La discontinuité des décharges dans un tube de Geissler

HAL Id: jpa-00242372

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00242372

Submitted on 1 Jan 1909

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

H. Perkins

To cite this version:

H. Perkins. La discontinuité des décharges dans un tube de Geissler. Radium (Paris), 1909, 6 (10),

pp.294-298. �10.1051/radium:01909006010029401�. �jpa-00242372�

milligrammes de bromure de radium en équilibre

radioactif. D’après ^leurs expériences, la tension de vapeur apparente, ^{à la} température ^{de 1 air} liquide,

décroit très vite quand ^la quantité d’émanation

densée diminue. Cette ohscrBation concorde avec le fait _que je signalais ^{tout à l’heure} (voir p. 292,

2e col., ligne 22)

sujet ^de la facilité avec laquelle j’obtenais, ^{dans mes} expériences, ^une condensation totale de petites quantités d’émanation. L’idée _que

j’ai ^{énoncée ci-dessus au} sujet ^{du rôle} important que

joue peut-être l’absorption par ^la paroi ^{dans le} phé-

nomène de la condensation de l’émanation se trouve

appuyée par ^les résultats de MM. S. Russ et W.

Makovver. En effet, les irrégularités qu’ont ^obscivees

ces auteurs dans le phénomène ^{de ce} que r on a appelé

ta « lension de vapeur de l’émanation

peuvent, ^Cl]

eu

première approximation, ^{et très} grossièrement b expliquer ^si l’on admet que ^tous les corps, à ^uae certaine température, ^se comportent plus ^{ou moins}

comme des corps poreux.

J’adresse en terminant mes vifs remerciements à Mme P. Curie qui ^{m’a donne ridée de cc travail et}

à M. André Debierlle qui ^{n’a cesse de} m’apporter ^ses encouragements ^et

^conseils.

lHCt;U ^{le 10} septembre 1909. ]

La discontinuité des décharges

dans un tube de Geissler

Par H. PERKINS

[Factillé des Sciences de l’aris.

Laboratoire de Recherches Physiques.]

La question ^{de la} probabilité ^{d’une variation} pério- diclue ^{dans la} valeur du courant des décharges ^de

Geissler est assez ancienne. Faraday ^et, Whcatstone ont même observe une discontinuité dans les décharges lumineuses, ^au moyen des miroirs tournants. Plus tard,

Wiedemann et Ruhlmann 1 ont suppose ^la décharge

discontinue sans beaucoup ^{de raison, sauf dans les}

recherches

peu grossières ^de Faraday. Capstick 2

indique ^une espèce de vibration du courant qui ^ali-

mentait les tubes ou il étudiait un autre phénomène,

et il dit qu’il était très gêné par cette variation du cou- rant. Il ^nc l’étudiait _pas particulièrement ; ^{mais on} peut ^{noter les} observations suivantes : la variabilité

produisait ^{un son dans le} récepteur ^d’un téléphone ^en

série avec le tube. Ce son était toujours produit quand

le tube contenait un mélange ^de gaz; la vapeur d’eau était particulièrement apte ^a produire ^{cet effet. Le}

courant, la fréquence ^{et la} ditlérence de potentiel, ^va-

riaient beaucoup ^dans

observations. Les électrodes étaient des tils métalliques ; ^{la cathode était} toujours

en

platine, ^{ut l’anode en La} pression variait

entre 1’2 mm. ut 1

de mercure, et l’excitaLion de la décharge ^{se faisait avec une} batterie de 600 élé- ments.

)1. Villard 3 indique ^{une théorie} élémentaire de la

discontinuité, ^en supposant qu il y

des oscillations, dans les décharges ^aux pressions réduites, analogue ^à

1. Pogg. Annalen, 145-233 et 364.

2. Proc. 63 ^{’isus 336.}

3. Les rayons cathodiques collection Serentia, _page 18.

celles de l’étincelle de décharge ^d’un condensateur. Il suppose que la capacité ^de l’ampoule joue ^{le même}

rôle _que le condensateur. Comme justification ^{il elle}

les recherches de M. Abraham 1.

Mais, ^{dans les} expériences ^{de M.} Abraham, ^la décharge n’était pas produite par ^une force électromo- trice constante,

qui ^{me semble} nécessaire, ^{si on}

veut mettre en évidence une discontinuité duc seule-

ment à l’ampoule ^et

gaz qu’il ^contient.

L’étude _que j’ai ^{faite de}

phénomène, ^avait pour but de chercher l’explication ^d’uic espèce ^{de réso-}

nance qui ^se produisait quand j’excitais ^{un tube de}

Geissler avec un transformateur de 2000 volts et d’une

fréquence ^{de 42,5} périodes par seconde. ^{Avec un}

très petit condensateur variable, ^en dérivation sur le

tube, j’ai ^trouvé des valeurs de la capacité qui aug- mentent la décharge ^d’une manière très frappante;

j’ai aussi trouvé des valeurs qui ^{donnent une extinc-}

tion de la décharge lumincusc, pourvu que la tension

ne dépasse pas le potentiel explosif.

Le condensateur consistait en deux feuilles de papier

d’étain de 250 cii12 environ, ^collées

deux lames de verre, dont la distance pouvait varier 1l volonté.

L’effet puissant ^{de cette faible} capacité ^{semblait indi-}

quer ^une fréquence ^{assez élevée et} caractéristique ^{de -} l’ampoule, ^ct qui s’accordait ou non, avec celle du transformateur. Ainsi pouvaient s’expliquer ^{les maxima}

et minima de la décharge.

Pour voir si cet effet existait ou non, je

^suis

1. C. R., 128 (180D) ^JJ1,

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:01909006010029401

servi d’une batterie de petits accumulateurs du labo- ratoire d’enseignement ^{de la Sorbonnc. Le tube em-} ployé ^{dans ces} recherches avait un diamètre intérieur de 2,5 ^{cm. et il était vidé une} pression ^d’environ 0mm,1 de mercure. Le gaz était l’air mélangé ^{avec un} peu de vapeur ^{d’eau et} de mercure.

La cathode était un disque plan d’alulninium de

1,5 cm. ^{de diamètre et} pouvait ^être déplacé ^axialement

dans le tube. L’anodc, ^{aussi en} aluminium était

lixe, ^{et d’un diamètre de} 2,4 ^{cm. En série avec le} tube et les accumulateurs était un galvanomètre ^sen-

sible à 3 x 10-6 _amp., ^une résistance â eau dis- tillée, ^{et un} récepteur téléphonique. ^J’ai employé

aussi un voltmètre électrostatique qui indiquait ^d’une

manière approximative ^la différence de potentiel ^entre

les électrodes.

Dans le grand ^nombre d’observations _que j’ai ^faites

avec ce dispositif, j’ai ^{fait varier la} force élcctromo- trice, la distance entre les électrodes, ^la capacité ^en

dérivation avec le tube, ^et la résistance en série avec

le tube et les accumulateurs.

Prenons d’abord le cas où l’on fait varier le poten- tiel, ^en conservant la résistance et la distance entre les électrodes constantes, ^en l’absence de capacité ^en

dérivation. Par exemple, ^{avec une} distance de 6 cen-

timètres entre les électrodes, ^{si on} augmente ^{la ten-}

sion par degrés ^{de 100} volts à la fois, ^la décharge

commence à partir de 600 volts. Cette décharge

l’apparence caractéristique ^des décharges ^{à cette} pres-

sion, ^{avec les} espaces ^obscurs de Crookes et de Fa-

raday, ^et la colonne positive ordinaire. Avec 700 volts, la lueur est plus ^{intense, le courant} indiqué par ^le

galvanomètre plus grand, ^sans d’ailleurs aucun autre

changement. ^{A 800 volts, au} contraire, ^{il se} produit

unc modification brusque ^dans l’apparence ^{de la dé-} charge, ^{et en même} temps ^le téléphone ^{accuse un}

son. Les deux colonnes lumineuses déjà ^{en évidence}

s’affaiblissent un peu, ^{et on constate une autre} gaine qui ^entoure la cathode comme ^une auréole à environ 1 centimètre de distance. Cette troisième gaine ^{est aussi}

forte derrière la cathode _que devant, ^tandis que la

gaine négative ordinaire l’est seulement devant la cathode. Elle est facilement déviable _par un champ magnétique, ^{et le sens de la déviation} indique ^l’exis-

tence de centres négatifs produits derrière la cathode.

Les lignes ^courbes suivies par

^centres s’expliquent

en

supposant que le libre parcours des ^centres iiéga-

tifs est encore petit, qu’ils produisent ^{d’autres centres}

par choc, ^{au bout de} chaque ^{parcours, et} que ^cette chaine de petites trajectoires ^se courbe, ^suivant

les lignes ^{de force} qui ^se dirigent ^{vers la face} posté-

rieure de la catllodc. Il me faut insister sur ce que cette production des électrons à la surface postérieure

est inséparable, ^dans

recherches, ^{de la} produc-

tion du son ; si on détruit cette décharge ^anormale

par ^un champ magnétique suffisamment intense, ^le

son disparait ^{en même} temps. ^La luminosité de cette

auréole croit anec lintcnsité du _{son, et} arrive a presque éteindre ^la décharge ordinaire. Ainsi la théorie qui explique ^{le son doit en même} temps expliquer les variations dans l’apparence de la dé-

charge.

En général, ^{le son ainsi} produit ^{est un son clair et}

souvent d’une fréquence pénible à ^{écouter. Mais au} débuta quand la tension est a peine ^assez élevée pour

produire ^le changement ^{dans la} décharge, ^{au lieu}

d’un son pur, ^on

des pulsations ^{lentes et} séparées,

en synchronisme ^{avec la} décharge qui ^{varie entre les}

deux espèces déjà décrites. En augmentant ^le voltage,

le son devient de plus ^en plus ^{clair et} aigu. ^{J’ai trouvé}

presque deux bammes complètes ^{en variant le vol-}

tage ^{entre 800 et 2400 volts. A} partir ^{de 2400 volts}

environ, ^{on n’entend} plus ^{rien, et la} décharge ^devient

très intense. Dans la théorie qui suit, j’ai essayé ^de

démontrer qu’il devait exister deux limites de tension

entre lesquelles seulelnent la discontinuité peut ^exister.

Les valeurs du courant obtenues dans le cas précé-

dent suivent une courbe régulière, ^{et de la forme} générale qu’on ^{trouve dans les} décharges analogues mais, ^{au molnent où le son commence,} il y ^{a une} dis- continuité dans la courbe qui ^se prolonge ^au-dessous

de la courbe ordinaire, ^{comme le montre la} figure ^1.

Si l’on fait varier ^la distance entre les électrodes,

Fig. 1.

on trouve que, pour ^amorcer la décharge, la distance

explosive suit la forme caractéristique de la loi de Paschen. La tension nécessaire pour produire ^le

suit aussi une courbe semblable, ^{mais les deux} courbes ont des minima qui correspondent ^{aux dit1’é-}

rentes positions ^{de la cathode. Dans la} figure ^{’2, on}

voit que, dans le premier ^cas, le minimum explosif correspond ^{u une} distance d’environ 7 centimètres, tandis que l’autre minimum correspond ^{ii 1 ccllti-}

mètres. On ,oit aussi que les deux courbes s’appro-

chent quand ^on diminue la distance, ^et que, ⁿ 3,5 ^ciii.

il est presque inlpossiOle ^de produire ^une décharge

tranquille ; c’est-à-dire que la décharge ^a la seconde forme dès le début.

L’cU’et d’une capacité ^en dériBalioii avec le tube est aussi curieux, ^{et facilite} l’explication ^du phénomène.

Comme

peut ^le prévoir, ^cette capacité ^ne produit

aucun cn’et quand ^la décharge ^est tranquille, ^mais, quand ^{on entend le son, on trouve une variation de}

l,,ig. ^2.

l’intensité de la décharge qui dépend de la distance entre les lames du condensateur, ^et (lui ^devient plus

brillante quand ^on augmente ^la capacité. L’intensité du son varie d’une façon analogue, ^{mais sa} fréquence

passe par des maxima et minima suivant l’augmen-

tation graduelle ^{de la} capacité. ^{Je n’ai} pas utilisé de

grands condensateurs, ^{lnais, en} général, ^{si on} aug- mente la capacité, après ^{deux maxima et un mini-}

mum, la fréquence semble diminuer constamment.

Ceci concorde très bien avec l’hypothèse, déjà posée,

que l’effet d’un condensateur ^sur la décharge ^alter-

native est due à une résonance entre la fréquence ^du champ, ^{et une autre} fréquence qu’on peut ^{faire varier}

avec la valeur de la capacité.

Pour comparer le ^courant tranquille ^{au courant} interrompu ^{à la} même tension et à la même distance

entre les électrodes, j’ai eu recours au champ magné- tique transversal a l’axe du tube. Avec un champ ^très

faible et près ^{de la cathode, on} peut ^{rendre la} décharge tranquille, ^{sans autre} changement ^du dishositil’. ^Le

tableau ci-joint ^donne les résultats pour plusieurs ^dis-

tances entre les électrodes, ^{ct montre} la différence très

appréciable ^{entre le courant} tranquille ^{et le courant}

variable. On voit _due cette différence tend vers zéro,

aux

positions de la cathode oit le son commence

même voltage que la décharge.

Naturellement le galvanomètre indique ^{une valeur}

du courant plus petite que le maximum de chaque période, ^et quand ^la décharge ^est interrompue ^on

attend _{que la} déviation soit réduite, ^{comme on le}

trouve dans l’expérience.

La théorie dont j’ai indiqué déjà les traits géné-

raux 1. s’appuie ^{sur la valeur de la} capacité ^{d’un tube}

de Geissler (voirYilIard, ^{« Les} rayons cathodiques )),

p. 30).

Il s’agit ^de charger, ^et puis ^de décharger ^{cc con-}

densateur u travers le gaz ^entre les électrodes,

armatures du condensateur.

Comme ^nous le verrons, ^ce phénomène ^se répète

d’une manière régulière ^{avec une} fréquence qui dépend

des valeurs du voltage, ^{de la} capacité, ^etc....

Pour fairc le calcul, représentions ^{le tube comme}

une capacité ^en dérivation sur une grande résistance,

cette résistance étant la valeur de V I _quand ^la _décharge

passe dans ^le gaz.

Soient :

E, ^la force électromotrice des accumulateurs ; 11, ^la résistance extérieure du circuit ;

r, la résistance en dérivation ^avec la capacité ; l, ^{le courant dans le circuit} principal;

1,., ^{le courant} qui charge ^la capacité;

ic, ^{le courant} qui passe par la résistance r;

C, la capacité ^{du tube;}

V, ^la différence de potentiel ^{entre les} électrodes ;

E , la différence de potentiel minimum pour que la

décharge passe dans le tube.

On a évidemment,

et au bout d’un tCll1pS t

Le rapport V I = r n’est pas constant, mais, ^comme

nous le _verrons, les variations de I sont probablement comprises ^entre des limites assez rapprochées, ^{et sans}

erreur appréciable, ^nous pouvons regarder

^comme

constant.

Éliminons V entre (1) ^et (2), ^{nous avons}

’1. Comptes Rendus, 21 mui 1909.

expression ^{dont la} dînèrent ielle est

L’intégral ^{est de la} forme Ieat = b a eat + ^{C oit a et b}

sont connus. Nous pouvons ^{trouver C en} posant

1

E-V1 R, ^{quant 1 - o d’où nous tirons} la valeur de

Il est aussi intéressant de chercher le temps ^néces- saire pour charger ^{C d’un} potentiel Y, ^{à uii autre} Vo.

Cette quantité ^est facilement déduite de (5) ^{en résol-} pour ^et prenant ^la différence entre t, ^{et l0} qui correspond à V1 ^et Y,. ^{Nous avons ainsi :}

Un régime permanent s établira quand ^{1 oo et le}

courant permanent ^{I oo = E-e r+R comme on le sait à}

priori. Mais pour expliquer ^les variations de 1, ^{il lant} supposer, qu’avant l’établissement de ce régime,

change brusquement ^{a une autre valeur r’} plus petite

que ^r qui correspond ^al

^certain potentiel ^{du « con-}

densateur » que j’ai déjà appelé ^{Vo . Cette constante} dépend ^des conditions du tube, ^du _gaz, etc., ^{mais sa}

signiflca tion précise n’est pas ^encore très claire.

Dès cet instant la capacité ^{commence à se} décharger,

et l’on peut ^{faire un calcul} analogue ^au llrécédent,

en posant ^{cette fois} ir = I + ic, et, quand ^{T = O,}

I = E-V0 R.

Le courant de décharge ^{I’ est donné par la même} expression, mais il faut écrire j-’ au lieu de 1’1 ^et V,

pour V,. ^{T’ de la} décharge ^entre Vo ^et Vi ^{a une} expression ^comme T, ^avec la seule différence _que

c.t changé ^{en rB}

Dans la valeur de I’, ^{si l =}

^{on trouve}

I’ oo = E-e r’+R’ ^{mais dans ce cas aussi je suppose}

que le ^courant n’atteint pas ^cette valeur, ^et quand ^lc po- tentiel est tombe à V1 ^et I = E-V1 R, ^la résistance doit

reprendre ^{sa valeur initiale.}

Il y ^a maintenant une seconde période ^de charge,

et ainsi de suite. Le courant 1 de charge ^{a une valeur} décroissante, ^et I’ croissante avec le temps, ^ce qui ^est

évident d’après (3), ^{oil la} quantité ^entre parenthèses

est positive

négative sniBaut que V ^est plus petit

ou

plus grand que Er+Re R+r.

Les limites de 1 ^entre lesquelles ^{il varie} périodi-

quement sont, comme j’ai indiqué, E-V0 R et E-V1 R,

et

limites sont elles-mêmes comprises ^entre

d’autres limites I oo et I’ oo. De ces inégalités ^{il s’en-} suitque

cette expression ^est intéressante parce qu’elle ^montre

que la tension qu’on emploie ^{dans les} expériences

doit se trouver entre deux limites pour que le ^son soit produit.

La limite infçrieure est très évidente, ^{et est en} général dilférentc du potentiel e:Bplosif, mais l’autre limite est moins facile à mettre en évidence, _parce

que le ^son peut dépasser ^la région d’audition et exister toujours, ^{même avec les} voltages supérieurs ^à

ceux que j’ai employés quand je n’entendais plus ^rien.

La figure ^{5 montre} schématiquement la forme du courant supposé dans les limites et la manière dont elles influencent la valeur de la période. ^{Ce courant}

Fig. ^3.

peut être considère comme l’addition de deux courants, dont l’un est uniforme, ^et l’autre varie entre des maxima égaux ^{et zéro.} L’apparence ^{de la} décharge, quand ^la fréquence ^était petite, justifie ^cette repré- sentation, parce qu’une partie de la lumière (la partie paraissant ^avant le début du son) restait immo- bile, tandis que l’autre partie ^{variait entre des}

maxima, ^{et des} extinctions complètes.

Une autre confirmation de la théorie se manifeste par l’équation (4). L’expression logarithmique ^est toujours plus grande que l’unité parce que V, ^est plus petit que V0 ; ^{ainsi il est évident} qu’en augmen- tant E, T doit diminuer et tendre vers zéro, quand ^la

f’raction tcnd vers l’unité. Ceci concorde avec les faits. Par exemple, ^{avec une certaine} disposition ^des électrodes, j’ai pu jouer ^{avec la} décharge ^une approxi-

mation à l’accord majeur (CEGC) quand E aBait les valeurs 1200, 1500, ^{1400 et} 1500 volts successive- ment.

Un accroissement de C devait aussi prolonge ^la période ^suivant l’équation (4). L’expérience ^{Béritie la}

théorie dans ce cas, si la capacité n’est pas trop petite, ^{mais comne} j’ai déjà indiqué, ^en ajoutant ^de

la capacité, ^la fréquence ^au début passe par des maxima et des minima ^non pre’Ul· par la théorie.

Si l’on augmente la résistance extérieure, 11, ^la

période

prolonge,

qui ^est encore une confirma- tion, parce que l’expression logarithmique ^de (4) augmente ^aBec B, ^{et le} coefficient encore plus rapide-

ment.

Il est plus difficile de faire un accord entre le cal- cul et les indications du galvanomètre, ^toutefois je ^l’ai essaie ^{en dérivant une} expression pour le ^courant

efficace, quand ^{celui-ci varie de la manière} supposée.

Sans reproduire ^{tout le} calcul, ^{on trouve} que le ^cou- rant efficace [1] pendant ^la charge = K2 + 2KK’

où li, ^{iL’ ct a sont des}

quantités constantes dépendant ^de E, C, B, etc., ^T est la période ^{et e la base du} système népérien.

Quand ^{T tend vers} 0, [1] ^{tend vers} (K+K’)2, ^ci

aux

limites, ^on dérive, ^en substituant _{pour K} ^ct K’,

[I] = E-V1 R. ^{Aussi pendant la} décharge [1’]

E-V0 R. ^La valeur moyenne de ^ces deux courants est

E R - V0+V1 2R ^{qui est assez précise, quand la fréquence}

est grande. Reprenons maintenant l’expérience

où le son était détruit _par ^un champ magnétique, ^le

courant indiqué par le galvanomètre augmente. ^Or

si on admet _que V, ^{est la chute de} potentiel ^{entre les}

électrodes quand ^{le courant est continu on a} pour ^ce courant

E-V1 R> E R - V0+V1 2R, il ^{qui est} encore, une

yÓrif1cation au moins llualitatire de la théorie.

Il reste à expliquer pourquoi ^le phénomène ^sc pro- duit comme si la valeur de r changeait brusquement

quand ^le champ dépasse ^{une certaine} limite. Si on

accepte les résultats de Capstick qui ^{trouve le son} plus

facilement avec des mélanges de gaz, ^on peut suppo-

ser une espèce d’hétérogénéité ^{dans la} conductibilité des mélanges ^{où une seconde} composante ^devient

ionisée à partir ^d’un champ plus ^intense que la pre- mière. Mais je ^crois plutôt qu’il s’agit ^{des conditions}

doiit les électrons sont libères a la surface de la cathode.

L’auréole qui ^entoure la cathode quand ^{la disconti-}

nuité commence, est sépar(2c ^{de cette} électrode par ^un espace ^{obscur nettement} plus ^étroit que celle de ^la

gaine négative ordinaire; ^{elle a} l’air aussi d’être plus

déformable dans un champ magnétique. ^{Toutes ces}

circonstances amènent a l’hypothèse ^très tentante,

qu’à partir ^{d’une certaine valeur du} champ, il y ^{a un}

changement ^{dans la} façon ^{dont sont émis les centres} négatifs, ^dn peut-être ^{à une} destruction partielle ^de

la couche double à la surface cathodique. ^{On est}

encore si loin des conditions de l’arc, qu’il ^est peu

probable que l’effet Edison puisse intervenir _pour

expliquer ^{cette émission} plus ^facile par la cathode ;

mais en tout cas il semble qu’un phénomène ^{un peu} analogue ^au changement ^{cnirc la} décharge ^ordinaire

et l’arc a licu, ^et donne naissance aux variations

périodiques ^{du courant.}

Comme conclusion je ^veux exprimer ^{mes remercie-}

ments les plus siucères à 3J. Lippmann pour ^{son lios-}

pitalité ^au laboratoire de rcchcrches ; ^{à M.} Bou!y ^{et a}

M. Déconlbes pour ^avoir mis à ma disposition ^la grande

batterie d’accumulateurs, ^{et à M. Pellat} pour ^{ses con-} seils très ali caux.

[Reçu le 20 août 1909. ]

Observation faite parallèlement ^{aux lignes}

de force des dissymétries d’intensités

et de positions ^des composantes magnétiques

de quelques ^{raies d’émission}

Modification de la longueur ^d’onde moyenne ^des composantes

sous l’action du champ magnétique.

Par A. DUFOUR

[École ^Normale Supérieure.

Laboratoire de physique.]

1.

Étude des intensités des composantes.

Décompositions symétriques. - ^{L’étude des}

modifications subies par les raies spectrales ^{dans un} champ magnétique ^a montré que, le plus ^souvent

une raie fournit un certain nomhre de composantes,

dont les intensités et les places dans l’échelle des fré- quences admettent

^axe de symétrie qui, jusqu’ici,

a paru être presque toujours ^{la raie} primitive ^elle-

même. Pour ces raies à décompositions symétriques,

l’étude du phénomène ^{de Zeeman, faite} parallèlement

ou perpendiculairement ^au champ, ^a toujours ^fourni,