Sur le comportement d'un réseau de fils ferromagnétiques dans le domaine des ondes centimétriques

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Sur le comportement d’un réseau de fils

ferromagnétiques dans le domaine des ondes

centimétriques

I. Epelboim

To cite this version:

avec la valeur peu

=- 1

1 on a alors

i )7

1) =

w

étant la

fréquence

de la tension

imposée.

2 1-TT.

On

_peut

enfin établir la valeur

_asymptotique

du

champ

en un

_point

de

_l’espace

aux coordonnées

qui

se trouve à

_grande

distance R de la source

d’énergie.

En

traitant,

dans cette

_hypothèse,

les formules du

_champ

du câble de

_longueur

infinie au

moyen de la méthode dite « du col », on obtient

le

col

_{correspondant}

au

_{point y}

_pour

e

les

_composantes

des

_expressions

de la forme

ici,

C(0) désigne

une fonction continue de 0

_qui

ne

s’annulle _{pas pour} 0 ~ o.

Notons finalement que pour établir la théorie du câble

coaxial,

nous avons utilisé de

_préférence

la

_composante

axiale E. du

_champ

_électrique,

ainsi que le

champ

de Green

_{[équ. (68)] qui}

est

_engendré

par une _nappe de courant

_électrique

sinusoïdal

_qui

s’écoule en direction axiale le

_long

de la surface r ~ i-.

Cependant,

nous aurions tout _{aussi bien pu}

_prendre

comme

_point

de

_départ

une formule

_qui

donne la

composante

radiale E,. du

_champ

_électrique

au

moyen d’un

champ

de Green

_qui

est

_engendré

_par

une _«nappe)) de courant

_électrique

située dans la même

surface,

mais étant de direction radiale.

Enfin,

nous

aurions aussi _pu

_partir

d’une formule

_{qui exprime}

la

composante

H,

au _moyen d’un

_champ

de Green

qui

est

_engendré

_par un flux

_magnétique

sinusoïdal

(de pulsation

oo)

qui

s’écoule dans la surface r = r’

en direction

_{périphérique.}

Dans un autre ordre

d’idées,

on

_pourrait

fonder la théorie

directement,

sans l’intermédiaire de fonctions de

Green,

sur les

développements

en séries de fonctions

orthogonales;

en outre, on

_pourrait

aborder _{la théorie par l’étude}

des transformées de

Fourier,

par

rapport

à z,

des

_composantes

du

_champ

E,

H

_(calcul

«

symbo-lique »).

_

Manuscrit reçu le 27 mars _rg47.

SUR LE COMPORTEMENT D’UN

RÉSEAU

DE FILS

FERROMAGNÉTIQUES

DANS LE DOMAINE DES ONDES

_{CENTIMÉTRIQUES}

Par I.

_EPELBOIM,

Laboratoire

_{d’Enseignement}

de

_{Physique à}

la Sorbonne.

Sommaire. - La notion de

perméabilité magnétique complexe permet, dans le cas des _phénomènes

électromagnétiques sinusoïdaux, de _{généraliser} aux _{ferromagnétiques} la théorie élémentaire d’un réseau de Hertz. Les mesures sur de tels réseaux ont _permis à V. Arkadiev d’obtenir il _y a _plus de _vingt ans

l’allure de la variation de la perméabilité aux ondes centimétriques. Le comportement des

ferromagné-tiques est alors lié à la structure des domaines de Weiss superficiels et à un _phénomène de relaxation dû

à la _fréquence de Larmor du spin. Mais l’étude _approfondie des _{ferromagnétiques} aux ondes

centimé-triques n’est _qu’à ses débuts et elle est actuellement en _{plein développement,} étant donné l’intérêt à la

fois théorique et _technique de cette _question.

Int.roduction. - Pour

prouver la

polarisation

des ondes

_{électromagnétiques,}

Hertz a utilisé un réseau de fils

_{métalliques (réseau}

de

_Hertz),

dont la

description

et les

_propriétés

sont données dans les ouvrages

classiques

de

_Physique.

Les bases

théoriques

de ces réseaux ont été

développées depuis

longtemps

par de nombreux

chercheurs,

tout

_{particulièrement}

_{par R.}

_Gans,

qui cependant

n’a établi sa _{théorie que} dans le cas

des réseaux

amagnétiques.

Cette théorie a _pu être

généralisée

aux réseaux en fils

_{ferromagnétiques,}

grâce

à la notion de

_{perméabilité complexe}

introduite

par V. Arkadiev.

IJa. vérification

_{expérimentale}

de ces résultats est délicate.

Pourtant,

l’étude de tels réseaux est

importante,

afin de

connaître,

d’une

_part,

les

possi-bilités

_{d’application}

des matériaux

_{ferromagnétiques}

dans la

_technique

de la détection

tique,

et d’autre

_part,

leur

_comportement

dans le

domaine des ondes

_{centimétriques.}

C’est

_pourquoi

nous donnons un _aperçu d’ensemble de cette

ques-tion,

dont la mise au

_point

nécessite encore une

étude

_{expérimentale}

et

_théorique

_approfondie,

et sur

_laquelle

nous _pensons revenir

_{prochainement.}

La théorie de Gans

_[i].

- Soit _un réseau de

Hertz constitué de fils

_parallèles,

_{équidistants}

et infiniment

longs,

la distance a entre deux fils étant

grande

par

rapport

à leur mais

_petite

par

rapport

à la

_longueur

d’onde ~.. L’étude de Gans revient à calculer les coefficients de

réflexion,

d’absorption,

et de

_{transmission, R,}

A et Z’.

La

_puissance

totale reçue par le réseau sous

l’incidence nulle étant

_désignée

_par les trois

coefficients sont _{définis par}

ou

_P,,,

Pu et Pi

_{désignent respectivement}

la

puis-sance

réfléchie,

absorbée et _{transmise par le} réseau.

Comme l’on a

on

_peut

écrire

En

_partant

des

_équations

de

_Maxwell,

et en faisant

plusieurs approximations

dont la discussion sort

du cadre de cet

_article,

Gans

_[i]

a montré _que

les trois coefficients

_peuvent

se mettre sous la

forme

1

Pour les fils

_{amagnétiques,}

les valeurs de u et v

se calculent à l’aide des fonctions de

Bessel,

à

partir

de la résistivité p du

métal

et des éléments r, a et J du

réseau,

dans le cas de fils

_parallèles

au vecteur

électrique,

comme dans celui de fils

_parallèles

au vecteur

_magnétique.

_{Il y} a

_plus

de

_vingt

ans, ces

formules ont été vérifiées d’une manière

sâtis-faisante par

rapport

à la

_précision

des mesures.

Pour fixer les

idées,

voici

_quelques

résultats obtenus

par Schaefer

[’2]

aux ondes

_{de ?7}

cm :

La notion de

_{perméabilité complexe. -}

Si les réseaux contiennent des

_{ferromagnétiques,}

_la ques-tion se

_complique

_par

_{l’existence,}

même aux ondes

centimétriques,

d’une

_{perméabilité supérieure}

à l’unité et d’un

_déphasage

entre l’induction et le

:hanip

magnétique.

Mais,

dans le cas des

phéno-nènes

_{sinusoïdaux,}

ce

_problème

_peut

être résolu

~ l’aide de la notion de

_{perméabilité complexe}

.ntroduite par V. Arkadiev

_[3].

Cet auteur a tenu

compte

du

_{déphasage qui}

existe entre l’induction

,

et le

_{champ b}

_{= t}

dans les

_{ferromagnétiques,}

une

fois l’effet

_pelliculaire

éliminé à l’aide des

_équations

de

_Maxwell1,

rendues

_symétriques

en

_remplaçant

la

perméabilité

constante par la

perméabilité

complexe.

Au cours d’une étude sur la validité de la loi

d’ai-xn.antation de

_Rayleigh

dans les

_champs

alternatifs faibles

_[~t],

nous avons montré _{que les}

_phénomènes

sont _{sinusoïdaux pour} de faibles accroissements de la

_{perméabilité}

_par

_rapport

à la

perméabilité

initiale,

car il suffit que l’induction soit sinusoïdale

pour que le

champ

le soit

aussi,

et

inversement.

D’ailleurs,

même aux

_fréquences

musicales,

cet

accroissement de la

_{perméabilité}

diminue,

pour un

champ

donné,

avec

_{l’augmentation}

de la

_fréquence.

Des mesures

_plus

_récentes,

_que nous avons effectuées

en

_partie

au Laboratoire national de Radioélectricité

sur _{des noyaux}

_toriques

en haute

_fréquence

(provi-soirement

_{jusqu’à 25 lVIcs),}

à l’aide d’un circuit à résonance de

_tension,

et d’un

_jeu

de bobines démontables

_[5]

et

_[6’l

nous ont montré

l’absenec,

en haute

_fréquence,

de cet accroissement de la

perméabilité,

dans le domaine des

_champs

consi-dérés. Nous avons pu faire cette vérification

également

à 10 cm de

_longueur

d’ondes à l’aide

d’une

_ligne

coaxiale _{réalisée par M.} P. Abadie

[P.

Abadie

et I.

_{Epelboïm (inédit)].}

Ainsi,

la notion de

_{perméabilité}

_complexe

_peut

être

_admise,

_{indépendamment}

de

l’ensemble

de la

théorie

_{magnétodynamique}

de V.

Arkadiev,

dont la vérification nécessite

l’étude,

dans l’échelle des ondes

hertziennes,

de la variation des

_propriétés

ferromagnétiques

en fonction de la structure et de l’état de surface de l’échantillon.

L’introduction de

_{l’expression}

de la,

_{perméabilité}

complexe

dans

_les

_équations

de

_Maxwell,

_permet

de _{calculer l’effet de peau,} notamment par le calcul des

_quatre

coefficients

où

_R~

et

_R;,z

_{ainsi que}

_L,

et

_L;,~

sont

_{respectivement}

les résistances et les self-inductances

_électriques

et

magnétiques

dans les

_champs

sinusoïdaux,

tandis

que 7?e et R,,, sont

respectivement

les résistances dans les

_champs

continus

_électriques

et

magné-tiques.

Dans le cas des

_fils,

les

_quatre

coefflcients sont reliés par

l’expression

253

égal

à x

_{~’~8 V-(j}

+

b}, ~

étant le

_paramètre

de

Zenneck

_{caractéristique}

de l’effet de _peau dans

les fils

’7, conductibilité

_électrique;

i, fréquence.

Il est _{évident que pour les} matériaux

isotropes

et ne

_possédant

_{pas de}

_{traînage magnétique (b}

=

o),

on a

11 _n’y a _pas lieu de

_rappeler

ici les diverses

perméa-bilités effectives. Leurs

définitions,

en fonction de

l’angle

de

_pertes

ou des coefficients des

_{équations (3),}

sont les mêmes _que celles

_indiquées

_{par ailleurs dans}

le cas des rubans

_[4]-

,

Remarquons cependant qu’en

très haute

fré-quence, on

_désigne

_par la

_{perméabilité}

obtenue

à

_partir

des

_{caractéristiques}

dites

_consomptives

qui

font intervenir la

résistance,

et par fLL la

perméa-bilité obtenue à

_partir

des

_{caractéristiques}

dites conservatives ou

_réactives,

_qui

font intervenir la

self-inductance. Pour ces

_fréquences,

et tout

parti-culièrement dans le domaine des ondes

centime-triques,

le

_paramètre

_{caractéristique}

de l’effet de

peau x > i,

et,

d’après

les

équations (4),

on a

Toujours

dans les mêmes

conditions,

il existe

une relation

_simple

entre la

_{perméabilité}

_complexe

et les

_{perméabilités}

_{pn et pj,}

Réseaux et fils

_{ferromagnétiques. -}

L’intro-duction de la

_{perméabilité complexe}

dans les

équa-tions de

Maxwell,

permet

de

_{généraliser}

la théorie de R. Gans au cas d’un réseau en fils

ferromagné-tiques.

V. Arkadiev a

_entrepris

ce calcul en

₁₉₂₄

_[71,

pour les réseaux dont les fils sont

_parallèles

au vecteur

_électrique.

Il a trouvé pour les deux

fonc-tions u et v , ’h

-ouh=20132013:

_2TTC’ résistance du

fil;

c, vitesse de la lumière.

Dans le cas d’un réseau dont la distance a entre

les fils est

_petite,

h devient

_{petit également,}

et l’on

peut

négliger

u2 et v2 par

rapport

à 1 + 2 v dans

l’expression (2)

du coefficients de réflexion. On a donc

et comme

d’après

les relations

_(3),

on a

on déduit

Ou

_peut

montrer à

partir

de cette

formule,

’

l’analogie

entre R et le coefflcient de réflexion des

ondes

_{électromagnétiques}

à

partir

d’un miroir massif ou d’une

_plaque

mince. D’autre

_part,

l’appli-cation de la formule

₍₈₎

dans le cas d’un réseau

ferromagnétique,

et dans celui d’un réseau

amagné-tique

constitue une méthode de détermination de la

_{perméabilité}

_fin

_{qui jusqu’à}

_{maintenant n’a pas}

été _{vérifiée par suite de difficultés}

_techniques.

Fig. i. -

Dispositif de mesure du coefficient relatif de

réflexion d’un réseau de Hertz _(n) constitué de _quatre fils

pouvant coulisser le _long d’une _tige en verre. L’émetteur A et le détecteur B sont _{séparés par} un écran S et _placés dans des miroirs paraboliques.

Par contre,

V. Arkadiev

_[8]

a réussi à effectuer

des mesures sur des réseaux

_{ferromagnétiques}

dont la distance a

_entre

les fils était

_grande.

Il avait mesuré le coefficients relatif de réflexion

rapport

entre le coefficient de réflexion du réseau à étudier

et le coefficient de réflexion

_R~

d’un réseau de

réé-rence de résistance nulle.

_D’après

les

_{équations (6),}

on a, pour un tel

_réseau,

D’où l’on déduit

Avant de donner des

détails

sur la vérification

expérimentale

de ces

_équations,

il est

intéressant

254

sur la réflexion des ondes

_électriques

sur un réseau

dont les fils sont

_parallèles

au vecteur

_magnétique.

En suivant la méthode de V.

Arkadiev,

cet auteur a _{pu vérifier} les formules

₍₂₎

de

_Gans,

et il a trouvé les valeurs suivantes pour les fonctions u et v :

Ces formules

_permettent

de calculer les coefficients de

réflexion,

d’absorption

et de transmission )’d’un

réseau

_(les

fils étant

_parallèles

au vecteur

magné-tique),

à

_partir

des coefficients ,4,,, et Bm. Comme

Fig. 2. -

Les courbes de V. Arkadiev pour les fils en fer. 0 _{Arkadiev igi2;} 0 Arkadiev 1926; X Haog 1932;

-

Sânger z ~~ >3; à R. Maxwell _1946.

dans le domaine des ondes

_{centimétriques,}

ces

deux coefficients sont définis _par les formules

_(5),

on _{voit que le coefficients de}

_transmission

’1’ est

beaucoup plus grand

que les deux autres coeffi-cients .~ et A.

Pourtant,

en se basant sur les courbes

expérimentales

de données sur les

_figures

~,

et 3 en fonction de la

_longueur

d’onde,

0. Kozinetz

montre par un

_exemple

cité

ci-dessous,

que le coefli-cient de réflexion d’un réseau

_{ferromagnétique}

est

relativement

beaucoup plus

grand

que celui d’un réseau

_{amagnétique.}

Le réseau utilisé _par Hertz dans ses

_expériences

était constitué de fils de cuivre de l mm de

diamètre,

distants entre eux de a == 3 cm. La

_longueur

d’onde était À = 60. De la formule

(5),

on tire

et,

d’après

la

formule

Si le réseau est constitué de fils de

_fer,

et si

l’on utilise les courbes de la

_{figure 2,}

on a

pour

/ = 60 _cm

et,

d’après

les formules

_(6),

1

On obtient alors x = ~5o _et,

d’après

les formules

(5),

D’où

Ainsi,

le coefficient de réflexion du réseau en fils de fer est 3oo fois

_{plus grand}

_{que celui d’un réseau} en cuivre.

Fig. 3. - Les courbes de V. Arkadiev

pour les fils en nickel.

e Arkadiev 1912; 0 Arkadiev 1926.

Malgré

les difficultés de telles

mesures,

l’étude

d’un réseau dont les fils

_peuvent

être

_parallèles,

soit au vecteur

_électrique,

soit au vecteur

magné-tique, présenterait

un

_grand

intérêt pour avoir des

renseignements

au

_sujet

de la structure des domaines

de Weiss à la surface d’un

_{ferromagnétique.}

En

effet,

par suite du caractère tout

particulier

de son

comportement

aux ondes

_{centimétriques,}

une

aniso-tropie

superficielle

du

_{ferromagnétique}

doit avoir une

_{répercussion}

sensible sur le réseau

qu’il

_compose.

·iTérifications

_{expérimentales. -}

V. Arkadiev

est le seul à avoir fait des vérifications

_{expérim,entales}

des formules des réseaux

_{ferromagnétiques.}

Il les

a effectuées en _I91?, à l’aide du réseau de Hertz

et du

_dispositif

de mesures

_{indiqué (fig.}

_2).

Il a pu

à 12 cm, de toute une série de réseaux dont les fils

étaient de matériaux et de diamètres divers. Le

coefficient relatif de réflexion des réseaux

ferro-magnétiques

a été trouvé

_plus

faible que celui des

réseaux

_{amagnétiques :}

_{c’est ainsi que}

_{pour 1.}

~

io,5;

R

est de

_93,5

_pour 100 _{pour les fils}

amagnétiques,

tt0

de _go pour oo _{pour le}

nickel,

de 82 _pour oo _pour l’acier et _{de 81 pour} 100 _{pour le} fer. Pour des

fré-quences

plus

élevées,

cette différence

diminue,

et

elle tend à

_disparaître

vers ), - 3 _cm. Cela a

_permis

à Arkadiev de

déduire,

déjà

à cette

_époque,

l’allure de la variation de la

_{perméabilité}

aux ondes

centi-métriques.

Plus

tard,

en

₁₉₂₆

_[10],

il a _{pu utiliser} ces résultats pour déterminer la valeur de la

perméa-bilité de fils de fer et de

_nickel,

en se servant de la valeur

_{correspondante}

de la

_{perméabilié fia}

obtenue par des mesures de

_pertes

le

_long

de fils de Lecher

_{[1 J.}

En

effet,

le coefficient Ac étant obtenu à

partir

de et les coefficients A et B d’un matériau

amagnétique

à l’aide des formules

_{(3) pour b}

~: o

et 1,.£

= _{I, on}

_peut

déterminer I3e à

partir

du

rapport

entre le coefficient relatif d’un réseau

ferroya-gnétique

et celui d’un réseau

_{amagnétique.}

Ceci

permet

de calculer _,uL.

Sur les

_figures

2 et 3, les valeurs de ainsi

trouvées,

sont

_indiquées

_{par des cercles} non hachnrés. Les

cercles hachurés

_{représentent}

les valeurs de r~~

obtenues _{par la méthode}

_précitée

des fils de Lecher. La

figure

2 contient aussi les résultats de mesures de G.

_Potapenko

et R.

_{Sânger [12],}

ainsi _que ceux de

Hoag

et Jonas

_[13]

obtenus à l’aide d’ondes entre-tenues _{par la} méthode du fil de Lecher. D’autres

mesures _{effectuées par de nombreux chercheurs}

(Linmann

Glathart

_[rSJ,

_Hoag

et (~ottlieb

_[16])

à l’aide de méthodes dont un _aperçu

d’ensemble

a été

donné récemment _par

_{Allanson [17]}

confirment

l’allure

des courbes de et de des

_figures

3 et

3,

excepté

l’inflexion de la courbe de FR pour le fer à 20 cm

(fig.

2)

admise _{par ~r. Arkadiev} et laissé de côté

par C. Kittel

[18].

Comportement

des

_{ferromagnétiques}

dans

le domaine des ondes

_{centimétriques.}

- Afin

de

_compléter

l’étude

_{expérimentale}

_{qui précède,}

nous allons donner un _{aperçu de l’état actuel des}

connaissances sur le

_comportement

des

ferromagné-tiques

aux ondes

_{centimétriques.}

Il

_n’y

a _{pas lieu} d’énumérer ici les diverses

inter-prétations

du

_comportement

des

_{ferromagnétiques}

dans les

_champs

alternatifs.

_Rappelons

toutefois que l’ancienne théorie des aimants

élémentaires

énoncée par V. Arkadiev, en

_{I g 1 3}

_[10],

a

_depuis

été

vérifiée

_{expérimentalement}

par lui et ses nombreux

élèves,

dans diverses bandes de

_fréquence

Cependant

elle _{n’a pas reçu} une

_{interprétation}

satis-faisante dans le cadre des connaissances actuelle sur

les

_{ferromagnétiques.}

Mais,

si _pour

_interpréter

les résultats

expéri-mentaux en basse

fréquence,

il est nécessaire de déceler une éventuelle

hétérogénéité

macrosco-pique (’),

il faut tenir

_compte

en haute

_fréquence

de

l’hétérogénéité

microscopique

due aux domaines

élémentaires dont les dimensions sont de l’ordre

de 10-4 à I o-3 cm.

_Déjà,

Arkadiev

_[20]

et Becker

_[21]

ont attiré l’attention sur l’influence des dimensions des domaines sur la

_répartition

des courants de Foucault en haute

_fréquence.

Mais pour

comprendre

le

_comportement

des

ferromagnétiques

dans le domaine des ondes

centi-métriques,

il faut noter que la

pellicule

de

péné-tration du

champ,

« la _{coque fictive}

ô

=

2013

t / 2013 )

’ "

B 2 7: _V

/

due à l’effet

_{pelliculaire,}

est inférieure à la dimensions

d’un domaine de Weiss.

Ainsi,

pour un fer

_avant

une

conductibilité _{de 9. I016 U. E.} S. et une

_{perméabilité}

de

_{i oo, a}

est de l’ordre cm,.

La théorie de Becker

_[22]

est basée sur l’action

des courants de Foucault

_{microscopiques; d’après}

C. Kittel

_[I8]

et K. Polivanov

_[23],

_{elle n’est pas}

applicable’

aux ondes

_{centimétriques}

car Becker suppose que les courants de Foucault

macrosco-piques agissent

dans un milieu

_homogène.

Depuis,

des modèles de

_répartition

des domaines de Weiss à la surface du

_{ferromagnétique}

ont été

calculés. Dans un travail de Strutt et Knoll de

_Igàjo

_[24],

il a

_déjà

été fait

_appel

à un modèle

proposé

par G. Heller

(2).

Il suppose que la couche

superficielle

du

_{ferromagnétique}

est constituée de domaines de W eiss dont la

_{plus grande}

_dimension,

ainsi que la direction de l’aimantation sont

_parallèle

à cette surface. Chacun de ces domaines est aimanté à saturation et

_possède

ainsi une

_{perméabilité}

_li. = 1 i

à l’intérieur. Par

_contre,

la

_paroi

de

sépa-ration entre deux

domaines

possède

une

perméa-bilité très élevée et une

_épaisseur

de l’ordre

de 3 o atomes

_(io-1

Depuis,

K. Polivanov

_[23]

a effectué en

_1946,

des calculs sur un modèle

analogue

à celui

_proposé

par G. Heller. Un autre modéle a été calculé à la même

_époque

par C. Kittel

[18]. Malgré

les différences des modèles et de la méthode de

calcul,

et

_malgré

les nombreuses

siniplifi-cations,

K.

_Polivanov,

en

_prenant

_pour

épais-seur du domaine io-1 cm, et C. Kittel en

pre-nant pour cette

_épaisseur

2,5.

cm, trouvent des

courbes

_{théoriques qui}

ont _{la même allure que les} courbes

_{expérimentales}

des

_figures

2 et 3.

(r) Voir 1. EPEL13OÏM _{[4J. Depuis l’hypothèse} d’une répar-tition non uniforme des _{propriétés magnétiques} a été confirmée par une étude en _profondeur de l’état cristallin des rubans ferromagnétiques effectuée aux rayons X au Laboratoire de _Minéralogie de la Sorbonne sous la direction de M. le Pro-fesseur _{Wyart [J. Wyart} et I. _{Epelboïm (inédit)].}

(2) Malheureusement, les calculs de G. Heller n’ont pas été _publiés car il est mort en _Allemagne dans un _{camp de}

L’état de

_polissage

de surface et le

_changement

de

_composition

_chimique

de la couche

_{superficielle,}

doivent

_jouer

un

_grand

rôle dans le

_comportement

des

_{ferromagnétiques}

aux ondes

_{centimétriques.}

Des mesures récentes de E. Maxwell

[ I 8]

effectuées

aux ondes de

1,2 5

cm, tout en confirmant les courbes d’Arkadiev de la

_{figure 2}

pour l’acier

laminé

à

froid,

marquent

des variations considérables entre les

échantillons

_préparés

par des méthodes différentes.

Pour le nickel les valeurs trouvées _par E. Maxwell

sont

_{plus grandes}

_{que celles déduites}

_d’après

les courbes de Arkadiev de la

_figure

3 dont l’allure a été confirmée récemment entre 20CID, 1 et 3CID,2 par

I. Simon

_[25].

"

Aussi la

_reprise

des anciennes mesures à l’aide de

procéd.és

nouveaux :

_lignes

_coaxiales,

_guides

d’ondes,

etc., et l’utilisation de

_techniques

modernes

comme celles des _{rayons X pour} l’étude de la

structure en

_profondeur

du

_polissage

_{électrolytique}

et du

_{microscope électronique}

pour l’étude de l’état de

surface,

perm,ettront

de calculer avec

_plus

de

précision

l’influence des courants de Foucault sur les

_{caractéristiques}

de la

perméabilité

aux ondes

centimétriques.

Le fait que la

_fréquence

de Larmor des

_spins

atomiques

des

_{ferromagnétiques}

se trouve dans le

domaine des ondes

_{centimétriques}

et _{que la variation}

de la

_{perméabilité}

avec la

_fréquence

en est

influencée

_j~6],

surtout sous l’action d’un

_champ

continu

_superposé,

donne à l’étude de ces courbes un intérêt encore

_{plus grand,}

et la relie à d’autres

problèmes

d’actualité

_[27],

_[28]

et

_[29].

Conclusion. - La théorie

approximative

des réseaux

_{amagnétiques}

_peut

être

_{généralisée}

au cas

des fils

_{ferromagnétiques,}

à l’aide de la notion de

perméabilité complexe.

Les mesures sur des réseaux

ferromagnétiques

ont

_permis

_pour la

première

fois

de déterminer l’allure de la variation de la

perméa-bilité aux ondes

_{centimétriques,}

variation confirmée

par la suite par d’autres méthode.

Mais le

_comportement

des

_{ferromagnétiques}

est

alors

_compliqué

_par suite d’une

_{hétérogénéité}

inhérente à l’existence des domaines élémentaires.

Aussi,

la

_poursuite

des mesures sur des matériau

magnétiques

par des

procédés

modernes est

suscep-tihle de résoudre divers

_problèmes,

et, entre autres,

pourrait

apporter

des éléments nouveaux à la

recherche de la structure réelle des domaines de Weiss.

Manuscrit reçu le 29 mars i 94~.

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