Nouveaux isotopes de période courte obtenus par spallation de l'or

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Submitted on 1 Jan 1960

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Nouveaux isotopes de période courte obtenus par spallation de l’or

G. Albouy, M. Gusakow, N. Poffé

To cite this version:

G. Albouy, M. Gusakow, N. Poffé. Nouveaux isotopes de période courte obtenus par spallation de l’or.

J. Phys. Radium, 1960, 21 (10), pp.751-753. �10.1051/jphysrad:019600021010075101�. �jpa-00236366�

751.

LETTRES A LA RÉDACTION

PROBABILITÉS DE TRANSITION 03B3 (M2)

DANS QUELQUES NOYAUX LOURDS Par R. FOUCHER,

Institut du Radium, Laboratoire d’Orsay (Seine-et-Oise).

Les probabilités de transition y dipolaires ^élec-

triques (E1) ^entre niveaux de particules ^{dans les}

noyaux lourds sont souvent beaucoup plus faibles que

ne le prévoit le modèle de la particule indépendante

et il peut y avoir ’compétition ^{entre la} désexcitation

d’un niveau par transition El ^et transition quadri- polaire magnétique (M2). ^Le coefficient de conversion interne des rayonnements El dans la sous-couche Lm

semble peu modifiée par l’interdiction de la ^tran-

N Ey (keV) % M2

Proton impair :

237Np 59,6 0,015 %

(conv. int.)

231Pa 84,2 0,02 %

(conv. int.)

227Ac 27,5 0,003 %

(conv. int.)

Neutron impair :

223Ra 236

3,4 ^t 2,6.10- 2 % (corrél. ang.)

[3] ; extrapolé ^à viscosité nulle le facteur d’anisotropie

est seulement fonction des proportions ^de transition M 2

et El ^{et du} spin du niveau intermédiaire trouvé égal

à 3/2 (niveau ^{de 50} keV). ^Les probabilités ^{de . tran-}

sition lVl2 ainsi connues, rapportées ^aux prévisions ^du

modèle de la particule indépendante ^{et notées} .F(M2),

sont les suivantes :

Il apparaît que les probabilités ^de transition M 2 expérimentales ^{sont dans ces} noyaux ^comme dans le 41K,

le 85 Rb, le 73 Ge [11] plus faibles que les prévisions ^du

modèle de la particule indépendante. Bien que ^ces déter- minations expérimentales soient peu nombreuses encore, il semble se confirmer que les transitions M2

suivent la même règle que les transitions Ml, M2, M 4,

c’est-à-dire que ^les transitions y magnétiques ^sont

normalement plus lentes que ^ne le prévoit ^{la théorie} simplifiée ^de Weisskopf.

Lettre reçue le 15 juillet ^1960.

BIBLIOGRAPHIE

sition YE1 alors que la conversion dans la cuuche K et les sous-couches LI ^et Jan peut être très anormale [1].

Il est donc possible d’avoir des renseignements ^{sur le} pourcentage de transition M2 ^{mêlée à une tran-}

sition E1 ^à partir ^du coefficient de conversion in- terne ocLIII : ^{dans le cas} des transitions de 59,6 ^keV

du 237Np, ^de 84,2 ^{keV du} 231Pa, ^de 27,5 ^{keV du} 227Ac,

on détermine ainsi une limite supérieure du pourcen-

tage de transition ,lVl2 ; ^{comme on connaît la} proba-

bilité totale d’émission du rayonnement y, ^on peut

en déduire une valeur maximum des probabilités

d’émission _y quadripolaire magnétique.

Dans le cas de la transition y de ^{236 keV du 223 Ra}

nous avons déterminé le pourcentage de transition M 2

par ^{une mesure} de corrélation angulaire y (236 keV)-

y (50 keV) ^{avec des sources} de viscosités variées [2],

[1] ^NILSSON (S. G.) et RASMUSSEN (J. O.), ^Nuclear Physics, 1958, 5, 617.

[2] ^FOUCHER (R.), Thèse, ^1960.

[3] ^FOUCHER (R.), BRAGANCA GIL (F.) ^{et PETIT} (Y.) (à paraître).

[4] ^ROSENBLUM (S.), ^M. VALADARES et MILSTED (I.),

J. Physique Rad., 1957, 18, ^609.

[5] ^BELING (J. K.), ^NEWTON (J. O.) ^{et ROSE} (H.), Phys.

Rev., 1952, 86, ^797.

[6] STROMINGER (D.) et RASMUSSEN (J. O.), ^Nuclear Physics, 1957, ^{3, 197.}

[7] ^TEILLAC (J.), ^RIOU (M.) et DESNEIGES (P.), ^{C. R.}

Acad. Sc., 1953, 237, ^4.

[8] ^FOUCHER (R.), ^DICK (L.), ^PERRIN (N.) ^{et VARTA-}

PETIAN (H.), ^J. Physique Rad., 1956, 17, ^58.

[9] VARTAPETIAN (H.), C. R. Acad. Sc., 1958, 246, ^1109.

[10] ^FOUCHER (R.), ^{C. R. Acad.} Sc., 1959, 249, ^2310.

[11] ^GOLDHABER (M.) ^{et SUNYAR} (S. W.), ^Beta and gamma

Rays Spectroscopie. ^SIEGBAHN (K.), 1955, p. 486.

North Holland Publishing ^Co.

[12] Des références plus nombreuses sont données dans l’article sur les anomalies dans la conversion interne des transitions E1 ^{de ASARO} (F.), ^STEPHENS (F.),

HOLLANDER (J.) ^{et PERLMAN} (I.), Phys. ^Rev., 1960, 117, 492.

NOUVEAUX ISOTOPES DE PÉRIODE COURTE OBTENUS PAR SPALLATION DE L’OR

Par Mlle G. ALBOUY,

M. M. GUSAKOW ^et Mme N. POFFÉ,

Laboratoire de Physique Nucléaire, Orsay (Seine-et-Oise).

Au cours de l’étude des réactions de spallation ^de l’or, ^{nous avons mis en} évidence, après ^double sépa-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019600021010075101

752

.

ration électromagnétique, ^{les isotopes du mercure de}

masse 190 à 185 et leurs descendants. G. Andersson et R. Ringh [1], ^utilisant également ^la séparation ^isoto- pique, ^ont obtenu simultanément des résultats en

accord avec les nôtres pour les ^masses 190 et 189.

Les isotopes ^{de masse} 187, ^{186 et} 185, ^de période courte, ont pu être observés grâce ^au montage ^d’un scintillateur à l’intérieur du séparateur, ^{derrière le}

collecteur du 2e étage (fig.1).

Les impulsions après amplification, ^{ont été simul-}

tanément envoyées ^{dans un} sélecteur multicanaux qui analyse ^le spectre ^des rayonnements y, ^et dans un

sélecteur à une bande qui permet d’étudier la décrois-

FIG. 1.

sance du rayonnement ^.K provenant ^des captures ^élec- troniques ^et éventuellement de la conversion interne des y. Les cibles d’or ^sont bombardées _{par les} protons

de 155 MeV du synchro-cyclotron d’Orsay. ^L’utili-

sation du faisceau externe permet ^{de commencer la} séparation isotopique moins de deux minutes après ^la

fin de l’irradiation. La technique ^de séparation ^{est celle} qui ^{a été utilisée dans les} expériences précédentes [2], [3]. ^La collection du mercure dure environ 30 sec. Elle PÉRIODES ET PRII

FIG. 2.

correspond ^{à la} croissance de l’activité .K constatée sur

toutes les courbes d’évolution quelle que soit la période

de décroissance (fig. 2).

L’analyse ^des spectres y ^et la décomposition ^des

courbes de décroissance nous ont permis d’évaluer les

périodes ^des isotopes ^{du mercure et de ses} descendants,

ainsi que l’énergie ^des principales raies y qui ^{leur sont}

associées. ^Le tableau suivant résume les résultats pour l’ensemble des isotopes que ^nous avons étudiés.

VCIPALES RAIES y

Les rapports d’intensité des activités .K correspon- dant aux différentes périodes pour ^une même masse

sont en accord satisfaisant avec les valeurs calculées en

supposant ^{des corps en} filiation. Cependant ^{le désac-}

cord déjà signalé pour la ^masse 189 ne peut pas

s’expliquer par l’incertitude ^sur l’importance ^{des con-}

versions internes.

Nous avons observé, pour la ^masse 186, ^un rapport

d’intensité K/y anormalement faible (fig. 3) qui pour- rait peut-être indiquer ^{soit une} capture ^{L non} négli- geable, ^{soit une} capture peu importante ^{vers l’état}

fondamental.

L’intensité obtenue _{pour les} masses 187, ^{186 et 185}

rend peu précise la détermination des énergies ^des

753

FIG. 3.

raies y correspondant aux masses 187 et 186 et ne nous a pas permis d’identifier des raies y pour la chaîne de masse 185.

G. An dersson a signalé ^récemment [4] que les périodes

des émetteurs g éloignés ^{de la} stabilité semblent montrer une variation systématique ^avec le nombre de

masse. Nous ^avons tracé les courbes représentant ^cette

variation de la période ^en fonction de Z/N qui paraît

être ^un paramètre plus approprié, pour les isotopes ^du

mercure et de l’or (fin. 4). ^{Pour le} mercure, ^{nous cons-} tatons une décroissance régulière ^{de la} période, ^sans

influence notable de la parité du nombre de masse. Il

semble, par contre, que les isotopes ^{de l’or très défi-}

cients en neutrons aient des périodes plus longues que celles qu’on pourrait prévoir par analogie ^{avec le}

mercure.

Nous remercions vivement l’équipe ^du séparateur, dirigée par M. Bernas ^{et tout} particulièrement

MM. Sarrouy ^et Camplan qui ^{ont effectué toutes les}

FIG. 4.

séparations, ^{et ont aussi} contribué, ^{avec M.} Lozach, ^à

la réalisation du dispositif expérimental. ^{Nous remer-}

cions l’équipe ^du synchro-cyclotron qui ^{a effectué les}

irradiations.

Lettre reçue ^{le 20} juillet ^1960.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^ANDERSSON (G.) ^{et RINGH} (R.), Communication privée (Preprint).

[2] ^ALBOUY (Mile G.), ^et al., C. R. Acad. Sc., 1959, 249, ^407.

[3] ^POFFÉ (N.) ^et al., ^J. Physique Rad., 1960, 21, 343.

[4] ^ANDERSSON (G.), Communication privée, juin ^1960.

QUELQUES PROPRIÉTÉS DE TERRES RARES ^DE SUBSTITUÉS ^GRENATS MIXTES

PAR L’ALUMINIUM ^ET LE CHROME Par Gérard VILLERS et Jean LORIERS, Laboratoire ^de Magnétisme ^{et de} Physique ^du Solide,

C. N. R. S., ^Bellevue (Seine-et-Oise).

Les propriétés magnétiques ^des ferrites du type grenat, de formule générale 5Fe,O,, 3Yt?O, (Yt ^dési- gnant ^soit l’yttrium, ^{soit une terre rare} du groupe

yttrique), ^{ont été} décrites par R. Pauthenet [1].

Dans des travaux antérieurs [2], [3], nous avons