Influence sur l’amplitude A

La figure 7.7 (gauche) pr´esente l’´evolution de A en fonction de l’ouverture du jet Ψ, pour diff´erents angles d’aspect θω, les autres param`etres restant constants : apω = 210◦, fco = 66%, ` = 0◦_{. On observe que l’amplitude augmente lorsque l’ouverture du jet diminue. On peut} expliquer ce comportement en interpr´etant l’amplitude du d´ecalage spectral comme un indicateur du contraste entre les mol´ecules localis´ees dans le jet et celles en dehors. En effet, pour une quantit´e fco de CO apport´ee par le jet dans la coma, plus celui-ci est fin, plus il va contribuer au signal dans un petit nombre de canaux de vitesse, ce qui va entraˆıner une augmentation de l’amplitude du d´ecalage spectral et du contraste. Lorsque le jet s’´elargit, le mˆeme flux de CO se r´epartit dans un plus grand nombre de canaux de vitesse et l’amplitude du d´ecalage spectral diminue en mˆeme temps que le contraste. Ce contraste est `a mettre en relation avec le param`etre α introduit au §5.1.5, page 68.

La figure 7.7 (droite) pr´esente l’´evolution de A en fonction de la fraction de CO apport´ee par le jet dans la coma, pour diff´erents angles d’aspect θω; les autres param`etres (apω, Ψ, `) restant constants. Cette figure montre que l’amplitude de la courbe des d´ecalages spectraux on-off croˆıt avec fco. Selon le mˆeme principe que pr´ec´edemment, ce ph´enom`ene s’explique ainsi : pour une ouverture de jet donn´ee, ce dernier va contribuer au signal dans un nombre fixe de canaux de

7.2 – Influence des param`etres libres sur les d´ecalages spectraux on-off 115

Figure 7.8 – Gauche : Variations de l’amplitude A en fonction de la latitude ` du jet, pour diff´erentes ouvertures Ψ et fco= 40%. Droite : Variations de l’amplitude A en fonction de la latitude du jet `, pour diff´erents couples (fco, Ψ).

Pour les deux figures l’axe de rotation a pour caract´eristiques : θω= 80◦ et apω= 210◦.

vitesse. Donc plus fco est grand, plus le flux de CO re¸cu par ces mˆemes canaux de vitesse est important, d’o`u une augmentation de l’amplitude des d´ecalages spectraux.

Par ailleurs, les figures 7.7 (droite et gauche) nous permettent de d´eterminer l’influence de l’angle d’aspect θω sur l’amplitude A. θω, n’a en fait que peu d’influence sur A dans la gamme de valeurs test´ees (de 70◦ `a 90◦). Une diff´erence importante intervient cependant pour une ouverture de jet strictement inf´erieure `a 20◦. Nous ne sommes pas arriv´ee `a d´eterminer l’origine de ce ph´enom`ene, qui pourrait ˆetre un artefact dˆu `a un probl`eme de calcul num´erique (sous-´echantillonnage du centre de la grille, par exemple). D’autre part, et ceci s’explique bien, la variation de apω n’a aucune influence sur l’amplitude de la courbe des d´ecalages spectraux on-off. En effet, cette courbe refl`ete les inhomog´en´eit´es de la distribution du CO dans la coma selon la ligne de vis´ee. Or, faire varier apω revient `a effectuer une rotation de la coma dans le plan du ciel, il est donc logique que cela n’ait aucun impact sur les d´ecalages spectraux on-off.

La figure 7.8 (gauche) montre les variations de l’amplitude en fonction de la latitude ` pour diff´erentes ouvertures et pour fco = 40%. Sur cette figure, on remarque que plus la latitude est ´elev´ee, plus l’amplitude diminue. Ceci s’explique par la g´eom´etrie de la com`ete au moment des observations. En effet, l’axe de rotation ´etant proche du plan du ciel (θω = 80◦ pour cette figure), quand la latitude augmente, le jet se rapproche ´egalement du plan du ciel. Le signal dˆu au jet ne contribue alors plus que dans les canaux de vitesse les plus centraux, entraˆınant alors une diminution du d´ecalage spectral, et donc de A. On retrouve ´egalement dans cette figure la diminution non expliqu´ee de l’amplitude pour des jets `a faible ouverture (symboles I et 

pour ` < 40◦). Notons que pour des raisons de g´eom´etrie, les latitudes n´egatives produisent des amplitudes quasiment ´egales `a celles des latitudes positives pour les diff´erentes valeurs de θω test´ees. La tr`es petite diff´erence provient d’un effet de projection de la latitude sur le plan du ciel, qui introduit un facteur sin θωcos `.

La figure 7.8 (droite) synth´etise l’influence des param`etres pr´ec´edemment discut´ee en nous montrant l’´evolution de l’amplitude pour diff´erents triplets (fco, Ψ, `). On y remarque que l’amplitude est beaucoup moins influenc´ee par la latitude que par fco ou Ψ, dans la gamme des valeurs test´ees. Finalement, au premier ordre, il n’y a comp´etition qu’entre fco, la fraction de CO d´elivr´ee par le jet, et Ψ, l’ouverture du jet. Au second ordre, la latitude vient moduler ces effets. De plus, aucun jet apportant moins de 20% du CO dans la coma ne saurait reproduire

116 Chapitre 7 – Analyse des simulations

Figure 7.9 – Gauche : ´Evolution de la vitesse centrale v0 en fonction de l’ouverture Ψ du jet. Les autres param`etres

fix´es pour ces simulations sont ` = 0◦_{, θ}

ω= 80◦, apω= 210◦. Droite : Idem, mais pour les latitudes 20◦, 30◦et 45◦.

l’amplitude de la courbe. Par ailleurs, la position de l’axe de rotation n’ayant quasiment pas d’effet dans la gamme envisag´ee (θω = 80 ± 10◦, apω = 210 ± 10◦), il a ´et´e d´ecid´e de r´eduire les tests `a θω = 80◦ et apω= 210◦ uniquement.