Sur la masse du photon

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Submitted on 1 Jan 1953

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Sur la masse du photon

Ferdinand Cap

To cite this version:

213 nième escaliers

_rapides.

A la sortie du tube a faisceau

laminaire, seules les

_impulsions

B

_{présentes pendant}

un escalier

determine,

c’est-h-dire A des instants t

compris

entre Tn = _lonr et Tn+i =

i o (n

₊ I) ’t doivent etre

_envoy6es

dans les circuits de numeration.

Cette condition est r6alis6e par 1 o circuits de

coincidences

C1, C2, ...,

CIO interposes

entre

_chaque

anode du tube a faisceau laminaire et les circuits de numeration

correspondant

N1,

N2, N 3’

...,

N10.

Chacun des circuits de coincidence

_reeoit

un

_signal

cc porte » pendant

la duree de 1’escalier choisi. La

_porte

cst obtenue a

_partir

d’un escalier « lent » dont

_chaque

marche est

_produite

par le retour de 1’escalier

_rapide

correspondant.

L’escalier lent

_attaque

deux mono-vibrateurs. Le

_premier

_Mi,

de seuil

_Vi,

bascule à

l’instant

_T,,,

le deuxi6me

_M2,

de seuil

_V2,

a

l’ins-tant

Tn+1.

Le basculement de

M2

commande la fin

de 1’escalier

lent,

Parrot de 1’oscillateur et le retour de

_{M1 à}

1’6tat initial. Le monovibrateur

_Mi,

bascule

pendant

l’intervalle

(T,,,

Tn+1)

fournit le

_signal

«

_porte

». Un commutateur

_permet

de choisir a la

fois les seuils

_V1

et

_V2

pour

d6placer

les 10 canaux en

_To,

_{Ti, T 2’}

..., Tn. La selection en

temps

des

impulsions

peut

done etre effectuée dans 100

inter-valles,

10 canaux fonctionnant simultanément. Des circuits annexes d’anticoincidences

_Ai,

A2,

...,

A10

évitent

qu’une impulsion

B ne soit

compt6e

dans deux canaux

_adjacents.

Les circuits de numerations

N1, N2,

...,

N10

sont

constitués

par des échelles de 16 dont le

temps

de

resolution est inf6rieur a I _ps.

Je remercie vivement M. R. Bibron

_qui

a

parti-cipe

a 1’6tude et a effectu6 la realisation de

_{l’ appareil.}

[1] BRILL T. et LICHTENBERGER H. V. -

Phys. Rev., I947,

72, 585.

[2]

CHANCE Britton et al. 2014

Waveforms, p. 6I5 (Mc Graw

Hill Book _{Co, New-York, I949).}

[3]

PIETRI G. 2014 Le

Vide, n° _{37, I952, III3-II22.}

Manuscrit reçu le I6 décembre _I952.

PASSAGES DE COURANT

UTILISÉS

JUSQU’A

DES PRESSIONS DE 4000

_kg/cm2

Par. F.

LAZARRE,

Laboratoire des Hautes Pressions, Bellevue.

La necessite ou nous nous trouvions de

_disposer

d’un

grand

nombre de _passages de courant pour controler

_plusieurs

_ph6nom6nes

se

_passant

dans 1’enceinte, et y amener

_{l’ énergie 6lectrique}

néces-saire au fonctionnement des

_appareils

soumis a la

pression,

nous a amene a

_imaginer

un

type

de _passage peu encombrant. Les electrodes

classiques

a _passage sur cone

_sont,

en

_effet,

relativement encombrantes.

Les fils r6unis en un faisceau

passent

a travers un orifice

_{cylindroconique}

_perc6

dans le .

porte-6lec-trodes. L’etancheite et l’isolement sont _{assures par}

mastiquage

des fils entre eux et a 1’acier des

porte-électrodes au _moyen de r6sine

Araldite,

utilisee’

conformement aux indications du

fabricant,

c’est-A-dire

qu’apr6s

avoir mis en

_place

les fils, on _chauffer le

_{porte-électrodes}

a i3oo,

puis

depose

Faraldite en

_poudre

_qui

fond dans le moule form6 par le

porte-électrodes,

et enfin

_{polymérisation à}

2ooo

_pendant

une heure. L’isolement est de l’ ordre de

1012 Q,

aussi bien entre fils

_qu’entre

fil et masse. Les dimen-sions du

_logement

_conique

que nous avons utilise

sont : diam6tres

extremes,

2,2 mm et

i,5

mm;

hau-teur 4 mm, celles du

prolongement

cylindrique

1, 5 mm

de diam6tre et 6 mm de

_long.

Le

proc6d6

que nous utilisons

_permet

de

_disposer

sur une surface de 3 mm2, soit dix fils de o, 3 mm de diam6tre et un fil de

o,5

mm, soit

_cinq

fils de

o,3

mm et

_quatre

fils de

o,5

mm. Nous avons utilise des fils de cuivre et

_d’alliages

pour

thermocouples

(ATE, BTE, constantan),

mais

d’autres fils

_pourraient

etre mont6s de la meme

façon.

Dans le cas des fils de

_{thermocouples,}

notre

realisation evite les corrections de f. 6. m. dues aux

passages sur des m6taux de natures diff6rentes. Pour assurer un isolement correct,

chaque

fil est verni

s6par6ment

a 1’araldite avant

l’assemblage.

Le

_montage

du

_{porte-électrodes}

dans la

_paroi

s’effectue suivant les m6thodes habituelles.

Nous. avons utilise avec succ6s de tels _passages

jusqu’a

des

_pressions

_{liquides (p6trole)}

_sup6rieures

a 4 ooo

_kg/cm2

et des

_pressions

d’azote

attei-gnant

15oo

_kgjcm2,

ce

_{qui repr6sente}

les limites

d’emploi

des

_appareils

utilises.

11 est difficile de

_pr6voir

le

_comportement

des

electrodes du

_type

decrit ci-dessus aux

_pressions

tr6s

6lev6es,

car on ne

_poss6de

_{pas de} donn6es sur les

propri6t6s m6caniques

de l’ araldite sous

_pression,

et dans nos _{passages, 1’a,raldite}

_supporte

un effort

d’expulsion. L’emploi

de fils de bonne resistance

m6canique

au lieu de fils de cuivre consoliderait

1’ensemble. En outre, Faraldite doit

_permettre

le

montage

d’61ectrodes

_classiques

pour tres hautes

pressions,

du

_type

a cone de

_Bridgman.

Manuscrit reçu le 26 janvier I953.

SUR LA MASSE DU PHOTON

Par Ferdinand

CAP,

Institut de _Physique théorique

de l’Université d’Innsbruck.

On sait

_qu’il

existe de forts

_arguments

_[1]

pour que la masse du

_photon

ne soit pas zero. 11 est

cepen-dant int6ressant

_{d’y ajouter}

un nouvel

_argument

[2]

tire de la

_th6orie.

unitaire de

_{Schrodinger [3].}

Les formules fondamentales de cette th6orie sont :

214

Si l’on se borne a un

_champ

_{maxwellien e ik}

dont

v .

la

_grandeur

est du

_premier

ordre dans une

géométrie

de de Sitter

[2]

si 6ikfk et si l’on

n6glige

tous les

termes d’un ordre

plus

grand

que I, on a

_[3]

done,

En introduisant

(6)

en

_(4),

on obtient

Alors, comme la

_partie

_sym6trique

de

₍₆₎

est une

solution de

on se borne à Ril,- = Î" gil,, ce

_qui

donne avec

₍₂₎

v v

et

₍₇

b)

et en se servant de la I re

_6quation

maxwel-lienne

. si l’on pose

[2], [5]

Avec k2 = X a, _{on a} done pour la _{masse du}

ou a est de l’ordre de l’unit6,

[1]

DE BROGLIE L. -

Mécanique ondulatoire du _photon,

Paris, I949.

TONNELAT M. A. 2014 J. _{Physique Rad., I95I, 12,} 8I.

[2] CAP F. 2014 Acta

Phys. Austriaca, I952, 6, 36 et I35.

[3] SCHRÖDINGER E. 2014 Proc.

Roy. Irish Acad., I947, 51,

I63 et _295; Comm. Dublin Inst. Adv. _{Study, A,} n° 6.

[4] TONNELAT M. A. 2014 Ann.

Physique, I944, 19, 396.

[5] EINSTEIN A. - Sitz. Ber. Preuss. Akad., Berlin,

I925,

p. 4I4.

Manuscrit reçu le 3 février I953.

SUR LE RAYONNEMENT DE FREINAGE INTERNE DU 55Fe

Par A.

MICHALOWICZ,

Institut du _Radium, Laboratoire Curie.

On sait

qu’une

transition par

emission p

ou _par

capture

d’61ectron

_peut.

6tre

_accompagn6e

_par un

faible rayonnement continu

_{(Bremstrahlung);}

dans

le cas d’une

_capture

_{pure, 1’6tude de} ce

_phénomène

est

_{particulièrernent}

int6ressante et

permet

d’atteindre

l’ énergie

maximum de la transition. Les seuls resultats

experimentaux

concernent Ie 55Fe

[1], [2],

37A

_[3]

_]

et 204TI

_[4],

mais aucune

_expérience

n’avait ete encore

réalisée donnant simultanément

1’energie

maximum

du

_spectre

continu,

la forme de son

_spectre

et l’in-tensite absolue du

_rayonnement

y total. On a effectu6

cette

_analyse

pour le 55Fe a l’aide d’une chambre

d’ionisation 41t pour détecter le

rayonnement

X et

mesurer son intensité et d’un

_compteur

a

scintilla-tions pour detecter les _rayonnements et mesurer

son

_énergie.

ttude

_{expérirnentale.}

- Le

55Fe,

provenant

d’Oak

_Ridge

sous forme de

_C12Fe,

_purifi6

_[5]

et r6dult en

_oxyde,

a

_permis

de

_pr6parer

deux

sources minces

(1,60

mg 2 ,10-3

g /cm2

et 7,7 mg 10-2

g /cm2)

et une

source

_{épaisse (100}

_mg

_{o,5 g/cm2)}

_d6pos6es

sur feuilles

minces de

_{polystyrene (c}

i

_mgjcm2).

L’intensite

absolue

_(en

_{u C)}

a ete obtenue a

_partir

des deux sources minces mesur6es dans une

_chambre

d’ioni-sation /4,-.

remplie

d’argon

a 3

_{kg /cm2;}

le rayonne-ment X est

_compl6tement

absorbe dans la chambre,

et l’on tient

_compte

de

_{1’absorption}

dans les sources

et

_supports,

ainsi que du rendement de fluorescence : un excellent accord a ete obtenu pour les deux sources minces.

L’analyse

du

_spectre

_y a ete effectu6e avec

la source

_épaisse

a l’aide d’un

_compteur

a scintilla-tion

(E.

M. I.

₅₃₁₁₎

en utilisant un cristal de I Na de 9 mm

_{d’epaisseux;}

le

spectrom6tre

a 6t6 etalonne en rendement et en

_largeur

_{de raies pour des}

_energies

jusqu’à

1,3 MeV. Le rendement absolu du cristal

a _{6t6 obtenu par la} m6thode de coincidences uti-lisant 198Au

(411

keV et

_{2°3Hg (72}

et 280

keV)

(fig. I).

Resultats et

_comparaison

avec la théorie. 2013

a. Form’ e du

spectre

et

_énergie

maximum. - On a construit a

_partir

de la formule

_th6orique

de

Mor-risson et Shiff

[6]

les formes des

_spectres

_pour une

imergie

maximum W =

200, 210 et -)25 keV. Ces

spectres

ont 6t6

_corrig6s

de

_{1’absorption}

dans la

source et les

écrans,

du rendement du cristal et de