Dispositif de mesure de tensions de vapeur

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Submitted on 1 Jan 1955

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Dispositif de mesure de tensions de vapeur

Andrée Johannin-Gilles, Pierre Johannin

To cite this version:

Andrée Johannin-Gilles, Pierre Johannin. Dispositif de mesure de tensions de vapeur. J. Phys.

Radium, 1955, 16 (3), pp.236-237. �10.1051/jphysrad:01955001603023601�. �jpa-00235135�

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avec le RaE est utilisé ^comme étalon de radioac- tivité P, ^{étant donnée sa} longue période. ^{Il est intéres-} sant ^de connaître ^{celle-ci avec} précision.

G. N. Antonoff [1], ^{en I910, mesure} l’accroissement de la quantité ^de polonium qui ^se forme dans le RaD initialément _pur ^{et en déduit une} valeur de 16,5 ^ans.

En I9II, Mme P. Curie [2] indique ^{une valeur d’en-} viron 17 ^ans. En I929, Mme P. Curie et Mme I. Curie [3]

publient ^{le résultat} d’observations portant ^{sur 16 ans}

sur la décroissance directe du RaD : 19,5 ans. Mme I.

Curie [4] évalue d’autre part ^la période ^du RaD _par la mesure de la quantité ^de polonium résultant de la destruction d’une quantité ^{connue de} radon ^et trouve 23 ans. Une Commission internationale ^réunie en I93I [5] adopte ^{22 ans comme valeur de la} période.

Enfin, ^F. Wagner [6], ^en 1950, indique ^{25 ans,} ayant

suivi une source pendant ²⁵⁰ jours ^à la chambre d’ionisation.

Fig.

La période ^de décroissance du RaD a été déterminée

en utilisant le dispositif ^{de deux chambres} d’ionisation différentielle déjà ^décrit [7], ^{la source de} compensation

étant une source de radium. Afin de détecter les rayons p qui auraient été absorbés dans l’épaisseur ^{de la} paroi

de cuivre de la chambre, ^{on a ouvert une fenêtre} dans la partie inférieure d’une des deux chambres d’ionisation. Cette fenêtre, ^dont l’étanchéité est assurée par ^un joint torique ^en caoutchouc, est consti-

tuée, dans ^nos expériences, par ^une feuille d’alumi-

nium de _0,I mm d’épaisseur.

Notre source de RaD a été préparée par P. Conte,

du Laboratoire Curie. On a attendu 95 jours, ^à partir

de la date de la préparation, ^avant le début des

mesures. Cet intervalle ^de temps ^est égal à 19 fois la valeur de la période ^du RaE, l’équilibre ^{entre le RaD}

et le RaE est, par suite, réalisé à io-Il près ^environ.

La décroissance ^du RaD a été suivie pendant 4 ^mois

(121 jours). La variation totale de l’intensité de la

source a été de 1,18 pour ^Ioo pendant ^ce temps;

. 94. séries de mesures ont été faites.

La figure réprésente ^{la variation de} log Vo - v vo ^en

fonction du temps.

On a obtenu une précision ^de 1,8 pour ^100.

correspondant à

L’erreur est l’erreur quadratique moyenne.

Le résultat confirme la valeur 19,5 ^{ans trouvée en}

1929 par Mme P. Curie et Mme I. Curie [3].

Manuscrit _{reçu le} I4 janvier I9 55.

[1] ANTONOFF G. N.

Phil. Mag., I9I0, 19, ^825.

[2] ^{CURIE M.}

^Le Radium, I9II, 8, ^353.

[3] CURIE M. et CURIE I.

J .Physique Rad., I929, 10, ^385.

[4] ^{CURIE I.}

^J. Physique Rad., I929, 10, ^388.

[5] International Radium Standard Commission Report.

Rev. Mod. Physics, I93I, 3, 427.

[6] ^{WAGNER F.} 2014 A. N. L. 4490, I950, ^5.

[7] TOBAILEM J. 2014 J. Physique Rad., I955, 16, 48.

DISPOSITIF DE MESURE DE TENSIONS DE VAPEUR Par Mme Andrée JOHANNIN-GILLES

et Pierre JOHANNIN,

Laboratoire des Hautes Pressions, Bellevue.

En vue de l’étude du spectre ultraviolet de la vapeur d’eau lourde, ^{nous avons} été amenés à mesurer avec précision ^de faibles tensions de vapeur. Le mano- mètre à mercure nous a paru l’un des plus ^{sûrs et}

nous avons choisi, ^de préférence ^aux méthodes indi- rectes par variation de capacité [1], ^{variation de} résistance [2], ^{etc., la mesure} mécanique directe de la différence des niveaux ^{de mercure.}

L’appareil emprunte ^{au manomètre de} Rayleigh [3]

le principe ^{du tube en U} inclinable. ^Deux modifications ont été apportées :

I° La mesure directe de l’inclinaison ^au moyen

d’un palmer ^est plus sensible que la méthode optique

et diminue l’encombrement de l’appareil.

2° L’observation ^du contact ^{du mercure se} fait par ^un procédé électrique. ^La position d’équilibre

est déterminée par la coïncidence de l’établissement du contact électrique ^dans deux circuits comprenant

chacun une pointe métallique ^{et le mercure du tube} manométrique correspondant. L’appareil ^{est incliné} progressivement jusqu’à ^ce que le contact soit établi simultanément avec les deux pointes lorsqu’on ^élève

lentement le niveau du mercure.

La figure I ^{donne le} schéma de l’appareil : ^Un

réservoir R, ^{relié au} tube g et mobile le long ^d’une tige filetée, peut ^être déplacé verticalement ^et permet

de faire varier rapidement ^et grossièrement ^{le niveau}

du mercure dans le reste de l’appareil. ^{Le tube a}

est en communication avec ^un système ^de pompage.

La substance à étudier (dont ^la tension de vapeur est négligeable ^{à la} température ^{de l’air} liquide) ^est placée ^en f. Après pompage, le niveau du mercure est amené au-dessus de g puis f ^{est mis dans l’air} liquide.

Le niveau de R est ensuite élevé de façon ^{à faire}

monter le mercure dans b et à isoler b du reste de

l’appareil.

Une tige filetée F montée sur un support indépen-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01955001603023601

237 dant pour éviter que ^{son mouvement ne} transmette

des vibrations à l’ensemble plonge ^dans le réservoir R et fait varier très lentement (10-3 mm/s) ^{le niveau}

du mercure dans b, ^{c et d.} b, ^{c et d sont surmontés}

d’une pointe ^de tungstène. ^Deux galvanomètres

décèlent le passage ^du courant dans deux circuits

électriques : pile, ^{diviseur de} tension, ^{mercure du} manomètre ^et pointe b ^d’une part, ^{c ou d d’autre} part.

Une tension très basse (inférieure ^au millivolt) ^et

une intensité très faible (inférieure ^au microampère)

sont employées pour éviter ^toute détérioration des

pointes ^de tungstène. ^{e est} placé ^{dans un} cryostat [4].

Fig.I.

L’ensemble de l’appareil ^{est fixé sur un} bâti mobile autour d’un axe horizontal H perpendiculaire ^{à la}

droite passant par les pointes. ^{Il se} déplace par

rapport ^{à un} bâti fixe d’une grande stabilité. Le

déplacement ^{de la} partie inférieure du bâti mobile est mesuré à l’aide d’un palmer ^au centième de millimètre et permet ^{de connaître avec} précision l’angle ^de rotation de l’ensemble. L’axe ^de rotation

sans jeu ^est matérialisé par l’intersection à angle

droit de deux lames ^flexibles d’acier.

On obtient le zéro de l’appareil ^en plaçant f dans l’air liquide ^de façon ^à avoir ^une tension de vapeur

négligeable ^en c-d. On distille ensuite la substance étudiée de f dans ^{e et l’on} règle ^le cryostat ^{à une tem-} pérature ^donnée. Lorsque l’équilibre ^de température

et de pression ^est établi, ^{on modifie} l’inclinaison pour réaliser de nouveau la simultanéité des mises

en contact électrique.

Suivant le domaine ^due pression ^à explorer, ^{on utilise}

le contact en c ou en d : d permet ^{de mesurer des} pressions plus fortes, ^c multiplie ^la sensibilité par 5.

Cet appareil peut ^être utilisé pour des pressions ^de

l’ordre de I o-3 mm Hg ^à quelques millimètres de Hg.

Avec un palmer indiquant le I/Iooe ^de millimètre,

une distance de I4oo ^mm de l’axe de rotation au

palmer ^{et des distances de 22 et 120 mm entre} pointes ^{bc et} bd, ^la sensibilité de l’appareil ^est supé-

rieure à 10-3 mm Hg, pour les pressions ^les plus ^élevées

avec contact ^en d et à 2. I0-4 mm Hg pour les pressions

les plus ^{faibles avec contact en c. La} précision ^{ne se} rapprochera ^{de ces valeurs} que si l’on prend ^toutes

précautions quant ^{à la} rigidité de l’ensemble et à sua stabilité. ^On atteint couramment la précision ^de quelques i o-3 mm Hg ^sans précautions particulières.

Manuscrit reçu le 8 janvier 19 55.

[1] SIMON A. et FEHER F.

Z. Elektroch., I929, 32, ^I62.

[2] KLUMB H. et HAASE Th.

Z. Techn. Physik, I932, 13, 372.

[3] RAYLEIGH. 2014 Phil. Trans., I90I, A 196, 208; ^Z. Physik Chem., I90I, 37, 7I3.

[4] JOHANNIN-GILLES A, JOHANNIN P.

J. Physique Rad., I955, 16, ^I62.

PROPRIÉTÉS PIÉZO-OPTIQUES ^ET ÉLECTRO-OPTIQUES

DE LA BLENDE Par Henri POULET,

Laboratoire des Recherches Physiques, ^Sorbonne.

Depuis ^la publication ^récente d’une lettre sur le

sujet indiqué dans le titre [1], nous avons pris ^connais-

sance d’un article de Schramm qui ^{nous avait}

échappé [2].

Les résultats obtenus par cet auteur ^{s’écartent} nettement de ceux rapportés ^en [1]. ^La comparaison

est effectuée ci-dessous :

Les mesures correspondent ^aux longueurs ^d’ondes indiquées ^entre parenthèses, et la constante électro-

optique ^est exprimée ^en u.e.s.C.G.S. Ce désaccord vient de deux causes :

1° La formule (1), p. ³¹³ du Mémoire de Schramm donnant la différence de marche est inexacte et doit être remplacée par

de sorte que les valeurs obtenues par l’auteur ^{sont 2} fois trop grandes;

2° En ce qui ^{concerne la valeur} de P44, Schramm

a estimé la valeur ^du module de torsion si,4 (inconnue

à l’époque) par comparaison ^{avec ceux} d’autres cris- taux cubiques, tandis que ^{nous avons} utilisé la-o valeur mesurée donnée par Cady [3].

En tenant compte ^{de ces} remarques, les résultats

expérimentaux de Schramm conduisent à :

(1) ^La correspondance entre les notations de Schramm et les nôtres se fait en posant : ’

^x (susceptibilité électrique),

c étant la vitesse de la lumière.