Sur les indices des mélanges de deux corps transparents en couche mince

(1)

HAL Id: jpa-00234346

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00234346

Submitted on 1 Jan 1951

HAL is a multi-disciplinary open access

archive for the deposit and dissemination of

sci-entific research documents, whether they are

pub-lished or not. The documents may come from

teaching and research institutions in France or

abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est

destinée au dépôt et à la diffusion de documents

scientifiques de niveau recherche, publiés ou non,

émanant des établissements d’enseignement et de

recherche français ou étrangers, des laboratoires

publics ou privés.

Sur les indices des mélanges de deux corps transparents

en couche mince

Yvette Basset

To cite this version:

(2)

LETTRES AUX

ÉDITEURS

PROPRIÉTÉS

MAGNÉTIQUES

DES

MAGNÉTITES SUBSTITUÉES

PAR LES IONS TRIVALENTS

_Al3+,

EN RELATION AVEC LEUR STRUCTURE Par CHARLES GUILLAUD et ANDRÉ MICHEL.

Sommaire. 2014 Nous _avons

préparé

des magnétites substituées par des ions Al3+, nous avons mesuré leur moment à satu-ration et nous avons constaté que le remplacement d’un ion Fe3+ par un ion Al3+ entraîne une baisse de _{3 03BCB.}Ce

résultat _s’expliquepar l’antiparallélisme des moments

de

spins des ions restant.

Pour

_préparer

ces

_magnétites

on

_mélange

en quan-tité calculée deux solutions titrées de sel

_ferrique

et de sel d’aluminium.

Après précipitation, filtrage

et

lavage,

le

_{mélange d’oxydes}

est recuit à l’air à _900°

pendant

3 h. La réduction

_s’opère

_par

_{l’hydrogène}

à la

température

la

_plus

basse

_{possible. L’analyse}

chimique permet

par le

dosage

du fer ferreux et du fer total de suivre la réaction et de _{contrôler la}

compo-sition du

_produit

obtenu.

La réaction de réduction s’écrit ,

Nous avons _{déterminé par différentes valeurs}de x le moment

_magnétique

à saturation

_(au

zéro absolu

et _pourun

_{champ infini).}

Nous avons

_rapporté

ce

moment à un ion de la molécule.

Le Tableau I donne les résultats de ces mesures

jusqu’à

des valeurs de x

_atteignant

_0,2I0,la

figure

I

traduit ces résultats.

On observe une baisse linéaire de moment et l’on

constate,

par

extrapolation,

que si l’on

remplace

un _{ion Fe3+ par}un ion A13+ le moment de la

magné-tite ainsi substituée n’est

_plus

_{que de i,o,,-LB}

_(la

_pente

de la droite tracée est de -

_2,96UB).

On

_peut

interpréter

ces résultats dans le cadre des

hypothèses

de L. Néel

_[1].

Dans la

magnétite,

le seul

moment

_apparen’t

est celui de l’ion

_Fe2+;

en

effet,

par suite

d’intégrales d’échanges négatives

les ions

ferriques

distribués à

_égalité

dans les cavités

octaé-driques

et

_{tétraédriques}

ont des moments de

_spins

antiparallèles

d’où un moment _{résultant nul pour} ces ions : il

_{n’apparaît}

_{donc que}le moment de

l’ion Fe2+ non

_{compensé (le}

moment de

_4,0

_{UB de}la

magnétite

est en accord avec cette

_hypothèse).

Quand

on

_remplace

un _{ion Fe3+ par}un ion

_Al3+,

toujours

par suite des interactions

négatives

les deux

ions Fe3+ et Fe2+ doivent alors avoir un moment

résultant

due

5 - 4 = _{1 fJ.B,} c’est bien ce que nous

constatons.

Cette

_hypothèse

_permet

donc une

_{interprétation}

simple

de nos résultats.

[1] ] NÉEL L. - Ann.

Phys., 1948, 1, 138.

SUR LES INDICES DES

MÉLANGES

DE DEUX CORPS TRANSPARENTS EN COUCHE MINCE Par YVETTE BASSET

(1),

Laboratoire de

_{l’Électro-aimant,}

C. N. R.

_S.,

Bellevue.

Des

_mélanges

de deux _corps

_{transparents peuvent}

être

_employés

en couches

_minces,

_{soit pour obtenir} un indice de réfraction

_ayant

une valeur

_{déterminée,}

soit _pourréaliser des couches

_{hétérogènes [1].}

Il est

donc utile de

connaître

comment varie l’indice de réfraction de telles couches en fonction des indices

et des

_proportions

des constituants.

(1) Résumé

d’une _partied’un travail exécuté pour le

diplôme

d’Études

supérieures,

sous la direction de M.

Jac-quinot.

(3)

66

r

_Quand

on

_emploie

la méthode

_{d’évaporation,}

il est

toujours

difhlcile

de

connaître la

_composition

du

mélange déposé,

les deux constituants ne

_{s’évaporant}

pas de la même

façon.

Pour bien connaître cette

composition,

nous avons

_évaporé

simultanément sur un même verre les _{deux substances pures à}

_partir

de deux creusets différents.

Fig. 1.

Le

_montage

réalisé

_permettait

de

_déposer

le

_mélange

sur une lame de verre

_Ll,

alors que les constituants purs se

_déposaient

chacun sur une moitié d’une autre

lame

L2

placée

dans une

_{position identique}

à

_Li

par

rapport

aux deux creusets. En

outre,

deux verres témoins dont on mesurait la variation de réflectance au cours de

_{l’opération}

_permettaient

de

_régler

et de maintenir constantes les deux vitesses

d’évaporation.

Après

l’opération,

l’étude des réflectances des deux

plages

de

_L2

_permettait

de connaître les

épaisseurs

optiques déposées

pour chacun des

constituants,

donc la

_composition

du

_mélange

_déposé

sur

_Li.

On

_peut

ainsi déterminer la

_composition

avec une incertitude

de l’ordre de 5 _pourIoo.

L’indice de réfraction du

_mélange

était mesuré par

la méthode d’Abelès

[2] qui

consiste à mesurer

l’inci-dence de

_disparition

du contraste entre une

_plage

nue et une

_{plage contiguë}

recouverte de la substance étudiée : cette incidence n’est autre _{que l’incidence}

brewsterienne relative à la substance. L’incertitude est de l’ordre de o,01 I sur n.

Les

_premières

mesures ont

_porté

sur les

_mélanges

de

_{cryolithe (n}

=

I , 3 2)

et de sulfure de zinc

(in

=

?, 3 0).

Sur la

_figure,

on a

_porté

les indices de réfraction mesurés en fonction de la

composition

en volume. Les

_points

présentent

une assez

_grande

_dispersion

attribuable surtout à la dift’lculté d’obtenir des

dépôts

de

cryolithe

bien

_{reproductibles;}

l’indice des lames de

_cryolithe

pure

peut,

en

_effet,

varier de

1,28

à

1,34.

On a

représenté

en trait

pointillé

les valeurs des indices calculés par la formule de Lorentz-Lorenz.

à

_partir

des indices n =

_r,32

et n2 =

2,3o

et _en

admet-tant que la densité du

mélange

est _{donnée par} d =

dici + d2C2 (Ci

concentration en

volume).

La courbe

expérimentale

moyenne est nettement en dessous de la courbe de Lorentz-Lorenz : on

peut

interpréter

ce

_fait,

en

_admettant,

_{soit que le}

mélange

n’obéit pas à la. loi de

_Lorentz,

soit que

la densité du

_mélange

est

_inférieure

_{à celle que}donne

la formule des

_mélanges,

l’écart moyen maximum obtenu pour la concentration 25 _pourI00 de SZn étant de 10 _pouroo.

[1] STRONG J. - J.

Phys. Rad., I950, 11, 44I. [2] ABELÈS F. 2014 C. R. Acad.

Sc., I949, 228, 553.

SUR LE RAYONNEMENT

_{ÉLECTROMAGNÉTIQUE}

DES PROTONS

COSMIQUES

DANS LES CHAMPS

_MAGNÉTIQUES

INTENSES DES OBJETS

CÉLESTES

Par BERNARD KWAL

(Institut

Henri

_Poincaré).

1. Nous avons

_indiqué

récemment

_[1]

la

_possibilité

d’interpréter

l’émission

_{radioélectrique}

du Soleil et de la Galaxie par le

rayonnement

électromagnétique

des

protons

des radiations

_cosmiques

dans les

_champs

magnétiques

intenses des

_objets

célestes. Ce

_qui

est le

_{plus frappant, lorsqu’on envisage}

cette

suppo-sition,

c’est que, pour

expliquer

le

_rayonnement

observé,

il n’est

_guère

nécessaire d’avoir recours à aucune autre

_hypothèse

que celle

qui

admet la

pré-sence des

_{protons cosmiques}

des

_énergies

connues

(de

2. 103 MeV à

_plus

de 2. 1 04

_MeV)

dans les

_régions

où

_règnent

les

_{champs magnétiques}

d’intensités

égale-ment connues

_(pouvant

atteindre 4 ooo _gaussdans

les

_plages

actives du

_Soleil).

Les

_{protons d’énergie}

E

_(exprimée

en

_MeV)

rayonnent

dans un

_{champ magnétique}

d’intensité H

(gauss)

sur une

_fréquence

de sorte que dans un

_champ

de 1000 _{gauss les}

_protons

de 2. 103 à 2. 104 lB1e V doivent rayonner sur les fré-quences

allant de 4

à 80o Mc et dans un

_champ

de ₄ooo _gauss,sur

_quatre

_fréquences

allant de 16 à 3 200 Mc.

2. Pour ce

_qui

est de l’intensité de ce

_rayonnement,

on à

approximativement

ce

_qui

nous montre

_{qu’un proton}

de 2. I o3

_MeV,

dans un

_champ

de I o0o _{gauss, rayonne I o-23 ergs :}cm. Un flux de I o8

_{protons :}

cm3

rayonnerait

donc

Io-15

_{ergs : cm3. s}

et une couche émissive de 105 cm