Évolution des ondes de brillance en électroluminescence sous l'effet du champ et de la température

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Évolution des ondes de brillance en électroluminescence sous l’effet du champ et de la température

Joseph Mattler

To cite this version:

Joseph Mattler. Évolution des ondes de brillance en électroluminescence sous l’effet du champ et de la température. J. Phys. Radium, 1956, 17 (8-9), pp.725-730. �10.1051/jphysrad:01956001708-9072500�.

�jpa-00235533�

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ÉVOLUTION DES ONDES DE BRILLANCE ^EN ÉLECTROLUMINESCENCE

SOUS L’EFFET DU CHAMP ET DE LA TEMPÉRATURE

Par JOSEPH MATTLER,

Laboratoire de Luminescence, Faculté des Sciences, ^Paris.

Summary. - ^The brightness ^wave dependence ^on voltage ^and temperature has been inves-

tigated. ^With ZnS(Mn) ^the waveform remains simple ; ^this supports ^the hypothesis of transitions inside the centres. With ZnS activated by Cu, Ag or ^{Pb the} temperature ^acts chiefly ^{on the} position ^and intensity ^{of the} secondary peaks ; the wavéform becomes simpler ^at high temperatures.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ^{ET LE} RADIUM TOME 17, AO,UT-SEPTEMBRE 1956, ^PAGE 725.

I. Introduction.

On sait que l’émission des substances électroluminescentes varie fortement

avec la température. Il était intéressant de voir si les ondes de brillance ^se modifiaient en refroi- dissant ou en chauffant les cellules. Enfin ^comme

on est fréquemment ^{amené à} travailler avec des tensions de fonctionnement ^très différentes j’ai également regardé ^d’une façon systématique ^com-

ment cette dernière modifie la forme et le dépha-

sage des ondes.

L’étude a été faite avec des sulfures activés au

manganèse, ^au cuivre, ^à l’argent ^{et au} plomb qui

ont été introduits dans des cellules constituées de la manière suivante :

Une feuille mince (3 /100 mm) de mica était rendue conductrice sur une de ^ses faces _{par forma-} tion d’une couche transparente d’oxyde ^d’étain (voir technique ^de fabrication des verres conduc-

teurs). ^{Sur la face} opposée ^est fixé, ^avec très peu

d’araldite, ^{le sulfure sensible} (épaisseur ^{de la}

couche environ 1,5/100 ^{mm) ;} par-dessus ^on pulvé-

rise un dépôt d’argent constituant la seconde arma-

ture du condensateur électroluminescent. Ce type

de cellule, qui ^m’a servi pour étudier l’influence de la température ^sur l’effet Destriau [1], présente

entre autres avantages celui d’être pratiquement

inaltérable dans le domaine de température explo-

ré : - 175 à + 155°C. La céllule ^en question ^est

comme,on le voit fortement dissymétrique quant

à sa constitution.

Sur les différents oscillogrammes reproduits ^dans

le texte, l’onde du haut donne la forme de la ten- sion appliquée ^à la cellule : j’ai ^{utilisé, exclusive-}

ment des tensions sinusoïdales de 50 Hz ; ^celle

du bas est l’onde de ^brillance obtenue par l’inter- médiaire d’un photomultiplicateur.

La luminance des cellules étant fonction des ten- sions appliquées ^{et de la} température, j’ai toujours

ramené les ondes à des proportions comparables ^en agissant ^{sur le} gain ^des amplificateurs de l’oscil-

lographe.

Pour des raisons de commodité j’appellerai ^fré-

quemment par la suite pic ^{1 de l’onde de brillance}

l’éclair lumineux qui ^se produit durant la demi- alternance supérieure ^{de la} tension, pendant laquelle l’électrode métallique ^de la cellule (dépôt d’argent) ^est positive ; ^et pic ^{2 rémission corres-} pondant ^à l’autre demi-onde de la tension alter- native.

II. Étude de différents sulfures. -1° ZnS(Mn).

- Les substances activées au manganèse ^{se reco’n-}

naissent facilement à la régularité ^{de leur onde de}

brillance qui ^ne comporte ^aucune inflexion, ^{ni sur}

la branche montante, ^{ni sur la} branche descen- dante. L’onde lumineuse est très légèrement ^en

avance de phase par rapport ^à la tension.

Le rapport des hauteurs des pics ^{1 et 2 varie}

fortement avec l’intensité du champ excitateur :

aux faibles champs ^le pic ¹ est nettement inf é- - rieur au pic ² (fig: 1, tension 20 volts (1)) ; puis ^les

(1) Les tensions indiquées sous les clichés et dans le texte sont les tensions efficaces ^au primaire du transformateur d’alimentation. Pour obtenir les tensions réellement appli- quées ^aux cellules, il suffit de les multiplier par le rapport

de transformation 1500 /125.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01956001708-9072500

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deux s’égalisent (28 volts) ^et par la suite le pic ¹ l’emporte (50 volts), ^{à tel} point qu’aux ^{très forts} champs ^{(tension 75} volts) l’émission se fait princi- palement pendant ^{une seule des} demi-ondes de la tension (métal anode).

On voit nettement que l’accroissement de l’émis- sion en fonction de la tension est plus rapide ^dans

l’une des demi-alternances _que dans l’autre.

On retrouve, ^en gros, les résultats précédents

avec des diélectriques ^et des électrodes de nature différente.

La température ^{ne modifie} sensiblement, ⁿⁱ

la forme, ^{ni le} déphasage ^{des ondes de} brillance de çes sulfures. Les oscillogrammes ^{de la} figure ²

(- ^{1750 et} + 101 °) ^{ont été} pris ^{avec une tension} (28 volts) pour laquelle ^{les deux} pics avaient même

hauteur, ^{mais cela reste vrai} quelle que soit la ^ten- sion de fonctionnement de la cellule.

20 ZnS(Cu) A CENTRES VERTS.

L’onde de brillance de ce sulfure est caractérisée par ^ure

inflexion, plus ^{ou moins} marquée, ^{sur la branche} descendante ; ^{elle se} produit ^en général ^un peu avant le minimum de brillance. Aux très faibles tensions de fonctionnement le pic ¹ est souvent

plus grand ^{que le} pic ² (fig. 3, ¹⁰ volts), ^contrai-

rement à ce qui ^{a lieu avec les sulfures activés au} manganèse ; puis, ^{au fur et à mesure} que la tension croît l’émission dans les deux demi-alternances

augmente, ^mais différemment, ^{et l’onde se déforme}

alors ^comme le montrent les clichés de la figure ^3.

Le rapport des hauteurs des deux pics varie,

l’inflexion s’intercale entre les pics principaux

pour devenir un pic secondaire de faible ampli-

tude (ceci ^{semble résulter} d’une évolution diffé- rente des déphasages ^de l’inflexion et des pics principaux), l’onde lumineuse prend ^{une forte}

avance sur l’onde de tension (par ^{suite de l’accrois-}

sement de conductibilité des cristaux lumines-

cents).

En _séparant, à l’aide de filtres appropriés, ^les

bandes verte et bleue de ce sulfure électrolumi- nescent, ^{on obtient} pour les deux bandes spectrales

des ondes semblables et qui ^{se déforment} pareil-

lement sous l’action du champ. L’inflexion bleue semble néanmoins se placer plus ^{bas sur la branche}

descendante que la verte, probablement parce que le vert est émis très légèrement ^{en retard sur le}

bleu [2].

Lorsque ^ce produit ^{sensible est} incorporé ^dans

d’autres milieux (huile ^de lin, ^vernis isolant) ^l’onde

a même allure mais elle semble moins ^se déformer

avec la tension.

En faisant varier la température (fin. 4, ^tension

20 volts), ^l’onde de brillance subit quelques ^modi- cations, ^la plus importante concernant l’inflexion :

au cours du refroidissement elle passe progressi-

vement de la branche descendante ^sur la montante ; à

1520 elle s’atténue fortement, puis réapparaît parfois ^{avec intensité à} plus ^basse température. ^En

chauffant au delà de 1000 l’inflexion disparaît ^le

plus ^souvent.

Ces résultats concordent bien ^{avec ceux trouvés} par Haake _pour ^un ZnS, ^ZnO: Cu, ^Pb incorporé

dans une cellule sans liant et excité _par des champs

sinusoïdaux de différentes fréquences [3].

A noter également d’après ^nos photos ^{que le} déphasage ^entre l’onde de brillance ^et de tension varie avec la température ^et que le minimum de

l’émission, qui ^coïncide généralement ^à température

ambiante ^{avec le moment où} la tension s’annule, ^se

produit ^{nettement plus} tôt à basse température.

Avec des çhamps ^intenses ( fig. 5, ⁶⁰ volts), ^on

.retrouve les résultats précédents ^en refroidissant les cellules (changements ^{dans la} position ^{et l’inten-}

sité du pic secondaire) ; ^{à haute} température ^les

pics deviennent en plus égaux.

L’électroluminescence de ce sulfure vire du vert

au bleu _par refroidissement [1], ^{mais les} ondes rela- tives à ces deux bandes évoluent pareillement ^sous

l’action de la température.

30 ZnS(Cu) ^A CENTRES BLEUS.

L’onde pré-

sente quelques analogies ^avec celle du sulfure pré- cédent, l’inflexion est cep.endant ^à peine ^{visible à}

température ^{ambiante (sulfure à pièges peu prc-}

fonds) ; elle s’accentue par refroidissement (fig. 6)

et passe, ^comme pour le phosphore ^{à émission verte,}

d’une branche ^sur l’autre.

La tension semble peu affecter la forme ^et la

position ^{de l’onde.}

Notons encore que l’onde de brillance n’est pas

identique ^à celle donnée par la bande bleue ^du sulfure précédent.

40 ZnS(Ag).

Aux faibles et moyennes ^ten- sions de fonctionnement ^{l’onde est} pratiquement identique (fig. 7; 30 ^{volts) à} celle des sulfures acti-

vés au cuivre (némission verte) ; ^{mais en} augmentant

la tension on aboutit souvent à une forme parti-

culière avec un seul éclair lumineux par période

de variation du champ et in flexion ou plus ^exac-

tement pic secondaire très marqué ; ^{l’émission}

a lieu pendant ^la demi-alternance, ^où l’électrode

métajiique de la cellule est négative.

L’action ^de la température est, ^en champ faible,

la même que pour ZnS(Cu) : passage d’une branche

sur l’autre du pic secondaire, disparition ^{de ce} pic

à basse et atténuation à haute température ( fig. , 8,

45 volts). Aux moyennes ^et fortes tensions, ^l’onde

subit une transformation plus profonde ^{au cours du} refroidissement ; ^le chauffage par ^contre la ramène à une forme plus classique (fig. 9, ⁹⁰ volts).

5- ZnS(Pb).

^{L’étude des sulfures activés au} plomb ^{est encore} incomplète, mais les résultats

déjà ^{obtenus montrent} que l’onde de brillance dif- 1ère souvent de celles données, ^dans les conditions

normales, par les sulfures précédents (pic 1 peu

prononcé). ^{Elle tend} par augmentation ^{de tension}

vers une forme qui rappelle ^{celle de} ZnS(Ag) ^à

forte tension et basse température : ^deux pics

,encadrant le minimum de la sinuscide et déphasés

de 900 environ l’un, par rapport ^{à l’autre} ( fig. ^10).

728

Aux basses et hautes températures ^{on revient à}

une forme plus habituelle.

III. Conclusion.

La tension déforme d’une

façon continue les ondes de brillance ; ^{mais les} champs ^{intenses ne font} pas apparaître, ^comme

pour les cristaux uniques [4, 5, 6], ^de composante

nouvelle. Les variations de tension modifient d’une

part l’importance ^{relative des} pics ^{1 et} 2, ainsi que du pic secondaire ; ^{et d’autre} part, ^le déphasage

entre les ondes de brillance et de tension croît plus

ou moins avec cette dernière : fortement pour

ZnS(Cu), apparemment pas pour ZnS(Mn).

ZnS(Mn) ^se signale aussi par l’absence de pic

secondair,e et par l’influence pratiquement négli- geable ^{de la} température ^{sur l’onde. Tout ceci} appuie l’hypothèse ^de transitions lumineuses à l’intérieur des ions manganèse, ^en électrolumines-

cence comme en photoluminescence.

Dans les ZnS activés au cuivre et à l’argent, ^la température agit principalement ^sur l’empla-

cement des pics secondaires dans l’onde de bril- lance de même que ^sur leur intensité. [7], ^{en rela-}

tion avec l’hypothèse ^selon laquelle ^ces pics ^sont

dus au retour, ^{dans les} centres, d’électrons qui ^en

avaient été éloignés par le champ [8, 9, 10]. ^Il s’agit probablement d’électrons capturés ^{par les} pièges puis ^{libérés au cours de l’onde de brillance} [3]:

en effet le pic secondaire semble disparaître quand

la capture n’est pas suivie de libération (basses températures) ^ou est, ^au contraire, suivie de libé- ration immédiate (températures élevées).

Remarquons pour terminer qu’une formulation de la loi brillance-tension avec un seul terme ne

saurait être qu’approchée pour des cellules dont

l’émission, ^{avec la} tension, varie différemment dans les deux demi-alternances.

DISCUSSION

1. Dr S. T. Henderson (Enfield).

^{M. Mattler a}

montré que ZnS(Mn) électroluminescent donne des ondes de brillance très différentes de celles de ZnS(Cu). D’autres communications soulignent

cette différence. Les deux phosphores contiennent du cuivre qui donnerait naissance à des couches- barrières de sulfure de cuivre à la surface des

cristaux de ZnS, mais dans le réseau de ZnS, ^{Mn se} comporte différemment de Cu pour ^ce qui ^{est de la}

substitution chimique. Nos cellules électrolumi- nescentes étaient garnies ^de poudres microcristal- lines enrobées dans un diélectrique ^{solide. Avec les} phosphores ^{contenant Cu} (luminescence ^{bleue ou} verte), la luminance moyenne était ^en accord avec

la formule de Alfrey ^et Taylor, jusqu’aux ^tensions

les plus basses, ^tandis qu’avec ^le produit ^contenant

Cu, ^Mn (luminescence jaune), ^la luminance, excep- tionnellement grande ^aux tensions les plus élevées,

ne s’accordait ni avec B = a exp (- b/yrv), ⁿⁱ

avec B

aVn, ni avec B

aVn _exp

(blV).

Cependant les résultats de M. Zalm, qui figurent

dans une communication ultérieure, ^{semblent en}

accord avec la première formule, même pour

ZnS(Mn). ^{Il faut} approfondir l’étude de ces dif-

férences, ^bien que les courbes luminance-tension soient insuffisantes pour résoudre le problème.

Dr J. Mattler.

La variation de l’émission moyenne ^en fonction de la tension appliquée ^n’est

pas la même pour les sulfures activés au cuivre et

ceux activés au manganèse. Les seconds ont un

seuil apparent ^nettement plus élevé que les

premiers, mais leur émission, ^{une fois} amorcée, augmente plus rapidement. ^{Pour nos cellules au} ZnS(Cu), la loi B

a exp (- b/VJ!) ^traduisait

bien les résultats expérimentaux ^{dans un domaine}

étendu de brillance (1 ^à 106). Cette formule était moins satisfaisante dans le cas des sulfures activés

au manganèse (courbure ^{très nette du} diagramme log ^{B en fonction de} I/V-V).

Dr D. Curie (Paris).

Je voudrais appuyer l’observation du Dr Henderson sur le fait qu’aucune

des formules simples suggérées jusqu’à présent par différents auteurs n’a été vérifiée par l’expérience.

Le phénomène d’électroluminescence est très

compliqué ; ^{il résulte} de 3 processus successifs :

a) ionisation des donneurs _peu profonds ; b) accélération des électrons ainsi amenés dans la bande de conductibilité ;

c) excitation des centres par chocs des électrons accélérés.

Si f i, f a, f e ^{sont les} probabilités ^{de ces} 3 processus, toutes fonctions du champ électrique E, et 11 ^le

rendement lumineux après excitation, la ^{loi élémen-}

taire brillance-champ ^local B(E) ^sera

B

fi (E) . .fa(E) .fe(E) . ¹⁾ (E).

C’est f e qui ^est généralement ^{considéré comme le}

processus ^{dominant :}

La loi observée brillance-tension appliquée ^se

déduira de B(E) par ^une intégration ^{sur les}

différents niveaux donneurs (Williams), ^{une som-}

mation sur les différentes régions émettrices du cristal (où ^le champ ^local n’est pas le même) ^{et sur}

les différentes composantes de l’onde de brillance, qui ^ne croissent pas de ^la même manière avec la tension (Communication ^{de J.} Mattler).

Ce problème ^n’a pas ^encore été résolu. Les for-

mules proposées ^{jusqu’à présent sont} intéressantes,

729 mais ne sont que de trop pauvres approximations

pour permettre de discuter du mécanisme du phéno-

mène. Comme le Dr Henderson, je pense ^{que c%st} plutôt de considérations intuitives physiques ^et chimiques que l’on peut ^{attendre des} progrès.

2. DrD. Hahn et F. W. Seemann (Berlin).

^Nos expériences confirment les résultats de M. ^Mattler concernant les variations du rapport ^des pics ^{1 et 2}

avec l’intensité ^du champ excitateur ^et la tempé-

rature. Nous _croyons pouvoir expliquer ^{nos résul-}

tats (que ^nous comptons publier bientôt) ^{et ceux de}

M. Mattler, ^de la manière suivante : quand ^le pic ¹

est plus grand que le pic ² (électrode métallique positive),. ^il s’agit d’un effet de barrière type ^Mott- Schottky ^à la limite du métal et du sulfure, ^cons-

tituée par ^une couche pauvre ^en électrons ; l’épais-

seur de cette barrière est Diminuée quand ^{le sulfure}

est négatif ^et l’électrode métallique positive (effet redresseur). Quand ^le pic ^{2 est} plus grand ^{que le} pic ¹ (électrode métallique négative), ^il s’agit plutôt

d’une émission de champ (électroluminescence ^par injection ^de porteurs) provoquée par les électrons

qui ^entrent dans le sulfure après avoir surmonté le seuil de sortie du métal. Les deux explications supposent ^une électroluminescence de surface.

Quand ^{les deux} pics ^{ont même} hauteur, ^on peut ^esti-

mer que les effets ^sont les mêmes aux deux élec-

trodes, ^ou supposer que c’est un effet de volume

(électroluminescence intrinsèque). ^{Il est} possible

de n’observer _que cet effet, quand les deux élec- trodes sont isolées du produit ^sensible par du mica.

L’étude de la dissymétrie des ondes de luminance de est compliquée par l’absorption ^{à travers la couche}

de sulfure quand il s’agit ^d’un phénomène ^{de surface.}

Dr J. M attler.- Cette hypothèse ^{rendrait évidem-}

ment compte ^de l’évolution différente, ^{en fonction}

de la tension, de l’émission lumineuse dans les deux demi-alternances du champ ^et permettrait ^notam-

ment d’expliquer l’inversion des hauteurs de pic.

Mais avec deux processus d’excitation distincts,

il semblerait a priori que l’action de la température

se traduirait différemment sur les deux demi-ondes de lumière et que leurs déphasages respectifs par

rapport ^aux demi-ondes de tension évolueraient

indépendamment l’un de l’autre.

3. Dr C. Haake (Bloomfield, ^N. J.).

Nous

aimerions faire quelques commentaires complé-

mentaires sur le mémoire du Dr J. Mattler. Notre

produit ZnSZnO(Cu, Pb) vert, placé ^dans l’air, ^se comportait ^{d’une manière très semblable à celle}

du ZnS(Cu) ^vert du Dr J. Mattler. A 2013 185 oC, ^la

différence ^de phase ^entre les maxima des ondes de tension et ceux des ondes de luminance était sensi- blement nulle mais elle croissait régulièrement ^avec

la température. Simultanément le rapport ^{entre les}

hauteurs des maxima 1 et II (le ^{maximum I corres-} pondant ^{au sens qui rend le verre conducteur}

négatif), ^d’abord élevé, décroissait régulièrement

d’une valeur supérieure ^{à,l’unité à des} valeurs infé- rieures à un. Ces effets apparaissent ^de préférence

aux basses et moyennes fréquences ^{mais ils sont à} peine ^{notables aux} très hautes fréquences.

Nous avons aussi étudié des ZnS(Cu) ^émettant

l’un dans le bleu l’autre dans le vert. Pour le

produit ^{bleu à la} température ordinaire, ^{aux hautes} tensions, ^le rapport ^{entre les} maxima était voisin de un. Quand ces mesures étaient répétées, après

avoir frappé légèrement ^{sur la} cellule, ^ces rapports changeaient passant d’une valeur supérieure ^à

l’unité à une valeur inférieure ou vice versa. Dans la plupart ^{des cas} cependant le maximum II était

plus élevé que le maximum I. Le produit ^vert aussi montrait un rapport ^{de ces} maxima voisin de un.

Dans ce cas le maximum I est surtout plus ^élevé

que II ^à la température ^{ordinaire et c’est l’inverse}

à température élevée. Nous avons observé _{que :} 10 Avec les deux produits ^{émettant l’un dans le} bleu, l’autre dans le vert, ^le rapport ^{des maxima} augmentait ^ou décroissait fortement aux tempé-

ratures élevées.

20 Avec le produit ^{émettant dans le vert le} rapport des maxima augmentait ^ou décroissait fortement quand ^latension appliquée ^{était abaissée.}

30 Avec le produit ^{émettant dans le} bleu, ^le rapport ^entre les deux maxima variait cons-

tamment de manière irrégulière, de valeurs supé-

rieures à l’unité à des valeurs inférieures à un.

Notre idée est que le rapport ^{entre les deux}

maxima possède ^{tout à la fois une} composante irrégulière ^{due à} là distribution au hasard des

particules ^{dans la} cellule ^{et une} composante sys-

tématique ^{dont la nature est encore} incertaine.

Dr J. Mattler.

Le rapport ^{de hauteur des}

maxima I et II des sulfures de zinc au cuivre à émission ^verte que j’ai étudiés restait sensiblement constant au cours du refroidissement des cellules ;

par contre ^le chauffage au-dessus de la température ambiante faisait très fréquemment ^{varier ce}

rapport.

4. Prof. ^{G. Destriau} (Paris).

^Au sujet ^des expériences ^{du Dr} Joseph ^{Mattler sur les défor-}

mations des ondes de luminance je ^{crois utile}

d’insister sur le fait que la forme des ondes ode luminance ne caractérise pas spécialement ^une

substance électroluminescente mais bien plutôt

l’ensemble d’une cellule électroluminescente. S’il

n’y ^{a aucun contact entre les} électrodes métalliques

et les microcristaux ceux-ci étant séparés ^de ce es-

là par ^une feuille de _{mica par} exemple ^{et si les}

micro-cristaux sont- en outre suffisamment dis-

persés dans l’isolant pour qu’il n’y ^{ait aucun contact} cristal-cristal, ^{les ondes de luminance sont tout à}

fait régulières ^{avec un} seul maximum par demi-

730

période quel que soit le composé électrolumi- nescent choisi. Le maximum secondaire, ^{ou l’in-} flexion, n’apparaît ^que lorsque les microcristaux sont au contact les uns des autres ou au contact du métal des électrodes ; ^{dans ce cas les divers}

accidents de l’onde de luminance, décalage ^sur

l’onde de tension, différence des hauteurs des 2 maxima principaux, importance ^et position

du maximum secondaire.... dépendent ^{non seu-}

lement des facteurs physiques ^comme l’intensité du champ moyen ^ou le travail de sortie des élec- trons du métal électrode mais ils dépendent ^aussi

de facteurs purement géométriques comme, par

exemple, ^le rapport ^entre le volume total des microcristaux et le volume d’enrobant [11].

Le maximum secondaire, ^ou l’inflexion, ^semble

ainsi traduire ^un phénomène d’injection ^dont

l’allure se modifie avec l’intensité moyenne du

champ, ^{avec la} fréquence ^{ou avec la} température.

A haute fréquence ^le maximum secondaire dis-

paraît ^et l’onde de luminance prend ^{une forme} régulière quelle que soit la cellule électrolumi- nescente utilisée [12]. J’ajouterai, ^{en accord avec}

le Dr Joseph Mattler, que seuls les composés

activés au Mn donnent toujours ^{une onde de lumi-}

nance régulière, ^{sans maximum} secondaire, quel

que soit le type de cellule utilisé.

Dr J. Mattler,.

Il est certain que bien des facteurs sont susceptibles d’influencer la forme des ondes de luminance, par exemple ^la fréquence ^{et la}

tension appliquée, ^{la nature du milieu en contact}

avec les microcristaux, ^la _plus ^{ou moins} _grande symétrie du condensateur électroluminescent, ^etc...

Mais pour ^une cellule de composition ^{et de forme}

données les ondes de luminance semblent assez

caractéristiques ^du produit ^sensible incorporé. ^C’est

ainsi _que les substances activées au manganèse

donnent des ondes très régulières (voir par ^ex.

HALSTED (R. E.) ^{et KOLLER} (L. R.), Phys. Rev., 1954, 93, 349 pour ZnS : Mn ^{en couche} mince ou

bien LuYCKx (A.), ^{Brit. J.} Appl. Phys., 1955, suppl. ^no 4, p. S 57 pour Zn2Si04 : Mn). ^{La forme} particulière de l’onde du ZnS : Ag ^{aux tensions}

élevées (un ^seul. pic principal ^{avec une inflexion}

. par période ^de variation du champ) ^{semble de}

même caractériser l’activateur argent (voir par ^ex.

les résultats de GOBRECHT (H.), ^HAHN (D.) ^et

SEEMANN (F. W.), ^Zeitsch. f. Phys., 1955,140, ⁴³²

pour Zn Cd S : Ag). Les cellules au ZnS : Cu à centres verts donnent pratiquement toujours ^une inflexion, plus ^{ou moins} marquée ^{suivant les con-}

ditions de travail de la cellule.

Quant ^à l’origine ^même de l’inflexion on semble

assez d’accord pour l’attribuer à des électrons qui

reviennent dans les centres après ^{en avoir été}

écartés par le champ ^{et fixés} momentanément, daps ^des pièges par exemple ^comme l’admettent P. Zalm, ^{C. H.} Haake, ^{etc. On} peut ^{même envi-}

sager que des électrons passent ^{dans des} grains voisins, ^notamment quand ^{ces derniers se touchent.}

Dans ces conditions les contacts et par suite ^tous les facteurs susceptibles ^{de les modifier} peuvent

alors agir ^sur l’intensité des pics secondaires.

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