Étude calorimétrique du rayonnement gamma du Ra (B + C)

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Étude calorimétrique du rayonnement gamma du Ra (B

+ C)

I. Zlotowski

To cite this version:

ÉTUDE

_{CALORIMÉTRIQUE}

DU RAYONNEMENT GAMMA DU

_{Ra (B}

₊

_C)

Par I. ZLOTOWSKI.

Sommaire. 2014 Une méthode calorimétrique de haute sensibilité a été appliquée aux mesures de

l’énergie des _rayonnements émis par les sources de radium.

On a effectué deux séries des mesures : 1° Étude de l’effet calorifique total du _rayonnement du radium (en équilibre avec ses descendants _jusqu’au RaC _inclus) en fonction de l’épaisseur des écrans absorbants

en plomb; 2° Mesures directes de _l’énergie du _{rayonnement 03B3} absorbé par les écrans en plomb en

élimi-nant, grâce à un _dispositif, décrit _précédem nent _{par Swietoslawski} et Zlotowski, l’influence des

rayons 03B1 _{et 03B2} émis simultanément par la source utilisée.

Les mesures ont été exécutées par une méthode _adiabatique au _{moyen du calorimètre de Swietoslawski}

et MIle Dorabialska dans sa forme améliorée dernièrement par Swietoslawski et MIle Bartoszewicz. Cette méthode nous a permis d’évaluer l’effet thermique total du rayonnement du radium avec une _précision

de 0,2 pour 100 et l’énergie des rayons 03B3 avec celle de 2 à 3 _pour 100. Résultats _{numériques :}

a) Effet calorifique total du radium _(en équilibre avec ses produits de désintégration de courte durée) :

139, 6 ± 0,3 cal/g R a, h.

b) Énergie

du _{rayonnement 03B3 du} Ra _{(B +} C) : 9,1 ± 0,15 cal/g Ra, h.

c)

Énergie

des _{rayons 03B2} du Ra _{(B +} C) est supérieure à 6,1 cal/g Ra, h.

Nous avons tracé une courbe _{d’absorption} du _{rayonnement 03B3} par le plomb. Il résulte de l’allure de cette courbe que les rayons 03B3 du Ra (B + C) filtrés par 2 cm de plomb se _comportent comme _pratiquement

homogènes. Leur coefficient d’absorption est _03BCPb = _0,61 cm-1 _(ce qui _correspond à _(hv) = _13,5.105 eV. En

outre la courbe d’absorption nous a permis de conclure que la limite _supérieure du _{rapport :}

_{E03B3RaB/E03B3RaC}

est égale à 0,138.

Nos valeurs _numériques nous ont _permis de calculer la distribution absolue de _l’énergie dans le _spectre du _rayonnement 03B3 du Ra (B + C) en nous servant de la répartition relative soit d’après Ellis et Aston

soit _{d’après Skobelzyn.} On a _comparé les résultats obtenus dans ces deux cas.

Enfin en nous basant sur les coefficients d’absorption interne des rayons 03B3 indiqués par Ellis et Aston

nous avons calculé l’énergie et le nombre d’électrons secondaires émis par le Ra _{(B +} C). Le résultat de ce

calcul est en accord très satisfaisant avec les évaluations faites par d’autres auteurs.

1. Introduction. - L’intérêt que

présente

la solu-tion des différents

_{problèmes énergétiques}

concernant le

_rayonnement

_{y des corps radioactifs s’est} accru

sensiblement

_depuis

les récents travaux de Gamoxi.

sur l’association des groupes des rayons a _{et y} émis

par un même élément. Dans le

_présent

travail nous avons voulu déterminer au _{moyen d’une méthode}

calorimétrique

très sensible

_l’énergie

_{des rayons y du} radium

_(en

_équilibre

avec ses descendants

_jusqu’au

RaC

_inclus)

et en même

_temps,

_profitant

des

_qualités

particulières

de cette

méthode,

exécuter une série de mesures en vue d’étudier la courbe

_{d’absorption}

du

rayonnement

y par le

plomb.

Jusqu’à

présent

l’étude de

_{l’absorption}

_{des rayons y}

(de

même que la

plupart

des déterminations de leur effet

_thermique)

se basait à peu

_{d’exceptions près}

sur

les mesures d’ionisation

_(1).

On a en outre

_essayé

de calculer

_l’énergie

du

_rayonnement

y

d’après

les don-nées fondées soit sur son

_spectre

de diffraction

₍₁₎

soit sur la distribution des raies dans le

_spectre

naturel des

_{rayons ~}

secondaires

_(3).

On sait

_qu’en

étudiant

_{l’absorption}

_{des rayons y par}

une méthode d’ionisation il est nécessaire de faire intervenir dans les calculs définitifs une série de

coeffi-cients

_qui

caractérisent la sensibilité du

_dispositif

en

fonction de la

_longueur

d’onde du

_rayonnement

émis

par la source. En

_principe

la détermination de ces

coefficients rencontre des difficultés considérables

(l).

De

_plus,

_{pour déduire de} ces mesures les valeurs

d’énergie

du

_rayonnement

_y il faut encore définir très

exactement

_{l’énergie indispensable}

à la formation d’une

_paire

d’ions. Or cette

_valeur,

déterminée

jus-qu’à présent

par de nombreux

auteurs,

varie entre des limites relativement étendues suivant la méthode

employée

et les conditions de mesure

_(1).

D’autre

_part,

les évaluations de

_l’énergie

_{des rayons} y basées sur les mesures

_{spectrographiques}

sont très incertaines. Les éléments de ces calculs étant encore

imparfaitement

connus, l’écart entre les résultats

obte-nus _{par différents} auteurs atteint _{environ 50 pour 100.} Pour éviter toutes les difficultés mentionnées

ci-dessus, on a

_essayé

à

_plusieurs

_reprises

d’évaluer

l’énergie

des

_rayonnements

_{émis par des corps} radio-actifs

_d’après

_{les données fournies par les} mesures

calorimétriques

directes

_(6).

Il faut

_pourtant

_souligner

que dans la

plupart

des méthodes

_{calorimétriques}

adaptées jusqu’à présent

aux déterminations de l’effet

thermique

des rayons y, les calculs

d’énergie

totale

s’appuient

sur les coefficients

_{d’absorption}

du rayon-nement _{étudié par le matériel absorbant du calorimètre}

proprement

dit,

et _par

_conséquent

ils se basent en

dernière

_analyse

aussi sur les mesures

d’ionisation,

étant donné que c’est par cette _{voie que l’on évalue} ces

coefficients.

En

_effet,

à cause de la sensibilité insuffisante des méthodes

calorimétriques

élaborées

_jusqu’ici

it était nécessaire d’utiliser des massifs

_{calorimétriques}

de

capacité calorifique

la

_{plus petite possible}

et _{par suite}

l’épaisseu.r

des écrans absorbants

_(par

ex. en

_plomb)

ne

_dépassait

_presque

_jamais

2 cm. Etant donné la

péné-tration des rayons ,;, il est

impossible

de déterminer dans ces circonstances

_l’énergie

totale de ces _rayons

autrement

_qu’en

_extrapolant

les résultats mesurés pour les

épaisseurs

relativement fortes

(1).

Il va sans

dire que ces calculs

_{peuvent comporter}

une erreur assez

_{considérable,}

car ils se basent sur le

_rapport

de deux

_grandeurs

du même ordre et déterminées tout à fait

_{indépendamment}

l’une de l’autre : Feffpt

calorifique

dû à

_{l’absorption}

du

_rayonnement

_{y par} un

écran donné et l’abaissement d’effet ionisant du

fais-ceau initial

_provoqué

_{par le même écran.}

Il est à noter _que

_{l’application}

de la méthode

calo-rimétrique

à l’évaluation de

_l’énergie

totale des rayons

; peut

se faire suivant deux modes

_opératoires

diffé-rents : ou bien on mesure directement l’effet

_calorifique

dû à

_{1 énergie}

d’une fraction des _{rayons y absorbés par} l’écran

_utilisé,

en enlevant autant _que

_possible

l’in-fluence des rayons a

_{et ~}

émis simultanément par la

source radioactive

_(par

ex. Ellis et

_Wooster)

ou bien ~on utilise un

_{dispositif d’absorption}

tel

_qu’avec

une

fraction des rayons ; sont absorbés totalement lns rayons x et

_~.

Dans ce dernier cas les mesures doivent être

_{particulièrement précises,}

étant _{donné que l’on} détermine dans ces conditions l’effet

_thermique

des rayons y en

soustrayant

de l’effet total mesuré

_l’énergie

des rayons a

et fi

qui

constituée

_plu~s

_que 90 _{pour 100 de} la chaleur

_dégagée.

L’application

du calorimètre

_adiabatique

de wietos-law3ki, et 3fiiie Dorabialska

_(),

_adapté

_{spécialement}

selon l’idée de M. SBvietosiaBvski à-L’étude de

_l’absorp

-tion du

_rayonnement

_{de corps radioactifs} a

_permis

d’augmenter

la

_précision

de mesure de sorte

_qu’il

est devenu

_possible

d’utiliser des écrans en

_plomb

dont

varie de

_quelques

millimètres à 11 cm

_(~).

D’autre

_part,

la méthode directe de détermination de

l’effet

_thermique

des rayons y, décrite récemment

par Swietoslawski et

Ziobowski

(9)

et dont nous nous sommes servis dans la deuxième

_partie

de nos

recherches,

a

_permis

de vérifier les résultats obtenus

précédemment

au _{moyen de la méthode indirecte pour}

une

_absorption

_pratiquement

totale du

_rayonnement

y des sources utilisées-.

(*) Signalons que tout dernièrement SNvietoslawski et

Salv,ewiez (C. R. _(i93t),199,p ’)313> ont ponr da;mesures

calorimétriques une métho le _{isottlt->rmique exll èmeméUllJL’édse,}

ba~ée sur la loi de refroidissement de llwvtoa.

Dans la deuxième partie de notre travail nous avons eu recours à cette méthode _{pour contrôler} les résultats de nos mesures _{aliabaliqiies. Ayant} t constaté à plusieurs reprises une

concordances _parfaite entre tes valeurs clélci-iniri-es suivant ces

deux modes opératoires nous avons admis dans tous les cas les

données obtenues dan» les _{expériences adiabatiques.}

Nous avons utilisé

_quelques

sources du radium très strictement étalonnée" au

_préalable

et

_d’àge

bien

connu. lous avons _{pu évaluer l’effet}

_calorifique

dii à

l’abso,rption

de

_{rayonnement -}

du radium

_{(en équilibre}

avec ses

_produits

de

_{désintégration}

de courte durée)

par les couches Ele

_plomb

_jusqu’à

6 cm

d’épaisseurs

avec une

_précision

de 2 à a3 _{pour 100. Nous} avons

essayé

de tirer de nos mesures

_quelques

conclusions d’un caractère

_{plus généralB}

concernant la distribution

d’énergie

entre les _{différents groupes de ra)"ol1s émis} par une souree de radium.

Méthode de mesure.

_D:escription

des

_appareils.

-

Nous avons exécuté dans le

_présent

travail deux séries de mesures. Dans la

_première

nous avions

mesuré les effets

_{calorifiques globaux}

des

rayonne-et ;

pour les écrans absorbants en

_plomb

de

_{0,~ jusqu’à}

6 cm

_{d’épaisseur,}

et à

_partir

des ré-sultats

expérimentaux

nous avons calculé

_l’énergie

due

aux _{rayons y}

_(méthode

_indirecte).

Par

contre,

dans la deuxième

_série,

nous avons déterminé

expérimentale-ment

_l’énergie

_{des rayons y absorbés par les écrans}

en

_plomb

de 2

_jusqu’à

10 mm

_CC),

en enlevant totale-ment 1~ chaleur

_dégagée

par les rayons a

et ~

(mé-thode direct

_~).

Le

_dispositif

des mesures _{par la méthode indirecte}

est

_représenté

sur la

_figure

1. Le calorimètre

propre-ment dit se _{compose de} deux

_parties

_{principales :}

(1)

un

_récipient

_{rnétalUque A fermé hermétiquementpar}

un couvercle B et

₍₂₎

un certain nombre de

_sphères

concentriques

en

_plomb

C

_suspendues

au centre tlu

récipient

et

_qui

constituent un écran absorbant pour les rayons émis par la source S.

_Chaque

écran

absol’-(et) Malheur usement, par suite des circonstances. nous n’avons

pas pu d’ans cette série exécuter des mesures _{pour le~} écrans

bant se _{compose de deux}

hémisphères

munies dans la

partie

supérieure,

ainsi que

l’indique

la

_figure,

d’un orifice fermé

_pendant

_{l’expérience}

au _{moyen d’un}

cuu-vercle strictement

_adapté

et

_qui

sert en mème

_temps

à introduire

_l’ampoule

contenant la source radioactive De cette manière il est

_possible

de réaliser un écran

_épais

en

réunissant

_plusieurs

écrans minces ce

_{qui simplifie}

con-sidérablement la détermination des

_capacités

calorifi-ques des massifs absorbants utilisés dans les séries

particulières

des mesures.

Les

_capacités

_calorifiques

mentionnées tout à

_l’heure,

nous les avons déterminées

_{expérimentalement}

_pour toutes les

_sphères

utilisées dans nos mesures de la manière suivante :

_après

une série

_{d’expériences}

on

introduisait à la

_place

de la source radioactive une

spirale

de constantan et on _{y faisait passer} un courant d’une .intensité telle que l’élévation de la

température

(par

unité de

_temps)

soit strictement

_égale

à _{celle que} l’on avait mesurée

_{précédemment}

au cours de

l’expé-rience réelle exécutée avec le même écran

_(la

résis-tance de la

_spirale

était choisie de

_façon

_{que le courant} reste de l’ordre de

_quelques

dizaines de

_mA).

_La quan-tité de chaleur

_dégagée

_{par le} courant

_électrique

(chaleur

de

_Joule)

étant bien connue, il est

_possible

de

déduire de ces mesures les valeurs des

_capacités

calo-rifiques

pour tous les écrans

employés.

Par suite de l’adiabaticité de _{nos mesures,} l’élévation de la

_température

des

_sphères

absorbantes

_correspond

toujours

exactement à l’accroissement dans le mème

temps

de la

_température

du bain extérieur

R,

déter-minée à l’aide de deux thermomètres de Beckmann

7°1

et

_T20

La marche

_adiabatique

de

_l’appareil

a été

rigou-reusement contrôlée au _{moyen de deux}

_{thermocouples}

(cuivre/constantan)

dont les soudures se trouvaient

respectivement

à la surface de l’écran donné et dans

une

_{éprouvette correspondante}

du

_récipient

A.

Il est _{à noter que toutes les}

_sphères

absorbantes ont été examinées

_{pendant plusieurs jours}

_pour

s’as-surer de l’absence d’un débit de chaleur dû au

_plomb

lui-même. Dans nos recherches nous n’avons utilisé

que~ les

écrans absolument sûrs à

_l’égard

de leur «

neu-tralité o

_thermique.

Par suite d’un écart assez

_grand

des

_capacités

calo-rifiques

des

_sphères

absorbantes en

_plomb,

dont

l’épaisseur

de

_parois

varie de 2 à 60

_{millimètres,}

il est

indispensable

de se servir de

_plusieurs

sources de radium

_{(préalablement}

très strictement

_comparées

entre

_elles)

en _{les choisissant pour}

_chaque

série de

mesures de telle sorte _{que l’élévation moyenne de la}

température

soit

_comprise

dans les limites de

_0,060

à 0,300°C

par heure. Dans ces circonstances l’erreur

moyenne de toutes les séries de mesures ne

_dépassait

jamais

0,2

à

0,3

pour

100 ;

par

conséquent

nous avions la

_possibilité

de déterminer l’effet

_thermique

dû au

rayonnement y

avec une

_précision

_{de 3 pour 10U}

en-viron.

Dans

_chaque

série

_{d’expériences}

nous avons effectué

tour à tour des mesures au _{moyen de l’un} ou de l’autre des deux

_{thermocouples.}

En

outre,

dans

quelques

séries nous avons exécuté des mesures

sup-plémentaires

à l’aide d’un troisième

_thermocouple

dont une soudure était installée à l’intérieur de la

sphère

absorbante au lieu d’être

_placée

à sa surface. Pour mettre en évidence la

_précision

de nos mesures nous avons

_présenté

dans les tableaux suivants

(ta-bleaux 1 et

_II)

la marche d’une

_expérience

exécutée en

~) _{heures ainsi que les résultats obtenus pour le même} écran

_d’après

les indications de différents

thermo-couples.

Fig. 2.

Pour les mesures de l’effet

_thermique

du ra yonn e

ment y

par voie directe nous avons

_employé

le

_dispositif

décrit

_{précédemment (’),dans}

lequel

(fig. 2)

les rayons y émis par la source S sont _{absorbés par les écrans} en

plomb

Q

dont

_{l’épaisseur}

varie de

_0,2

_{jusqu’à 1}

cm.

La source radioactive S est

_placée

à l’intérieur d’un

_labyrinthe

_{(a, b)}

dans

_lequel

on fait circuler un

courant d’eau en vue d’enlever la chaleur

_dégagée

_par les rayons a

et ~,

absorbés

_pratiquement

en entier

par (1)

une mince

_gaine

en

_argent

entourant

_l’ampoule

utilisée,

(2)

quelques

couches d’eau traversant

cons-tamment le

_labyrinthe

et enfin

₍₃₎

les

_parois

en verre

de ce dernier. Tous ces absorbants réunis sont

équi-valents à

_0,6

mm de

_plomb.

On

voit,

ainsi que le montre la

_{figure (fig. 2),}

que dans notre

_dispositif

il était

_impossible

d’entourer la

source _{de tous les côtés par l’écran}

_absorbant,

comme

c’était le cas dans la

_{première partie}

de nos mesures.

Par

_conséquent,

il était

_{indispensable}

_{d’exécuter pour}

chaque épaisseur

de l’écran deux séries de mesures :

dans l’une on avait déterminé l’effet

_calorifique

dû à

l’absorption

des rayons y par une

_gaine

de la forme

présentée

sur la

_figure

et clans l’autre on avait

absorbé

TABLEAU I. -

F,,ri)éîieiice

du 9

_Epaisseur

de l’écran :

,, 6’

cn1.

_Capacité

_{calori fique}

de

.~~,90

TABLEAU II. -

Epaisseur

de -- _{.~, 6} cm.

l’analyse

des résultats obtenus dans ces deux séries

d’expériences

nous a

_permis

d’évaluer dans

_chaque

cas

particulier

l’effet

_calorifique

total. Le tableau suivant

(tableau

III)

résume les résultats

_respectifs.

TABLEAU 111.

Dans le tableau

Q2

désigne

la chaleur due à

l’ab-sorption

par un écran

_cylindrique

et

_Qi

_{par celui}

pré-senté sur la

_figure.

Les valeurs de la dernière colonne confirment les

_{prévisions d’après}

_lesquelles

la fraction du

_{rayonnement y}

_qui

_{passe par}

_l’appareil

_après

avoir

échappé

à

_{l’absorption}

_{par l’écran montré} sur la

figure

doit être constante pour tous les écrans utilisés. Il est à noter que

compte

tenu des dimensions inté-rieures de nos écrans

_(qui

ne _{varient pas} avec

l’aug-mentation de leur

_épaisseur),

un calcul

_approximatif

donne pour cette

_perte

du

_rayonnement

une valeur de

~1,4

pour

100,

ce

_qui

reste en accord satisfaisant avec

nos résultats

_{expérimentaux.}

Pour délerminer les

_quantités

de chaleur

_dégagées

nous nous sommes

_servis,

_{ainsi que dans les} mesures

indirectes,

de la méthode

_adiabatique,

en mesurant l’élévation de la

_température

du bain

_{calorimétrique}

pendant

les intervalles de

_temps

bien déterminés.

_(Le

spot

du

_{galvanomètre}

branché dans le circuit

thermoé-lectrique

reste au

_zéro.)

En ce

_qui

concerne les résultats de mesures nous

avions dans ce cas la

_possibilité

de déterminer direc-tement la chaleur due à

_{l’absorption}

_{des rayons ,,} avec une

_précision

de 2 à 3 pour

_100,

soit une

_précision

égale

à celle de nos mesures indirectes. Par

con-séquent,

les résultats de ces deux

_parties

du

_présent

travail sont bien

_comparables

entre eux.

Considérations concernant

_l’énergie

des rayons a

et fi

émis par les sources utilisées dans

nos mesures. - Pour nos recherches nous avons

employé,

suivant le cas

_(voir

le

_paragraphe

précé-dent),

quatre

sources

_{radioactives,}

étalonnées avec

précision

par la méthode du

quartz

piézoélectrique

et dont

_l’àge

fut déterminé le

_plus

exactement pos-sible.

a)

Énergie

des _rayons x. - Les _mesures

précises

de la vitesse des

_particules

a émises par les

diffé-rentes sources radioactives exécutées tout

dernière-ment _par

_quelques

auteurs

_(1°)

_{ainsi que les} détermi-nations directes de l’effet

_thermique

du

_rayonnement

a

₍₁₁₁

_permettent

de calculer

_l’énergie

de ce

rayonne-ment avec

_{une précision}

de

_quelques

dixièmes pour 4 00 .

Voici les valeurs

_{correspondantes}

_{pour le radium} ainsi que pour ses

_descendants,

calculées

_d’après

les données deRosenblum et celles de

_{Briggs (tableau IV).}

TABLEAU IV.

La dernière colonne ;4u tableau IV montre que l’effet

thermique

du

_{rayoI1ne,ment (J.}

du Ra en

_équilibre

avec ses

_produits

de

_{désintégration}

de courte durée s’élève à

_i23,6cal/g

Ra,

h, valeur

_{qui d’après}

les auteurs cités ci-dessus

peut

être encore un _peu

_trop

faible,. En effet

les mesures extrêmement

_précises

de Rutherford

_jfi2)

ont donné

_{i24,4 cal/g Ra,}

h. Dans nos calculs nous avons admis cette dernière valeur.

Tenan,t

_compte

de des sources

_utilisées,

nous avons calculé l’effet

_calorifique

dû au Po accumulé dans les

_ampoules,

_{par la formules suivante}

_{(*) :}

b)

Énergie

des _rayons

~.

- Contrairement _aux

données sur

_l’énergie

du

_{rayonnement Y.}

les valeurs actuelles de l’effet

_thermique

des

_{rayons ~}

sont pour la

_plupart

très inexactes.

_D’après

les

expériences

de

Gurney

(t ~),

exécutées en

_{19~5, l’énergie}

des

_rayons

(primaires

et

_secondaires)

du Ra

_(B

_-~-

_C)

est t de (’) Pour les périodes 7pjD et l’po nous avons admis

respecti-vement : 22 a et ~3a,~ j

5,6 cal/g Ra,

h. Cette valeur est sans aucun doute

_trop

faible.

_Rutherford,

Chadwick et Ellis ont admis

_(~~)

pour cet effet :

6,3

cal/g

Ra,

h ;

c’est cette va.leur . que nous avons introduit dans nos calculs.

Nous avons calculée l’effet

_thermique

dû au RaE accumulé dans nos sources

_d’après

une jormute

ana-logue

à celle donnée

_{précédemment}

pour l’effet des rayons a du

Po,

en nous basant sur la valeur de

l’énergie

des

_{rayons ~,}

du déterminée assez

exac-tement _{aussi bien par la voie}

_{calorimétrique}

_(1Ç})

_que

d’après

le

spectre

continu de ce

_rayonnement

_{1’°). La}

valeur admise actuellement est

_1,7

_cal/g

_Ra,

h.

_(*).

En

définitive,

nous avons obtenu les valeurs sui-vants _pour

_l’énergie

_{des rayons} a

_{et fi}

_{émis par les}

sources utilisées

_{(tableau V).}

TABLEAU V.

Dans Fla, deuxième série de nos mesures nous

nous-sommes servis d’une seule source radioactive

(am-poule

n°

_II),

_{étant donné que dans} ces

_expérience

l’accroissement de la

_température

_{varie très peu} en

passant

d’un écran à l’autre et reste

_toujours

de l’ordre de

_quelques

centièmes de

_degré

par heure.

Résultats des mesures. - Les résultats de nos

mesures indirectes de l’effet

_thermique

_{des rayons} y ont été

_publiés

_{précédemment (2’)}

sous forme d’une courbe

_{d’absorption}

de ce

_rayonnement

_{par le}

_plomb.

L’allure de cette courbe a montré

_qu’au

far et à mesure

de l’accroissement de

_{l’épaisseur}

des écrans absor-bants l’effet

_thermique

mesuré tend vers une limite que l’on atteint vers 7 cm de

_plomb.

Le tableau VI résume les résultats de cette série de mesures. Les valeurs

_indiquées

ont été obtenues en retranchant des

effets déterminés

_{expérimentalement}

la somme des effets

_thermiques

dus au Po et au RaE accumulés dans

les

_ampoules,

de sorte

_{qu’elles représentent}

les

quanti-tés de chaleur

_dégagées

_par

_{l’absorption globale}

dcs rayons x,

fi et

y émis par une source du radium en

équilibre

avec ses descendants

jusqu’au

RaC inclus.

La concordance entre les valeurs déterminées au _moyen

des trois sources _{différentes prouve que l’erreur de} nos calculs concernant les débits de chaleur du Po et du RaE reste de l’ordre de nos erreurs

_{expérimentales.}

On arrive donc à cette conclusion que l’effet

calorifique

total du radium

_(avec

ses desc.

_jusqu’au

RaC;

_inclus)

est

_égal

à

VL

Rappelons

que dans nos mesures indirectes nous

avons calculé l’effet

_thermique

_{des rayons y} en

sous-tiavant

des valeurs

indiquées

dans le tableau VI

l’énergie

des

_rayonnements

a et

_j3,

pour

laquelle

nous avons admis le nombre :

_130,7

_{(= 12~, 4}

₊

_6,3)

cal/g

Ra,

h. Il est donc évident que la

précision

de-nos résultats

dépendait

directement de l’exactitude de cette dernière valeur. Pour nous en rendre

_compte

nous avons exécuté une série de mesures directes. Nous

avons

_déjà

dit

_qu’au

cours de ces mesures on a

déter-miné les effets

_calorifiques

du

_rayonnement

_’Y absorbé par les différents écrans en

_plomb

_(dont

_{l’épaisseur}

à

cause des raisons

_techniques

ne

_pouvait

_pas

_dépassera

10

_{mm) après}

un affaiblissement

_préalable

_par un

filtre

équivalent

à

_0,6

mm de

_plomb.

En d’autres ter-mes, les résultats obtenus dans ces conditions sont

comparables

avec les valeurs déduites de la courbe

d’absorption,

tracée

_d’après

les données de nos mesu-res

_indirectes,

_{pour les écrans de la même}

_épaisseur,

rnais en admettant comme

_point

zéro la valeur

corres-pondant

à

_0,6

mm de

_plomb.

Dans le tableau suivant ( tableau

_VII)

sont

_indiquées

les valeurs

_qui

ont été mesurées

_{expérimentalement}

_{(Q -}

voir le tableau

111,

colonne

₅₎

à côté de ceux _{délermii-iées par calcul}

indi-rect

_(Q‘),

Comme on voit

_bien,

il existe un écart à peu

près

constant entre les résultats de ces deux séries de

mesures. Cet

écart,

dont la valeur relative atteint

jusqu’à

23 pour ton de lAeffet mesuré ne

_peut

_{pas être}

imputé à

l’inexactitude de nos _{mesures, étant} donné que leur erreur _moyenne ne

_dépassait

_{jamais 3}

_{pour 100.}

Par contre, tenant

_compte

de la constance de sa valeur

absolue pour

n’importe quel

écran absorbant on est amené à supposer que dans nos calculs indirects noues

avons

_adopté

une valeur

_trop

_{forte pour l’effet}

calori-fique

des

_{rayonnernents a}

et

_~.

Conformément à cette conclusion il faut attribuer à cet effet la valeur :

TABLEAU

Par

_{conséquent, l’énergie}

totale du

_rayonnement

y par Ra

(le

+

(’)

(*) est égale

à

(*) L’effet _thermique iiï aux rayons ,, du Ra seul confor-mément aux donuées _plus recrntes (/i,1 - _{1k~,3 kYe:}

.Y = 10.1011 _quanta.’g Ra. 11) ne _{dépasse pas 0,102 cal/g Ua, 11 ’(. ~’;).}

~.u introduisant une correction

_analogue

dans tous les résultats obtenus par la méthode indirecte on

arrive aux valeurs suivantes des effets

_thermiques

dus à

_{l’absorption}

du

_{rayonnement -,,}

_{par les différents} écrans en

_plomb.

_{(Tableau VIII).}

TABLEAU VIII.

ordonnées au lieu des valeurs

_indiquées

dans le

tableau

leurs

_logarithmes

décimaux.

Fig. 3.

Discussion des résultats. - Nous avons

_déjà

souligné

les

_avantages

_présentés

par la méthode

calo-rimétrique

vis-à-vis des autres

_procédés

utilisés pour la détermination de

_l’énergie

des

_rayonnements

émis par les corps radioactifs. Mais la

caractéristique

prin-cipale

de cette méthode consiste en ceci

_qu’elle

donne

comme résultats des mesures les valeurs absolues de

l’énergie indépendamment

de la nature _{des rayons} .absorbés. Par

_conséquent,

dans l’effet

_thermique

total

déterminé dans ces

_{circonstances,}

_{les quotes-parts}

dues aux différents groupes des rayons émis par la source

utilisée

_{correspondent}

exactement aux

_énergies

cédées par les groupes

particuliers

à la masse du calorimètre

qui

joue

le rôle d’un écran absorbant.

Comme

_l’indique

la courbe

_présentée

sur la

figure

3,

]"effet

_thermique

du

rayonnement

;~ absorbé par les écrans en

_plomb

atteint

_pratiquement

sa valeur limite

peur une

_épaisseur

de 7 cm environ. En d’autres ter-mes, si l’on

emploie

les écrans

plus épais,

l’accroisse-ment de l’effet mesuré ne

_dépasse

_pas

_0,15

_cal/g

_Ra,

h.,

ce

_qui

_représente

la valeur absolue de la

_précision

de nos mesures.

D’après

tout ce

_{qui précède}

il résulte que la

réparti-tion

_d’énergie

du

_rayonnement

du radium

(en

équilibre

avec ses descendants

_jusqu’au

RaC

_inclus)

est la sui-vante :

Cette valeur de l’effet total se montre en _accord

par-fait avec la valeur moyenne

(140 cal/g

Ra,

h.)

déduite de nombreuses _{déterminations effectuées par différents} auteurs

_(2+).

Mais ce

_qui

est encore

_{plus important}

c’est

une concordance non moins satisfaisante que l’on observe entre

_l’énergie

_{des rayons "’( déterminée}

précé-demment et cel!e calculée

_d’après

les mesures

d’ioni-, sation

effectuées tout récemment par

Gray ~11).

Comme dans ces mesures le nombre de

_paires

d’ions

_produites

par les rayons y a été déterminé avec une

_grande

pré-cision,

il s’ensuit que

l’énergie

nécessaire pour la for-mation d’une

_paire

_{d’ions n’est pas très}

_éloignée

du nombre _{déterminé par Eisl}

₍₁₆₎

et

_qui

s’élève à _

3~~±:

0,5

volts. En

_effet,

en se basant sur nos ré-sultats

_{expérimentaux}

et en admetlant conformément aux résultats de

Gray :

.lT=

2,13.1011) paires d’ions/g

Ra,

sec., on _{obtient pour} une valeur de

31,2

±

_U,5

volts.

passé

un filtre de 2 cm de

_plomb

se

_comportent

comme

_{pratiquement homogènes.}

Le coefficipnt

d’ab-sorption

de ce

_rayonnement,

déterminé

_d’après

le

diagramme,

est

Fig. 4.

Signalons

que

d’après

les données de Iiohlrausch

₍₂₇₎

le coefficient

_{d’absorption}

du

_{rayonnement y}

du Ra

(B

-~-

C)

filtré par une couche de

_plomb

de 2 cm

d’épaisseur

doit être

_égal

à

0,65

cm-1 + 5 pour 100. D’autre

_part

_Gray

et Cave donnent

_(?g)

_{pour le} coeffi-cient,

_{d’absorption}

du

_rayonnement

_{filtré par}

_2,2

cm

de

_plomb

une valeur de

0,60

à

0,(;,-)

cm-’ .

Si l’on veut calculer

_d’après

notre valeur de _ppb la

longueur

d’onde moyenne du

rayonnement

y du Ra

(B

-~-

C)

filtré

_{par 2}

cm de

_plomb,

il faut d’abord se

rendre

_compte

des conditions

_{d’absorption}

de ce

rayonnement

dans notre

_dispositif

absorbant.

Or,

il semble bien

_justifié

d’admettre

₍₁₉₎

que les effets

thermiques

déterminés au _{moyen des écrans}

absor-bants

_sphériques

en

_plomb

dont

_{l’épaisseur}

varie de

2 à 6 cm

_{correspondent -}

dans les limites de la

préci-sion de nos mesures - à la relation :

En admettant les coefficients de diffusion

_(ecs

_-~-e

d’après

la formule de Klein et

_{Nishina (30),}

celui de

l’absorption photoélectrique

(g’)

d’après Inéquation

des

Gray

(31)

et enfin celui de

l’absorption

nucléaire

_(~v.)

conformément aux considérations

_théoriques

_publiées

tout _{récemment par Heitler} et Bethe 32. on obtient :

d’où

et

Notre courbe

_{d’absorption}

_permet

de tirer une autre conclusion. Il est bien certain

_qu’une

couche de

_plomb

de 2 cm

_{d’épaisseur}

_{suffit pour}

_{l’absorption}

pratique-ment totale du

_rayonnement

_{y émis par le RaB. Par}

conséquent,

la différence entre les valeurs

Q,

et

_Q2

dont les

_logarithmes

sont

_{représentés}

_{par les} ordon-nées OB et OA

_{(fig. 4)}

est

_égale

à la somme de

_l’énergie

du

_rayonnempnt

_y du RaB avec _{celle des rayons peu}

pénétrants

du RaC

_(~).

Les valeurs

Qi

et

_Q2

étant

res-pectivement égales

à

9,1

et

_8,0

_cal/g

_{Ra, h,}

on arrive à

cette _{conclusion que le}

rapport ’

doit être en tout

A;

RaC cas inférieur 1

9’ R’0

0 =

0 138

D, .11 ce ’ 1 cas inférieur a

20132013201320132013

8,0

= 0, 138.

D’ailleurs ce

résul-tat reste en accord avec le travail de Chalmers selon

lequel

ce

_rapport

est

_égal

à

0,12

±

_0,02

_(33).

Pour terminer

_ajoutons

_quelques

mots sur

l’énergie

des rayons

~.

Il résulte de nos mesures _que l’effet

thermique

dû aux _rayons x

_{et ~ pris}

ensemble est

_égal

à

130,5

cal/g

Ra,

h. D’autre

_{part, d’après}

ce

_qui

a été

dit

_plus

_haut,

_l’énergie

_{des rayons} x du Ra avec ses

descendants

_jusqu’au

_{Ra6’ inclus n’est certainement pas}

supérieure

à

124,4

cal/g

Ra,

h. Il est donc facile de

conclure que

l’énergie

des

_{rayons ~}

_(primaires

et

secon-daires)

émis par le Ra

(B

~-

C)

est au moins

_égale

à

6,1 cal./g. Ra,

h.

_(ayant

en même

_{temps probablement}

pour sa limite

_supérieure

la valeur de

_6,5

_{cal/g Ra, h.).}

En

effet,

selon

_{l’appréciation}

de

_Rutherford,

Chadwick et Ellis

_(31~)

la valeur

correspondante

est

_6,3

_cal/g

_Ra,

h.,

c’est-à-dire d’environ 12 pour 100

plus

forte que celle _{déterminée par}

_{Gurney (5,6 cal/g}

_Ra,

_h.).

La distribution

d’énergie

dans le

_spectre

des

rayons ; du

Ra

_(B

_--

_C).

- La distribution

d’inten-sité des _groupes

_particuliers

dans le

_spectre

des rayons du Ra

(l~

-+- C)

a été déterminée par deux voies différentes. Ellis et Aston

_(J5)

ont

_comparé

dans ce

but les intensités

_{(mesurées photométriquement)}

des. raies du

_spectre

naturel des

_{rayons ~}

secondaires avec

celles des

_{photoélectrons}

émis du

_platine

sous l’action de rayons y de même

longueur

d’onde. D’autre

part,

Skobelzyn (11)

a établi une

_statistique

_{des rayons y de}

diverses

_fréquences

_{émis par le Ra}

_(B

₊

C) en étudiant les

_trajectoires

des électrons de choc

_produits

_par ces

rayons dans l’air d’une chambre de Wilson.

(’) La valeur _{Q2 correspond} aux _{rayons - d’une énergie}

moyenne de 13,5.d0~ eV, tandis que le quantum moyen de

l’énergie totale du rayonnement y émis par le RaC est évalué à

11,2 , 105 eY environ (voir plus loin).

D’après

nos résultats

_{calorimétriques,}

_l’énergie

moyenne du

rayonnement

-j du Ra

(B -E-

C’) est

égale

à

1 par atome transformé.

Tenant

_compte

de cette valeur ainsi que de la distri-bution du

spectre

des rayons ~r soit

d’après

Ellis et

Aston. soit

_d’après

_Skobelzyn

_(*),

on

_peut

établir les

nombres absolues de

_quanta

_{pour tous les groupes des} rayons y émis par la source

_(3~)

et de là les

énergies

correspondantes

à ces _{groupes. Les données ainsi}

obtenues sont

_indiquées

dans le tableau suivant

(tableau

IX).

TABLEAU IX.

Les données d’Ellis et Aston et de

_Skobelzyn

con-duisent donc aux résultats très

_rapprochés

en ce

_qui

concerne la

_{répartition d’énergie}

dans le

_spectre

des

rayons y; par

contre,

on constate une différence d’en-viron 10 pour 100 entre le nombre de

_quanta

_{émis par} atome transformé. Dans le tableau X sont résumés les résultats de

_quelques

autres calculs basés sur les mêmes données

_{spectrographiques;}

à _{titre de} coinpa-raison nous avons donné dans la troisième colonne de

ce tableau les valeurs

_{correspondantes}

déterminées directement par

Skobeizyn

d’après

son

_diagramme

énergétique.

TABLEAU X.

Ce

qui

frappe

le

_plus

dans ce

_tableau,

c’est la

concor-dance des valeurs de

quanta

moyens dn

rayonnement

y du Ra B _{ainsi que de celles}

_{correspondant}

au Ra C.

tandis que l’on constate un écart assez

_{considérable,}

mentionné

_{déjà plus}

haut,

entre les valeurs du nombre de

_quanta

émis.

Ce dernier étant encore

_{imparfaitement}

_connu, on ne

peut

pas dire

quel

est celui des deux chiffres

_indiqués

dans le tableau

qui

s’approche

davantage

de la valeur réelle. Il faut

_pourtant

_souligner

la concordance

_parfaite

entre la valeur de _{déterminée par}

Sko-belzyn

et celle calculée

_d’après

ses données

_statistiques

sur la base de nos résultats

_{calorimétriques.}

De

_plus,

le

_rapport

_{ERaB/ ERaC}

déduit des données de

Sko-belzyn,

bien que

probablement

trop

élevé encore, est

plus

voisin de notre valeur limite _{que celui calculé}

d’après

la distribution d’Ellis et Aston.

D’autre

_part,

en tenant

_compte

des données

indi-quées

dans le tableau

IX,

nous avons calculé le

_quantum

moyen du

rayonnement y

du Ra

₍₈

_-~-

C)

filtré par ~ cm de

_plomb.

Voici les résultats de nos calculs en

comparaison

avec les valeurs déterminées

_d’après

la courbe

_{d’absorption}

_présentée

sur

_lafigure

4(

_{tableau XI).}

(*) En récalculant les données de _Skobelzyn nous avons

admis pour les coefficients _{d’absorption} les valeurs suivantes : r -

d’après Klein et lishina; T -

Etant donné que la

précision

avec

_laquelle

on

_peut

déterminer les coefficients (J.Pb

d’après

une courbe

d’ab-sorption

ne

_{dépasse pas 2}

_pour

100,

l’accord des valeurs

indiquées

peut

être considéré co,mme satisfaisant.

_(La

coïncidence des chiffres calculés

d’après

Ellis et Aston

avec n,os résultats

_{expérimentaux}

semble être due

plu-tôt au

_hasard).

_ TABLEAU XI.

L’énergie

des

_{rayons P}

_secondaires émis par le Ra

(l~

+

G’)

- Il est bien _connu

que les rayons y sont absorbés

_{partiellement}

_par l’atome

_qui

leur a donné

naissance. Les

_{photoélectrons}

secondaires sont des

produits

de cette

_absorption

interne. On a

_déjà

_essayé

à

_{plusieurs reprises}

de déterminer les valeurs des

coef-ficients

_{d’absorption}

interne pour les divers groupes des rayons y émis par le Ra

(IJ -~-

C).

Les résultats des

considérations

_théoriques

_(3g)

se

_trouvent

encore en

désaccord avec les données

_{expérimentales,}

surtout en ce

_qui

concerne le

_rayonnement

du Ra B. Par

consé-quent,

dans ce

_qui

suit,

nous avons admis les valeurs

calculées

d’après

les résultats

expérimentaux

d’Emis

et Aston

_(~9).

Or,

si l’on tient

_compte

de ces _{valeurs pour ar ainsi}

que de la distribution

d’énergie

du

rayonnement

y du Ra

₍₁₁

_~-

_C)

_indiquée

dans le tableau

IX,

il est facile de calculer

_l’énergie

totale des

_{rayons p}

secondaires extraits des atomes transformés. Ce calcul nous a donné les nombres

indiqués

ci-dessous :

soit

On voit donc que cet effet ne

_représente

_{que 5}

_pour

100 environ de

_l’énergie

_{des rayons y} émis simultané-ment _{par le Ra}

_(B

+

C).

D’autre

_part,

la distribution d’intensité dans le

_spectre

naturel linéaire des

_rayons

du Ra

_(f~

₊

_C),

donnée

également

par Ellis et

Aston,

conduit aux _{valeurs suivantes pour les}

_énergies

moyennes des électrons secondaires :

Par

_conséquent,

on trouve que le nombre de

photo-électrons dus au Ra

_(B

_-~-

_C)

est

_égal

à

0, ~~ par atome transformé.

Ce résultat reste en accord

_parfait

avec la valeur

correspondante

adoptée

par Rutherford

(4’°) :

0,30

± 0,06.

Conclusions. - Les résultats de notre travail ne

sont _pas tous nouveaux. Pour la

_plupart,

nous avions

confirmé,

dans les limites de la

_précision

de nos mesures, les valeurs déterminées par d’autres

expérimentateurs

au _{moyen de diverses méthodes} tout à fait différentes de celle utilisée dans notre recherche. Dans

quelques

cas seulement on constate des

_écarts,

d’ailleurs relati-vement

faibles,

entre les valeurs données par les

expé-riences antérieures ou évaluées

_d’après

les considéra-tions

_théoriques

et _{celles que} nous avons calculées à

partir

de nos mesures

_{calorimétriques.}

Par

conséquent,

compte

tenu de la sensibilité du

_dispositif

calorimé-trique adopté

dans notre

_étude,

on

_peut

_{affirmer que :}

1. La méthode

calorimétrique,

conformément d’ail-leurs aux

_prévisions

_{théo.riques,}

se

_présente

comme la

plus

qualifiée

pour les mesures

_{énergétiques}

concer-nant les

_rayonnements

_{des corps radioactifs.}

2. Les valeurs déterminées au _{moyen de} cette

mé-thode, eu tant _{que fondées} toutes sur une base

expéri-mentale comulunr et déduites directement de

l’expé-rience,

constituent une _preuve

_appréciable

de la

jus-tesse d’un certain nombre de

_{conceptions théoriques}

et une confirmation 11011 moins sérieuse d’une série de

résultats obtenus dans les différentes conditioiis et _p,ar les différentes voies.

3. Etant donné la

_précision

de nos résultats

calori-métrique,

il semble que dans les cas où l’on constate

un désaccord entre les déterminations d’autres auteurs

avec les

_nôtres,

ces dernières

_peuvent

servir comme

base de

_comparaison

_{pour les recherches ultérieures}

dans ce

çlomaine.

,

Ce travail a été effectué à l’Institut du Radium à Paris.

Qu’il lne

soit

permis

de m’incliner

_{respectueusement}

devant la mémoire de M"’c P. Curie

_qui

a mis à ma

disposition

tous _{les moyens de} son laboratoire et

_qui

a

porté

constamment un vif intérêt à mes recherches. Je

tiens à remercier 1VI. Debierne

_qui

a bien voulu s’intéresser à ce travail.

_J’exprime

aussi ma

_profonde

reconnaissance à M. et Joliot

_{pour leurs précieuses}

indications ainsi que pour la bienveillance

qu’ils

m’ont

témoignée

en toute occasion.

Je me fais un devoir

_{agréable d’exprimer}

toute ma

gratitude

à NI. Vl. 5wietoslawcki, Directeur de l’Insti-tut de Chimie

_Physique

à l’Ecole

_{Polytechnique}

de

Varsovie,

pour avoir bien voulu

m’indiquer

le

_sujet

du

présent

travail et me donner en

_prêt

en vue de ces

recherches le

_{dispositif calorimétriques}

avec tous les

appareils

de mesures.

Enfin,

j’exprime

mes

_plus

vifs remerciements à la Fondation « Radocha » de l’Ecole

_{Polytechnique}

de

Varsovie,

dont l’intervention m’a

permis

d’effectuer ces

BIBLIOGRAPHIE

(1) Voir en _{particulier :}

A. S. EVE. Phil. _{Mag. (1914), 27,} 394 ; H. G. J. MOSELEY et H.

ROBIN-SON. Phil. _Mag.

_(1914),

_{28, 327 ;} N. AHMAD. Proc. _Roy. Soc.

(London) (1925), A 109, 206; K. W. F. KOHLRAUSCH. Wien. Ber. (1917), 126, 887 ; Physik Z. (1927), 28, 1; J. S. ALLEN. _Phys. Rev.,

(1927),

29, 918; L. H. GRAY, d’après Sir E. RUTHERFORD, J. CHADWICK et C. D. ELLIS. « Radiations from radioactive Substances », p. 418

(Cambr 1930); H. KETELAAR, A, PICARD et E. STAHEL. J.

_Phys.

(1934), 5, 385.

(2) J. THIBAUD. C. R. (1925), 180, 1165.

(3) L. MEITNER. Naturwiss. _{(1924), 12,} 1146.

(4) Voir J. A. CHALMERS. Phil. _{Mag. (1928), 6, 745.}

(5) Comp. H. KULENKAMPFF. Ann. _{Physik. (1926),} 79, 97 et

J. F. LEHMANN et T. II. OSGOOD. Proc. _Roy. Soc. _{(London) (1927),}

A 115, 608.

(6) C. D. ELLIS et W. A. WOOSTER. Proc. Cambr Phil. Soc.

(1925), 22, 385; Phil. Maq. (1925), 50, 521; A. DORABIALSKA et D. K. JOWANOWICZ. Rocz. Chemji (1926), 6, 569; A. DORABIALSKA. Ibid. (1928), 9, 475; D. K. JOWANOWITCH et P. SAWITCH C. R. _(1931), 193. 1006.

(7) Comp. C. D. ELLIS et W. A. WOOSTER, loc. cit.

(8) W. SWIETOSLAWSKI et A DORABIALSKA. C. R. _(1927), 185, 763;

W. SWIETOSLAWSKI. Ann. de Chim. (1931), 16, 251; W. SWIETOS-LAWSKI et E. BARTOSZEWICZ. Bull. de l’Ac Sc. Pol. A _(1931), 336;

W. SWIETOSLAWSKI. Ibid. A _(1934), 80.

(9) W. SWIETOSLAWSKI et I. ZLOTOWSKI. C R _(1935), 200, 660. (10) S. ROSENBLUM. C. R. (1932), 195, 317; S. ROSENBLUM et G. DUPOUY. J. _{Phys. (1933),} 4, 262; G. H. BRIGGS. Proc. _Roy. Soc. (London) (1928), A 118, 549; (1934), A 143, 604; G. MANO.

Ann.

de

Phys. (1934), 1, 504.

(11)

E. RUTHERFORD et H. ROBINSON Phil. _{Mag (1913), 25, 312 ;} comp. S. H. WATSON et M. C. HENDERSON. Proc. Roy. Soc.

(Lon-don) (1928), A 118, 318.

(12) Voir Sir E. RUTHERFORD, J. CHADWICK et C. D. _ELLIS, loc. cit.,

p. 161.

(1) S H. WATSON et M. C. HENDERSON, loc. _cit.; I. CURIE-JOLIOT et F. JOLIOT, C. R _(1928), 187, 43; Sir E. RUTHERFORD, J. CHADWICK et

C. D. EILIS, loc. cit., p. 63.

(14) Voir Mme P. CURIE et D. K. JOWANOWITCH. J. _{Phys. (1925),}

6, 33.

(15) I. CURIE-JOLIOT. J. _{Phys. (1929), 10, 388;} E SCHWEIDLER. Wien. Ber. (1929), 138, 743.

(16) Mme P. CURIE. J.

_{Phys. (1929), 10,}

?37, 329.

(17) R. W. GURNEY. Proc. Roy. Soc. (London) (1925), A 109, 540.

(18) Voir Sir E. RUTHERFORD. J. CHADWICK et C. D. ELLIS, loc. cit. p. 161.

(19) C. D. ELLIS et W. A. WOOSTER. Proc. Roy. Soc. _(London).

(1927), A 117, 109; L. MEITNER et W. ORTHMANN. Z. _{Physik. (1930),}

60,143.

(20) E. MADGWICK. Proc. Cambr. Phil. Soc. (1927), 23, 970;

F. C. CHAMPION. Proc. Roy. Soc. (London) (1932), A 134, 672. (21) L. F. CURTISS. Phys. Rev. _(1926), 27, 672; (1927), 30, 539. (22) I. ZLOTOWSKI. C. R. _{(1934), 199,} 284.

(23) O. HAHN et L. MEITNER. Z. _{Physik (1924),} 26, 161; E. STAHEL et W. JOHNER. J. _{Phys. (1934), 5,} 97.

(24) Voir Sir E. _RUTHERFORD, J. CHADWICK et C. D. ELLIS, loc. cit.,

p. 161 et suiv.

(25) L. H. GRAY, d’après Sir E. RUTHERFORD, J. CHADWICK et C. D. ELLIS, loc. cit., p. 498.

(26) A. EISL. Ann. _{Physik. (1929).} 3, 379.

(27) D’après Sir E. RUTHERFORD, J. CHADWICK et C. D. ELLIS, loc.

cit., p. 480.

(28) J. A. GRAY et H. M. CAVE, Trans. _Roy. Soc. Canada _(1927), 21, 163.

(29) Comp. E. STAHEL et H. KETELAAR. J. _{Phys. (1934), 5, 512.}

(30) O. KLEIN et I. NISHINA. Z.

_{Physik. (1929),}

52, 853

(31)

L. H. GRAY. Proc. Cambr.

Phil.

Soc. (1931), 27, 103.

(32) H. BETHE et W. HEITLER. Proc. _Roy. Soc. _(London) (1934),

A 146, 83; voir aussi: W. GENTNER. J. _Phys. (1934), 5, 49.

(33) J. A. CHALMERS. Phil. _{Mag. (1928), 6, 745; Comp.} Sir E.

RU-THERFORD, J. CHADWICK et C. D. ELLIS, loc. cit , p 483.

(34) Sir E. _RUTHERFORD, J. CHADWICK et C. D. ELLIS, loc. _cit., p. 161.

(35) C. D. ELLIS et G. H. ASTON. Proc. Roy. Soc. _(London) (1930), A 129, 180; C. D. ELLIS, Ibid. _(1934). A 143, 350.

(36) D. SKOBELZYN. Z. _{Physik. (1927),} 43, 354; (1929), 58, 595;

(1930) 65, 773.

(37) Comp. L. H. GRAY et G. T. P. TARRANT. Proc. _Roy. Soc. (London) (1932). A 136, 662.

(38) H. R. HULME. Proc. _Roy. Soc. _{(London) (1932),} A _138, 643;

H. M. TAYLOR et N. F. MOTT. Ibid. (1932), A 138, 665; (1933), A 142,

215.

(39) C. D. ELLIS et G. H. ASTON, loc. cit.

(40) Voir Sir E. _RUTHERFORD, J. CHADWICK et C. D. ELLIS, loc. cit. p. 398.