Phs 2101
Automne 2001
http://www.crm.umontreal.ca/~physnum
2
3
1
4
1 2
3
pompe
réacteur
4 turbine
condenseur Évolution à température constante:
condensation du mélange (4) pour l ’amener dans l ’état de liquide saturé (1).
CYCLE DE RANKINE
2
3
1
4
pompe 1 condenseur
(
2 1)
2
1
v P P
w
→= −
1 2
2
1
h h
w
→= −
2
3
1
4
1 2
3
pompe
réacteur
4 turbine
condenseur
3 4
4
3
h h
w
→= −
3 4
4
3
h h
w
→= −
2
3
pompe 1 condenseur
∫ >
→3
= 0
2
T ds
q
Surface sous la courbe
2 3
3
2
h h
q
→= −
2
3
1
4
1 2
3
pompe
réacteur
4 turbine
condenseur
∫ <
→1
= 0
4
T ds
q
moins la surface sous la courbe
4 1
1
4
h h
q
→= −
2
3
1
4
pompe 1 condenseur
1 2
2
1
h h
w
→= −
4 1
1
4
h h
q
→= −
2 3
3
2
h h
q
→= −
3 4
4
3
h h
w
→= −
(
2 3 4 1)
4 3 2
1→
+ w
→= − q
→+ q
→w
( )
3 2
4 3 2
1
→
→
→
+
= −
q
w η w
Ce signe tient compte du fait qu ’il s ’agit de travail fourni
2
3
1
4
1 2
3
pompe
réacteur
4 turbine
condenseur
1
3 2
1 4 3
2
→
→
→
+
= q q η q
Il s ’agit du rapport
des deux surfaces
2 1
pompe 1 condenseur
3
En fait, le réacteur peut permettre de surchauffer le fluide caloporteur:
le point (3) est un état de vapeur
surchauffée.
2 1
3
1 2
3
pompe
réacteur
4 turbine
condenseur
4
La turbine utilise la vapeur
surchauffée.
2 1
3
4
pompe 1 condenseur
Cycle de Rankine avec surchauffe
2 1
3
4
1 2
3
pompe réacteur
4 turbine
condenseur
Le travail fourni augmente, le rendement aussi.
Le titre augmente:
il y a un intérêt pratique (corrosion dans la turbine) pour l ’amener proche de 1
2 1
3
4
pompe 1 condenseur
Cycle de Rankine avec réchauffe
Cycle de Hirn
2 1
3
4
1 2
3
pompe réacteur
4 turbine
condenseur
2
4
3 4
4
3
h h
w
→= −
1 2
2
1
h h
w
→= −
Perte dans la pompe
Les pertes -->Accroissement de l ’entropie.
Perte dans la turbine
(Vérifier dans les
tables.) (Vérifier dans les
tables.)
2 1
3
4
pompe 1 condenseur
2
4
3 4
4
3
h h
w
→= −
Perte dans la turbine
3
4
h
h w
turbine= −
3 4
3 4
h h
h h
esp turbine
−
= −
η w turbine =η turbine ( h 4 esp − h 3 )
2 1
3
4
1 2
3
pompe réacteur
4 turbine
condenseur
2
4 1
2 2
1
h h
w
→= −
Perte dans la pompe
dp v ds T dp v dv p dv p ds T
dh= − + + = +
(
2 1)
1
2
h v P P
h
esp− = −
1 2
1 2
h h
h h
esppompe
−
= − η
pompe pompe
P v P
w η
1 2