Domaine de validité de la méthode £23]

Il existe une teneur minimale détectable fonction des variations du paramètre Z . Pour déterminer cette teneur Aq„ Czubek a obtenu la courbe A q0 » f(oZ ) (cf. fig. 46) à partir des variations de Up^/Ug • * W ) (*ig. * * ) • Sur la figure 45 on peut donc lire l'apport d'uranium Aq_ nécessaire pour provo-quer une variation AZ donnée du paramètre Z__ de la roche (pour Z - 16,

eq eq eq E - 150 keV).

- 113

Fig. 45 - Fonctions Vpn/Pc des minerais d'uranium pour l'énergie E * 350 keV pour différentes valeurs du nombre atomique équivalent de la matrice rocheuse.

D'après Czubek,

114

-La valeur Aq„ correspond 1 la teneur minimale detectable dans un gise­

ment présentant certaines variations de Z indépendamment de la presence de l'uranium. La précision de la méthode dépend donc des propriétés lithologiques de chaque gisement uranifere.

Les figures 47 et 48 sont des exemples de diagraphies gamma naturel sé­

lectif obtenues par Czubek et Dumesnil. La differentiation des deux courbes, montrent qu'il est possible d'effectuer une interprétation séparée, suivant les méthodes développées dans les paragraphes précédents.

5-t.Ut 1

Profondeur Fig. 47 - Sondage 116 Has d'Alary. Gamme

Constante de temps : 3 s. Profondeur 54 m.

10 000 c/s.

- 115

Metis

Fig. 48 - Sondage 119 Has d'Alary.

s. Profondeur Constante de team

Gaane : 10 000 c/s.

: 42 a.

CONCLUSION

Les méthodes développées dans cette thèse permettent de résoudre les problêmes particuliers posés par la théorie de l'interprétation des diagraphies gamma naturel» Elles ont permis notamment d'effectuer une correction automatique de îa position de la sonde dans le forage, en présence des matériaux absorbants (eau, tubage, gaine métallique de la sonde) ; d'interpréter les diagraphies gam-ma naturel sélectif et d'évaluer in situ les teneurs en uranium indépendamment de l'état d'équilibre radioactif des minerais.

Far ailleurs, les méthodes ainsi développées, peuvent être directement utilisées comme base d'interprétation des données de diagraphies spectrométri-ques. En particulier, elles s'appliquent à l'interprétation des données de la sonde au germanium.

Cependant, les méthodes proposées ne s'appliquent directement qu'à l'anomalie statique* Il est donc nécessaire de développer une méthode d'inter-prétation automatique de l'anomalie dynamique. En effet les théories récentes développée* par Czubek et Davidov [34, 35, 45, 46] permettant la détermination in situ des teneurs en radium a~ partir de l'anomalie dynamique ne peuvent êtrs utilisées pour l'interprétation de la diagraphie gamma naturel sélectif.

ANNEXE 1

FORMULE DE SOUPPÉ [ 5 7 ]

L'intensité Y due a un element de volume dv, au centre de l a couche, sur l ' a x e du sondage s ' é c r i t :

d l - qp.e*p(-Z u ^ ) . ^ CA.I)

d'après la figure de la page suivante, les parcours r. dans les matériaux sont

(A. 2) m • r - r »cosecu

o • Tj • d,/siutp

r2 " d2 ', i n' '

*3 - ( ro- D / 2 - d2) / s i n y

ou m, r,, r, et r, sont les parcours du rayonnement gamma respectivement dans le minerai, la gaine de la sonde, le tubage et la colonne de boue de forage.

En coordonnées cylindriques, on a :

dl - qp.exp(-£ u.rj)siny df dry d8/r 0 * e < 2ir

r c o t e c y « r 4 •* secy

(A.3)

& < y < f avec «f

c

-

^r

o

"

c t

« 5 7 î

120

-L'intensité due â toute la couche radioactive s'obtient en intégrant (A. 3 ) , soit :

2ir (h/2)aec6 ir/2

I d6 / dr / sinif.dy.exp(-ï P;T.)

^o i ï c o s e c e a r c t g l r / ( h / 2 ) ] 2ir <h/2)secfl

I - 2qp I d6 / dr

"o i ^cosecQ arct|

(A.4)

£ Mjr. • p.(r-r )cosecy + c.cosecy En tenant conpte de (A. 5) et en intégrant on obtient :

; r

[ a r c t g ' t rn/ ( h / 2 ) ]

H/2

(A.5)

I . ' " S " } J sinij.dif.exp(c.cosecif) -' - — - -' - " " / 2 > ]

/ s i n y . d » . e s p [ - Jj- «ecy +

t â r /ft/2)]

<Ur0-c)co*ecy ] ! axctg

~1

ANNEXE 2

FORMULE DE XAIKOVICH [104]

L'origine defî coordonnées é t a n t comme sur l a f i g u r e 49 » pour u • u l a formule (3) en coordonnées cylindriques s ' é c r i t :

/

, - l u . R . (V)

rdrdSdx

oo oo

[- ^ o * WFe^Z *H(«-ro-d2)J / * ( ^ )

I(Z) - 2ltRqp } 2S- | 5= i * x<— dx

r

;*d

²

-o • * ( * § * )

O £

En effectuant l e s changements de v a r i a b l e s suivants

K

.

^V

r

^t

-tZi-l!fi^-i.

On obtient

- 122

Les équations précédentes deviennent :

I

G[u(h-Z),y,u] - G[-uZ,y,u] Z < 0 G£u(h-Z),y,u] + GluZ.y.u] 0 < Z < h G[|iZ.y,u] - G[u<Z-h),y,u] Z > h En particulier» au centre d'une couche Minéralisée on a :

1 - I . F ( y - u )

r

^{- 123 -}

^~1

P«*f

Détecteur

DEUCTEUR

SONDE

Fig. 49 - Modèle de calcul selon la formule de Xaîkovich [104].

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[109] Zolotixin, B.6. et autres, "Le champ gamma d'une source ponctuelle unidi­

rectionnelle". Atomizdat (1974).

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le CEA, Service de Documentation, Saclay Octobre 1982

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Dans le document ^^m SERVICE DE DOCUMENTATION COMMISSARIAT A L'ENERGIE ATOMIQUE CONTRIBUTION A LA THEORIE DE L'INTERPRETATION DES DIAGRAPHIES. par. (Page 121-140)