Contribution à l'étude des détecteurs à contacts solides

HAL Id: jpa-00241598

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00241598

Submitted on 1 Jan 1910

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Contribution à l’étude des détecteurs à contacts solides

C. Tissot

To cite this version:

C. Tissot. Contribution à l’étude des détecteurs à contacts solides. J. Phys. Theor. Appl., 1910, 9

(1), pp.887-901. �10.1051/jphystap:019100090088701�. �jpa-00241598�

887

Remarquons enfin que le plus facilement observable, ^le champ elliptique, ^{ne serait} guère susceptible d’ajouter ^des renseignements

bien nouveaux, ^au moins si l’on se place ^au point ^{de vue} théorique exposé ^{dans le cours du} travail ; ^le champ ^{tournant en effet se com-} porte déjà elliptiquement pour ^la plupart des cristaux élémentaires.

Cela étant, j’estime qu’il y aurait peu d’intérêt à entreprendre ^des

recherches dans ce sens.

CONTRIBUTION A L’ÉTUDE DES DÉTECTEURS A CONTACTS SOLIDES (1);

Par M. C. TISSOT.

On sait que l’on ^{se sert avec succès} depuis ^{un certain} temps, ^dans

les réceptions radiotélégraphiques de détecteurs à contacts solides que l’on associe à un téléphone. ^Ces détecteurs, dont la sensibilité est parfois supérieure ^à celle des meilleurs électrolytiques, peuvent

être généralement employés sans source auxiliaire, ^ce qui ^{en rend le} montage particulièrement simple.

Le phénomène qui prend ^{naissance dans ces} détecteurs sous l’effet des oscillations et qui permet ^la réception ^des signaux ^{au son a}

donné lieu à des interprétations ^bien distinctes. Tandis _que certains

expérimentateurs attribuaient à ce phénomène ^{un caractère} pure-

ment thermo-électrique, ^d’autres expérimentateurs l’expliquaient

par ^une cond2~ctz~ilité uniLc~térc~le de la substance même, ^ou par ^un

phénomène ^de polarisation analogue ^{à celui} qui ^se produit ^{dans le}

détecteur électrolytiqne, ^et rejetaient ^toute interprétation ^thermo- électrique. ^Ces assertions me paraissent ^{l’une et l’autre} trop ^absolues si on les applique ^{à tous} les détecteurs à contacts solides sans excep- tion. Les expériences que je poursuis depuis ^{un an} m’ont conduit à admettre qu’il ^{existe en} réalit,é deux catégories distinctes de détec- teurs solides : les détecteurs thermo-électriques ^et les détecteurs à effet apparent ^de soupape.

Les détecteurs que j’ai signalés ^{à diverses} reprises ^comme justi-

ciables de l’interprétation thermo-électrique présentent ^{un ensemble}

de caractères qui ^les différencient nettement des autres.

Pour ne citer que ^les plus saillants, j’indiquerai : ^{Il le} fait que la sensibilité y est liée essentiellement à la valemr du ponvoir ^~j2errno-

(1) Communication faite à la Société française ^de Physique : ^{séance du}

18 msErs 1910.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019100090088701

888

electrique ^du contact et à la forme même de ce contact. Même avec

des substances convenablement choisies dans la chaîne thermo-

électrique, ^le détecteur n’est sensible que ^si le contact a lieu par ^une

pointe ^{ou une arête vive ; 2° le fait} que l’application ^{d’une f. é. m.}

auxiliaire, quelqu’en ^{soit le} sens, amène toujours ^une diminution de la sensibilité ; ^3° le fait que le ^sens du courant, qui prend ^naissance

lors du passage des oscillations ^dans le détecteur, dépend ^du signe ^du pouvoir thermo-électrique ^du contact et peut, ^par suite, ^être prévu

a priori.

On obtient notamment des courants de sens opposés selon que l’on intercale dans le circuit de réception ^{un contact} métal-tellure, ^{ou un}

contact métal-chalcopyrite, c’est-à-dire que l’on associe ^un métal

(qui occupe ^en général le milieu de la chaîne thermo-électrique) ^à

des corps qui ^en occupent ^les extrémités olro~osées..

’

Dans les détecteurs de l’autre catégorie, ^{on ne rencontre rien} d’analogue.

10 La sensibilité n’est nullement en rapport ^{avec la} valeur du pou- voir thermo-électrique ^{du contact, et ces} détecteurs sont souvent constitués avec des substances dont les pouvoirs thermo-électriques

ne sont pas exceptionnellement élevés ; ^2° la forme du contact est

généralement indifférente, ^au point que l’on peut obtenir des détec- teurs très sensibles en prenant ^de larges plaques polies comprises

entre des disques métalliques plans ; ^3° l’application ^{d’une f. é. m.}

auxiliaire de ^sens convenable augmente toujours ^la sensibilité du détecteur : ^cette sensibilité passe par ^un maximum pour ^une certaine valeur de la f. é. m. appliquée.

Comme types de détecteurs de la première catégorie, je ^citerai

les contacts métal-sulfure de cuivre; métal-tellure ; métal-bioxyde

de manganèse.

Comme types ^{de la} seconde, je prendrai le Périkon de Pickard

(zincite-chalcopyrite); ^{les contacts} métal-molybdénite ^{et métal-car-}

borundum.

Caractéristique.

^{Tous ces} détecteurs de la seconde catégorie présentent ^{un caractère commun : si on les} intercale dans un cir- cuit qui comprend ^{une f. é. m.} constante, l’inversion du signe ^de

la f. é. m. donne naissance à des courants de sens opposés ^de

valeurs généralement ^très inégales.

C’est le fait expérimental qu’ont ^{traduit certains} expérimen-

tateurs en parlant ^de conductibilité unilatérale,. ^nous reviendrons

889

ultérieurement sur cette notion. En fait, ^{ces contacts se com-} portent ^{comme des} conducteurs qui ^ne suivent pas la loi d’Ohm.

Si l’on applique ^{à l’un de ces contacts une force} électromotrice croissante et que l’on ^{trace une} courbe en portant ^en ordonnées les valeurs de la force électromotrice appliquée, ^{et en} abscisses les ^va- leurs correspondantes du courant, ^{on obtient une} caractéristique ^dont

l’allure générale ^est toujours ^{la même} (que l’on prenne ^{le contact}

sous la forme pointe ^sur plan, ^{arête sur} plan, ^ou plan ^sur plan).

C’est ^une courbe qui ^se compose ^{de deux} branches hyperboliques toujours dissymétriques, ^et dont les courbures sont de sens con-

traires ; ^elle présente ^en général ^deux sommets où le rayon de cour-

bure varie d’une manière plus ^{ou moins} brusque ^en passant par ^un minimum et un point d’inflexion au voisinage ^de l’origine.

Voici

à titre d’exemples - quelques caractéristiques ^relevées

avec divers contacts.

N° 1.

FRAGMENT DE CARBORUNDUM ENTRE DISQUES DE LAITON.

890

N0 2.

POINFE DE CUIVRE SUR PLA~ DE MOLYBDÉNITE.

l~r° 3.

Z 1,N CITE- CHALC OP YRITE (Périkon).

On volt que la dissymétrie est souvent notable. Avec le contact

n° 2 (pointe ^{de métal -} (molybdénite, ^{sous un} voltage ^{de 1,4, le cou-}

891 rant a une valeur près de 10 fois plus forte dans ^un sens que ^dans l’autre. Cette dissymétrie ^est parfois ^encore plus ^accusée.

Indépendamment ^{de toute} théorie, le fait que ^{ces contacts} n’o- béissent pas à la loi d’Ohm suffit à lui seul à donner une explica-

tion simple ^du phénomène ^{de la} réception ^{au son,} c’est-à-dire de la

production ^{d’un courant continu,} lorsqu’ils setrouvent soumis à l’ac- tion d’un courant ose£llatoire.

La forme de la caractéristique peut être traduite en représentant

l’intensité du courant dans le contact par ^une fonction croissante de la force électromotrice appliquée :

Si cette force électromotrice est oscillatoire

supposons-la ^sim- plement périodique, de la forme E - E~sin ^{w t} l’intensité _1noyenne- du courant pendant ^la durée d’une période prend ^{une valeur :}

’

ou,

’

et se trouve représentée ^{par une fonction} paire ^de l’amplitude. ^Le

courant alternatif’ donne donc naissance à un courant continu, ^c’est- à-dire qu’il ^se produit ^une rectification apparente ^{du courant} oscillatoire auquel ^{est soumis le contact.}

Cette rectification peut ^être pIns ^{ou moins} parfaite, ^{et la sensi-}

bilité du contact employé ^{comme détecteur} peut ^être plus ^{ou moins} grande, ^{selon la} for1ne ^{de la} caractéristique ^{et la} région utilisée de èette caractéristique.

Il est facile de prévoir ^comment variera la sensibilité avec la forme de la courbe.

Si la force électromotrice appliquée ^{E oscille entre E + AE ét}

E - AE, l’intensité _moyenne I,n ^aura pour valeur :

Et les valeurs le plus grandes de l’intensité _moyenne, c’est-à-dire

de l’effet i-ectifiant (ou ^de l’effet à la réception pour ^un détecteur) ^df,-

892

vront correspondre ^aux points ^{de la} caractéristique pour lesquels 1’/ (E) passe par ^un maximum, : ce sont dans le cas présentles régions

voisines du minimum du rayon ^de courbure, c’est-à-dire des som- mets de la caractéristique.

L’expérience ^{confirme ces} prévisions :

Elle montre que la sensibilité du détecteur passe bien par ^un maximum au voisinage ^{des som~nets de la} caractéristique, par ^un minimum au point d’inflexion (minimum sensiblementnul), ^et qu’elle

va en décroissant d’une ^manière plus ^{ou moins} rapide quand ^on s’éloigne ^{des sommets vers} les branches asymptotiques. ^Ces

vérifications peuvent ^être opérées ^{aisément en recevant ccu son des}

séries d’émission bien constantes.

On les effectue d’une manière plus précise ^en substituant au récep-

teur téléphonique dans le circuit de résonance un galvanomètre

sensible qui permet d’obtenir des évaluations quantitatives.

Il est facile de comparer ainsi, ^soit les sensibilités d’un même contact sous différents régimes, ^soit les sensibilités de contacts différents.

C’est ainsi qu’ont ^été obtenus les résultats suivants.

’

N° 4..

N° 5.

Le contact (carborundum-acier), qui ^{donne la} caractéristique ^{n~ 4} présente deux maxima de sensibilité, l’un pour + 1°,30, l’autre pour

-

1 v, 70 (les signes + ^et

indiquant que la f. ^{é. m.} appliquée ^est

de sens opposé), ^{et un} minimum sensiblement nul quand ^il n’y ^a pas

de f. é. m. appliquée.

893 De même, ^{les contacts} que donnent les caractéristiques ^{n° 5} (molybdénite-cuivre) ^{et n° 6} (zincite-sulfure ^de cuivre) présentent, employés ^comme détecteurs, ^{des maxima de} sensibilité très mar-

qués, ^le premier ^{pour une f. é. m.} appliquée ^de + 0‘~,30, ^{le second} pour ^{une f. é. m.} appliquée ^de + 0°,~1~.

,

N 6.

On trouve enfin un minimum de sensibilité très nette pour ^un vol- tage ^de + 0V,20 ^{avec le contact} (molybdénite-cuivre)

qui ^{donne la} caractéristique ^{n° 7.}

Les courbes montrent que ^{ces maxima} correspondent ^{bien aux}

sommets respectifs ^des caractéristiques.

Influence ^{de la} pression.

^{Toutes les} circonstances qui ^modifient

"

les propriétés ^{du contact sont traduites} par des modifications impor-

tantes de la forme de la caractéristique.

J’ai étudié plus particulièrement ^{à ce} point ^{de vue} l’influence de la pression ^{exercée sur le} contact, ^{et celle de la} temhérature.

L’accroissement de pression ^{se traduit sur la} caractéristique ^ainsi

que le ^montrent les courbes ^n° 8, ^{n° 9 et no 10 :}

1° Par l’accroissement de l’inclinaison de la tangente ^à l’origine;

2° Par le rapprochement ^{des sommets de l’axe des} abscisses ;

3° Par l’accroissement plus ^{ou moins} considérable du rayon de courbure au sommet.

Il en résulte en général ^une diminution de la sensibilité. C’est ce

qui ^se produit ^{notamment avec le contact n° 10} (molybdénite-laiton)

où le coude du sommet devient de moins en moins accentué à mesure

que la pression augmente.

En revanche, ^{il arrive souvent} que le fonctionnement du contact

894

comme détecteur se trouve amélioré par ^un accroissement modéré de pression quand ^on l’emploie scc~zs source cc2~wiZiazre, ^{à cause du}

rapprochement ^{du sommet de la} caractéristique ^{de l’axe des}

abscisses.

Les caractéristiques ^{n° 8} ~oxyde ^{de zinc} fondu-laiton), ^{et nU 9} (zin- cite-chalcosine), montrent comment se déplace ^{le sommet} quand ^la pression ^{va en} augmentant (de ^{la courbe a} à la courbe c).

Le maximum de sensibilité ^se déplace ^{en même} temps. ^{On cons-}

tate par exemple, pour ^les courbes n° 8, _que ^ce maximum, qui ^se

895

produit pour une f. é. _m., appliquée ^{de OV,60} (courbe c~), ^n’a plus ^lieu

que pour 0V,40 (courbe b) ^et pour O",25 (courbe c).

L’effet est encore plus marqué ^{avec le contact} (zincite-chalcosine) qui donne les courbes n° 9. Le sommet se trouvant reporté par l’aug-

mentation de pression ^tout près ^de l’origine, le maximum de sensi- bilité se produit ^alors quand ^{le contact est} employé sans source

auxiliaire.

On peut remarquer ^en outre, ^{dans le cas} présent, que la pression

n’a pas sensiblement modifié la courbure au sommet ; ^{l’effet de} l’accroissement de pression ^se traduit donc ici _par une amélioration des qualités ^{du contact en tant} que détecteur.

La déformation de la caractéristique ^se produit dans le même sens

pour ^toutes les substances et toutes les formes de contact (pointe ^sur plan, ^{arête sur} plan, ^ou plan ^sur plan).

Quand ^la pression augmente, ^la région ^à inflexion tend toujours

en définitive à s’atténuer de plus ^en plus, ^{de sorte} que, pour ^une

pression suffisante (plus ^{ou moins} forte, ^{selon la nature du} contact).

la caractéristique finit par ^se confondre sensiblement avec une droite.

Les courbes n° 10 et n° ~1, qui ^se rapportent ^{à un même} échantillon de molybdénite ^{serré entre} pinces ^de laiton, montrent comment se

produit ^la déformation progressive ^{de la} caractéristique. Quand ^elle

se confond avec une droite, ^{le contact} suit la loi d’Ohn1 et l’expérience

montre que la sensibilité du détecteur devient nulle.

Les fortes pressions qu’il ^faut pour ^{obtenir ce} résultat ne peuvent

896

en général ^{être réalisées avec des contacts} qui présentent ^des points

ou des arêtes vives, ^{car les} substances se trouvent écrasées avant

que la pression n’atteigne la valeur voulue. Pour les obtenir, ^{il con-}

vient de prendre ^les substances sous forme de lames ^ou de plaques polies que ^{l’on serre} fortement entre des mâchoires métalliques, ^ou

que ^l’on comprime ^{entre deux} disques plans.

Influence ^{de la} te1npér.ature. - Quand ^{on échauffe un contact, la} caractéristique ^se déforme, ^{et cette} déformation se produit ^{dans le}

même sens que par l’accroissement de la pression. ^Une élévation de

température modérée provoque ^en général ^une déformation plus complète qu’une pression ^même énergique.

Un fragment ^de molybdénite ^{serré entre} pinces ^{de laiton a donné}

à 200 la caractéristique ^{n °12} et, ^à 1001, la courbe n° ~.3, c’est-à-dire

une droite.

N° 12. N° 13.

L’observation directe montre d’autre part que la sensibilité de tous ces contacts va toujours ^{en diminuant} quand ^la température augmente, pour s’annuler lorsqu’elle atteint une certaine valeur. Le faitest des plus frappants ^avecun contact(zincite-mercure)oumolyb-

dénite-mercure. Ces contacts présentent ^une grande dissymétrie.

On les obtient en immergeant ^de plusieurs millimètres dans du mer- cure un fragment de zincite bien poli ^{ou une lame de} molybd é-

nite ( 1 )

Quand ^{on élève la} température ^{du contact, la} dissymétrie ^s’atté-

(1) ^{La lame} de zincite ou de molybdénite métallisée à l’une des extrémités où elle est saisie par ^une pince ^est immergée ^{à l’autre} extrémité dans du mercure

t~°ès propre contenu dans ^un godet ^{de fer} qui constitue la seconde électrode.

897

nue rapidement pour reparaître intégralement ^{à la} température primitive, ^si l’élévation de température n’a pas ^été trop ^considé- rable.

Dans le cas contraire, ^la dissymétrie disparaît complètement ^pour

ne plus reparaître après refroidissement.

Cohération.

L’effet produit par ^une élévation suffisante de tem-

pérature ^doit être considéré comme une véritable cohération. On obtient un effet tout à fait analogue quand ^on fait éclater ^une étin- celle au voisinage ^{d’un contact solide ou,} plus généralement, qu’on

le soumet à l’action d’une oscillation énergique.

Pour rétablir la dissymétrie ^détruite (c’est-à-dire la faculté de rec-

tification), ^{il faut soumettre} le détecteur à ^un choc plus ^{ou moins}

violent _ou, parfois même, séparer complètement les corps ^{en con-}

tact (1). ^{Les contacts de} la seconde catégorie ^{sont donc} susceptibles ^de

se comporter ^{comme de} véritables cohéreurs.

Interprétation des~hénoyrr.énes. ^{- Bien} que les pouvoirs ^thermo- électriques ^des substances capables de constituer des détecteurs de la seconde catégorie ^aient toujours des valeurs notables, ^{ils ne} pa- raissent pas ^en général exceptionnellement ^élevés.

Nous avons étudié à ce point ^{de vue ces} diverses substances (2) .

Voici à titre d’exemple quelques-unes des valeurs obtenues. On doit les considérer seulement en tant qu’ordre ^de grandeur, ^{car ces} valeurs sont très variables avec les échantillons.

POUVOIRS THERMO-ÉLECTRIQUES ^EN MICROVOLTS

‘~U° (rapportés ^à l’étain)

(1) Le fait est bien connu des praticiens qui ^se servent de contacts solides

comme détecteurs dans les postes de T. S. F. Pour éviter une cohération fortuite pendant l’é7nission des signaux ^{dans le} poste même, il convient de protéger ^le détecteur en le mettant en court-circuit, ^ou mieux, ^en l’enfermant dans une en-

veloppe métallique complètement ^close.

(2) La substance est prise ^{sous forme de} plaque épaisse ^{à faces} parallèles ^bien

dressées. L’une des faces repose ^sur la paroi plane d’une boîte métallique ^dans

laquelle ^{circule un courant d’eau et} conserve une température constante. Sur

l’autre face repose

électrode cylindrique métallique ^{dont on élève la} tempé-

898

Ainsi, ^{ni la} molybdénite ^{ni surtout la zincite,} qui ^sont pourtant susceptibles de fonctionner comme détecteurs des plus se~2sihles ne

présentent ^de pouvoirs thermo-électriques comparables ^{à ceux de la} c~halcopyrite ^et du sulfure de cuivre, qui constituent des détecteurs moins sensibles vraisemblablement justiciables ^de l’interprétation thermo-électrique (~ ) .

En tous cas, il n’y ^a pas de relation définie entre le sens du cou-

rant redressé qui prend naissance dans un contact de la seconde ca-

tégorie ^sous l’action d’un courant oscillatoire, ^{et le} signe de la force électromotrice thermo-électrique. ^Il résulte, par exemple, ^{des ob-}

servations de Pierce ^sur la molybdénite que ^{le sens} du courant

rectifié ^{et celui du courant} thermo-électri que sont souvent opposés, soit que l’on opère ^en échauffant le contact par-dessus ^ou par-des-

sous. Nous avons fait des constatations analogues ^avec la zincite et l’oxyde ^{de zinc fondu.}

L’interprétation therlTIO-électrique ^des phénomènes doit certaine- ment être rejetée pour les contacts de la seconde catégorie. ^{La dis-} symétrie ^{du courant n’est} d’ailleurs nullement liée à la forme du contact. On obtient des caractéristiques ^{tout à fait} analogues ^{et des}

détecteurs de sensibilité identique ^en prenant ^{pour contact une} pointe aiguë, ^uue pointe mousse ou une surface plane ^{d’aire notable.}

On ^a signalé plus haut le fait _que l’on peut ^{réaliser un contact}

très sensible et à dissymétrie ^{accentuée en faisant} plonger ^de plu-

sièurs millimètres dans ^un bain de mercure un fragment poli ^de

zincite serré dans une pince métallique.

La propriété ^{d’un contact n’est liée non} plus ^{nià la structure cris-}

talline de la substance utilisée, ^{ni à} l’orientation du cristal. On ob- tient des contacts tout aussi sensibles ^en utilisant les fragments ^de zincite, ^de molybdénite ^{ou de} carborundum, perpendiculairement

ou parallèlement ^au clivage. Enfin, l’oxyde ^{de zinc} fondu, que l’on

peut ^{obtenir en fondant du blanc de zinc au four} électrique, permet

de constituer avec une substance homogène ^des contacts tout à fait

analogues ^{à ceux} que ^l’on obtient avec la zincite.

rature en faisant passer ^{un courant} dans un fil de ferro-nickel enrobé dans un

manchon d’amiante qui ^entoure l’électrode. Le contact méme est constitué par

un grain de soudure dans lequel ^{est encastré}

élément fer-constantan _que l’on étalonne au prealable.

(1) ^{Pierce a observé} toutefois que certains échantillons de molybdénite ^{ont un} pouvoir thermo-électrique ^{du même ordre de} grandeur que celui de la chalco-

pyrite.

899 M. Brenot a cru observer qu’il ^{y avait} production spontanée ^d’un

co urant quand ^{on relie aux} bornes d’un galvanomètre les ^électrodes

d’un détecteur à contacts solides, ^{et a assimilé un} pareil ^{contact à}

une pile ^{sèclte. Nous n’avons} jamais ^{observé un tel effet en l’absence} d’inégalités ^de température dans le circuit. Nous n’avons jamais ^ob-

servé non plus ^{le moindre courant} secondaire en reliant rapide-

ment les électrodes d’un contact de la deuxième catégorie ^aux

bornes d’un galvanomètre après l’avoir soumis pendant ^un temps plus ^{ou moins} long ^à l’action d’une force électromotrice exté- rieure. Il ne paraît ^{donc se} produire ^rien d’analogue ^{à un} phéno-

mène de polarisation électrolytique.

D’ailleurs, ^{l’effet se} produit. uniquement ^{au contccct. On a vu} que l’on atténue les phénomènes ^de dissymétrie ^{par ion} accroissement de la pression ^{exercée sur le contact. On} peut obtenir le méme ré- sultat _par un moyen ^en apparence tout différent.

Il suffit généralement d’enrober les fragments ^des substances es-

sayées ^de part ^et d’autre dans une bonne sou(l iire - l’alliage ^{de d’Ar-}

cet est alors d’un emploi particulièrement avantageux - pour ^ré- duire beaucoup ^ces phénomènes ^de dissymétrie. En métallisant la surface des substances par cuivrage galvanique, ^{on arrive à les faire} disparaître complètement.

Un fragment ^{de zincite ou de} molybdénite ^{taillé en forme de}

lame allongée, ^{et métallisé en a«’ et} bb’, ^{où il est serré dans deux} prises ^de courant, ^se comporte ^{comme un} conducteur ordinaire et sul*t la loi d’OTz~~2 quanù ^on l’iiitercale dans un cireuit.

La notion de concluctibiltté ne répond ^{donc à aucune}

réalité expérimentale ^{et ne} doit pas être conservée. La ^métallisa-

tion d’une seule des extrémités donne un moyen commode d’éli- miner l’un des deux effets de contact qui ^se produisent nécessairement quand ^{on intercale sans} précaution spéciale les substances considé- rées dans ^un circuit. C’est ainsi qu’étaient généralement disposés

*

900

les contacts qui ^{ont servi au tracé des} caractéristiques ^données plus

haut.

Ainsi, ^il ne’paraît possible d’interpréter ^les phénomènes, ni par un effet thermo-électrique, ni par ^une polarisation electrolytique, ^{ni par}

une propriété spécitique intéressant la masse même de la subs- tance.

L’ensemble des observations conduit plutôt ^à rapprocher ^les phé-

noumènes de ceux que M. Blanc ^a rencontrés dans l’étude des con-

tacts imparfaits.

On y ^retrouve la même diminution de résistance avec le courant

et, ^dans plusieurs cas, la mème influence du temps.

Quand ^on applique ^{à un contact de} la deuxième catégorie ^une

force électromotrice déterminée, ^{le courant} prend ^en général, ^sinon instantanément, ^{du moins au bout d’un} _temps ^très court, ^{une valeur}

parfaitement ^fixe.

Il arrive parfois cependant que le ^courant continue à varier pen- dant un temps appréciable, ^{cette variation étant} d’ailleurs toujours

une augmentation ^{dans le sens où} l’intensité a les plus grandes ^va-

leurs. Il en résulte en particulier que, lorsqu’on parcourt rapidement

la caractéristique, les valeurs du courant à voltage décroissant sont

toujours ^un peu plus grandes qu’à voltages croissants.

La valeur limite du courant est généralement ^{atteinte au bout-}

de une à deux minutes (i) ^et diffère peu ^de la valeur finale.

Les caractères de la variation de la résistance présentent ^{une telle} analogie ^{avec les} phénomènes que présentent ^{les contacts métal-} liques imparfaits (cohéreurs proprement dits) antérieurement à toute

cohération, qu’il parait légitime ^{de les} interpréter ^{de la même} manière, c’est-à-dire par ^une théorie électronique.

L’analogie ^{devient encore} plus ^étroite quand ^{on tient} compte ^du

fait de la col~ération complète ^{de ces contacts solides sous} l’influence d’oscillations énergiques.

L’influence de la pression ^{et de la} température s’expliqueraient

alors comme dans la théorie de M. Blanc.

Seulement ici, ^en raison du peu de propension ^{des substances}

(1 ) ^{Avec la} psilomélane ^{en contact avec un métal - contact} qui présente ^d’ail-

leurs une sensibilité médiocre - le phénomène ^est beaucoup plus ^{accentué. La}

résistance diminue d’abord rapidement, puis ^{de n mins en} moins vite en tendant

vers une valeur limite, qui ^n’est guère ^atteinte qu’au ^{bout d’une} trentaine de

minutes.

901

considérées à la pénétration des couches superficielles par diffusion

moléculaire, ^{les contacts} demeureraient en général ccuto-déeohérents.

Resterait toutefois à expliquer ^{le fait} singulier ^{de la} dissymétrie,

souvent considérable, ^{du courant.}

Il faut supposer que les électrons franchissent plus ^{aisément la}

couche ^de passage dans ^{un sens} que dans l’autre. Dans ^{le cas de}

l’oxyde ^{de zinc en contact avec un} métal, qu’ils passent plus ^facile-

ment du métal à l’oxyde que ^de l’oxyde ^{au métal.}

De pareils ^{cas de} dissymétrie ^ne paraissent pas limités ^aux subs- tances qui ^{ont été} signalées jusqu’ici ^{comme contacts de la deuxième} catégorie, ^{et on} peut les faire apparaître ^{avec nombre de contacts} imparfaits. ^On obtient, par exemple, ^une dissymétrie ^{souvent très} prononcée ^{avec un contact} constitué par ^un filament de lampe

Tantale et du mercure bien propre.

Il est à remarquer que ^les substances capables ^de constituer des contacts sensibles sont toutes douées d’un pouvoir thermo-électrique

notable et que ^leur résistance varie d’une manière considérable avec

la température (1). Ces circonstances ne sont vraisemblablement pas indifférentes aux phénomènes électroniques qui ^se manifestent.

FORCE ÉLECTROMOTRICE DUE A LA GRAVITATION AU SEIN DES ÉLECTROLYTES (2);

Par M. PAUL BARY.

Lorsque ^{dans une cuve} électrolytique, ^{il existe une} différence de niveau entre les deux électrodes, ^{deux effets} peuvent ^se produire

du seul fait de cette différence de niveau :

Il La force électromotrice qui provient ^{de ce} que, dans le cas gé- néral, ^la concentration, qui ^{décroît avec la} hauteur, ^n’est pas la même au contact de chaque électrode ; ^{c’est ce} que ^nous pourrons

appeler ^l’effet indirect;

21 La force électromotrice qui correspond ^{au travail du} transport (1 ) Le coefficient de variation de la résistance avec la température ^est toujours négati f. ^{Pierce a} observé pour ^un échantillon de molybdénite entre 0° et 93° une

diminution de résistance dans le rapport ^de 2,5 ^{à 1. Nous avons trouvé} également

avec de la molybdénite ^une diminution de résistance de 3,~ ^{ai entre ~~° et 100°.}

(2) Communication faite à la Société française ^de Physique, ^{séance du 6 mai i 910.}