Onsedonnedeuxouverts
U ⊂ R n
etV ⊂ R n
. 8.1.1 Changementde variablesDénition 8.1 Un hangement de variables est une fontion
ψ ~ : U → V
qui est undiéomor-phisme,i.e.unefontion
ψ ~
quiestbijetiveetC 1
telle queψ ~ − 1 : V → U
soit égalementC 1
.U
estappelé espaedesparamètres,etV
l'espaegéométrique.Lesparamètres
(u 1 , ..., u n ) ∈ U
sontappelés oordonnéesurvilignes,et les(x 1 , ..., x n ) ∈ V
lesoordonnéesartésiennes.
Exemple 8.2 (Coordonnées polaires.) Soient
(u, v) = (ρ, θ) ∈ U = R ∗
+ × ] − π, π[
, etψ(ρ, θ) = ~ ψ 1 (ρ, θ) = ρ cos θ =
notéx(ρ, θ)
ψ 2 (ρ, θ) = ρ sin θ =
notéy(ρ, θ)
,où
V = Im ψ ~ = R 2 − { (x, 0) : x ≤ 0 }
(= R 2
privédudemi-axex ≤ 0
). L'espae des paramètres est l'espae des(ρ, θ)
, et l'espae géométrique est l'espae des(x, y)
.Remarque 8.3 L'appliation
f : ] − 1, 1[ → ] − 1, 1[
dénieparf (u) = u 3
estC 1
,bijetived'inversef − 1 (x) = x 1 3
quiestC 0
sur] − 1, 1[
maisn'estpasC 1
en0
(pente+ ∞
en0
).Lapropositionsuivante rappelleraqu'ilfautf ′ (u) 6 = 0
pourtoutu
(pasdepente horizontalepourf
)pourque:f ∈ C 1
etf
bijetivedonnef − 1 ∈ C 1
(théorèmed'inversionloale6.1).Notons
~u = (u 1 , ..., u n ) ∈ U
et~x = (x 1 , ..., x n ) ∈ V
.Puis :ψ(~u) = ~
n
X
i=1
ψ i (~u) ~e i =
ψ 1 (~u)
.
.
.
ψ n (~u)
noté
=
x 1 (~u)
.
.
.
x n (~u)
noté
= ~x(~u) ∈ V,
oùles
n
fontionsψ i : ~u ∈ U → ψ i (~u) ∈ R
sontdonnéesdetelle sortequeψ ~
estunhangementdevariables(= undiéomorphisme).
Proposition8.4 1-Si
ψ ~
estunhangementdevariablealorsdet(J ψ (~u)) 6 = 0
pourtout~u ∈ U
.2- Si
ψ ~ ∈ C 1 (U, V )
, siψ ~
est bijetive et siψ ~
vériedet(J ψ (~u)) 6 = 0
pour toutu ∈ U
alorsψ ~ − 1 ∈ C 1 (V, U )
.3-Si
ψ ~ ∈ C 1 (U, V )
etψ ~
vériedet(J ψ (~u)) 6 = 0
pourtout~u ∈ U
,alorsloalementauvoisinagede haque point
~u
,ψ ~
dénit un hangement de variables, i.e.∀ ~u ∈ U
,∃ r > 0
,ψ ~ : B(~u, r) → Im(B(~u, r))
dénit unhangementdevariables,oùB(~u, r)
estlabouleouvertede entre~u
etderayon
r
.Preuve. 1- Soit
ψ ~
un diéomorphisme, alorsψ ~ ∈ C 1
ainsi queψ ~ − 1
etψ ~ − 1 ◦ ψ ~ = I
, etdet(J ψ ~ −1 (x, u)). det(J ψ ~ (u, v)) = 1
, don les déterminants sont non nuls (on a appliqué la pro-position3.15).2-C'estlethéorèmed'inversionloale6.2lorsque
ψ ~
estbijetive.3-Supposons que
ψ ~ ∈ C 1
etdet(J ψ ~ (~u)) 6 = 0
pour tout~u ∈ U
. Alorsonapplique lethéorèmed'inversionloale6.2:ilexiste
r > 0
telqueψ ~
est inversiblesurB(~u, r)
.Exerie 8.5 Soit
G : R 3 → R 3
appliation dénie parG(u, v, w) =
u + v + w 2 v + w + u 2 w + u + v 2
. Montrerque
G
dénitundiéomorphismedansunvoisinagede~ 0
(onditqueG
dénitundiéomorphisme loal auvoisinagede~ 0
).Réponse.
G
estC 1
surR 2
don en~ 0
, donJ G
estC 0
surR 2
don en~ 0
. Etdet(J G ( ~ 0)) = 2
, dondet(J G ( ~ 0))>0
dansun voisinage de~ 0
.Don onpeut appliquerlethéorème d'inversionloale 6.2 ouson expression donnée par laproposition 8.4 . Onpourra également montrer que pour| u | , | v | , | w | < 1 4
, onadet(J G (~u)) > 0
.8.1.2 Coordonnéespolaires
Onsedonneunrépère
(O, ~e 1 , ~e 2 )
dansl'espaeaneR 2
.Labase(~e 1 , ~e 2 )
estlabaseanonique,etondisposeégalementduproduitsalaireanonique,i.e.delaformebilinéaire
g : R 2 → R
dénie positivequiestdéniesurlesveteursdebaseparg(~e i , ~e j ) = δ ij
pourj = 1, 2
.Ceproduitsalaireanoniqueestusuellementnoté
g(~v, ~ w) = (~v, ~ w)
,etpermetdedénirlesanglesàl'aideduosinus.Dénition 8.6 Lesoordonnéespolairesd'unpoint
~x ∈ R 2
sontpardénition,ladistaneρ = || ~x ||
parrapportàl'origine,et l'angle
θ = (~e \ 1 , ~x)
(entre~e 1
et~x
).Unpoint
~x = (x, y)
estdonrepéréparsadistaneρ
àl'origineet sonangleθ
parrapportaudemiaxedesabsissespositives,etseranoté
~x = ~x(ρ, θ) = (x(ρ, θ), y(ρ, θ))
.Onnoteradanslasuite
~u = (ρ, θ)
et onappliquelesdénitions duparagraphe8.1préédent.La fontion permettant de passer des oordonnées polaires aux oordonnéesartésiennes est
parexemple(àunedistane
ρ
etunangleθ
onassoieunpoint~x = ψ(ρ, θ) ~
):où
U
estR 2
privédudemi-axedesx
négatifs.Cetteappliationestbijetive,d'appliationinverse:ψ ~ − 1 :
La fontion
ψ ~
dénit undiéomorphisme : on aexhibéson inverse, et onomposedes fon-tionsC 1
dansdesouverts.Remarque 8.7 Sionsouhaiteréupérerundiéomorphismedansunvoisinagedudemi-axedes
x
négatifs,ilsutdeonsidérerdeonsidérer
˜ ~
ψ
oùU =]0, ∞ [ × ]0, 2π[
(i.e.aveθ ∈ ]0, 2π[
),quidanse asexlutledemi-axedes
x
positifs.De manière générale, la fontion
ψ ~
étant périodique de période2π
, on peut tout aussi bienonsidérer
ψ ~
aveU =]0, ∞ [ × ]θ 0 , θ 0 + 2π[
oùθ 0
est unréelquelonque.Laformuledonnant
θ = 2 arctan y
x+ √
n'estpastrèsutilisée.Onpréfèresouventutiliserla
formuleusuelle
θ = arctan y x
(quidit que:tan θ =
téopposétéadjaent ).
Mais omme
arctan : ] − ∞ , + ∞ [ → ] − π 2 , π 2 [
ne peut donner que des valeursdeθ ∈ ] − π 2 , π 2 [
(orrespondantà
x > 0
),ondistinguelesassuivants:θ =
Exerie 8.8 Montrer que la matrie jaobienne de
ψ ~
en(ρ, θ)
est donnée parJ ψ ~ (ρ, θ) =
Cesontlesoordonnéespolairesplongéesdans
R 3
:ilnesepasserienenz
:ψ ~ :
Les variables
(ρ, θ)
sont totalementdéouplées de lavariablez
, et traiterdes oordonnéesylin-driquesn'esttehniquementpasautrehosequetraiterdesoordonnéespolaires,oùonajouteun
omposantevertiale(en
z
)quiestl'identité:ϕ 3 (z) = z
.8.1.4 Coordonnéessphériques
Onseplaedans
R 3
.Lesoordonnéessphériquessontbaséessurlesoordonnéespolaires:un veteur~x ∈ R 3
s'éritSurlasphèreterrestre,
θ
dénitlalongitude(surlesparallèles)etϕ
lalatitude(surlesméridiens).Etonaimmédiatement:
ρ = p
x 2 +y 2 +z 2 , θ = 2 arctan y x+ p
x 2 +y 2 , ϕ = arctan z
p x 2 +y 2 .
(8.5)(Ouplussimplement
θ = arctan y
x
,six > 0
,voirpréédent.)Remarque 8.10 Au lieu de
~x = ψ(ρ, θ, ϕ) = ~
x = ρ cos θ cos ϕ y = ρ sin θ cos ϕ
z = ρ sin ϕ
, les méaniiens onsidèrentégalement:
~x = ψ(ρ, θ, ˜ ~ ϕ) = ˜
˜
x = ρ cos θ sin ˜ ϕ
˜
y = ρ sin θ sin ˜ ϕ
˜
z = ρ cos ˜ ϕ
, ρ ∈ ]0, ∞ [, θ ∈ ] − π, π[, ϕ ˜ ∈ ]0, π[,
(8.6)etl'angle
ϕ ˜
mesurel'angleentreleplenordetunparallèle.Si'estetteformulequevousomptezutiliser,omme
ϕ = π/2 − ϕ ˜
,danslasuiteduoursonremplaeraϕ
parsavaleurenϕ ˜
:eneet,cos ϕ = sin ˜ ϕ
,sin ϕ = cos ˜ ϕ
.Maisattentionauxsignesquandondérive:
∂ ~ ψ
∂ϕ (ρ, θ, ϕ) = − ∂ ∂ ψ ϕ ˜ ~ ˜ (ρ, θ, ϕ) ˜
:∂ x ˜
∂ ϕ ˜ = ρ cos θ cos ˜ ϕ
(= +ρ cos θ sin ϕ
),alorsque∂x ∂ϕ = − ρ cos θ sin ϕ
,∂ y ˜
∂ ϕ ˜ = ρ sin θ cos ˜ ϕ
(= +ρ sin θ sin ϕ
),alorsque∂y ∂ϕ = − ρ sin θ sin ϕ
, et∂ z ˜
∂ ϕ ˜ = − ρ cos ˜ ϕ
(= − ρ sin ϕ
),alorsque∂ϕ ∂z = +ρ sin ϕ
:touslessignesdedérivationen
ϕ ˜
sontinversésparrapportauxdérivationsenϕ
.Remarque 8.11 Pour
θ
,voirremarque8.7.Exemple 8.12 Montrerquepourlesoordonnéessphériques,lesmatriesjaobiennessont
don-néespar:
J ψ ~ (ρ, θ, ϕ) =
cos θ cos ϕ − ρ sin θ cos ϕ − ρ cos θ sin ϕ sin θ cos ϕ ρ cos θ cos ϕ − ρ sin θ sin ϕ
sin ϕ 0 ρ cos ϕ
,
(8.7)etquelesveteursolonnes
J ψ ~ (~u).~e j
onstituantlajaobiennesontorthogonauxetontpournorme1
,ρ cos ϕ
etρ
.Montrerquelejaobien(déterminantdelajaobienne)estdonnépar:
det(J ψ ~ (~u)) = ρ 2 cos ϕ.
Et:
J − ~ 1
ψ (x, y, z) =
cos θ cos ϕ sin θ cos ϕ sin ϕ
− ρ sin cos θ ϕ
cos θ
ρ cos ϕ 0
− sin ϕ ρ cos θ − sin ϕ ρ sinθ cos ϕ
ρ
.
(8.8)Onrappellequeledéterminantdonnelevolumeforméparlesveteursolonnesdelamatrie,
et qu'enpartiulier,quand esolonnessontdesveteursorthogonauxlevolumeestdonnéparle
produit desnormesdesveteursolonnes.
Onrappelleque pour une matriedont lesolonnes sontorthogonales, lamatrie inverse est
obtenue àpartir de la matrie transposéeen divisantles lignes de lamatrie transposée par la
norme auarré. En eet,
1
|| ~ v 1 || 2 ~v T 1
.
.
.
1
|| ~ v n || 2 ~v n T
. ~v 1
...
~v n = [ || ~ v ~ v t i .~ i v || j 2 ] = Id
lorsque~v i ⊥ ~v j
pourtout
i 6 = j
.Onrappelleaussiquelorsquelesolonnessontorthogonales,iln'yaauuneraisonpourqueles
ligneslesoit,àmoinsquelesveteursn'aientmêmenorme.Exemple
2 − 2
4 1
dontlesolonnes
sontorthogonales,maispasleslignes,ouenorelamatrie
J ψ ~
dontlesolonnessontorthogonales et pasleslignes.Exerie 8.13 Montrer quepour
˜ ~
ψ
dénien(8.6),ona:J ψ ˜ ~ (ρ, θ, ϕ) =
cos θ sin ˜ ϕ − ρ sin θ sin ˜ ϕ ρ cos θ cos ˜ ϕ sin θ sin ˜ ϕ ρ cos θ sin ˜ ϕ ρ sin θ cos ˜ ϕ cos ˜ ϕ 0 − ρ sin ˜ ϕ
, ϕ ˜ ∈ ]0, π[,
dedéterminant(jaobien)