Sélecteur d'amplitude rapide à un canal

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Submitted on 1 Jan 1954

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Sélecteur d’amplitude rapide à un canal

W.L. Buys

To cite this version:

W.L. Buys. Sélecteur d’amplitude rapide à un canal. J. Phys. Radium, 1954, 15 (7-9), pp.582-583.

�10.1051/jphysrad:01954001507-9058200�. �jpa-00234998�

582

LETTRES ^A LA RÉDACTION

SÉLECTEUR D’AMPLITUDE ^{RAPIDE A UN CANAL}

Par W. L. BUYS,

Laboratoire de Physique, Université de Gand (Belgique).

LE JOURNAL ^DE PHYSIQUE ET LE RADIUM. TOME 15, JUILLET-AOUT-SEPTEMBRE 1954, ^{PAGE 582.}

L’idée de départ ^{a été de} construire un sélecteur

avec des seuils de discrimination très bien définis pour des impulsions rapides. Pour cela il faut assurer

d’abord la stabilité maximum aux seuils et puis ^obtenir

la réponse ^la plus ^nette possible ^{et savoir} si, ^{oui ou}

non, le seuil fixé ^a été dépassé. ^{Pour les} impulsions

très rapides, la crête des impulsions ^{est de très courte}

durée et impose ^une forme rendue rectangulaire pour

la mesure précise. Ce sélecteur exige ^{une crête rectan-} gulaire ^{durant au moins environ} o,3 lis.

Sur la figure ^{on voit} que des double-pentodes ^EFF51

à haute pente ^{ont été} employées ^{dans les} étages

discriminateurs Vl ^et V,. Ces tubes doivent être installés à l’abri de chocs ou vibrations. Avec les

précautions ^{usuelles de} stabilisation à ¹ pour ^{I o0}

au moins des tensions d’alimentation et l’usage ^de

résistances stabilisées à I pour ^o0 où é’est nécessaire, la variation des seuils, ^ne dépassa pas ⁺ 0,02 V pour des périodes de fonctionnement continu allant

jusqu’à ^{I o h.} En utilisant avant le sélecteur un ampli-

ficateur à bande d’amplitudes, il n’est pas nécessaire d’utiliser la largeur ^{minimum du canal} qui ^{est de 2 V.}

La définition des niveaux de discrimination pour des impulsions rapides ^a été améliorée en sortant le

signal du discriminateur sur la première anode;

et en amplifiant ^ce signal (par ^{les tubes} V2 ^et V6 resp.)

avant de faire 1 ’« anticoïncidence ». Le signal ^utile

est celui correspondant ^{au retour} du discriminateur à son état de repos. Une impulsion rapide ^montant jusqu’au seuil, ^{sans le} dépasser, ^{induit un} signal ^de

même polarité que ^le signal ^utile. L’amplification

du signal ^sortant du discriminateur est réglée ^{à une}

valeur telle que le signal ^{induit est} juste insuffisant pour actionner les circuits fonctionnels suivants.

Ceci se fait par le jeu ^des polarisations ^{avant le}

monovibrateur V4 ^{et le} tube anticoïncidence V,.

Le retard à l’excitation du monovibrateur peut par- fois atteindre quelques dixièmes de microseconde dans des cas d’ajustage spéciaux, ^{et une} ligne ^{à retard} peut ^être incorporée ^{dans le} circuit inférieur pour compenser. ^{Dans la} grille ^{no 1 du} tube V8 ^{se trouve}

un circuit d’addition. Si une impulsion ^d’entrée dépasse ^{les deux} seuils, différents de E V par réglage

des résistances 25 K grille ^{des EFF} 51, le discriminateur

V5 ^{envoie un} signal positif ^dans le circuit d’addition

qui suffit à exciter V,. ^{Mais en même} temps le discimi- nateur V1 ^{excite le} monovibrateur ^V qui ^{envoie un} signal négatif dans le circuit grille ^de V8 ^et bloque

la transmission du premier signal. ^{La durée du} signal

de blocage ^est adaptée ^{à celle des} signaux ^à bloquer

en ajustant la constante de temps ^{ou la tension}

tube V8 permet d’introduire une condition supplé-

mentaire de coïncidence ^ou d’anticoïncidence ^sur la

grille ^{nD 3.}

Le temps de résolution minimum peut ^{atteindre 1} us.

La ligne ^{à retard} augmente ^le temps ^de résolution.

La stabilité de ^ce sélecteur s’est montrée très bonne.

Le circuit est utilisé en conjonction ^{avec des} compteurs proportionnels ^et à scintillation (NaI).

Nous remercions le Professeur J. Verhaeghe ^et

l’I.I.S.N. qui ^ont permis ^de nous consacrer à cette recherche.

.

Manuscrit reçu le 7 avril 1954.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01954001507-9058200

583 CONTRIBUTION A L’ÉTUDE DES SOURCES

DE THORIUM C ET DE THORIUM C’

Par Marie ADER,

Physique atomique, Collège ^{de France.}

Un dépôt actif de thorium sur disque d’argent

de 3 mm de diamètre, ^constitue une source de

ThA, ThB, ThC, ^{ThC’ et ThC" émetteurs} de rayons a,

P et y. Tous, sauf le ThB et le ThC ont une période

très brève, ^{et l’on a} pratiquement une source infi- niment mince de Th (C + C’) donnant, ^{outre des}

rayons fi, des rayons y et des électrons secondaires,

des rayons ^a de 4,7 ^{cm et de} 8,62 ^{cm de} parcours.

dans l’air, correspondant respectivement ^{à des} trajec-

toires _{de 27 et} 48 u dans l’émulsion photographique.

La numération de ces rayons ^{a a} produit ^environ

35 pour ¹⁰⁰ de rayons de 4,7 ^cm pour 65 pour ¹⁰⁰ de 8,6 ^cm de parcours dans l’air. Cependant, ^{on observe} également, ^{en très} petit nombre des rayons ^{a de} parcours exceptionnellement long 9,8 ^et 11,7 cm dans l’air, ^ou respectivement ^{58 et} 69 u environ dans l’émulsion photographique ^{et dans les} proportions

de : 34 rayons ^a de 9,8 ^{cm et} z8g rayons ^{a de} Il,7 ^cm pour ¹⁰⁶ rayons ^{a de} 8,62 ^{cm de} parcours dans l’air.

Un écran d’or _{de 20 u} d’épaisseur, arrêtant tous les rayons ^a jusqu’à 9,8 ^cm de parcours dans l’air ^est

placé ^{entre la source de} Th(C + C’) ^{et une} plaque photographique Ilford, C2, 100 u. Après ^{20 h} d’expo- sition, ^la plaque ^est soumise à un développement approprié ^{de telle sorte} que les rayons g ^{ne se déve-} loppent pas, le voile ^reste très léger tandis que ^les traces de particules ^lourdes apparaissent ^distincte-

ment. Parmi ces traces on trouve :

1

io des traces de rayons ^a de contamination, ^tous les dépôts ^{actifs sont très} volatils, dispersées ^{sur toute}

la surface ^{de la} plaque, orientées dans tous les sens

et dont la longueur ^dans l’émulsion ne dépasse

pas 48 g;

20 des traces très longues, tout à fait analogues

à celles émises dans les mêmes conditions par la

source de Po [1]. ^Ces particules ^de grand parcours sont issues de la source, parfaitement ^{orientées en}

forme

d’éventail », nombreuses : plusieurs ^centaines

dans 5 cm2 de la plaque, ^{et leur} longueur ^{va de 5o à}

à 352 Il.

La première interprétation ^serait encore celle de

protons ^de projection, ^mais ici d’où viendrait l’hydro- gène ? ^Le dépôt ^actif est obtenu en plaçant ^à quelques centimètres de la matière qui dégage ^le thoron, ^le disque ^de métal à activer auquel ^on applique ^une

tension négative. ^{La source est une} couche infini- ment mince. Le proton ^de projection ^{a une} longueur

de quatre ^{fois le} parcours maximum du rayon ^ce qui

lui a donné naissance.

Ici seuls les rayons

de _11,7 cm de parcours dans l’air et 69 g de parcours dans l’émulsion pourraient être, ^en partie, responsables ^{de ces} grandes trajec- toires ; mais leur nombre est infime et la probabilité

de choc ^sur l’hydrogène ^de l’atmosphère ^{est peu}

vraisemblable.

D’autre part, ^ces grandes trajectoires ^{ont été}

observées - dans l’étude de plaques impressionnées

par ^une solution de nitrate de thorium par la méthode de contact et la méthode des tubes [2].

La similitude du phénomène ^{avec celu} qui ^se produit ^en utilisant ^{des sources} de Po semble per- mettre encore de conclure à une émission spontanée

des noyaux de thorium C et C’ ^ou des noyaux ^des corps ^{de la} famille du thorium.

Manuscrit reçu le 3 mai 1954.

[1] ^{ADER M.}

^J. Physique Rad., I954, 15, ^60.

[2] ^{ADER M.}

C. R. Acad. Sc., I954, 238, I2I5-I2I6.

APPLICATION DE L’ABSORPTION HERTZIENNE DES OXYDES DE FER A LA DÉTERMINATION

DE L’ÉNERGIE D’ACTIVATION DE LEURS DÉFAUTS DE RÉSEAU.

Par M. Bernard HAGENE,

Faculté des Sciences de Rennes.

Un travail antérieur [1] ] ^a montré que les divers oxydes ^de fer peuvent présenter ^des absorptions

hertziennes Debye ^{liées aux défauts} de réseau. Des recherches que ^{nous avons} faites depuis ^ont apporté quelques ^{résultats nouveaux et ont} permis ^{de calculer}

les énergies d’activation ^des défauts de réseau des

oxydes ^{de fer} grâce ^à l’absorption hertzienne. Nous

avons également calculé les énergies d’activation ^à partir ^{des données} expérimentales ^{de Martinet} [2]

sur la conductivité en courant continu des oxydes

de fer; la concordance entre les résultats des deux méthodes est excellente. Cette concordance a déjà

été signalée par Kamiyoshi [3] ^{dans son} intéressante étude des ferrites.

1. L’énergie d’activation des mélanges FeO-Fe3O4 ^et F2O3-F3O4. -

Les courbes logE"_ I T

déjà publiées [1] ^{ont été} complétées ^{vers les basses} températures ^et ont montré que les mélanges FeO-Fe3O4 présentaient ^{tous à goDK environ} (pour

une fréquence ^{d’étude de 1000} kHz) ^{un maximum} Debye important.

L’ensemble des résultats ^{obtenus a} permis ^de

tracer des droites log ’le - ¥ ^{dont on peut déduire}

les valeurs de ^{A et U de} la formule

Qn ^observe simultanément ^deux groupes de droites que ^{nous avons} séparés pour plus ^{de clarté dans les} figures ^{i et 2.}

a. A de l’ordre de io9 à 1010 (fig. i). L’énergie ^d’acti-

vation U correspondante est d’environ _0,10 eV. -

Cette valeur ^est présentée par certains mélanges

Fe20a - FeaO 4 ^{et l’un des} mélanges FeO-Fe3Ol que

que ^{nous avons} étudiés. Mais d’autres mélanges

FeO - Fes04 présentent ^{un maximum à gook pour}

logve = 6; ^on possède ^{donc un} point pour le tracé

de la ^droite log ’te - ¥. Si l’on admet (fig. I) ^que