NICHOLS. — Ueber das von glühenden Platins ausgestrahlte Licht (Sur la lumière émise par le platine incandescent); Inaug. Diss. Göttingen. 1879. Beiblätter, t. III, p. 859

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Submitted on 1 Jan 1880

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NICHOLS. - Ueber das von glühenden Platins

ausgestrahlte Licht (Sur la lumière émise par le platine incandescent); Inaug. Diss. Göttingen. 1879. Beiblätter,

t. III, p. 859

A. Crova

To cite this version:

A. Crova. NICHOLS. - Ueber das von glühenden Platins ausgestrahlte Licht (Sur la lumière émise par le platine incandescent); Inaug. Diss. Göttingen. 1879. Beiblätter, t. III, p. 859. J. Phys. Theor.

Appl., 1880, 9 (1), pp.167-169. �10.1051/jphystap:018800090016701�. �jpa-00237624�

I67

rubis naturel et le rubis artificiel de MM.

Fremy

^{et Feil. Il est ini-}

possible

^de

distinguer

^ces deux corps l’un de

l’autre ;

^leur

phos- phorescence

^est

identique.

^Le

spectre

de la lumière émise est très

pâle,

^à

l’exception

^d’une raie brillante extraordinairement

intense,

dont la

longueur

^{d’onde est}

689,

⁵ millionièmes de millimètre : elle coïncide avec la

ligne

^décrite par M. Ed.

Becquerel

^{comme la}

plus

brillante du

spectre phosphorescent

de l’alumine.

E. BOUTY.

NICHOLS. 2014 Ueber das von glühenden ^Platins ausgestrahlte ^Licht (Sur ^{la lumière}

émise par le platine incandescent); Inaug. ^Diss. Göttingen. I879. Beiblätter, t. III, p. 859.

D’après

^{la formule de} Kirchhofl’

(1),

^le

rapport

^du

pouvoir

^émissif

d’un corps ^{à son}

pouvoir absorbant,

pour ^des rayons ^d’une

longueur

d’onde

déterminée,

^{est une} fonction définie de sa

température..

M. Nichions ^a cherché la nature de cette fonction pour le

platine

incandescent et pour douze

régions

^du

spectre comprises

^entre

6o9, i

et 2853 de l’échelle de Kirchhoff.

Il

emploie

comme sources de lumière deux fils de

platine

^rendus

incandescents _par un courant

électrique,

^constant pour ^{l’un des} fils dont la lumière servait de terme de

comparaison,

^variable pour

l’autre,

^au moyen ^d’un

pont

de Wheatstone. Leur

température

^est

déduite de leur

dilatation ;

c’est la méthode

employée depuis long-

temps

par

Draper, qui

^mesurait

Fallongement

^{du fil au} moyen d’un

levier

^tandis que ^M. Nichols le mesure au moyen ^d’un

ophtalmo-

mètre de M. Helmholtz. Cette méthode est

défectueuse,

^{car la}

formule

parabolique

^{de M.} Matthiessen

qui

^donne

Fallongement

^du

fil de

platine

^{en fonction de sa}

température

^{doi t être}

extrapolée

pour des

températures élevées,

^{et l’on}

ignore quel

^{est le}

degré

^de

confiance que ^l’on

peut

^{accorder aux} nombres ainsi calculés. Les

rapports

d’intensité des diverses radiations

simples

^des

spectres

des deux sources lumineuses sont mesurés à l’aide d’un

spectro-

photomètre.

^{M. Nichols donne les résultats de} ses mesures et les

(1) K.IRCHHOFF, Pogg. 4iinalen, ^t. CIX; Annales de Claimie et de Physique, ^3e série,

t. LXII, p. 187.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018800090016701

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convertit ^en valeurs de

l’énergie mécanique

^{des diverses}

longueurs d’onde,

^au moyen des résultats obtenus par 81.

Lan1ansky (1) avec

le

spectre

^solaire.

L’auteur

applique

^ses déterminations à la mesure des

tempé-

ratures, ^comme

je

^l’ai

proposé

^le

premier (2),

^{et comme l’a}

^fait

aussi M. Violle

(3)

^{par une} méthode différente. Mais il fait remarquer que le

rapport

^des

pouvoirs

^{émissif et} absorbant n’est pas ^constant pour le

platine

^{à des}

températures

différentes.

Ainsi, d’après

^les

expériences

de MM. de la

Provostaye

^et

^Desains,

M. Nichols trouve que le

pouvoir

absorbant du

platine

^{froid est}

o,

323,

tandis que

d’après

^ses

expériences

^et celles de M. Allard

(4),

celui du

platine

incandescent serait _0,

760-

En

terminant,

^M. Nichols discute la méthode

optique

que

j’ai proposée

pour la ^mesure des

températures

^{et divise à cet}

égard

^les

corps ^en

quatre

^{séries : i° ceux} pour

lesquels

^le

pouvoir

^absorbant

est constant et

égal

^{à l’unité} pour ^{toutes les}

longueurs

^{d’onde et}

toutes les

températures (corps noirs); 2°

^{ceux pour}

lesquels

^il

varie avec la

température,

^{mais conserve la même valeur pour}

toutes les

longueurs ^{d’onde ;}

^{3° ceux} pour

lesquels

^le

rapport

variable des

pouvoirs

absorbants pour

deux longueurs

d’onde déter- minées est

indépendant

^{de la}

température ; ^4°

^{enfin ceux où il}

varie à la fois avec la

température

^{et la}

longueur ^d’onde,

^et pour

lesquels

^ce

rapport

^{est aussi une} fonction de la

température.

M. Nichols observe que ^{ma méthode est}

rigoureusement appli-

cable aux corps ^{des deux}

premières

^{séries et} que, pour

l’appliquer

à ceux des deux autres, il faut connaître la loi suivant

laquelle

^leur

pouvoir

^{absorbant varie avec la}

température

^{et avec la}

longueur

d’onde.

J’ajouterai qu’elle

^est aussi d’une

application

^{directe et}

tout à fait

générale

^{dans le cas,}

important

^au

point

^{de vue de ses}

applications pratiques, où le corps, quelle

que ^{soit du reste sanature,}

est contenu dans une enceinte opaque ^{et en}

équilibre

^de

tempé-

rature avec

lui;

^{la lumière}

qu’il

^{émet, est alors}

identique

par ^sa

composition

^{avec celle}

qui

émanerait d’un corps absolument

noir:

(1) LAMANSKY, Pogg. ..Ann ., ^{t. CXLI.}

(2) Comptes ^{rendus des séances de} l’Académie des Sciences, ^t. LxXXYII, p. 979.

(3) Ibid., ^{t. LXXXVIII,} p. 171.

(4) Beiblätter, ^Bd II, ^s. 343.

I69

tel est le cas des corps

portés

^{à de hautes}

températures

^{dans l’in-}

térieur des fourneaux industriels. A. CROVA.

SCHELLBACH et BOEHM. - Ueber die Brechung ^der Schallwellen (Réfraction des ondes sonores); Annalen der Physik und Chemie, ^nouvelle série, ^t. VIII, p. 645;

I879.

L’explosion

d’une étin celle

électrique produit

^{des ondes}

qui

laissent leur trace sur une surface recouverte de noir de fumée. On

peut

^{même molltrer} ainsi la réflexion des ondes.

Si l’on _essaye de mettre en évidence leur réfraction ^en les

forçant

à traverser de

petits

ballons de collodion

gonflés

^{d’acide car-}

bonique

^ou

d’hydrogène,

^on obtient bien des traces avec le pre- mier et non avec le

second,

^{mais il}

n’y

^a pas de

foyer; l’enveloppe

du ballon vibre elle-même et forme une source d’ondes

prédomi-

nantes.

On

dispose

^{dans une cloche de verre renversée un}

disque

^hori-

zontal de

papier

noirci. Une membrane circulaire de collodion est en

dehors,

^{inclinée de 33° sur le}

plan

^{des bords de la}

cloche;

^sur

l’axe de cette membrane et à

om,

^{13 de}

distance,

^on

produit

^une

étincelle

électrique.

^{La membrane}

^vibre,

^et les ondes

qu’elle

^en-

gendre

^{dessinent sur le}

papier

des cercles

concentriques

^{dont le}

centre est sur l’axe de la membrane.

On

remplit

^la cloche d’acide

carbonique;

^{le centre} des cercles se trouve

déplacé

^{dans le sens de la} réfraction et d’une

quantité qui

s’accorde avec l’indice de réfraction sonore du gaz. ^_

L’expérience

^réussit

également

^avec

l’hydrogène,

^en

changeant

un peu le

dispositif

^de

l’expérience.

^{E. GRIPON.}

H.-F. WEBER. 2014 Untersuchungen ^{über die} Wärmeleitung ⁱⁿ Flüssigkeiten (Re-

cherches sur la conductibilité calorifique ^des liquides); Vierteljahrsschrift ^{der Zü}

richer naturforschenden Gesellschaft, I879.

1. Pour mesurer la conductibilité des

liquides,

^{M. Weber em-}

ploie

^{une méthode}

qui s’appuie

^sur les résultats de la théorie de