Les al ulssemi- lassiquesMOCC,faisantintervenir lanotiondeparamètred'impa t, sont
un adre théorique idéal pour omprendre la dynamique de la ollision ainsi que les se tions
e a es relatives audelà de l'analyse du diagramme de orrélation( gure 4.2).
Cette fois, l'outil le plus pertinent pour analyser lesrésultats sont les
bP (b)
orrespondant à haque transition. Lesdistributions de probabilités sont données gure 4.6.Nous avons représenté les distributions
bP (b)
pour des ollisions Na++
Rb(5s,5p) à 5 keV. Des expérien es que nous avons réalisé, 'est à ette énergie que l'on observe le plus grandnombre de voies de sorties. La gure 4.6(a) orrespond au as Na
++
Rb(5s) qui mène prin- ipalement à la apture dans l'état Na(3pπ
) autour deb = 6
u.a. ( ouplage rotationnel au roisement), puisdans une moindremesure,vers l'étatNa(3s) quiprésente une stru tureFigure 4.6: Probabilitéspondérées
bP(b)
en fon tiondu paramètre d'impa tde la ollisionpourles prin ipaux anaux de apture.(a)Na++
Rb(5s), (b)Na++
Rb(5pσ
) et ( )Na++
Rb(5pπ
) pouruneénergie de proje tile de 5keV.quireprésententlesprobabilitéspondérées pourdes ollisionsNa
++
Rb(5pπ
)etNa++
Rb(5pσ
), onobserveégalementdes os illations.Ces os illationssont duesàladépendan e enb
, àvitesse xée,delaphasee−iRt
0(Em(t′
)−Ek(t′
))dt′
quiesta umuléelelongdelatraje toiredesdeuxnoyaux
et qui est présente dans les équations ouplées (voir hapitre 1). Dans le as d'une transition
entre deux étatsà un pseudo- roisementunique etbien lo alisé,lastru ture de es os illations
est simple. Elles sont alors onnues sous le nom d'os illations de Stue kelberg [42, 73℄. Dans
le as leplus général,lorsqu'une transitionimplique plusieursétats intermédiaires,mélangeant
plusieursphases,desphénomènesd'interféren esentredivers heminsdetransitionpeuvent
ap-paraitre [74, 75℄. Les interféren es en mé anique quantique peuvent être illustrées par l'image
lassique suivante où les os illations de la probabilité sont liées au nombre de sauts que fait
l'éle tron entre la ible etleproje tileau ours de la ollision;ave la ontrainte imposantque
le nombre de sauts diminue lorsque le paramètred'impa t augmente.
Le heminempruntépar leséle trons pour transiterd'un étatinitialvers un état nalpeut
être fa ilement ompris si on onsidère l'évolution temporelle des probabilités au ours de la
temporelle des probabilités pour la ollisionNa
++
Rb(5s)pourb = 9
u.a.Figure 4.7:Évolution temporelledesprobabilités asso iésaux transitions Na
++
Rb(5s)vers Na(3s,3pπ
,3pσ
)+Rb+
pour des ollisionsNa
++
Rb(5σ
)à 5keV etpour unparamètre d'impa tb= 9
u.a.Dans la partie
Z < 0
u.a., les états Na(3s) et Na(3pσ
) sont dire tement peuplés via des transitions radiales entreZ = −14
etZ = −8
u.a., e qui orrespond à des distan es inter-nu léaires d'environ 16 et 12 u.a. et don aux pseudo- roisements larges de es états ave lavoie d'entrée Na
++
Rb(5s) (voir gure 4.2). Lorsque les entres ontinuent à se rappro her, le niveau Na(3pπ
) ommen e à se peupler par des transitions rotationnelles pour des distan es internu léairesfaibles,Z ∼ 0
u.a. soitR ≃ b = 9
u.a.Lorsqueladistan e internu léaire roîtde nouveau, lestransitions se font de façon symétriqueà laphase d'appro he. On voit lairementquelestroisétats de aptureNa(3s,3p
π
,3pσ
)sontdire tement peupléspar lavoied'entrée.On peut le véri erà l'aide des al uls MOCC dans lesquels on peut supprimer arti iellementlesouplagesquiinduisentlestransitions.Onmontrealors quelesdeux étatsde apture Na(3s)et
Na(3p
σ
)sontabsents de lavoiede sortielorsqu'onannulerespe tivement lesdeux élémentsde ouplageradialhNa(3s) | ∂/∂R | Rb(5s)i
ethNa(3pσ) | ∂/∂R | Rb(5s)i
,tandisque 'estl'étatde aptureNa(3pπ
)quidisparaîtlorsqu'onannulele ouplagerotationnelhNa(3pπ) | iLy| Rb(5s)i
. On le voit sur la gure 4.7, les probabilités de transitions vers les états on ernés deviennentquasi-nulles etsont quasiment onfondues ave l'axe des abs isses.
On peut pro éder de la même manière pour étudier les transitions issues des états
Rb(5p
π
,5pσ
). Sur la gure 4.8, où le paramètre d'impa t a été xé à 17 u.a., on voit que danslavoied'entrée, l'étatin identRb(5pσ
)se dépeuple aupro tde l'état Rb(5pπ
)sous l'a -tion d'un fort ouplage rotationnel. Après ette redistribution, les états Na(3pσ
) et Na(3pπ
) se peuplent. Nous pouvons, i i aussi, annuler su essivement les termes orrespondant auxouplagesrotationnels
hNa(3pσ) | iLy| Rb(5pπ)i
ethNa(3pπ) | iLy| Na(3pσ)i
, e qui permetde montrer que le hemin privilégié est Rb(5pσ
)→
Rb(5pπ
)→
Na(3pσ
)→
Na(3pπ
). On voit égalementquelorsque le ouplage rotationnelhNa(3pπ | iLy| Na(3pσi = 0
latransitionradiale Rb(5pπ
)→
Na(3pπ
) est a tive pourZ ≥ −10
u.a., e qui orrespond au pseudo- roisement autour deR = 17
u.a. sur la gure 4.2. De la même façon, lorsque le ouplagerotation-nel
hNa(3pσ | iLy| Rb(5pπ)i
=0, on observe d'une part la persistan e d'une transition radiale Rb(5pσ
)→
Na(3pσ
) qui ommen e àZ = −20
u.a., et d'autre part la redistribution rota-tionnelledu uxéle tronique de Na(3pσ
)→
Na(3pπ
) àlonguedistan e inter-nu léaire dansla voiede sortie.Les étatsNa(3pσ
) etNa(3pπ
) sonttous deux peuplés viadiérents heminsqui peuvent alors interférer et donner naissan e à des os illationstelles que elles de Stue kelbergpour lafon tion
bP (b)
.Figure 4.8: Évolutiontemporelledesprobabilitésasso iésaux transitionsNa
++
Rb(5pπ
,5pσ
) vers Na(3s,3pπ
,3pσ
)+Rb+
pour des ollisionsNa
++
Rb(5σ
) à5 keVetpourunparamètre d'impa tb= 17
u.a.Finalement,pour la ollisionNa
++
Rb(5pπ
) (voir gure 4.9), après redistribution rotation-nelle du ux éle tronique, Rb(5pπ
)→
Rb(5pσ
), les transitions sont essentiellement radiales. En annulant les ouplages appropriés, on on lue que le hemin emprunté pour peupler l'étatNa(3p
σ
)estRb(5pπ
)→
Rb(5pσ
)→
Na(3pσ
)alorsquel'étatNa(3pπ
)estpeupléprin ipalement par des transitions dire tesà partir de la voie d'entrée.Dans la voie de sortie de la ollision, on observe qu'une petite partie du ux éle tronique
est promue vers des états plus ex ités du Na. Ces transitions se font à partir de la transition
Rb(5p
σ
)→
Na(4s)puispardestransitionssu essivesimpliquantdespseudo- roisementsentre niveaux molé ulaires adja ents.Figure 4.9:Évolution temporelledesprobabilités asso iésaux transitions Na
++
Rb(5pπ
,5pσ
) vers Na(3s,3pπ
,3pσ
)+Rb+
pourdes ollisionsNa