Le Nucléide 10Ne et le ft des noyaux miroirs Z=N—1

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Submitted on 1 Jan 1954

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Le Nucl�éide 10Ne et le ft des noyaux miroirs Z=N-1

M. E. Nahmias

To cite this version:

M. E. Nahmias. Le Nucl�éide 10Ne et le ft des noyaux miroirs Z=N-1. J. Phys. Radium, 1954, 15

(10), pp.677-678. �10.1051/jphysrad:019540015010067700�. �jpa-00235040�

677.

LE NUCLÉIDE 10Ne ET LE ft ^DES NOYAUX MIROIRS Z=N20141

Par M. E. NAHMIAS,

Collège ^de France, Physique ^et Chimie nucléaires.

Sommaire.

On

vérifié la période ^{du 19Ne} qui ^{est de} 19 =

^Avec E03B2max

^{2,3 MeV,}

^trouve

log ft

3,30 qui s’explique par

inversion dans la configuration ^nucléaire.

LE JOURNAL ^{DE PHYSIQUE ET LE RADIUM.} TOME i, ^OCTOBRE 1954,

Les noyaux miroirs de ^ce type actuellement connus

sont au nombre de 16, du 11C au 4lSc. Ils sont radio- actifs B+. ^{Ils ont des nombres de masse de la} f orme 2 Z - i. Leurs p6riodes radioactives s’eche- lonnent, ^en d6croissant régulièrement, ^{de 20 mm}

pour ^le 11C a _o,g s pour Ie 41SC. L’6nergie ^maximum

de leur spectre P- croit, ^au contraire, ^de o,g2 MeV pour ^le 11C a 5,3 lVIe’T pour ^{le 41SC. Ils} appartiennent

presque ^{tous aux} transitions permises ^{et favoris6es} (di

^o, non). ^Leurs f ^{t se} groupent ^{autour de la}

valeur moyenne ^{3 5oo avec T 5oo.}

Deux exceptions existent : le 13 N dont le f t d6passe ^{5 5oo et le 19Ne dont Ie} f t est voisin de 2

Dans le premier ^{cas, la} p6riode ^{est assez} longue proche ^{de 10 mn facile a mesurer et} permettant egalement ^{une bonne} evaluation de 1’energie

maximum de son spectre B+. ^{11 ne semble} pas que les résultats exp6rimentaux puissent ^{dans ce cas}

etre mis en doute [1]. ^{Dans le cas du 19Ne, le} probleme

est plus ^{difficile du fait de la} p6riode ^{assez courte,}

voisine de

s. Bien _que les recherches r6centes [2]

sur ce nuel6ide aient confirm6 la p6riode, 1’6nergie

et le f t, ^{il nous a semble} interessant d’etudier à

nouveau ce nuel6ide.

Du fluor sous forme de FLi irradié par les deutons de 28 MeV du synchro-cyclotron Philips, ^à Amsterdam, ^{nous a} fourni, par reaction (d, 2n)

du 19Ne. La source radioactive etait plac6e, ^environ

I

mn apres la fin de l’irradiation, ^{sur un} compteur Geiger et le nombre d’impulsions était note ^toutes les I o s, a 1’6chelle de ^ooo. Les courbes de décrois-

sance don.naient systématiquement ^une periode ^voi-

sine de 38 _s, ce qui ^{semblait etre en accord avec la} p6riode calcul6e, ^{en admettant} un f t de 3 5oo - 5oo et une Emax, ^{de 2,3 MeV} [3]. Cependant ^en pr6-

vision de la formation d’autres reactions, ^notam-

ment 19F (d, p, 2n) 18F emetteur positonique ^{de 1,8 h}

de p6riode (E : ^o,65 MeV), ^{et 19F} (d, p, 3n) ^{17F émet-}

teur positonique ^{de 7o s de} p6riode (E

1,72 MeV), j’ai repris ^les experiences ^en interposant ^{un absor-}

bant de 4o6 mg jcm2 ^{entre la source et le} compteur

de Geiger. ^La p6riode ^du 19Ne était alors (fig. I)

et sans ambiguite ^de 1 9

^s. Ce n ucléide est, par

consequent, ^celui qui ^{de tous} les noyaux miroirs J17

connus a le plus ^faible f ^{et le} seul aussi a montrer

une inversion dans 1’allure des p6riodes puisque ^sa periode est inférieure de 3 s A celle du 2lNa.

Cette anomalie dans le fi ^{serait due a} l’inversion

5

I d5 - 2 S I de la configuration nucleaire. En effet, le spin du noyau final 19F est connu et 6gal ^a I/2’

Ceci implique que la couche 2 SI/ ^{contient, dans}

Fig.

^Droite logarithmique ^de d6croissance de l9Ne.

Période _{1 9}

1’6tat initial 19Ne : deux protons antiparalleles ^et

un neutron et, ^{dans 1’etat} final, 19F : deux neutrons

antiparalleles ^{et un} proton. ^Cette configuration 2 S §

rend 1’element de matrice maximum et partant

le f1 ^minimum puisque [4] ^{l’on a}

valeur d6duite d’un grand ^nombre d’expériences.

On entire :

Si ^nous admettons pour le 19Ne un log f1

^303,

on a :

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019540015010067700

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valeur inferieure à celle, calculee à partir ^du log ft

^{3,10 du neutron, et} qui ^{est M2}

^2.

Pour les 13N, ^on aurait une configuration p ( , ^{ce qui}

réduirait de (’ )"" 1’element de matrice G - T et B9/

augmenterait ^Ie It. ^{On trouve avec}

Avec ces deux valeurs de M iddl ^{on d6duit de}

Cette v6rification constitue une partie ^des

recherches effectu6es lors d’un s6jour ^{au labora-}

toire Philips ^a Amsterdam, ^{et rendu} possible grace

a l’obligeance des Professeurs Bakker et Aten Jr., ainsi qu’a ^{l’aide et aux conseils du} Professeur Joliot.

BIBLIOGRAPHIE.

[1] ^{COOK et coll.}

Phys. Rev., 1948, 74, ^502.

[2] SCHRANK G. et RICHARDSON J. R.

Phys. Rev., 1952, 86, 248.

[3] DJELEPOV B. S.

J. théor. et exp. U.R.S.S., 1949; 5, 19.

[4] ^{BOUCHEZ et} NATAF. 2014 J. Physique Rad., 1953, 14, 217.

WINTHER A.

Phys. Rev., 1952, 86, 428.

L’EFFET DE TUNNEL ET LA MÉCANIQUE CLASSIQUE

Par E. F. BERTAUT,

Laboratoire d’Électrostatique ^{et de la} Physique ^du Métal, ^Institut Fourier, ^Grenoble.

Sommaire.

Le quadrivecteur quantité ^de mouvement, attaché à

corpuscule, aurait deux composantes, ^{l’une réelle} (vecteur temps), ^l’autre imaginaire (vecteur espace) ^et perpendiculaire ^{à la} composante ^{réelle et} responsable ^des propriétés ondulatoires telles que l’effet de tunnel. Discussion du

de l’hydrogène où l’on aboutit à

solution particulière ^et complexe ^de l’action S qui ^montre

d’étroits rapports

la solution des équations ^{de Dirac.}

LE JOURNAL ^DE PHYSIQUE ET LE RADIUM. TOME 15, ^OCTOBRE 1954, ^{PAGE i178}

Introduction.

Nous allons montrer a I’aide de

1’exemple de l’atome d’hydrog6ne que l’équation

de Jacobi admet une solution partieuli6re ^{S dans} laquelle ^la quantite ^{de mouvement est} complexe

et ensuite _{que des} quantités ^{de mouvement meme} complexes ^d6crivent parfaitement ^les trajectoires.

Cela pourrait ^{etre considéré comme un} simple

artifice de calcul. En 6lectricit6 on a bien introduit les imaginaires dans la theorie des circuits sans que pour cela les courants et potentiels ^soient imaginaires.

Mais ici _{il y} a des implications plus profondes.

Supposons que l’on ^trouve par des proc6d6s classiques ^une solution S qui entraine des quantités

de mouvement imaginaires ^et supposons de plus

que ^nous retrouvions litteralement la meme expres- sion S dans une solution des equations quantiques

de 1’61ectron de Dirac. Devons-nous en conclure

qu’il ^faille considerer 1’electron comme une particule 6trange ^{dont la} quantite ^{de mouvement} puisse ^etre complexe ?

Voici un autre aspect ^{de la} question qui explique

le choix du titre. L’effet de tunnel se rencontre en Physique lorsqu’un corpuscule ^{se trouve devant}

une barrière de potentiel ^{tres élevée. On} distingue

alors entre les deux aspects, corpusculaire ^{et ondu-}

latoire de la matiere. En effet, ^{si le} corpuscule ^ne peut ^{franchir le mur, on} peut ^{lui associer une onde} quantique qui, ^elle, p6n6tre ^{le mur de} potentiel.

A cette occasion ^on évoque g6n6ralement ^{les ondes}

6vanescentes en Optique. 11 semble donc qu’il ^faille toujours ^{associer une onde au} corpuscule, c’est-a-dire

une equation différentielle du second ordre pour

expliquer qu’il franchisse le mur de potentiel.

Ce _que nous voulons montrer, ^c’est que ^la possi-

bilit6 de franchir une barrière de potentiel ^existe

dans la mecanique classique ^sans que 1’on fasse

appel ^{a une} equation du second ordre et sans hypo-

these quantique, ^{en admettant} simplement ^des

solutions complexes ^de 1’6quation ^{de Jacobi.} Cepen- dant, la m6canique classique ^ne peut ^aller plus ^loin.

A son incapacité ^de chiffrer exactement la proba-

bilit6 de presence ^{dans le mur de} potentiel ^d’une part, ^les coefficients de réflexion et de transmission d’autre part, ^doit suppléer, ^{comme on le} sait, ^la m6canique quantique.

Anticipant ^{sur le} résultat, ^{nous dirons} que l’on