HAL Id: jpa-00214727
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Submitted on 1 Jan 1971
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DIFFUSION ELASTIQUE D’ELECTRONS SUR LE ZIRCONIUM-90 ET LE MOLYBDENE-92
Phan Ho, J. Bellicard, A. Bussière, Ph. Leconte, M. Priou
To cite this version:
Phan Ho, J. Bellicard, A. Bussière, Ph. Leconte, M. Priou. DIFFUSION ELASTIQUE
D’ELECTRONS SUR LE ZIRCONIUM-90 ET LE MOLYBDENE-92. Journal de Physique Collo-
ques, 1971, 32 (C5), pp.C5b-277-C5b-278. �10.1051/jphyscol:19715148�. �jpa-00214727�
DIFFUSION ELASTIQUE D'ELECTRONS SUR LE ZIRCONIUM-90 ET LE MOLYBDENE-92 Phan Xuan Ho, J.B. Bellicard, A. Bussière, Ph. Leconte et M. Priou Centre d'Etudes Nucléaires de Saclay, 91 - Gif-sur-Yvette, France.
Rés&.- La diffusion élastique d'électrons sur le zirconium-90 et le molybdène-92 a été mesurée jusqu'à un moment de transfert de 2 fm-l . L'analyse des résultats nous a conduits à adopter le modèle gaussien parabolique comme distribution de charge. Pour le zirconium- 90, nous comparons ce modèle aux distributions de charge données par de récents calculs de ~artree-Fockm
Abstract.- Elastic electron scattering on zirconium-90 and molybdenum-92 has been measu- red up to 2 fm-1 momentum transfer. Data analysis led us to adopt the parabolic gaussian shape as a charge distribution for these nuclei. For goZr, we have compared this mode1 with charge distributions given by recent Hartree- Fock calculations.
La diffusion élastique d'électrons sur 9 0 ~ r et 9 2 ~ o a été mesurée dans le but d'obtenir des infir- mations sur leurs distributions de charge.
L'étude a été réalisée au nouvel accélérateur li- néaire de Saclay avec un faisceau d'électrons dont
l'intensité pouvait atteindre 15 UA pour une largeur d'impulsion de 0,2%.
Les électrons diffusés étaient analysés avec un spectromètre à double focalisation dont la résolu- tion intrinsèque était de 0,11% pour un angle solide de 3 , 4 6 msr ; son acceptance en impulsion était de 4,5%.
Les électrons dif£usés étaient détectés avec un compteur échelle à 40 voies de semi-conducteur. Ces détecteurs Si(Li) avaient une largeur de 2 mm (op=
P 0,06%) avec un espace de 2 m entre deux détecteurs successifs.
Les cibles utilisées étaient constituées de feuilles métalliques de OZ^ et 9 2 ~ o , enrichies à plus de 98%,dtépaisseur comprise entre 20 et 75 mg /cm:!.
Des mesures de diffusion élastique ont été effec- tuées à 209 et 302 MeV d'énergie incidente, le mo-
- l
ment de transfert variait de 0,s à 2 fm . Une ca-
libration absolue des mesures a été effectuée en u- tilisant le carbone-12; les mesures sur le carbone étaient comparées aux sections efficaces récemment déterminées à Stanford [ ] . 2
L'interprétation des résultats a été effectuée en utilisant un code d'analyse en déphasage avec un mo- dèle de distribution de charge donné par :
2 rn -
~ ( r > - po (1 + u % ( 1 + exp 4 ) - l .
Les valeurs des paramètres,obtenues par ajustage simultané des données à 209 et 302 MeV,sont données dans le tableau 1 pour le modèle gaussien paraboli- que (n=2). Dans ce cas, la qualité de l'accord obte- nu est donnée sur la figure 1.
Fig. 1
L'accord obtenu pour donne un rayon quadra- tique moyen de la distribution de charge (4,25 f
0,07 Kn) qui est en bon accord avec celui déduit des mesures d'atomes v-mésiques [ ] 3 (4,269 fm). Nous avons cependant adopté cette dernière valeur comme une contrainte pour obtenir des paramètres plus pré- cis de la distribution de charge donnés dans le ta- bleau 1.
Y
La différence Ap(r) de distribution de charge
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:19715148
PHAN XUAN HO ET A L .
O . , . . Tableau 1
0.20 0.40 O O . 120 1.40 1.60 1.80 2.00 q , n l r ! - l l
entre "MO et peut être déduite des fits du rapprocher [ 6 ] de sa valeur expérimentale.
tableau 1,mais elle peut être précisée davantage en u (Mo)
Fig. 2
ajustant les rapports des sections efficaces - u (Zr>
moins sensibles aux erreurs systématiques. Les ré- 08.- sultats obtenus pour leamodèle gaussian parabolique
0 7 3 -
sont illustrés par la figure 2. La variation Ar ne
0 6
0 5
0 4 -
0 3 -
0 2 -
O1
Suit pas la loi en A"~. Si l'on introduit un para- mètre y qui reflète la situation expérimentale,tel
que r = ro nous avons dans notre cas y = 1,78
+ 0,7 , cette valeur est en accord avec une-estima-
r[rm-31' '
/ M e
-
-
-
rlhl
1 2 5 4 5 6 7 8
tion de Elton pour les isotones ; elle traduit un effet de structure en couches: 9 2 ~ 0 est obtenu en commençant le remplissage de la couche Ig 912 avec 2 protons (9, = 4).
Fig. 3
r m s ifml 4,2'
Nos mesures sur le zirconium-90 nous ont conduits à comparer le modèle gaussien parabolique adopté avec les résultats récents d'un calcul de Hartree- Fock utilisant une interaction effective nucléon- nucléon suggérée par Skyme [ 4 ] . Cet te interaction s'exprime par un potentiel qui ajoute,au terme à deux corps, une interaction à 3 corps qui représente
un potentiel de contact et qui peut, selon les au- teurs, simuler les corrélations à courte portée.
Nous avons utilisé une densité de charge calculée [5] à partir d'un mélange de forces où la force à trois corps est prédominante; elle donne un rayon quadratique moyen (4,216 fm) légèrement inférieur à celui extrait de l'expérience (4,269 fm). Cette den- sité de charge est comparée avec la densité de char- ge phénoménologique sur la figure 3. Ce mélange de forces donne un accord satisfaisant avec l'expérience
surtout si l'on considère que les corrélations à longue portée n'ont pas été introduites; elles ten- dent à augmenter le rayon quadratique moyen et à le
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'Noyau 92M0 9 0 ~ r
Méthode (e,e) (e,e) (e,e)+p
rames. (fm) 4,2P +0,07 4,25 +0,07 4,269
W --
0,19
?OsIl 0,20 20,lI 0,28 L0,07 C(fm)
4,61 +0,10 4,50 +0,10 4,45 +0,05
' Z(fm) 2,52 10,07 2,53 +0,07 2,54
.
