.
I
est l'intensitétotale des six fais eaux lasers. On peut don al ulerγ
, mesurer à l'aide de la amérale tauxde photonsTph
émis par se onde et en déduire lenombre d'atomesnat
:nat = Tph
γ
(2.36)La taille du nuage est mesurée dire tement à l'aide de la améra. Les ara téristiques
ty-piques du nuages d'atomes froids varient en fon tion de tous les paramètres du piège, mais
prin ipalementave l'intensitétotaleetlafréquen e laser.Lenuage atypiquementundiamètre
de 0.5mm etune densité atomiquede l'ordrede
1.5× 1011
atomes/ m
3
.
Mesure de température du nuage d'atomes froids. L'utilisation d'un MOT permet
d'obtenirune ibletrèsfroidea ndeneplusêtrelimitéparl'impulsioninitialedesionsdere uls
lors de la spe tros opie. Dans ette partie sera expliquée la méthode utilisée pour déterminer
pré isément latempératurede ette ible.
Pour ela, des a quisitionssontfaitespour diérentstempsde relaxationdu nuage,
'est-à-direlorsque lesatomesne sontplus piégésetévoluentlibrement.On mesurealorsladimension
du nuage qui roît à mesure que le temps de relaxation augmente. La température du nuage
est donné par :
T = m
4kB
ω(t)
t
2
(2.37)où
ω(t)
est ledoublede lalargeuràmi-hauteurenfon tiondu tempsde relaxationt
etm
la massedes atomespiégés. La gure 2.18 représente l'évolution de latailledu nuageen fon tiondu temps de relaxation pour diérentsdé alages en fréquen e.
Nous avons ainsi pu montrer que pour nos expérien es, la température du nuage lors du
piégeage en ontinu des atomes n'ex ède pas 200
µ
K.2.2 Le spe tromètre d'impulsion d'ion de re ul
La spe tros opie d'impulsiond'ion de re ul est laméthode qui permet de mesurer
simulta-nément les trois omposantes de l'impulsion de l'ion de re ul produit lors de la ollision. Les
atomes ibles qui ont subi une ollision peuvent perdre par apture éle tronique leur éle tron
de valen e au pro t du proje tile. Il en résulte que es parti ules sont hargées, et peuvent
Figure 2.18: Évolutiondudiamètredunuage ave letempsde relaxation pour diérentes valeursdu
dé alage en fréquen e. Parordre desvaleurs dé roissantesdes pentes, les dé alagesen fréquen e sont
respe tivement de -8MHz,-16MHz, -24MHzet -32MHz.
re ul sensible en position. La mesure de la position sur e déte teur ainsi que la mesure du
tempsde voldes ionspermettentde re onstruireleurs impulsionsinitiales.Le hamp éle trique
d'a élération est produit par le spe tromètre. Ce dernier est un empilementde 36 éle trodes
sur lesquelles sont appliquéestroistensionspourdes raisonsqui serontexpli itéesdans lasuite
de ette se tion.
Pour obtenirlameilleurerésolutionpossible sur l'impulsionde l'ion de re uletdon sur les
observablesquisont al ulées àpartirde ette impulsion,l'ensemble onstituédu spe tromètre
et du déte teurdoit véri er deux onditions.Tout d'abord, larésolution temporelleetspatiale
du déte teur d'ion de re ul doit être la meilleure possible. En eet dans le adre d'une
expé-rien e de type MOTRIMS e n'est plus la température de la ible qui limitera la résolution
expérimentale mais elle liée au système de déte tion. D'autre part, il est impératif que les
positions de déte tion et le temps de vol des ions soient indépendants, au premier ordre, de
la position initiale des ions de re uls dans la zone de ollision. Ce i signi e que deux ions de
re ul ayant les mêmes ve teurs impulsion mais des positions initiales diérentes dans la zone
de ollisiondoivent arriveraumême endroiteten mêmetempssur ledéte teur. C'estlaraison
pour laquelleun spe tromètreà hamp d'extra tion inhomogèneaété hoisi i i,permettantla
fo alisationen positionet en temps de vol des ions de re ul dans leplan du déte teur.
Avant d'en venir aux détails permettantla fo alisation,il est important de noter que dans
une expérien e MOTRIMS ommelan tre, lespe tromètre devra permettre l'a ès aumoins
aux six fais eaux laser du MOT. Comme nous l'avons souligné pré édemment, nous avons i i
une géométrie d'extra tiontransverse des ionsde re ul. Surl'axedu spe tromètre, ontrouvera
alorsledéte teurd'ionde re uld'un téetla améraCCD.La gure2.19représenteles héma
de la hambre de ollisionentourant le spe tromètre ave les multiplesa ès prévus.
La hambre de ollisionest en a ierinoxidable etamagnétique316L, son diamètreintérieur
est de 100 mm. Les six a ès pour les lasers ont un diamètre de 40 mm, ainsi que les a ès du
Figure 2.19: Représentationde la hambrede ollisiondudispositif LPC-MOT ave sesnombreux
a èsprévusnotamment pourles fais eauxlasersdu MOT,lefais eau proje tile etd'éventuelsdispositifs
d'imagerie.
lestensionsde polarisationdu spe tromètre, de pla er des jauges de pression, des photodiodes
oud'envoyer d'autres fais eaux lasers.
Quantauspe tromètre,ilest omposéde36éle trodesena ierinoxydable316Ldediamètre
intérieur 60 mm, de diamètre extérieur 97 mm et de 1.5 mm d'épaisseur. Les éle trodes sont
normalementespa ées de 7mmbord àbord. Desa ès pourleslasers ontégalementété laissés
en usinant les éle trodes on ernées. En n, la dernière éle trode a une géométrie parti ulière
etse jointau tube de vollibre dontle diamètreintérieurest de 68mm. Lazone de ollisionse
trouveentrela20
e
etla21
e
éle trode enpartantdu téopposéaudéte teurd'ionde re ul.Des
résistan esde 100k
Ω
relient haque éle trode a n de polariserl'ensembledu spe tromètre ave seulementtroistensions.Lalongueurtotaleduspe tromètreestde357.5mmetladistan eentrelazonede ollisionetlazone sensibledudéte teur d'ionde re ulest de853.5 mm.Unetension
de polarisationpositiveestappliquéesur lapremière éle trode, ensuivantlamêmelogique que
pré édemment pour leurnumérotation,etlesdeux autrestensionssontappliquéessur la22
e
et
la36
e
éle trode.Cestroistensionssontoptimiséespourobtenirlameilleurefo alisationspatiale
ettemporelle des ions de re ulssur ledéte teur de façonàlaisser lepotentielleplus pro he de
zéro au niveau de la zone de ollision. Ce dernier point permet de minimiser la dé e tion du
fais eau proje tile par le hamp d'extra tion. La gure 2.20 présente une oupe longitudinale
du spe tromètre.
2.2.1 Prin ipe de la fo alisation en position et en temps de vol (TOF) des ions
de re ul
Lespropriétésde fo alisationrequisespour obtenirunehaute résolutionsur l'impulsiondes
ions de re ul sont de deux ordres : une fo alisationen position, selon les oordonnées X et Y
du plandu déte teuretunefo alisationentemps devol,quipermetde mesurer la omposante
Figure 2.20: Coupelongitudinale duspe tromètred'impulsiond'ion de re ul.
eet de lentilleéle trostatique auniveau de la zone de ollision.
Lapremièreméthode onsisteàalternerunezonede hampfortetunezonede hampfaible,
pro he de la ollision. La se onde méthode, plus di ileà mettre en pla e expérimentalement
onsiste àalterner hamp faible- hampfort- hamp faible.
La gure 2.21 présente le prin ipe de la fo alisation en position des ions de re ul. Pour
des ions de re ul dont l'impulsion initiale est identique mais qui partent de position initiales
diérentes, la fo alisation permet, si le déte teur est pla é dans le plan de fo alisation, de
s'aran hiraupremier ordre, de leurs positions initiales.
Figure 2.21: Représentations hématiquede lafo alisationspatialedesionsde re ulsayant unemême
impulsioninitiale surle déte teurasso ié.
Pour e qui est de la fo alisation en temps de vol, le prin ipe reste le même mais dans
son appli ation,il est né essaire d'in lure une zone de vol libre où le hamp éle trique est nul.
Des ions de re ul partant au même moment, de mêmes impulsions initiales mais de positions
initiales diérentes arriveront alors dans le plan de déte tion en même temps. Ce prin ipe est
illustré par la gure2.22.
Dans les deux as, la fo alisation en position dans un plan transverse à l'axe longitudinal
du spe tromètre et lafo alisationen temps de vol sont indépendantes. Le but des simulations
qui vont être présentées maintenant est de trouver la géométrie ainsi que les ara téristiques
du hampéle triqueinhomogène du spe tromètremenantàlasuperposition de es deux plans
Figure 2.22: Représentations hématique de lafo alisation temporelledesionsde re ulsayant une
mêmeimpulsion initialesurle déte teurasso ié.
2.2.2 Simulation des propriétés de fo alisation du spe tromètre
Lalentilleéle trostatiqueest rééedansnotre as parune on guration hampfort- hamp
faiblegénéré par l'appli ationde trois tensionssur leséle trodes du spe tromètre.
Latensiondite d'extra tion, té déte teur(notée
Vav
)est négative etsavaleurest xée de manièreà e quetouslesions de re ulproduitslorsde apture éle troniquesoient olle téssurledéte teur.Latensionappliquéesur lapremièreéle trode, àl'opposéde
Vav
,est appeléeVar
et satensionestdéterminéeparlerésultatdessimulationsquivontêtreprésentéesi i.Finalement,la tension dite de fo alisation,
Vf oc
, qui va réer la lentille éle trostatique est appliquée sur la 22e
éle trode, soitjuste après lazone de ollisionqui se trouve entre la 20
e
etla 21
e
éle trode.
La diéren e de potentiel entre deux éle trodes dans la zone de hamp faible est notée
Uf
et dans la zone de hamp fort,UF
. La gure 2.23 représente le spe tromètre ave les zones de hamp fort etfaibleainsi que leséle trodes etles tensionsappliquées.Figure 2.23:Représentations hématiquedeséle trodes onstituantlespe tromètreetde l'appli ation
destensions permettantde réerlazonede hamp faibleet lazonede hamp fort.
Dans les simulations réalisées i i, le but est de déterminer les tensions à appliquer aux
trois pointsdu spe tromètre et la distan e exa te àlaquelle pla erle déte teur pour qu'il soit
onfonduave lesdeuxplansdefo alisation.Pour ela,nousavonsimposéles onditionsinitiales
la distributionen position,nous avons hoisi une distribution gaussienne àtrois dimensions de
largeur à mi-hauteur0.5 mmen a ord ave les mesures de ara térisationdu nuage d'atomes
froids.Pourlesimpulsionsinitiales,nousavons onsidéré un
Q
deréa tionde 1,2et3eVetdes angles de diusion de 250, 500 et 1000µ
rad, ara téristiques des évènements que nous avons observés.La simulation permet d'obtenir la position des plans fo aux en position et en temps de
vol en fon tion du rapport entre le hamp fort et le hamp faible. Toutes les ara téristiques
te hniques du spe tromètre ont été in luses dans les simulations, ainsi que les é arts entre les
testhéoriques etréelles.Ce travaildesimulationavaitété initiédansle adrede lathèsedeJ.
Blie k [56℄. Cependant, dans lesrésultats obtenus au ours de ette thèse,la résolution sur les
omposantes transverses de l'impulsionde l'ionde re uls'est avérée moins bonne qu'attendue.
Notretravaild'investigationaparlasuitemontréundésalignementduspe tromètreparrapport
àlazonede ollision,etd'autrepartundé alagenon négligeableentrelesdimensionsréellesdu
spe tromètre et elles utiliséespar lasimulation.De nouvelles simulationsont du être réalisées
et lespe tromètrea été pré isément réaligné.La gure2.24 présenteles résultatsobtenusave
es nouvelles simulations. On trouve que les plans fo aux se superposent pour un rapport
UF
Uf
de 1.605 à une distan e de 845 mm, au lieu du rapport
UF
Uf
de 1.620 à une distan e de 853.5 mmpré édemmentobtenus. Pourlesexpérien es réaliséesau oursde ettethèse, lesionssontextraits à une énergie de 20eV, 'est-à-direen utilisant une tension