Gravure sur verre par l'électricité

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Submitted on 1 Jan 1878

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Gravure sur verre par l’électricité

G. Planté, C. Daguenet

To cite this version:

G. Planté, C. Daguenet. Gravure sur verre par l’électricité. J. Phys. Theor. Appl., 1878, 7 (1),

pp.273-283. �10.1051/jphystap:018780070027301�. �jpa-00237426�

273

triques,

^cette distribution est celle

qui

résulte de l’influence de

ces masses sur le conducteur que l’on substitue ^à la surface de

niveau,

^ce conducteur étant ^en relation lointaine avec une source au

potentiel

^{a. Par}

exemple,

^on sait que la surface de

potentiel

zéro relative ^au

système

^{de deux}

points

électrisés en sens contraire

est ^une

sphère ;

^{on en déduira la} distribution

électrique produite

sur une

sphère

^en communication avec le

sol,

^sous l’influence d’un

point

électrisé extérieur.

Il n’est pas

nécessaire,

_pour ^{une solution}

approchée,

que la surface conductrice et la surface de niveau soient

représentées

par la mêlne

équation :

^il suffit que

l’analogie

de forme soit suffisam-

ment

accentuée, principalement

^{dans les}

parties

^où la courbure est

le

plus ^forte,

^pour

qu’on puisse pratiquement

^{confondre les distri-}

butions

électriques correspondantes.

GRAVURE SUR VERRE PAR

L’ÉLECTRICITÉ;

PAR M. G. PLANTÉ.

On recouvre la surface d’une lame de ^{verre ou} d’une

plaque

^de

cristal,

^{avec une solution} concentrée de nitrate de

potasse,

^{en ver-}

sant

simpLement

^le

liquide

^{sur la}

plaque, posée

horizontalement

sur une table ^ou dans une cuvette peu

profonde.

^D’autre

^paru,

^on

fait

plonger,

dans la couche

liquide qui

^{recouvre le verre, et le}

long

^{des bords de la}

^lame,

^{un fil de}

platine horizontal,

^communi-

quant

^{avec les}

pôles

^d’une batterie secondaire de 5o à 60

éléments ; puis,

^{tenant à la} main l’autre électrode formée d’un fil de

platine

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018780070027301

274

entouré,

^{sauf à son}

extrémité,

d’un étui

isolant,

^{on touche le}

verre, ^recouvert de la couche mince de solution

saline,

^aux

points

où l’on veut graver des caractères ^ou un dessin

(1 ).

Un sillon lumineux ^se

produit partout

^{où touche}

l’électrode,

et,

quelle

que soit la

rapidité

^avec

laquelle

^{on écrive ou l’on}

^dessine,

les traits que l’on ^a faits ^se trouvent nettement

gravés

^{sur le verre.}

Si l’on écrit ou si l’on dessine

le-nuement,

les traits sont

gravés profondément; quant

^{à leur}

épaisseur,

^elle

dépend

du diamètre du fil servant

d’électrode ;

^{s’il est taillé en}

pointe ,

^{ces traits}

peuvent

être extrêmement déliés.

On

peut

graver ^avec l’une ou l’autre

électrode;

il faut toutefois

un courant moins fort pour graver ^avec l’électrode

négative.

Bien que

j’aie

^{obtenu ces résultats en} faisant usage de batteries secondaires, il est clair

qu’on peut en1.ployer

^de

préférence,

pour

un travail

continu,

toute autre source

d’électricité,

^de

quantité

^et

de tension

suffisantes,

^{soit une}

pile

de Bunsen d’un assez

grand

nombre

d’éléments,

^{soit une} machine de Gramme ou même une

machine

magnéto-électrique

^{à courants} alternativement

positifs

^et

négatifs (2).

FR. ROSSETTI. 2013 Sulla temperatura ^{del Sole} (Sur ^la température ^du Soleil ) ;

Memorie della Societcc degli

Spettroscopisti

^{italiani, vol. VII, I878.}

Partant de vues

théoriques

^et

d’expériences

^{faites entre zéro}

et

300°,

^{avec une}

pile thermo-électrique

^{et un cube de}

Leslie,

en

fer, rempli

^{de mercure, M. Rossetti}

représente

l’intensité Y du

(1) Si, ^au lieu d’une surface plane ^en verre, ^{on a une} surface bombée, ^’on parvient

au même résultat, ^{soit en} épaississant ^la solution saline à l’aide d’une substance gommeuse, pour qu’elle ^{adhère au} verre, soit ^en faisant tourner l’objet ^{dans le vase}

renfermant la solution, de manière qu’il ^vienne présenter successivement à l’opé-

rateur les diverses parties ^{de sa surface} simplement humectées dans le voisinage ^du liquide. ¹

(2) ^Les figures roriques produites ^avec l’électricité statique ^{et les} empreintes

obtenues par M. Grove ^avec l’électricité d’induction se rattachent à ces altérations du

verre par l’électricité dynamique. Mais, ^{comme la} quantité d’électricité fournie par les machines électriques ^ou les bobines d’induction est relativement très-faible, ^et qu’il n’y ^a point d’ailleurs d’effet électrochimique, tel que celui qui ^se produit ^{ici en} pré-

sence d’une solution saline, ^ces figures ^{et ces} empreintes ^sont très-difficilement visibles.

275

courant

thermo-électrique produit

par le

rayonnement

d’un corps à la

température

^{absolue T} par la formule

n2 et 7z sont des constantes

dépendant

^de

l’appareil

thcrnlo-élec-

trique employé,

^{03B8 est la}

température

absolue de l’enceinte où est

placée

^la

pile.

^Le

premier

^{terme mT2}

(T201303B8) représenterait

^l’effet

thermique

^du

rayonnement

^{dans le}

vide ;

le deuxième terme serait relatif à l’influence exercée par l’air. Telle est, selon

l’auteur,

^la

vraie loi du

rayonnement depuis

^les

températures

^les

plus

^basses

jusqu’aux plus

élevées. Pour le prouver, il étudie

d’abord,

^{avec le}

même

appareil,

^le

rayonnement

^d’une boule de cuivre

placée

^dans

la flamme d’un bec

Bunsen ; négligeant

^la radiation du _gaz incan-

descent,

^il compare les déviations

galvanoinétriques

^{Y aux}

tempé-

ratures T de la

boule,

^mesurées par ^la méthode

calorimétrique.

Malgré

les incertitudes de cette méthode

appliquée

^{à un corps dont}

la chaleur

spécifique

^{n’est pas} actuellement ^connue au-dessus de

3oon,

^{il trouve}

l’expérience

^{d’accord avec la formule, à la}

condition toutefois de

multiplier

les déviations observées par

0,943,

rapport

^des

pouvoirs

^{émissifs du cuivre nu au} cuivre enfumé dans F intérieur de la flamme.

Au-dessus de 800

degrés,

M. Rossetti

emploie

^{comme sources de}

chaleur trois

disques

de cuivre de on’m de diamètre et de 1

mm,

^2mm

et 3mm

d’épalsseLïll.

^Les

températures

différentes attribuées par la formule à ces trois

disques,

successivement

placés

^{dans une même}

région

^{de la}

flamme,

^{« ont été cl’accord avec les}

températures

que l’on

pouvait

raisonnablement supposer

qu’ils prendraient d’après

la

température

^{de la}

^flamme,

^{dans cette}

région

^o

(1).

« Des

expériences analogues, ajoute ^l’auteur,

^et

toujours

^avec

de bons

résultats,

^ont été exécutées avec des

disques

^{de fer eu de}

platine,

^{et un}

petit cylindre d’oxychlorure

^de

magnésium.

^{» Avec}

ce

petit cylindre

^{et un chalumeau à gaz}

oxyhydrique,

^{on a atteint}

(1) ^Cette température était évaluée selon les mesures antérieurement faites sur la

température des flammes avec un couple thermo-électrique fer-platine, expérimenté

lui-même en même temps qu’un petit cylindre de cuivre que l’on plongeait ^ensuite

dans un calorimètre. ROSSETTI, Szclla temperatura ^delle flamme (lsltti del R. Istittito veneto, vol. III, 1877, ^ou Gazetta chinzica italiana, ^t. VII, p. 422; analysé ^{dans le}

Journal de Physique, ^t. VII, p. 6 1).

276

des

températures plus

^{élevées et moins connues encore ,} pour

lesquelles

^{la formule}

^donna,

^comme

conséquence

^{de la déviation}

observée,

I900 à

2400°,

selon l’éclat de la flamme. D’où M. Rossetti conclut que ^sa formule mérite toute confiance dans le

cas même des

températures

^les

plus

^élevées.

Il a donc cherché à

l’appliquer

^{à la} détermination de la

tempé-

rature du Soleil. A cet

efI’et,

^{il a tourné sa}

pile thermo-électrique

vers le

Soleil, après

avoir toutefois intercalé dans le circuit une

résistance de 16

siemens, qui

^réduisait les intensités dans le

rapport

3,41 -

^{il a} fait ainsi de nombreuses ^mesures de la radiation solaire

I9,4I

du mois d’août ^au mois de décembre

1877. N’ayant

pas

réussi,

même par les

plus

^belles

journées,

^à

représenter

convenablement les seules mesures de

l’après-midi

par ^une formule

empirique ,

M. RosseLti

partagea chaque

courbe d’une même

journée

^{en di-}

verses

portions,

^{à chacune}

desquelles

^il

appliqua l’équat,ion

il eut ainsi pour ^{une même}

journée

^une série de valeurs différentes de cx et

de p

^{et les} diverses valeurs de a lui

parurent

^satisfaire

assez bien à la relation

où a serait la vraie valeur de la constante solaire. Admettant cette

formule et déterminant cette constante a pour

sept journées

^choi-

sies,

^{l’auteur trouve comme mesure} de la radiation

solaire,

^{en divi-}

sions de l’échelle de ^son

galvanomètre,

et

prend comme

moyenne

générale

^{de toutes} ses mesures

03B1= 323,4.

Ce

nombre,

avons-nous

dit,

^{doit être}

multiplié

par

I9,4I 3,4I

_pour être rendu

comparable

^{aux mesures faites sur les sources} terrestres : on obtient ainsi Y=

I838,5;

^{et si l’on}

porte

^cette valeur de Y dans la formule

proposée

par

l’auteur,

^il vient pour la

température

effective du Soleil

T2013273

⁼

996,)°,4.

Telle serait

aussi,

^{à très-}

peu

près,

^selon

^l’auteur,

^{la .}

température

^{de la}

photosphère,

^en

admettant, d’après

^{le P.}

^Secchi,

que

l’atmosphère

solaire absorbe

277

les

18080

de la chaleur provenant ^{de la}

photosphère.

^{Mais tous}

ces nombres ne valent que ^ce que ^vaut la formule même dont ils

sont déduits _{et, bien} que M. Rossetti fasse bon marché ^de la formule de

Dulong

^et

Petit,

la sienne est-elle mieux établie pour les ^tem-

pératures

^élevées?

J. VIOLLE.

FR. EXNER. - Weitere Versuche über die galvanische Ausdehnung (Expériences ^nou-

velles sur la dilatation électrique); ^{Ann. der} Physik, ^nouvelle série, ^t. II, p. 100,

I877.

La méthode

employée

^{est à} peu

près

celle de M. Edlund. Un fil

est échauffé par ^un courant;

quand

^sa

température

^{est station-}

naire,

^{on mesure sa}

longueur

^{et sa}

résistance;

^{on le laisse se re-}

froidir, puis

^on l’échauffe ensuite ^au moyen d’une ^source de cha- leur

jusqu’à

^ce que ^sa résistance soit redevenue la même et l’on

mesure sa

longueur.

Si l’on convient

d’appeler

clilatatioz2 chi-

mique (03B4) l’allongement

observé dans le second cas ; dilatation

galvanique

la différence

(a’)

^{entre les}

longueurs

^{mesurées dans la}

première

^et la seconde

expérience,

^{on trouve}

pour03B4’ 03B4 les

^valeurs

suivantes : ^’

tandis que M. Streintz aurait ^{tro uvé}

+25,5,

+I9,2,

+27,3

et peu de chose pour l’acier.

Rien n’est donc moins démontré que l’existence de ^cette dila-

tation

( 1).

^{A. POTIER.}

V. VON LANG. 2013 Grosse und Lage ^der optichen Elasticitâtsaxen ^beim Gypse (Déter-

mination des constantes optiques ^du gypse); ^{Académie des Sciences de Vienne,}

6 décembre I877.

M. Von

Lang

^a déterminé les trois indices

principaux

du gypse, pour les raies

B, C, D, E, F,

^{G du} _spectre

solaire,

ainsi que

(’ ) ^Voir Journal de Physique, ^t. V, p. :37 ^{et 32 i .}

278

l’angle

^{intérieur et la}

position

^{des axes}

optiques

^{de cette sub-}

stance ; ^{il est arrivé à ce} résultat

remarquable

que

l’angle

^{des axes}

optiques présente

^{un maximum} pour ^{la raie}

E,

^et que les bissec- trices des

angles

^{des axes}

répondant

^aux diverses couleurs sont toutes situées d’un même côté de la bissectrice

correspondant

^{à la}

raie D.

Le

prisme

de gypse

ayant

^{servi à ces} déterminations avait son

arête

réfringente perpendiculaire

^au

plan

^de

symétrie, plan

^{du cli-}

vage

principal,

^{où sont} situés les axes

optiques.

^Il

pouvait

^donc

fournir

directement, par la

^{méthode de} la déviation

minima,

^l’in-

dice de réfraction moyen. Comme il n’avait à sa

disposition qu’un

seul

prisme,

^{M. Von}

Lang

^dut

employer

pour la déterminations des deux autres indices

principaux

^{une méthode}

particulière.

En

appelant

ⁱ

l’angle d’incidence,

^r

l’angle

^du rayon réfracté

avec la normale à la face

d’entrée;

^{D la}

déviation,

l’indice n du rayon extraordinaire ^est donné par les formules

Tz est une fonction des indices

principaux a

^{et ï, et de}

l’angle tf

que fait la normale la face d’entrée avec l’un des axes d’élasticité

compris

^{dans le}

plan

^de

symétrie,

^{l’axe c} par

exemple,.

^{La formule}

qui

relie ensemble ces diverses

quantités

^est

L’angle

^{A du}

prisme

^{fut trouvé}

égal

^à

32°53’5’’,

pour des

tempé-

ratures de I6° à 17°,

qui

furent celles des

expériences

^suivantes.

L’angle §

fut déterminé ^{sur un}

fragment

détaché du

prisme,

^et,

trouvé

égal à 2I°30’;

^on

pouvait

^sans inconvénient le supposer

constant pour les différentes couleurs du

spectre,

les variations de

cel

angle

^étant

min*in)es,

^comme

l’a

^{mon tré} la sui te du travail.

Quant

^à

l’angle i,

^{il était mesuré à} l’aide du rayon réfléchi ^sur la face d’incidence du

prisme,

^et les observations ^se

partagent

^en

quatre

groupe, pour

lesquels

^les valeurs moyennes de ^cet

angle

sont

279 De toutes les observations calculées par la méthode des moindres carrés résultèrent pour les indices

principaux

^{maximum et mini-}

mum les valeurs suivantes :

Les valeurs de l’indice

moyen P,

déterminées

par la

méthode dc- la déviation

minima,

^{sons :}

M. Von

Lang calcule, d’aprés

^ces

^valeurs,

les coefficients de la for- mule de

Cauchy

Si,

^à l’aide des coefficients de

dispersion ^{A, B, C,}

^on calcule de

nouveau les valeurs des trois indices

principaux

^{on retombe sur des}

valeurs différant

très-peu

^des

précédentes,

^et

qui

^sont celles dont M. Von

Lang

s’est servi pour déterminer par le calcul

l’angle

^des

axes

optiques.

280

La

température

moyenne de ^ces déterminations d’indices est de

I6°,8

^C.

L’angle

^{et la}

position

^{des axes}

optiques

^du gypse ^{ont été} aussi étudiés directement par M. Von

Lang,

^{sur une}

plaque

^sensible-

ment

perpendiculaire

^{à la}

ligne

moyenne, ^au moyen de la méthode de Kirchhoff. On sait que, dans ^cette

méthode,

^un faisceau de rayons

parallèles polarisés

^{est reçu sur un}

prisme

^et vient former dans le

plan

focal d’une lunette ^un

spectre

pur. Ce spectre ^{est exa-} miné ^au moyen d’une seconde lunette dont l’axe coïncide ^avec celui de la

première;

^on

peut donc,

^{en tournant le}

prisme,

^ame-

ner une raie donnée du

spectre

^en coïncidence avec le fil du réti- cule de la seconde lunette. La lumière

émergente

^est

analysée

par

un Nicol dont la section

principale

^est

perpendiculaire

^{à celle du}

polariseur.

Entre les deux lunettes ^se

place

^la

plaque

cristalline

disposée perpendiculairement

^au

plan

d’un limbe

divisé,

^{de ma-}

nière que le

plan

^{des axes}

optiques

^soit

parallèle

^au

plan

^{du limbe}

et à

45°

de la section

principale

^du

polariseur.

^{Dans ces}

conditions,

on

aperçoitun système

^de

quatre

^branches

hyperboliques

^noires

qui

se

coupent

^{deux à deux aux}

points

^où aboutissent les directions

apparentes

^{des axes}

optiques.

^{Il est donc}

^facile,

^en tournant la lame

cristalline,

d’aniener successivement ^ces

points

d’intersection ^en coïncidence avec le fil vertical du réticule de la seconde

lunette,

et par suite de ^mesurer

l’angle apparent

^{des axes} pour ^une lon- gueur d’onde

déterminée. ,

M. Von

Lang

^mesure

l’angle

de chacun de ces axes avec la nor-

male à la

plaque ;

^{de ces}

angles apparents

^{P’ et}

Q’

^{on déduit les}

angles

intérieurs P et

Q,

par la formule

L’angle

intérieur des ^axes

optiques

^{est donc}

égal

^{à P -f-}

Q

^et

l’angle

de la normale à la

plaque

^{avec la}

ligne

moyenne

à P2013Q 2.

Il faut remarquer ici que ^ces formules ^ne sont exactes que si le

plan

^{des axes}

optiques

^est

perpendiculaire

^{à la}

plaque ;

^{cette con-}

dition n’était pas

rigoureusenlent remplie

^{dans les}

plaques

^étudiées

- par M.

Von Lang,

mais il s’est assuré que l’erreur était

négligeable

à côté des erreurs inévitables d’observation.

281

Voici

quels

^{ont été} les résultats moyens, ^à la

température

^{de I8° :}

On voit

qu’ici l’angle

^{des axes}

optiques présente

^{un maximum}

pour la raie ^D. Si l’on calcule

l’angle

^{des axes}

optiques

par la for- mule connue au moyen des valeurs

précédemment

données des trois indices

principaux ,

^{on trouve} des valeurs

plus

^faibles

ayant

^un maximum pour la raie

E,

mais telles que les difl’érences ^avec les

angles

observés directement sont sensiblement constantes. Ces dif- férences ne tiennent donc pas aux erreurs

d’expérience ; ^mais, d’après

^{M. Von}

Lang,

^{à la}

température, qui ^était,

^{comme nous}

l’avons dit de I8° pour les déterminations

d’angles

^{et de}

^{16° ,8}

pour les déterminations d’indice. Voici

quelles

^{sont les valeurs}

calculées et les différences avec les

précédentes :

J. TYNDALL. - Fog’signals (Signaux ^de brouillard); Natrcre, 4 ^avril 1878.

M.

Tyndall

^a

complété,

^en

1876 et I877,

à Woolvcrich et à Shoebu- ryness, les

expériences

^{faites en}

1872-1873

^à South-Foreland ^sur la

(’ ) Voir Journal de Physique, ^{t. Ill, p. 97.}

282

valeur des

signaux qu’on peut employer

^{en temps} de brouillard. Il

a constaté d’abord

qu’un

^{canon, muni d’un}

pavillon parabolique qui empêche

^la

dispersion

^{du son, est}

très-supérieur

^{aux autres}

pièces chargées

de la même

quantité

^de

poudre,

^et que l’intensité du ^son

est d’autant

plus grande

que ^la combustion de la

charge

^est

plus rapide ;

^ces résultats l’amenèrent à essayer le fulmi-coton ^{et à} le faire détoner à l’air libre ou au

foyer

^d’un réflecteur

parabolique.

La détonation du fulmi-coton à l’air libre est au moins

égale

^à

celle du meilleur _canon, et le réflecteur augmente ^{encore la}

portée ;

dans une direction inclinée ^sur l’axe du réflecteur et surtout en

arrière de la

station,

la détonation du fulmi-coton à l’air libre est

supérieure

^{à tous les autres}

procédés.

^{On évite}

complétement

^{les dé-}

gâLS

que

pourrait produire l’explosion,

^par

l’emploi

^{de fusées}

munies d’une

charge

^de

fulmi-coton,

dont l’idée est due ^à sir Richard Collinson.

On a

comparé

^dans

plusieurs

^séries

d’expériences

^{ces fusées}

avec des

charges égales

de fulmi-coton enflammées à une faible hauteur au-dessus du

sol,

^{avec des}

poids égaux

^de

poudre-coton comprimée,

^{avec des canons} de différentes formes et avec une si- rène mue par l’air

comprimé.

^{Dans tous les cas, le} fulmi-coton et

généralement

les fusils ont donné les meilleurs

résultats;

^{leur élé-}

vation dans l’air

supprime

l’influence des obstacles

capables

^de

produire

^{des ondes sonores. Les}

petites charges

donnent des déto- nations

proportionnellement beaucoup plus

fortes que les

grandes.

Ainsi ^une fusée

chargée

^de

8 .

^{onces était notée}

6,9,

^{une fusée de}

2 onces,

5, 9.

La

poudre-coton comprimée

^est

pratiquement équivalente

^au

fulmi-coton. La

portée

^{de ces} détonations est considérable

malgré

l’influence du vent:

ainsi,

^{dans des}

expériences

^{de Mu Prentice à}

Stowmarket

(février I877),

^{on les a entendues à une} distance de 19 milles. Ces fusées constituent donc ^un

signal

^de brouillard soit dans les

phares,

^{soit à} bord des navires.

Dans ces

expériences,

^{on a constaté souvent des échos aériens}

observés

déjà

^à South-Foreland. Ces

échos, qui

semblent venir de lamasse d’air en face de

l’instrument,

^sans

qu’il

y ait de surface ^ré- fléchissante

visible, s’éteignent

peu ^à peu ^et durent souvent six ou

sept

^secondes

lorsque

^{la mer est}

complètement

^libre.

Lorsqu’un na-

vire se trouve sur le

trajet,

^le

bordage

^{renvoie un bruit sec facile}

283 à

distinguer

des échos. On ^a

remarqué

aussi des ^cas

d’opacité acoustique

^{dans l’air}

parfaitement transparent.

^On

peut reproduire

ces effets par

l’expérience

suivante : une série de 23 tubes de lai-

ton fendus suivant leur

longueur

^{forme un}

rectangle

^{de 22} pouces

sur 12. Ces tubes amènent du _gaz

d’éclairage.

^On

place

^un

tuyau

^à anche à une extrémité du

rectangle

^{et à} l’autre ex trémité ^une flamme sensible que les vibrations ^du tuyau ^font

chanter;

^{on allume}

le _gaz, la flamme revient au repos, mais elle vibre

énergiquement

si on la

place

^en arrière du

tuyau,

tandis que dans ^cette

position

elle reste irnmobile

lorsque le gaz

n’est pas alluané..Les flammes

produisent

dans l’air des couches

hétérogènes qui

^{arrêtent le son}

et le renvoient en

arrière,

exactement comme dans les

expériences

à l’air libre. C. DAGUENET.

JOHANN PRANGHE. 2014 Ueber Diffusion von Gasen durch Flussigkeitslamellen (Dif-

fusion _{du gaz à} travers les lames de liquides); Inaug. Dissert., I877.

L’auteur a

repris

^les

expériences

^{d’Exner sur la} diffusion des

gaz à

^{travers une} lame d’eau de savon et retrouvé les mènies va-

leurs

de « ;

^{mais avec une lame d’huile de lin non cuite} les résultats

sont différentes.

Le

rapport

^{de a à c 03B4} varie d’un _{gaz à} l’autre : si l’on

applique

^à

ce cas, la théorie de Bunsen relative ^à la diffusion à travers les

diaphragmes

poreux, ^{on constate}

qu’elle

donne des résultats d’ac- cord avec

l’expérience,

^tandis

qu’avec

^{l’eau de savon, la diffusion}

suit la loi d’Exner. E. DAGUENET.