W.-E. AYRTON et JOHN PERRY. — A new determination of the ratio of the electro-magnetic to the electrostatic unit of electric quantity (Nouvelle détermination du rapport de l'unité électromagnétique à l'unité électrostatique des quantités d'électricité) ;

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Submitted on 1 Jan 1879

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W.-E. AYRTON et JOHN PERRY. - A new

determination of the ratio of the electro-magnetic to the electrostatic unit of electric quantity (Nouvelle

détermination du rapport de l’unité électromagnétique à l’unité électrostatique des quantités d’électricité) ; Phil.

Magazine, 5e série, t. VII, p. 277; 1879

G. Lippmann

To cite this version:

G. Lippmann. W.-E. AYRTON et JOHN PERRY. - A new determination of the ratio of the electro- magnetic to the electrostatic unit of electric quantity (Nouvelle détermination du rapport de l’unité électromagnétique à l’unité électrostatique des quantités d’électricité) ; Phil. Magazine, 5e série, t. VII, p. 277; 1879. J. Phys. Theor. Appl., 1879, 8 (1), pp.317-318. �10.1051/jphystap:018790080031700�.

�jpa-00237544�

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W.-E. AYRTON et JOHN PERRY. 2014 A new determination of the ratio of the electro-

magnetic ^{to the} electrostatic unit of electric quantity (Nouvelle détermination du rapport de l’unité électromagnétique ^{à l’unité} électrostatique ^des quantités ^d’élec- tricité) ; ^Phil. Magazine, ^5e série, ^t. VII, p. 277; I879.

Les auteurs font d’abord

l’historique

des diverses unités élec-

triques

arbitraires et

absolues ;

^ils

rappellent

que Gauss ^a le pre- mier

employé

des unités absolues à la mesure du

magnétisme ; Kirchhoff,

^{à la mesure} des résistances

électriques (I849).

^Plus

tard,

^Weber

(I85I)

^et l’Association

britannique (I86I)

^étendirent

ce

système

^{à toutes les mesures}

électriques.

Le

rapport

de l’unité

électromagnétique

^{à l’unité}

électrostatique

des

quantités

d’électricité _est, comme on

sait(1),

^le

rapport

^d’une

longueur

^{à un}

temps :

^{c’est une vitesse v. Cette}

quantité présente

un intérêt

théorique particulier.

^{Dans la théorie}

électromagnétique

de M.

Maxwell, v

^{doit être}

précisément égal

^{à la vitesse de la lu-}

miére. Les valeurs de v trouvées

jusqu’ici

par

l’expérience

^se rap-

prochent,

^en

^eiet,

de 3oo millions de

mètres;

^{mais elles diffèrent}

entre elles assez notablement pour

qu’une

^nouvelle détermination soit nécessaire.

La méthode

employée

par MM.

Ayrton

^et

Perry

^{est la suivante.}

Un condensateur de

capacité électrostatique

^connue,

chargé

^d’a-

bord par ^une force électromotrice _e,, était

déchargé

^{à travers un}

galvanomètre très-sensible;

^{on notait la déviation} 03B11 du

galvano-

mètre. Afin de

connaître,

^d’autre

part,

^{la valeur de cette déviation}

en unités

électromagnétiques,

^{on faisait une seconde}

expérience.

Un courant fourni par ^une force électromotrice e2 et traversant une résistance connue en ohms était lancé dans le

galvanomètre lequel

^{était de}

plus

^couvert par ^un shunt

dérivation)

d’efficacité connue ; la déviation observée était a,. Le

rapport

^des

déviations 03B11

et 03B12 ^ne

dépend

que ^{de la}

capacité

^du

condensateur,

^{du carré du}

nombre v,

de la résistance mesurée en ohms des résistances ^em-

ployées

dans la seconde

expérience

^{et du}

rapport

des forces élec-

tromotrices e1

et e.,.

La

capacité

du condensateur était facile à calculer : c’était ^un

(1) ^{Voir JourizaZ de} Physique, ^t. Il, p. 377.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018790080031700

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condensateur

plan

de Thomson à anneau de

garde.

^Le

rapport

des forces

électromotrices e,

et e2 était déterminé par ^{la ma-} nière même dont on les

produisait :

c’étaient les différences des

potentiels

^{existant aux} extrémités de deux résistances _parcourues simultanément _{par le} courant d’une

pile

de 3Sa éléments

Daniell ;

ces différences de

potentiel

^{sont donc entre elles comme les deux}

résistances.

Ajoutons

que les

aiguilles

^du

galvanomètre

^asta-

i.ique, très-pesantes,

affectaient la forme

sphérique,

^{afin de}

rendre

très-petit

l’amortissement dû à la résistance de l’air.

L’avantage

^{de la méthode de MM.}

Ayrton

^et

Perry

^{est de n’exi-}

ger la connaissance que ^du

rapport

^des forces électromotrices

employées

^{et aussi de}

^permettre l’usage

^d’un

galvanomètre

^non

absolu,

astreint seulement à être très-sensible. La _moyenne de

98

déterminations a été de

2g8

millions de mètres par seconde. Les

auteurs estiment l’erreur

probable

^{de leurs}

expériences

^{à en-}

viron i pour ^ioo.

Comme,

^d’autre

_part,

les nombres trouvés par Foucault et par 1VI. Cornu

(298

^et 3oo millions de

mètres)

^diffè-

rent entre eux de moins de i pour I00, MM.

Ayrton

^et

Perry

^en

concluent que, dans ^{la limite} des erreurs

d’expérience, v

^est

égal

à la vitesse de la lumière. G. LIPPMANN.

M. v. SEHERR THOSS. 2014 Ueber künstlicher Dichroismus (Dichroïsme artificiel);

Ann. der Physik und Chemie, ^nouvelle série, t. VI, p. 270; I879.

Les substances

dichroïques

^{étant colorées et}

jouissant

^{de la}

double

réfraction,

^on

_peut

essayer de

produire

artificiellement des corps

dichroïques :

10 En rendant

biréfringent

^{un milieu coloré et}

iso trope ;

2° En colorant un milieu

biréfringent;

3° En donnant à la

fois,

^{à un} milieu incolore et

isotrope,

^{la co-}

loration et la

biréfringence.

L’auteur examine successivement les résultats obtenus par cha-

cune de ces méthodes.

1.

Reprenant

^les

expériences

de Brewster sur le

chrysamate

^de

potasse,

^{M. v.} Seherr Thoss étend le sel en

poudre

^{sur du}

papier

glacé

^{ou de la soie}

légèrement ^usée,

^{et il fait}

glisser au-dessus,

^sous