Ferromagnétisme induit par le champ dans un alliage Au-Fe près de la percolation

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Submitted on 1 Jan 1982

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Ferromagnétisme induit par le champ dans un alliage Au-Fe près de la percolation

M. Krakowski, B. Levesque, R. Caudron

To cite this version:

M. Krakowski, B. Levesque, R. Caudron. Ferromagnétisme induit par le champ dans un alliage Au-Fe près de la percolation. Journal de Physique, 1982, 43 (2), pp.329-335.

�10.1051/jphys:01982004302032900�. �jpa-00209400�

Ferromagnétisme ^induit par le champ ^{dans un} alliage ^Au-Fe près ^{de la} percolation

M. Krakowski, ^B. Levesque ^{et R. Caudron}

Laboratoire de Physique ^{des Solides} (OM), ONERA, ⁹²³²⁰ Châtillon, ^France

(Reçu ^le 3 juillet 1981, accepté le 26 octobre 1981)

Résumé.

Nous avons mesuré les isothermes d’aimantation en fonction du champ appliqué ^{pour un mono-}

cristal d’or-fer contenant 14,5 % ^de fer, dans l’état brut de trempe ^et dans l’état vieilli. Portées sur un diagramme d’Arrot, ^ces isothermes présentent, pour des champs supérieurs ^{à une centaine} d’Oersted, les allures caractéris-

tiques ^du ferromagnétisme ^{ou du} paramagnétisme. ^{Nous en avons} déduit les exposants critiques 03B2 ^{et 03B3, ainsi}

que la température critique. ^Pour l’échantillon brut de trempe, ^{nous trouvons} 0,85, 1,4 ^et 117,5 ^{K. Pour l’échan-}

tillon vieilli, ^les paramètres ^sont 0,7, 1,4 ^et 125,6 ^K.

Abstract.

We have measured the magnetization ^versus applied ^field dependence ^{of an} Au-Fe single crystal, containing ^{14.5 at.} % Fe, ^{in the} as-quenched and in the aged ^{state. Plotted on an Arrot} diagram, the results yield shapes ^{similar to the cases} of ferromagnetism ^and paramagnetism, provided the field is greater ^{than about 100 Oe.}

We deduced the critical exponents 03B2 ^{and 03B3,} and the critical temperature. ^{For the} as-quenched sample, ^{we find} 0.85, 1.4 and 117.5 K. For the aged sample, the results are : 0.7, 1.4 and 125.6 K.

Classification

Physics ^Abstracts

75 , 50K

1. Introduction.

L’existence d’une phase ^ferro- magnetique ^{dans les} alliages ^{Au-Fe a recemment sou-}

lev6 une certaine controverse : Sarkissian [1] presente

ses experiences ^de susceptibilite alternative comme une forte presomption ^{en faveur de} 1’existence du fer-

romagn6tisme pour des concentrations superieures ^à

la valeur critique ^de 16 %. ^En effet, ^{dans ce} cas, les fortes valeurs de la susceptibility ^ainsi que la simili- tude avec le cas du ferromagnetique Pd-Mn semblent

assez convaincantes. A l’oppos6, ^Beck [2], ^{se basant}

sur des experiences d’aimantation au-dessus de la

temperature ^de gel, ^conclut que les proprietes physi-

ques ^sont dominees _par 1’existence d’amas, ^{a fexclu-}

sion de tout ordre ferromagnetique, ^ceci jusqu’a ^des

concentrations depassant 18 %.

11 nous a paru naturel d’aborder ^cette question ^sous l’angle des transitions de phase : ^en effet, ^{une transition} paramagn6tique-ferromagn6tique ^{devrait se} traduire,

a l’approche ^{de la} temperature critique Tc, par ^une evolution caracteristique ^des isothermes de 1’aiman- tation M en fonction du champ applique H (parametre

d’ordre en fonction du champ conjugue) [3]. ^{11 est alors} possible d’obtenir les exposants critiques ~3 ^{et y, tels}

que M oc ~ T - T, 1-0 ^et H/M oc ~ T - Tc 1-Y, ^et

meme des lois d’echelle de m

M ~ T - Tc I - 0 ^en

fonction de him ⁼ (HIM) T - Tc I - Y. ^{Une telle} approche ^{a ete} pratiquee par Kouvel [4] ^a propos des

alliages ^Pd-Fe.

2. Description ^des experiences.

^{Nous avons choisi}

une concentration de 14,5 %, proche ^{de la} percolation, qui etait attendue vers 15 % (les experiences ^{de Sar-}

kissian [1] que ^{nous ne} connaissions _pas au debut de cette etude, indiquent plutot 16 %).

L’or de depart provient ^du comptoir Lyon-Alle- mand, ^et le fer etait sous la forme de poudre carbonyle.

Ces materiaux ont ete fondus, ^en quantites requises,

pour obtenir finalement un monocristal, ^dans lequel

ont 6t6 decoupes les deux echantillons etudies. Ce

monocristal, pesant environ 20 _g, a ete refroidi rapi-

dement a partir ^{de 900 °C en} plongeant ^{dans 1’eau}

le creuset de silice qui avait servi a 1’elaboration. En dehors des temps ^de decoupe ^et d’experience (quel-

ques jours ^en temps cumule), les echantillons ont 6t6 conserves dans 1’azote liquide.

Un premier echantillon a ete decoupe dans la direc- tion [110]. ^Ses dimensions etaient : 8,5 ^x 1,2 ^x 0,6 ^mm.

Dans ces conditions, ^en orientant le champ magn6- tique ^{selon sa} plus grande dimension, ^cet echantillon

presentait ^un facteur de desaimantation de l’ordre de

0,24 cc/uem, ^dont nous avons tenu compte pour les

-depouillements [5].

Un second echantillon ^a ete decoupe ^{selon la}

meme direction cristallographique, ^mais apres ^un

vieillissement a 1’ambiante de 1 mois. 11 mesurait 12 x 0,5 ^x 0,4 ^{mm et son} facteur de desaimantation etait de l’ordre de 0,04 cc juem ^[5].

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01982004302032900

330

La concentration en fer a ete confirmée _par micro- sonde electronique. ^Les impuretes, ^dosees qualitati-

vement par spectrometrie d’etincelle, ^sont approxima-

tivement (ppm ^en poids) : Ag : ^{1 000 ;} Mg, Ti, Cu,

Pb : 10 a 100.

Nous avons utilise un magnetometre ^de type ^Fara- day, ^{ou le} champ ^{est foumi} par ^un solenoide immerge

dans 1’azote liquide. ^{Des bobines} d’extremite, ^cablees

en opposition, fournissent un champ inhomogene pre-

sentant un maximum de gradient ^{dans la zone de}

1’echantillon. Gradient et champ ^{sont donc} ajustables separement. ^{Nous avons} toujours ^{evite de soumettre}

1’echantillon a des champs d’inhomogeneite superieure

a 10 %. ^{La force est} mesuree a 1’aide d’une balance

au microgramme, ^ce qui correspond ^{a une resolution}

en aimantation de 10- 4 uem dans les cas les moins sensibles. La thermalisation est assuree par du gaz

d’echange, ^{et la} temperature ^{est mesuree} par ^un ther-

mocouple Au-Fe-Chromel qui, ^{dans les} conditions ou il a ete installe, permet ^une reproductibilite ^{de 1’ordre}

de 0,3 ^K.

Pour permettre ^un reperage par rapport ^aux exp6-

riences les plus couramment rencontrees dans la

bibliographie, nous avons d’abord etudie la d6pen-

dance en temperature ^{de la} susceptibilite ^{des deux}

echantillons (Fig. 1), ^d’une part dans 1’etat refroidi sous

champ, ^ou 1’aimantation ne depend pas du temps ^en dessous de la temperature ^de gel [6], ^{et d’autre} part dans le cas plus repandu ou, 1’echantillon etant refroidi ^en champ nul, 1’application ^du champ ^se

traduit _par un trainage ^de 1’aimantation. Dans cette

situation, nous avons soumis 1’echantillon a une varia- tion brutale de champ, ^et nous avons releve 1’accrois- sement instantan6 >> de son aimantation, ^{dans la}

limite du temps ^de reponse de la balance (1 ^{a 2} s).

Ce procede donne des resultats comparables ^{a ceux} qu’on ^obtient par des methodes alternatives.

La figure ^{1 nous} apprend que le vieillissement n’a pas change ^la temperature du maximum de _suscep-

tibilit6, qui ^{se situe vers 60 K, en} conformite avec les resultats de Sarkissian [1]. ^En revanche, la courbe de 1’echantillon vieilli presente ^un elargissement ^consi-

derable. Nous constaterons par la suite _que le vieillis- sement influe aussi beaucoup ^{sur les} proprietes ^criti-

ques.

Remarquons que ^toutes les isothermes relevees cor-

respondent ^{a des} temperatures superieures ^{a celle du}

maximum de susceptibilite. 11 s’ensuit _que nous n’avons pas ete genes par le trainage : ^nos experiences, qui correspondent ^{a un} regime presque ferromagnetique,

n’ont rien a voir avec celles de Knitter et Kouvel [7]

qui ^{se sont} preoccupes ^de 1’existence eventuelle d’une transition induite par le champ en-dessous de la tem-

p6rature ^de gel.

3. Resultats.

Les isothermes ont ete tracees selon la methode d’Arrot (M2 ^{en fonction de} H/M).

Pour un ferromagnetique conventionnel au-dessous de la temperature critique, 1’extrapolation ^a H/M

⁰

Fig. ^1.

Dependance ^en temperature ^{de la} susceptibilite

sous 20 Oe : + : echantillon brut de trempe; ^{x :} echantillon vieilli, ^{refroidi sous} champ; ^{o :} echantillon vieilli, ^refroidi

en champ ^nul (unites : u6m/g, K).

[Temperature dependence ^{of the} susceptibility ^{under a 20 Oe}

field : + : as-quenched; ^{x :} aged, ^field cooled ;’ 0 : aged,

zero field cooled (units : emu/g, K).]

donne le carre de 1’aimantation spontanee. ^{Pour la} phase paramagnetique, l’intersection avec 1’axe H/M represente l’inverse de la susceptibilite ^{initiale. Deux}

series de diagrammes typiques, representatifs ^{de ces} situations, ^sont presentes ^{sur les} figures ^{2 et 3. Pour} chaque isotherme, les valeurs de 1’aimantation _spon- tanee ou de la susceptibilite ^{initiale ont ete} extrapolees

comme le montre la figure ^{2, et ont ete} portees ^en

fonction de la temperature. ^{Nous avons ainsi} pu ^carac- teriser le comportement critique de chacun des échan- tillons _par les temperatures critiques ^{et les} exposants proches ^{de ceux} qui figurent ^au tableau I. Pour affiner

ces valeurs, nous avons porte, pour les regimes ^ferro- magnetique ^et paramagnetique, ^et pour chaque ^échan-

tillon [8], log (M211 ^{T - Tc 12fl ) en} fonction de

log (HIM ^{T - Tc} 1") (Figs. ^{4, 5,} 6). ^{Nous avons alors} optimise ^les parametres T,, ~i, ^y de maniere a obtenir

une courbe unique (a 1’exception ^des deviations decri- tes plus loin). Yeshurun et al. [9], qui ^{ont utilise un} procede graphique equivalent, ^{ont montre} que c’est ainsi qu’on peut determiner la temperature ^{et les} exposants critiques ^{avec la meilleure} precision. ^Les

valeurs trouvees figurent ^{au tableau I. Les} figures ^{4, 5}

Fig. ^2.

Isothermes pour r6chantillon vieilli, relevees dans le regime ferromagnetique ^et presentees ^{selon le} diagramme

d’Arrot (M2 ^{en fonction de} H/M). ^{x :} 104,9 K; [SJ : 113,4 K; ^{o :} 119,3 K;, 0 : 122,2 K; ^{x :} 124,5 ^K. Pour l’isotherme à

113,4 K, ^{la courbe en traits mixte} repr6sente ^{le mode} d’extrapolation utilise. Unites : Oersted, uem/g.

[Arrot plots (M2 vs. H/M) ^for ferromagnetic isotherms, ^{measured on the} aged sample. ^{x : :104.9} K ; ^{El : :113.4} K ; ^{o : 119.3} K ; Z : 122.2 K ; ^{x : 124.5 K.} The dash-dotted line for the 113.4 K isotherm shows how we have extrapolated the data. Units :

Oe, emu/g.]

Table I.

Température critique ^et exposants critiques

~i ^et y mesures _pour les echantillons bruts de trempe ^et vieillis ; valeurs calculees des ^autres exposants ^{a et b.}

[Measured ^critical temperature ^and exponents fl ^{and y}

for the as-quenched ^and aged samples ; ^calculated

values of the other critical exponents ^{a and} 6.]

et 6 montrent que les lois d’echelle sont alors tres bien verifiees : les erreurs, inferieures a 10 %, ^{sont sur-}

tout attribuables a la dispersion ^en temperature. ^Sur

la figure 6, representative de 1’echantillon brut de trempe, ^{la courbe} pour 88 K est un peu basse, ^car

cette temperature ^{est assez} eloignee ^{de la} region ^cri- tique, ^et la saturation commence a se manifester.

Sur les figures ^{2 et} 3, ^nous remarquons ^une chute de 1’aimantation _pour les faibles valeurs du champ (donc ^de HIM), l’intersection ^{de la courbe avec 1’axe}

LE JOURNAL DE PHYSIQUE

T. 43, No 2, FEVRIER 1982

H/M donnant l’inverse de la susceptibilite representee

a la figure ^{1. Cet effet se traduit sur les} diagrammes logarithmiques ^des figures ^{4, 5 et 6} par des ecarts aux

lois d’echelle a faible h/m. ^De telles anomalies ont deja

ete constatees _pour les ferromagnetiques, ^notamment

dans le cas du gadolinium lorsque ^le champ ^est appli- que perpendiculairement ^a la direction de facile aiman- tation [10]. ^Elles s’expliquent par 1’existence de forces

d’anisotropie s’opposant ^a Faction du champ. ^Le champ magnetique applique l’emportera ^d’autant plus

facilement sur les forces d’anisotropie que leur organi-

sation sera perturbee ^par 1’agitation thermique. ^C’est

ce que ^nous constatons : le champ necessaire _pour reveler le ferromagnetisme, qui ^est de 200 Oe environ

vers 100 K, diminue a _peu pres lineairement en fonc- tion de la temperature, pour s’annuler quelques degres

au-dela de la transition. Toute tentative de mieux

preciser ^le comportement ^{de ce} champ critique ^nous parait vaine, ^car les ecarts au comportement ^ferro- magnetique n’apparaissent que tres progressivement.

Sans exclure a priori l’ anisotropie cristalline, ^nous

sommes enclins a penser que, pour ^notre alliage, ^les

forces responsables ^des champs critiques ^devraient

etre attribuees a la frustration qui, ^{a basse} temp6ra-

ture, ^{se traduira} par le maximum de susceptibilite.

22

332

Fig. ^3.

^Meme type ^de diagramme qu’a ^la figure 2, ^{sur le meme} echantillon, mais dans le domaine paramagnetique.

+ : 126,1 K; ^{x :} 126,8 K; ^{o :} 127,4 K; ^{lll :} 128,2 ^K. Remarquer l’inversion de courbure par rapport ^au regime ^ferro- magnetique.

[Same type ^of plot ^{as on} figure 2, ^{on the same} sample, but in the paramagnetic range. ^{+ :} 126.1 K; ^{x : 126.8} K; ^{o : 127.4} K;

ø : 128.2 K. Notice the change ^{of curvature} compared ^{to the} ferromagnetic regime.]

Nous projetons ^des experiences dans d’autres orien- tations cristallographiques pour trancher cette ques- tion.

4. Discussion.

Les inegalites ^entre exposants ^cri- tiques (qui ^ont toujours ete verifiees en tant qu’ega- lites), permettent d’estimer, ^a partir ^de nos mesures

de fl ^et y, les exposants critiques a = 2 - 2 ~i - y (chaleur specifique) et 0

^{1 +} y/fl (dependance ^en champ ^de l’isotherme critique). ^{Les resultats sont} por- tes sur le tableau I.

Les valeurs de 6, proches ^{de 3} (champ moyen), ^n’ont

rien de choquant : ^elles impliquent ^une isotherme cri-

tique ^{lineaire dans la} representation d’Arrot, ^ce qui parait raisonnable, ^{vu le} comportement des isothermes voisines. De meme, ^{un a} negatif signifie que la chaleur

specifique ^ne diverge pas a la transition, ^ce qui, malgre

un module assez eleve de _a, n’est _pas invraisemblable.

En revanche, l’ordre de grandeur ^de fl (0,7 ^a 0,85)

est beaucoup trop ^fort pour qu’on puisse evoquer ^une

transition ferromagnetique classique (13

^0,5 pour le

champ moyen, 0,4 pour les modeles plus elabores). ^La proximite ^{de la} percolation peut eventuellement expli-

quer ^cette anomalie : 1’augmentation ^correlee de ~3 ^et

de T~ lorsqu’on passe de 1’echantillon trempe ^à

1’echantillon vieilli irait dans ce sens. A cet egard, ^on peut ^se demander si une description ^{comme celle de}

Sarkissian [1], ^{basee sur le} ferromagnetisme, ^mais modifier comme nous venons de le constater, par

1’approche ^{de la} percolation, ^{ne se} ramenerait _pas à celle de Beck [2], qui privilegie le role des amas.

Un travail analogue ^{au notre a ete effectue} par Crane et al. [11] ^{sur le meme} systeme Au-Fe. Ces auteurs ont trouve des exposants ^assez proches ^des

notres (/3 ~ 0,8; ^{6 rr} 3,5), ^{mais des} temperatures ^cri- tiques beaucoup plus ^basses (vers ⁶⁰ K). ^{Le maximum}

de son domaine de champ (20 Oe) ^{coincide avec le}

minimum du notre, ^{et les courbes} presentees ^concer-

nent des temperatures beaucoup plus ^basses que celles que nous avons explorees. Malgre ^ces difficultes, ^il

semble _{que, pour} raccorder les resultats de Crane et les notres, ^{il faille} supposer que les diagrammes ^d’Arrot presentent ^{une forme en S : les} pentes ^des diagrammes presentes par Crane sont au moins dix fois inferieures

aux notres, ^et 1’exposant critique 6 rr 0,35 indique ^une

courbure qui, ^a plus ^fort champ, pourrait ^{a la} rigueur rejoindre ^nos courbes. 11 nous parait legitime ^de sup- poser que le regime que ^nous observons est plus proche

du comportement critique, ^{dans la mesure} ou il n’est

~ , w

I %i . %-

Fig. ^4.

Diagramme logarithmique ^{de m2}

M2 ~ T - T ~ ~ - 2~ ^en fonction de h/m

(HIM) T - T, ~ I -I’, avec fl

0,7,

y

1,4 ^et Tc

125,6 K, pour 1’echantillon vieilli dans le domaine ferromagnetique. ^{x :} 104,9 K; [~ : 113,4 K; ^{o :} 120,3 K;

e : ^{121,5 K; + : 122,2 K; ~ : 123,4} K ; e : ^{124,5 K. Pour} plus ^de clarte, ^{nous n’avons} represente ^{que 7} parmi ^{les 22 iso-}

thermes mesurees. Unites : Oe, uem Jg.

[Log-log plot ^{of m2}

M~ T - T~ ~ - 2a ^versus h/m

(HIM) T - T~ ~ - Y, with ~3

0.7, y

1.4 and T,

^125.6 K, for the sample ^{in the} ferromagnetic range. ^{x :} 104.9 K; ^{19 : 113.4} K; ^{o : 120.3} K ; e : ^{121.5 K; + : 122.2} K;

IS! : 123.4 K ; e : ^124.5 K. For the sake of clarity, ^{we show} only ^{7 curves} out of 22 that have been measured Units : Oe, emu/g. ]

pas affecte _par les effets d’anisotropie, ^{et ou la satura-}

tion ne se fait _pas sentir.

Par ailleurs, ^le comportement que nous avons

observe dans nos alliages differe de celui _que Yeshurun

et al. [9] ^{ont mis en} evidence dans des amorphes magn6- tiques ^{a base de} fer, cobalt, ^{nickel et} manganese. ^Ces

auteurs etaient en presence ^d’un ferromagnetisme

mieux caracterise _que le notre : leurs valeurs de

fl rr ^0,4 et b ^~ 5 sont beaucoup plus proches ^{de celles} qu’on rencontre couramment. Ils constatent, ^comme

nous, des deviations a faible champ. Ils les attribuent a des effets demagnetisants. ^{Pour notre} part, ^nous estimons _que l’origine ^{de ces} phenomenes ^est plutot

liee a l’anisotropie. Contrairement a ces auteurs, ^nous

ne nous sommes pas preoccupes de la transition ferro-

magnetique-verre ^de spin.

Les premieres etapes ^du vieillissement se traduisent

par ^une augmentation ^{de la} temperature quasi ^ferro- magnetique, qui correspond ^au pied de la courbe x(T),

du cote des hautes temperatures. Simultanement, ^le pied oppose ^se deplace ^{vers les basses} temperatures

(Fig. 1). Cette conclusion donne son plein ^{sens a celles}

de Crane et al. [12], ^assez incertaines du fait de 1’ecre- tage (effets demagnetisants) ^subi par ^ses courbes z(T).

Une etude systematique ^{de ces} phenomenes serait tres

interessante, ^de preference ^{en liaison avec des} expe-

riences fournissant des informations sur la distribution des atomes magnetiques ^dans 1’alliage. ^E. Dartyge

et al. [13] ^ont realise des experiences ^{de diffusion}

diffuse de _{rayons X} sur des echantillons de meme provenance que les notres. Par cette methode, ^{il ne}

leur a pas ete possible de detecter les effets de traite- ments thermiques qui, pourtant, ^{modifient consid6ra-} blement les proprietes magnetiques [10]. ^D’autres techniques pourraient ^etre envisagees : proprietes ^de transport, frottement interne...

Remerciements.

Nous remercions Mme E. Dar- tyge (Faculte d’Orsay), qui ^{nous a} permis ^d’obtenir

les monocristaux, qui ^ont ete elabores _{par M.} Godard,

du SDMT (Orsay).

Nous remercions egalement ^{MM. P. Monod et}

_ _ - - - . ---

Fig. ^5.

^Même type ^de diagramme que la figure 4, mais dans le domaine paramagnétique. ^{x :} 128,2 K ; ^{o :} 127,2 K ; El : 127,5 K; ^{+ :} 126,9 K; e : ^{126,1 K.}

[Same type ^of plot ^{as on} figure 4, ^{but for the} paramagnetic range. ^{x :} 128.2 K ; ^{o : 127.2} K ; ^{IS! : 127.5} K ; ^{+ : 126.9} K ;

~: ^126.1 K.]

I

.

-

-

Fig. ^6.

^Meme type ^de diagramme que la figure 4, ^{dans le domaine} ferromagn6tique, mais pour 1’echantillon brut de trempe.

Paramètres : p = 0,85 ; y

1,4; Tc

117,5. ^{x :} 88 K ; e : ^{100 K ; IS! : 105} K; ^{o :} 110 K ; ^{~ : 113} K; ISI: 114 K;.

x : 115 K.

[Same type ^of plot ^{as for} figure.4, but for the as-quenched sample. Parameters : /~

0.85 ; y

1.4; Tc

^{117.5 K. x : 88} K;

~: 100K; S: 105K; o : HOK; 0 : :113K; ISI : 114 K; ^{x :} :115K.]

P. Pfeuty (Faculte d’Orsay), ^ainsi que MM. J. Vanni-

menus et G. Toulouse, ^de 1’Ecole Normale Superieure,

pour le temps qu’ils ^ont bien voulu nous consacrer en discussions.

Bibliographie [1] SARKISSIAN, ^{B. V.} B., ^J. Phys. ^{F : Metal} Physics ¹¹

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[4] KOUVEL, ^{J. S. et} COMLY, ^J. B., dans Critical pheno-

mena in alloys, magnets and superconductors (Mc

Graw Hill) ^1971.

[5] ^Les échantillons n’étant pas de forme ellipsoïdale, ^les

valeurs des facteurs de désaimantation n’ont pas ^{un sens} rigoureux. ^{Nous avons assimilé nos}

échantillons à des cylindres, ^en supposant que leur

perméabilité était de 100 (voir Ferromagnetism,

DE BOZORTH, (Van Nostrand) 1951). ^{Pour le} diagramme ^d’Arrot, la correction de champ ^déma- gnétisant ^{se ramène à une} translation de l’ensemble de la courbe vers les H/M négatifs. L’amplitude

de cette translation, ^en g/uém, ^est égale ^au pro- duit D de la densité _par le coefficient de désaiman-

tation. Les courbes x(T), quant ^à elles, ^{se trouvent} écrétées à la valeur 1/D : ^en effet, ^la susceptibilité apparente s’exprime par ~r

~v(1 + ~v D )-1, ~v

étant la vraie valeur de la susceptibilité.

[6] ^{THOLENCE, J. L. et} TOURNIER, R., ^J. Physique Colloq.

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[7] ^{KNITTER, R. W. et} KOUVEL, ^J. S., ^à paraître.

[8] ^Pour l’échantillon brut de trempe, ^les expériences

n’ont pas pu être menées dans le régime para-

magnétique. ^Le paramètre 03B3 ^a été ajusté pour satisfaire à la loi d’échelle présentée ^{à la} figure ^6.

[9] YESHURUN, Y., SALAMON, ^M. B., RAO, ^{K. V. et} CHEN, ^H.

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