T HÉODORE D ALLARI
Questions résolues. Solution du problème d’hydrostatique énoncé à la pag. 316 du présent volume
Annales de Mathématiques pures et appliquées, tome 20 (1829-1830), p. 31-34
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vant
laquelle
nous supposons que décroît la densité des couches at-mosphériques
se soutînt invariablement tellejusqu’à
une hauteurde 200 mètres au moins au-dessus du
soi ;
or c’est cequi
ne doitsaus doute arriver que fort rarement ; et cela
explique
suffisammentpourquoi
lephénomène
desimages multiples
est si peufréquent.
Il est
présumable,
ausurplus,
que l’0153ilplacé
en O nejugera
pas les deux
images
ab et a’b’ de l’axe AB deFobélisque
aussibizarres et aussi
singulièrement
situées parrapport à
cet axe. Il seprêtera
volontiers à lesprojeter
sur unplan vertical,
etalors ,
alllieu de
l’objet,
il en verra deuximages
situées l’une au - dessus del’antre,
toutes deuxplus grandes
que cetobjet lui-même,
maisla
plus
élevéeplus grande
quel’autre,
et toutes deux tournées dans le sens del’objet.
Il n’est donc pasgénéralement vrai,
comme nousl’avions faussement avancé dans notre mémoire
de I808,
et commeM. Biot
paraît
l’avoir crului-même,
que , dans le cas deplusieurs images
d’un mêmeobjet,
cesimages
doivent êtretoujours
alterna-tivement directes et
renversées ;
nous ne concevons pas mêmequ’il
en
puisse jamais
êtreainsi lorsque
la densité croît sans cesse dans le même sens.QUESTIONS RÉSOLUES.
Solution du problème d’hydrostatique énoncé
à la pag. 3I6 du présent volume ;
Par M. THÉODORE DALLARI , cadet
aucorps royal de$
Pionniers, à Modène.
PROBLÈME.
On supposequ’il
n’existe rien autrechose,
dansl’univers, qu’une
massede fluide élastique,
dont les molécules s’at-32
QUESTIONS
tirent en raison
composée
de ladirecte
de la massede
la mo-lécule attirante et de l’inverse du
quarré
de sa distance à la mo..lécule attirée; on suppose, en outre , que ce
fluide
secomprime proportionnellement
auxpressions qu’ils éprouve;
on suppose en-fin
que ses couches de densitéuniforme
sontsphériques
et con-centriques ,
et l’on demande suivantquelle fonction
de leur rayon doit varier la densité de cescouches,
pour que toute lamasse fluide
soit en
équilibre ?
Solution.
Rapportons
la masse fluide à trois axesrectangulaires.
Soit
(x’, y’, z’)
le lieu d’une moléculequelconque
attirée par uneautre
molécule, également quelconque,
située en(x,
y,z),
et dontla densité est
03B4.
La forcequi
sollicite la molécule située en(x’, y’, z’)
estk étant une constante. En
représentant
parX, Y,
Z les compo-santes de
cette force , respectivement parallèles
aux trois axes, nousaurons
Si l’on substitue ces- valeurs dans
l’équation
des
fluides
enéquilibre ,
ilviendra
Mais
doit représenter
la différentielle d’une surfacequelconque
deniveau ,
ou de l’une des surfaces
sphériques concentriques
de densité uni-forme,
cequi
donnex’, y’, z’
constantes.Transportant
donc l’ori-gine
aupoint (x’, y’,
z’) ou, end’autres
termes,posant x’=y’=
z’=o , l’équation (i)
deviendraou , en
désignant
par r le rayon variabledes couches de
densitéuniforme ,
Par la condition du
problème y qui
rend la densité 03B4proportion-
nelle à la
pression,
on ap=h03B4, h
étant une nouvelleconstante
il.
en résultedp=hd03B4; d’où,
en substituant dansl’équation (2),
d’où,
enintégrant’
et
par
suiteTom. XX
534 QUESTIONS
A étant une constante
arbitraire que
l’onvoit
être lavaleur de qui répond à
r= ~.Solution d’un problème de géométrie énoncé à
la pag. 87 du précédent volume ;
Par MM. BOBILLIER
etLENTHÉRIC.
PROBLÈME. Quel
est le lieu des centres communs degravitè
de tous les
systèmes
de rayons vecteurs d’une mêmeellipse ?
Solution. Si l’on
représente respectivement
para, b,
c le demi-grand
axe , ledemi-petit
axe et l’excentricité de lacourbe ,
en pre-nant son
grand
axe pourl’axe
des x et sonpetit
axe pourcelui des y,
sonéquation
seraet l’on aura
Si l’on
représente respectivement par
ret
r’ lesrayons
vec-teurs du
point (x,y) qui répondent
aux deuxfoyers,
on trouveraaisément
les coordonnées des centres de
gravité’ respectifs
de cesdeux droi-
tes,