3.2 Contraindre l'a élération des parti ules énergétiques solaires
3.2.1 Un problème omplexe
3.2.1.1 Compétition entre les mé anismes d'a élération
Les protons énergétiques (SEPs et GLEs) sont toujours asso iés à une éruption
solaire énergétique, générant une éje tion de masse oronale (CME) et un are très
énergétique ( lasse X ou M 5
). Ces deux manifestations solaires de libération violente
d'énergiedansla ouronnefournissentdespro essus apablesd'a élérerdesparti ules,
jusqu'àdesénergiesrelativistes,quiserontdéte téesausolparlesmoniteursàneutrons
(Se t. 3.1).
La re onnexion magnétique dé len hant le are, induit divers pro essus
a éléra-teurs. Ces pro essus d'a élération et les signatures éle tromagnétiques des parti ules
a élérées sont présentés en détail dans la se tion2.3. D'unpointde vue
observation-nel, 'est l'émission
γ
(Se t. 2.3.2),observée auniveau des régions a tives, quisuggère quedes protonspeuvent êtrea élérés parfoisjusqu'au GeV,lorsde laphaseimpulsivedu are (Chupp 1990). L'allure des spe tres de photons produits lors d'un are est
dire tement liée à l'énergie des parti ules et aux pro essus d'émission mis en jeu. En
omparantlesspe tresde photons observés ave desspe tres de photons modélisés,en
tenant omptedes diérentspro essus d'émission (Forrest etal.1985, Ko harov et al.
1993),ilest possiblede déterminerl'énergieàlaquellelesparti ules ontété a élérées.
La se onde option pour a élérer des parti ules à haute énergie, est une onde de
ho . L'a élération se fait par un pro essus dit de Fermi. Les ondes de ho
obser-vées, résultentgénéralementdes éje tions de masse oronale(Steinolfson1992)etsont
divisées en deux groupes : les ondes de ho oronales, et les ondes de ho
inter-planétaires. Néanmoins, elles ont des propriétés diérentes. D'une part le nombre de
Ma h de es ho s est diérent dans la ouronne et dans la milieu interplanétaire.
D'autre part, le hamp magnétique dans la ouronne est la plupart du temps fermé
et intense, présentant une resistan e à l'expansion de l'éje tion de masse; tandis que
dans le milieu interplanétaire lassique (spirale de Parker) le hamp magnétique est
ouvert, etn'oppose quepeu de résistan e àl'expansion des CMEs. Laprésen e d'onde
de ho lorsd'un événement setraduitpar une émissionradio ara téristiquedes
éle -tronsa élérés par etteondede ho .Onobserve es émissions, appelées dessursauts
de type II, dans la spe tre dynamique radio. Ces sursauts présentent une dérive lente
∼ 0.1 −1 MHz.s−1
,etenfon tiondelafréquen eàlaquelleilsapparaissent, esontdes
sursauts detypesII oronauxouinterplanétaires.De nombreuxmodèlesd'a élération
montrent quel'a élérationparonde de ho de parti ules auxénergies relativistesest
possible (Sandroos &Vainio 2009).
Les événements à parti ules énergétiques solaires les plus fréquents sont les SEPs,
quiontétélargementétudiés.D'aprèslesprolsdesSEPsmesurésà1UA,ondistingue
deuxgroupes:lesévénementsquel'onditimpulsifsetlesévénementsgraduels(Reames
1999). L'allure des prols temporels pour es deux lasses d'événements est présentée
danslagure3.6.Lesévénementsditsimpulsifssontasso iésàuneémissionen X-mou
d'une durée de moins d'
1 hr
, tandis que les événements dits graduels sont asso iés à une émission en X-mou beau oup plus longue(Cane et al.1986).Selon Reames (1999),lesévénements impulsifs résulteraient d'unea élération par
5
Classi ationdénie àpartirdelavaleurdumaximumduuxenX-mou mesuréen
W.m−2 par
Fig.3.6: Mesure des ux de protons à diérentes énergies par l'instrument ISEE3 (Reames 1999).
Gau he:Proltemporeldel'événementàprotonénergétiquegradueldu5Dé embre1981;Droite:
Proltemporel del'événementàprotonsénergétiqueimpulsifdu14Aout1982.
le are, tandis que les événements graduels seraient a élérés par une onde de ho .
D'après son étude,lesévénementsimpulsifs sonttoujours asso iés àune régiona tive,
lo alisée autour de W
50◦
, permettant aux parti ules a élérées lors du are d'être
dire tement inje tées dans le tube ux de la spirale de Parker onne té à la Terre.
Ce n'est pas le as des régions a tives asso iées aux événements graduels, bien que la
tendan e à l'ouest perdure (Fig.3.10, gau he), les SEPs graduelspeuvent provenir de
l'ensembledu disquesolaire.L'a élérationparl'ondede ho permetalorsd'expliquer
pourquoi on peut déte ter es SEPs dont la région a tive n'est pas bien onne tée.
L'argumentavan é est que l'ondede ho a élère les parti ules sur une large gamme
de longitude, permettant ainsi à es parti ules d'être inje tées dans letube de uxde
laspirale de Parker onne té à laTerre (Fig 3.12).
Danslesannées80, es on lusionss'appuyaient,entre autres,sur desobservations
radiosmontrantquelesSEPs graduelsétaienttoujours asso iés àdes sursauts de type
II, tandis que les SEPs impulsifs ne l'étaient pas (Kahler et al. 1984). Cependant, de
ré entes études ont montré que des ondes de ho sont présentes aussi bien lors d'un
SEP graduel qu'impulsif(Kahler etal. 2001, Yashiro etal. 2004).
Un se ond argument en faveur de l'a élération des SEPs graduels et impulsifs,
respe tivement par l'onde de ho et le are, repose sur l'abondan e d'
3He
par rap-port à4He
. Des mesures des années 90montrent que lesSEPs impulsifs aux énergies∼ 1 MeV.nucleon−1
présentent généralement une surabondan e en3He/4He
de 1000,ontrairement aux SEPs graduels où l'abondan e d'
3He
est typique du milieu inter-planétaire(Reamesetal.1988).L'et élémentn'est mesurée dans le milieu interplanétaire.Reames (1999) propose alors
que ette surabondan e est due au fait que l'
3He
est a éléré préférentiellement parun pro essussto hastiquelorsde l'intera tionrésonnante desparti ules ave lesondes
généréeslorsdelare onnexion.Ce isuggèrequelesSEPsimpulsifssonta éléréeslors
du are.
A l'inverse, les SEPs graduels présentent une abondan e typique du milieu
inter-planétaire, en a ord ave l'idée que les SEPs graduels sont omposés de parti ules
du milieu interplanétaire, a élérées par une onde de ho . Cependant, des mesures
d'abondan e à des énergies
> 15 MeV.nucleon−1
par l'instrument ERNE/SOHO (So-lar Heliospheri Observatory, (Torsti et al.1995)) ontmontré que ette surabondan een
3He
n'étaitpas uniquement une ara téristiquedes événementsimpulsifs, maisque lesévénements graduelspossédaient également ette propriété(Torsti etal.2003).Cesrésultatssuggèrentalorsquel'a élérationdes parti ulespar ondesde ho dansSEPs
graduelsn'estprobablementpasl'uniquepro essusmisen jeu(Caneetal.2007).Cette
diéren e d'abondan e dans lesSEPs impulsifset graduelspeut ependant être
expli-quée pardesdiéren es danslagéométriedu ho etlapopulationsour ede parti ules
(Tylka et al.2005) ouen ore par l'e a ité du ho (Cane etal. 2003).
D'après les mesures des états de harge des ions du Fer, il semble que les SEPs
impulsifs soient omposés d'ions de Fer plus ionisés que eux déte tés lors des SEPs
graduels. En eet, il semblerait que les ions de Fer dans les SEPs impulsifs soient
fa ilementionisés20fois.D'aprèsl'équilibrethermodynamique,latempératurerequise
est d'environ
107 K
pour expliquer un état de harge aussi élevé. La ouronne solaire est tropfroide(T ∼ 1 − 3 × 106 K
),mais lorsd'un are,l'énergielibérée(> 6 × 1025 J
)permet de hauer le plasma jusqu'à
10 × 106 K
, omme le montrent les mesuresd'émission dans lesbou les post-éruptives. Cette augmentationde latempérature lors
des ares permettrait don d'atteindre des états de harge élevés, d'où la suggestion
que les SEPs impulsifs sont a élérés lors du are et non par une éje tion de masse
oronale. Pour les SEPs graduels, les mesures stagnent autour des états de harge
ara téristiques du milieu interplanétaire (Cane et al. 1991, Cane et al. 1986). Une
étude de Kartavykh et al. (2008) montre ependant que l'état de harge d'un ion ne
dépend pas uniquement de la température, mais égalementde son énergie.
A partir du rayonnement en onde radio produit par la propagation de fais eau
d'éle trons sub-relativistesdans la ouronne etle milieuinterplanétaire,il est possible
de ontraindre un peu plus les sour es d'a élération des parti ules énergétiques. Les
fréquen es d'émissions sont dire tement liées à la fréquen e plasma lo ale, elle même
dépendantedeladensitéduplasmatelleque:
ωP ∼ 9p(nP)
.Ladensitéduplasmadans leventsolairedé roîtàmesurequel'ons'éloigneduSoleil.Enpremièreapproximation,la densité dé roît alors en
∼ 1/r2
. Plus les éle trons, émettant en radio, s'éloignent
du Soleil, plus leur fréquen e d'émission diminue. Il apparaît alors un eet de dérive
des émissions radios vers les basses fréquen es en fon tion du temps à environ
10 −
20 MHz.s−1
, etquel'on observe lairement sur lesspe tres dynamiques(Fig. 3.7).Les émissions présentant es ara téristiques sont appelées sursauts de types III. Lorsquel'on utilise es mesures d'émissions sous formede spe tre dynamique, elles fournissent
des informations sur les pro essus d'émissions mis en jeu, ainsi que sur les stru tures
du hamp magnétique dans lesquelleslesparti ules énergétiques émettent(ex :ouvert
oufermé).
Fig.3.7: Spe tredynamique omposite entre
1500 MHz
et100 kHz
,pourdeuxévénementsgraduels observés:le24Novembre2000etle4Novembre1997.LessursautsdetypeIIasso iésauxévénementsgraduelssontpré édésàplushautesfréquen epardessursautsdetypesIII(Caneetal.2002).
deprotonsénergétiquesmontrentquelesSEPsgraduelssontpréférentiellement
a om-pagnéspar un type II interplanétaire,observéentre
15 MHz
et100 kHz
(Gopalswamy et al. 2005), pouvant suggèrer une a élération par une onde de ho interplanétaire.En omparant les ux en X-mou ave les spe tres dynamiques omposites s'étendant
de
1800 MHz
à100 kHz
, Cane et al. (2002) montrent que les sursauts de type II, ob-servéslorsdes éruptions produisantdes SEPs graduels, sontpré édés par des sursautsde typeIII ommençant très bas dans la ouronne (
∼ 900 MHz
).La gure3.7 est une illustrationde ette relationtemporelleentre sursautde type II ettype III. Les ondesde ho s jouent probablement un rle lors de l'a élération des parti ules produisant
l'a élération, omme l'avaitsupposé Kahler (1982).
Les études statistiques her hant à ontraindre les mé anismes d'a élération des
SEPs, qu'ilssoient graduelsou impulsifs s'avèrent être peu on luantes, entre autre à
ause du manque de ohéren e entre les 2 atégories d'événement et les mé anismes
d'a élération asso iées déduits des observations.