’
Réfraction en J : n sin r’ = sin i’ [2]
d2
Le rayon subit la déviation: d2 = i’ – r’ [2’]
D
D = déviation totale D = d1 +d2
= i + i’ – ( r + r’ )
D = i + i’ – A [3]
a b
On a: r + r’ =A
i0
λ A
I I’
r0 il faut qu’en I’ r’ < λ
r + r' = A A - r < r > A - λ
n sins r > n sins (A-λ) sins i > n sins (A-λ)
Donc l’angle limite d’incidence io
sins io = n sins (A-λ)
Et io = arcsins (n sins (A-λ)) émergence
i > i
oC2-3 Condition d'émergence
déviation minimale
Déviation minimale
i = i’ =i
mDans ce cas:
r = r’ = A/2
D
mEt : = 2 i
m- A
sins (D
m+A)/2 = n sins (A/2)
2 2
sins ( ) /
sin ( / ) D
mA
n s A
= +
sin i = n sin r (1)
sin i = n sin r [1]
sin i’ = n sin r’ [2]
D = i + i’ – A [3]