Structure du spectre énergétique du noyau N15

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Structure du spectre énergétique du noyau N15

Paul Comparat

To cite this version:

STRUCTURE DU SPECTRE

_{ÉNERGÉTIQUE}

DU NOYAU N15 Par M. PAUL COMPARAT.

Institut de

_{Physique atomique.}

Faculté des Sciences de

_Lyon.

Sommaire. 2014

Étude expérimentale de la _{désintégration} de l’azote par les neutrons rapides (N14+n ~N15~B11+03B1).

Mise en évidence de nouveaux _groupes discrets de _particules de _{désintégration,} de _{grandes énergies;}

en tenant compte des mesures _{antérieures,} on obtient au total 32 groupes entre 0,6 et 7 MeV. Interpré-tation de ces _groupes comme niveaux de résonance du _compound N15 et discussion. Des niveaux existent au delà de la barrière de _potentiel du bore.

A. Introduction. 2013- Nous

_apportons

ici des

compléments

à l’étude de la

_{désintégration}

de l’azote par les neutrons

_rapides,

( Nz ~ +

et nous sommes en mesure de

_préciser

l’existence de niveaux du noyau

complexe

plus

élevés que

ceux _que nous avions mis en évidence dans nos

travaux

_publiés

de

_{1938 et 1939}

_{[ 1 ] ;}

la courbe de distribution du nombre de

particules

oc de

désintégra-tion en fonction de

_l’énergie

avait révélé

14

maxima entre

o, 6

et

_{3,6 MeV,}

et nous les avions

_{interprétés}

comme des niveaux de résonance du noyau intermé-diaire

N15,

sans exclure

_pourtant

l’idée que certains d’entre eux

_{puissent représenter}

_{des groupes de}

transition entre deux

niveaux,

ou bien encore se

rapporter

à une réaction nucléaire différente

Il nous a paru nécessaire de

poursuivre

l’investi-gation

aux

_{énergies plus}

élevées et les mesures _que nous

_rapportons

ici s’étendent

_{jusqu’à 7}

MeV.

B.

_{Dispositif expérimental}

et

enregistre-ments. - Le

_dispositif

_{expérimental}

reste sensi-blement le même _que

_{précédemment :}

une chambre d’ionisation

_remplie

_{d’azote pur}

_(1),

sous

pres-sion

_{(4 kg),}

et reliée à un

_{amplificateur}

linéaire

_[2],

reçoit

le

_rayonnement

_neutronique

d’une source

radon-béryllium (i5o

à 35o

_m3);

_{les rayons} ~~ sont filtrés par une

_épaisseur

de

_plomb

de 6 à 1 o cm suivant l’intensité de la source.

Nous avons dû

_apporter

des

_{perfectionnements}

à

l’amplificateur proportionnel

en vue de _{poses de}

longue

durée sans variation

_importante

de la sensi-bilité

_globale;

les

_particules

ce de

_grande

énergie

sont, en

_effet,

en nombre très

restreint,

et l’on est

obligé

de faire des

_{enregistrements longs}

pour obtenir des

statistiques

à nombres suffisants d’événements. Nous avons

_remarqué

que la sensibilité

globale

de

l’amplificateur dépendait beaucoup

du courant de (I) ,Xzote = _{o,o5 pour} oo environ _{d’impuretés (oxygène}

surtout).

chauffage des filaments et des variations de

tempé-rature

_extérieure;

ce dernier effet est très

_important,

une variation de 10 C entraîne une variation de

sensibilité de 3 à

4

pour 10o

environ;

nous avons dû

nous

_placer,

en

_{conséquence,}

dans une

_pièce

à

température

stable. Le circuit de

_chauffage

des

filaments a été

complété

de la

façon

suivante : un redresseur à

valve,

dont la tension est

_{régularisée}

par un tube

_{fer-hydrogène,}

_alimente,

_par

l’inter-médiaire d’un filtre et

_{d’accumulateurs-tampons}

de

grande

capacité,

les filaments des trois

_lampes

de

l’amplificateur

(2

E 446 et AL

_3);

une résistance variable à mercure montée en série

_permet,

en cours

de

fonctionnement,

des corrections

_progressives

du courant de

_chauffage;

la tension aux bornes des filaments est contrôlée à i mV

près.

Durant des

enregistrements

de

longue

durée,

on a _{pu compenser,} en

_agissant

sur le

_chauffage,

les variations de

sensi-bilité dues à l’inconstance de la

_température

ambiante et obtenir une sensibilité stable à i _pour 10o

près (2).

La mesure de la sensibilité

_globale

du

_compteur

et le contrôle de la linéarité de

_{l’amplification}

ont été faits avec des

_particules

de

_polonium

dont on

mesurait le parcours utile à l’intérieur de la chambre

d’ionisation;

en cours

_{d’expériences,}

on contrôlait

la sensibilité par

l’amplitude

de l’onde obtenue en

appliquant

à l’une des électrodes une

petite

tension

alternative. Nous estimons une

_précision

de 5 _{pour 100} dans la mesure absolue des

énergies

et de o,05 MeV environ dans la

_position

des maxima de la

courbe,

les uns _par

_rapport

aux autres. La

_part

de la

_pollution

radioactive de la chambre dans les

_statistiques

a varié de 2 à 10 pour 100 suivant les

_{enregistrements.}

L’intervalle moyen

(E~~~;

+ à

E,-,,B), adopté

dans les

_{statistiques,}

est de

o,o4

MeV au lieu de o,03

dans nos

_{enregistrements précédents,}

car nous avons

été

_obligés

de _{réduire la sensibilité pour}

_pouvoir

mesurer des

_impulsions

de

_{grande énergie;}

_par

contre, le nombre des

_{désintégrations}

est environ dix fois

plus

élevé,

à

_énergie

_égale.

(2) Un circuit dérivé comprenant un _générateur de tension constante et un _{galvanomètre} est monté en _opposition sur un

shunt que traverse le courant total de _chauffage.

37

Les rayons y émis par la source de neutrons

pro-voquent

sur les

enregistrements

photographiques,

malgré

le

_{plomb interposé,}

un

épaississement

du soufll.e

(6

à 8 mm de

_largeur),

par l’effet d’une ionisation

cumulative;

il se

_produit,

_par

_conséquent,

des fluctuations de hauteur sur des

_impulsions

de même

_énergie,

et cela se traduit sur nos _{courbes par}

un

_{aplatissement}

des maxima : nous avons _pu

vérifier

_{l’importance}

de la

_perturbation

_apportée,

en effectuant des

_statistiques

sur

_l’énergie

de

parti-cules « sensiblement

_{monocinétiques (polonium)}

à l’aide du même

_compteur

_{proportionnel,}

en

_présence

et en l’absence de _{rayons y,} la hauteur des

_impulsions

étant

_mesurée,

comme sur les

_{enregistrements}

avec

l’azote,

à

_partir

du centre du souflle : un _groupe de o, 2 MeV de

largeur

sans _y, voit son ordonnée maximum diminuer de moitié et sa

_{largeur tripler}

quand

la chambre est soumise à un

_rayonnement

comparable

en intensité à celui de la source de

neutrons. Notons enfin la difficulté de définir

exac-tement le centre du

_souffre,

et l’erreur

supplémen-taire

_qui

en découle.

Nous avons

_également

voulu discuter la

_part

de

l’équation personnelle

de l’observateur dans la

précision

des

résultats;

des mesures se

_rapportant

à des

_{particules d’énergies régulièrement}

distribuées ont mis en évidence une attirance nette des nombres

entiers de

_{millimètres,}

dans l’évaluation de la hauteur des

_impulsions.

Ce

défaut,

s’il

_{s’appliquait}

à

_plusieurs

enregistrements

de sensibilité

_parfaitement

constante,

pourrait

faire

_apparaître

des maxima erronés

régu-lièrement

_espacés

sur la courbe de

_{distribution;}

mais de

_petites

variations de sensibilité d’un

enre-gistrement

à l’autre

_(i

à 5 _pour 100

_environ)

nous

ont

_obligé

à faire des corrections

relatives,

c’est-à-dire à

_rapporter

toutes les sensibilités à celle de l’une des séries de mesures; dans ces

_conditions,

les nombres de

_{désintégrations correspondant}

à des hauteurs entières ne

_{s’ajoutent plus uniquement}

entre

eux et une

_compensation

de l’erreur

_personnelle

s’établit

_{automatiquement.}

C. Résultats. --- Les courbes

présentées

ont été obtenues en faisant la somme de

_quatre

enregis-trements différents totalisant

4o

h _{de pose.} Les

fluctuations

indiquées

sur

_{quelques points}

ne

repré-sentent _{que la fluctuation}

_statistique

la

_{plus probable}

sur le nombre des

_{désintégrations;}

il y aurait lieu de les

_compléter

_par les

fluctuations,

déjà

mention-nées,

sur

_{l’énergie, qui proviennent}

de l’ionisation

parasite

des _{rayons y} et des erreurs de mesure; la

_composition

de ces deux fluctuations est sans

doute

_responsable

de

_{l’irrégularité}

dans la hauteur des maxima

_qui,

tantôt sont

_aigus,

tantôt se réduisent à de

_{simples paliers;}

de ces derniers nous avons

retenu ceux

qui,

sur

_plusieurs

séries de mesures,

apparaissent

systématiquement;

les flèches

poin-tillées

_indiquent

les niveaux

_qui

sont incertains à

cause du nombre insuffisant de transmutations.

1. Dans le domaine commun aux courbes des

figures

i et 2, nous notons :

a. Confirmation des _groupes à

2,25-2,60

et

2,78

MeV;

anciennes valeurs : -.

_{2,25-~,55-2,?5;}

~

Fig, i.

b.

_Apparition

_{d’un groupe} nouveau à

_{2,42 MeV,}

qui pourrait correspondre

à _{celui donné par}

_Szalay

_[3],

et

_qui

_avait,

_{jusqu’ici, échappé}

à

l’observation;

c. _{Les deux groupes}

_{précédemment}

situés à

3,05

et

3,30,

mais mal définis par suite de leur

étalement,

révèlent une structure :

3,o3

et

3,18-3,33

et

_3,46.

2. Au delà de

3,5

MeV

_(fig.

2 et

_3),

nous _pouvons

comparer nos résultats à ceux d’autres auteurs : le niveau très

_large

_signalé

_par

_Wilhelmy

_[4],

à

4,9

MeV,

correspond

chez nous à l’ensemble des

trois niveaux :

4.66-4,82-4,98.

Le groupe

3,76

confirme la valeur déduite de la réaction inverse :

(Maurer) [5] :

3,74;

mais le niveau voisin

_3,89

_{n’apparaît}

_pas sur notre

_figure.

L’accord avec les résultats de Ortner et

Proti-winsky

[6]

est

_médiocre,

mais nous

_ignorons

la

précision

de leurs mesures.

3. L’intervalle entre maxima est relativement

régulier

dans tout le domaine

étudié;

sa valeur moyenne est o, 2 MeV.

Mais,

comme nous l’avons

indiqué,

les erreurs inévitables que nous commettons dans la mesure des

énergies

nous interdisent de

encore inférieure aux très

_grandes

_énergies;

c’est dire _{que le}

_pouvoir

de résolution de notre

_compteur

Fig. 2.

serait encore _{insuffisant pour} mettre en évidence

une structure

_plus

fine dans la série des

_niveaux,

principalement

aux

_{énergies supérieures}

à

5,5

MeV.

Fig. 3.

Des mesures ultérieures nous

_permettront

sans doute de dire si les maxima

_{spécialement larges,}

tels que

4,o2-~,36-~,g8-5,58,

etc. ne _{doivent pas} être subdivisés.

_{Actuellement,}

nous ne _{pouvons pas}

donner de résultats indubitables sur la densité des

groupes situés au-dessus de

5,5

M e V.

D.

_{Interprétation}

des résultats et discussion.

- 1. Nous ne donnons

pas

d’interprétation

certaine à tous les maxima observés sur nos

courbes,

car

plusieurs

des difficultés soulevées dans nos

discus-sions

_{précédentes}

n’ont _pas encore été résolues

expérimentalement;

en

_particulier,

restent à déter-miner

_{l’importance}

de la réaction à

_protons

(N14

+ n 2013 N15 - Cl4 +

_p)

dans les transmutations

enregistrées,

et la

_{répartition énergétique}

_du rayon-nement _y

_accompagnant

_chaque

transmutation. Ortner et

_Protiwinsky

_{avaient pu, par la} combi-naison des

_énergies

de 12 _groupes

_mesurés,

montrer que

4

seulement étaient des niveaux de résonance du noyau

compound

N15

_{(5,11-6,04-6,50-6,81),}

tandis que les autres ne

_{représentaient}

_que des transitions de l’un de ces

₄

niveaux aux 2 niveaux d’excitation

de actuellement connus : 2,2 et

4,4 MeV;

nos mesures ne

_peuvent

_pas

_apporter

_{d’appui précis}

à cette

_{interprétation,}

car

_{l’espacement}

des _groupes

E,,,B

est, chez nous, assez

_régulier,

et _{l’intervalle moyen} est du même ordre de

_grandeur

_{que la}

_précision

avec

_laquelle

les auteurs

précédents

définissent les

niveaux du bore

_(o,2

MeV

_environ);

_par

_suite,

si nous nous fixons une valeur constante

représen-tant _par

_exemple

un niveau

d’excitation,

il est

possible

dans nos mesures de faire

_correspondre

à

une série de maxima de forte

_énergie

une série de

maxima

_d’énergie

moindre

_{qui représenterait}

alors les groupes de

transition; mais,

avec la remarque

précédente,

on se rend

_compte

_que cette

opéra-tion reste valable

_quelle

_que soit la valeur constante

adoptée.

Nous n’excluons

_pourtant

_{pas la}

_possibilité

d’un tel processus, car sur nos courbes nous trouvons

une forte

_proportion

de

_particules

_d’énergie

faible,

ce _{que l’on}

_{pourrait comprendre}

en

_supposant

que

l’énergie

d’un neutron très

_rapide

ne se

con-centre que

partiellement

sur la

_particule

« émise et _{que le noyau de bore reste excité} dans

_beaucoup

de cas. Nous

_admettons,

_néanmoins,

_{que les}

valeurs

obtenues

_{par Maurer dans la réaction}

inverse ce --»

N14 ~

_{n) correspondent}

chez

nous à des transmutations sans excitations du noyau final : groupes situés à

1,40-2,05-2,78-3,33-3,76.

Seule une étude du

_spectre

de rayons _{y pourra} nous

renseigner

sur les états d’excitation du

bore,

mais,

jusqu’à présent,

notre

_{dispositif expérimental}

ne s’est _pas

_prêté

à l’observation simultanée des deux

phénomènes.

Nous _{n’avons pas pu}

_également

_distinguer

la

_part

de la réaction à

_protons

dans le nombre total des

désintégrations

observées;

il n’est _pas

_impossible

qu’une

telle réaction intervienne _pour

_expliquer

les maxima de faible

_{énergie (o, 6}

à 1,5

_MeV),

car la

pénétrabilité

de la barrière de

_potentiel

est

_plus

grande

pour les

protons

que pour les

particules

«

réac-39

tion

_{(n, p)}

est

_{exoénergétique : Q}

= + o, 6

M eV ;

si 1 e s maxima les

_plus

bas sont

_imputables

à cette réaction,

les neutrons

_qui

en sont

_responsables

doivent avoir

une

énergie

sensiblement

plus

basse que dans la

réac-tion

_{(n, oc), qui}

est

_{endoénergétique}

_Q

=- 0,35

MeV;

pour le groupe à o,6o

MeV,

les neutrons seraient lents. Il sera intéressant de se rendre

_compte

si des groupes moins

énergiques

encore

_{apparaissent,}

et de

préciser,

mieux que nous ne l’avons fait

_{jusqu’alors,}

la

_part

des neutrons lents dans la structure des

groupes les

plus

bas.

_{Signalons qu’étant}

données les dimensions actuelles de la chambre d’ionisation et la

pression

d’azote

utilisée,

seuls des

_protons

_d’énergie

inférieure à 2 MeV

_peuvent

_{avoir leur parcours} entier dans la chambre. Il ressort enfin des mesures

de

_Baldinger

et Huber

₁₇₁

_{que la section efficace} de la réaction

_{(n, p)}

est environ

_quatre

fois moindre que celle de la réaction

(n, oc),

pour des neutrons

d’énergie

voisine de

2,8

MeV :

2. Ces réserves

faites,

nous _{supposerons, pour la}

suite de notre

_exposé,

_que tous les maxima

corres-pondent

à des niveaux de résonance du

com-pound

N15. Nous

donnons,

dans le tableau

suivant,

la série

_complète

de 32

_niveaux,

_par

_énergie

crois-sante de _o,6

_{à 7}

MeV;

nous avons calculé la valeur absolue des termes

ET

par

rapport

à l’état

fonda-mental,

en

_prenant

comme bilan

_{énergétique}

Q

= -

o,35

M eV et _comme

énergie

de liaison de la

particule

a au _noyau N15 : II,1 MeV.

3. Nous avons

déjà indiqué

que l’intervalle entre niveaux est sensiblement constant : o, 2o MeV en

moyenne, ce

_qui

conduit à une

_largeur

_partielle

_rx

de l’ordre de 100 00o eV

[ 10] ;

nos mesures récentes ne _{confirment donc pas}

_l’aspect

_que

_{présentaient}

nos

_premiers

_{enregistrements}

où l’intervalle semblait croître avec

l’énergie depuis

_o,6

jusqu’à

3,5 MeV,

la densité

semble,

au

contraire,

à peu

près

égale

aux

_grandes

et aux faibles

_énergies.

Nous

_signalons

que

Szalay

et Maurer ont donné

une suite de niveaux relatifs au _noyau

_compound

N14 déduits de la réaction + ex - M4 -

_{N,’- °;}

_{+ n;}

l’espacement

moyen est o,3 MeV

environ,

c’est-à-dire d’un ordre de

_grandeur

voisin de l’intervalle

mesuré par nous

_(pour

_pour des

_énergies

d’excitation

comparables.

Nous avons cherché

_également

_{à comparer} notre

intervalle _moyen aux valeurs

théoriques

_{que l’on}

peut

calculer à

_partir

des divers modèles nucléaires actuellement

_{proposés [8] :}

a. En

_supposant

les

_corpuscules

nucléaires libres de toute

liaison,

c’est-à-dire en traitant le noyau

comme un

_mélange

de deux _{gaz formés} de

_protons

et de neutrons,

l’espacement

D pour une

_énergie

d’excitation U de 15 M eV

I

iVIeV)

serait,

au

_maximum,

de 30 000

’~r,

valeur manifestement inférieure à notre résultat.

b. En

_supposant

les

_particules

nucléaires douées de liaisons

_analogues

à celles des électrons dans les

métaux,

on obtient :

(J

étant le moment

_angulaire

du noyau

NI5).

Il y a ici désaccord entre

_{l’espacement}

sensiblement constant de nos niveaux et leur

_répartition

théo-rique

qui

en fait

_prévoir

un nombre croissant assez

_rapidement

avec

_{l’énergie.}

c. En

_prenant

enfin comme modèle celui de la

goutte

liquide,

ce

_qui

_{suppose de fortes interactions}

entre constituants

nucléaires,

le calcul

donne,

pour U = ~ 5

MeV,

D = ~ ooo

V,

valeur considéra-blement

_plus

_{faible que la} nôtre. Dans ce dernier

cas, le désaccord entre théorie et

expérience

a

_déjà

été observé à _{d’autres occasions pour les noyaux}

légers

(A

inférieur à 5o par

exemple),

car _pour un

petit

nombre de

_corpuscules

_nucléaires,

les

hypo-thèses sur

_l’analogie

avec la

_goutte

_liquide

ne sont

plus

valables.

4. Nos mesures se

_prêtent

mal à la détermination de la section de choc de la transmutation

_{(n, car}

le faisceau de neutrons a un

_spectre

de vitesses

inhomogène

et mal connu. Nous pouvons

_pourtant

faire une estimation

grossière

du nombre de neutrons traversant par seconde la chambre

d’ionisation,

dont

l’énergie

soit

_comprise

entre 2,6 et 3,o

MeV,

de

façon

que l’on

puisse

les comparer à ceux utilisés par

Baldinger

et Huber : admettons

_qu’une

source Radon-Be émette 20 ooo

_{neutrons-seUl,}

de toutes

énergies,

par millicurie et dans un

_angle

solide

_{Q r,}

et _{que seulement} i _pour 100 de ceux-ci ait

_l’énergie

indiquée;

avec une source de 30o m3 et un

_angle

solide moyen utile

de i/6ooe

de

4 T environ,

nous

obtenons une émission de io2

_n-sec-1;

l’un de nos

_{enregistrements}

fait avec une chambre de

2,5 cm de

_profondeur

et

4

kg

de

_pression

nous

fournit 3. 0-2 transmutation-sec-1. Nous en

dédui-sons (’j # 4. 10-25

cm2,

soit environ le double de la valeur donnée _par

_Baldinger

et Huber. Notre résultat donne l’ordre de

_grandeur

_(à

un facteur 3

ou 5

_{près, peut-être),}

de la section moyenne sur une

que la valeur des auteurs

_précédents

n’intéresse

qu’un

domaine bien

_plus

étroit,

d’une

_largeur

compa-rable à celle de l’une de nos raies de résonance.

5. Plusieurs niveaux existent à des

_énergies

voisines et

_supérieures

à celle de la barrière de

potentiel

de B"

_(environ

cette observation semble un

_appui

_important

à

l’hypothèse

de N. Bohr que dans le choc entre un _{noyau et} une

_particule

rapide l’énergie

incidente commence _par se

dissé-miner sur tous les

_corpuscules

nucléaires et ne se

localise pas immédiatement sur la

_{particule projetée;}

c’est une démonstration

_{expérimentale}

intéressante de ce

_qu’il

est nécessaire de ne

_plus

considérer la transmutation comme un

_problème

de choc entre deux _corps et _que nous

_devons,

_pour des

_énergies

d’excitation

_supérieures

à 15 MeV,

envisager

un

noyau

complexe,

constitué dans le cas de

l’azote,

de 15

_corpuscules.

t

6. Nous chercherons enfin à

_rapprocher

nos

résultats des indications données sur les états

quantiques

du

_compound

_{par la}

diffusion

anomale

Fig. 4.

de

_particules

oc sur du bore : ce - N15 -

B" +

cx;

nous

_publions

la courbe de Riezler

[g] ( fig. 4) qui

se

_rapporte

à la diffusion sous

grand angle,

et

résumons les déductions _{faites par M. G. Beck}

_[10]

à l’occasion de nos mesures

_{précédentes (énergies}

inférieures à

3,5

MeV) :

la seule diffusion

_potentielle

ne

_peut

_pas

_expliquer

les

_grandes

valeurs du

ses variations en fonction de la vitesse des

parti-cules

incidentes;

il faut

admettre,

par

conséquent,

une diffusion de résonance due aux niveaux de

N15,

mais,

étant donnée la

_{multiplicité}

de ces

_niveaux,

les valeurs 1 devraient varier

_{périodiquement}

en fonction de la vitesse des

_particules;

l’on

_comprend

bien

_pourtant

_{que cette structure}

_périodique

n’ait pas été mise en évidence par

Riezler,

car

_{l’espacement}

de ses

_points

_{expérimentaux}

est

_triple

environ de l’intervalle

qui

existe entre nos niveaux. Nous

ferons,

en _outre, les _remarques suivantes

_{(fig. 4) :}

a. La diffusion anomale semble commencer à des

énergies

voisines de

2,5

MeV

_(v

=

i,3.10~

cm/sec) (3),

tandis que nous avons

_signalé

des _groupes encore

moins élevés : nous sommes donc amenés à _penser que les niveaux les

plus

bas ont un

_comportement

différent des autres

_(réaction

à

_protons

_par

_exemple).

b. La

_séparation

des deux

_parties

de la courbe de Riezler se fait à v =

1,6

à

1,7.109

cm/sec,

soit =

3, g

à

4,4 MeV,

c’est-à-dire à une

_énergie

voisine de la barrière de

_potentiel.

Le dernier

_point

expérimental

de Riezler

_correspond

chez nous

à

_{= 5,3 MeV;}

_{c’est dire que} toute la courbe est

_comprise

dans le domaine où nos mesures sont les

_{plus précises.}

c. Pour rendre

_compte

des deux

_parties

ainsi

délimitées,

il

faudrait,

ou bien

_envisager

une densité de niveaux trois fois

_plus

forte au-dessus de v =

_{I,7.io9, qu’en}

_dessous,

ou bien admettre

que les niveaux les

plus

élevés ont un moment

cinétique

moyen

supérieur

à celui des niveaux de

petites énergies (Beck).

Or,

nos résultats ne font _pas

apparaître

de densité croissante et

tendent,

par

conséquent,

à confirmer la deuxième

_hypothèse;

des mesures ultérieures nous

_permettront,

sans

_doute,

d’élucider cette

_{question importante,}

et nous

espé-rons _{exposer, dans} un

_prochain

Mémoire,

une

possi-bilité d’ordonner les niveaux en tenant

_compte

des moments

_cinétiques

_{des noyaux N15.}

L’auteur

_exprime

sa reconnaissance à M. le Professeur

Thibaud,

pour l’intérêt

qu’il

a bien voulu

porter

à ce

_travail,

_entrepris

et

_poursuivi

sous sa

direction;

il remercie

_également

M. _{G. Beck pour la} discussion de

_plusieurs

résultats et Mme Lambert

_qui

s’est

_chargée

de l’extraction des

_ampoules

de Radon. (3) Si v est la vitesse de la particule x incidente, l’énergie Ex+a

considérée dans un système où le centre de gravite serait au

, , - mvl 11 l

repos, " est donnée par i .

2 10

BIBLIOGRAPHIE.

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[3] A. _SZALAY, Zeitsch. _{für Phys., 1939, 112, p. 29.}

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