L'énergie de cohérence du noyau 29si

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Submitted on 1 Jan 1964

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L’énergie de cohérence du noyau 29si

Marcel Cadeau, Daniel Didier, Bernard Duchemin, H. Guy Mouilhayrat, Pierre Thouvenin

To cite this version:

Marcel Cadeau, Daniel Didier, Bernard Duchemin, H. Guy Mouilhayrat, Pierre Thouvenin.

L’énergie de cohérence du noyau 29si. Journal de Physique, 1964, 25 (11), pp.943-945.

�10.1051/jphys:019640025011094300�. �jpa-00205897�

943.

L’ÉNERGIE DE COHÉRENCE DU NOYAU 29Si

MARCEL CADEAU, ^DANIEL DIDIER, ^BERNARD DUCHEMIN, ^{H. GUY} MOUILHAYRAT,

et PIERRE THOUVENIN,

Commissariat à l’Énergie Atomique.

Résumé.

Nous avons étudié le comportement ^de la section efficace de la réaction

28Si(n, 03B1)25Mg pour des neutrons d’énergie comprise ^{entre 14,37 MeV et 14,57 MeV.}

Un accélérateur Van de Graaff nous a fourni les neutrons de la réaction T(d, n)4He. ^{Les deuté-}

rons étaient triés par ^un analyseur magnétique ^{et leur} énergie ^{mesurée à l’aide} d’un gaussmètre ^à

résonance protonique. ^La dispersion ^en énergie des neutrons reçus par le détecteur était inférieure à 22 keV.

Nous avons calculé les fonctions de corrélation relatives aux pics les mieux définis d’une part,

à la somme de certains d’entre eux d’autre part.

L’énergie de cohérence 0393 que ^nous tirons de nos résultats se révèle être inférieure à celle qui ^a déjà ^été déterminée [6], [7], [8], [9] pour le même noyau composé, pour ^une énergie d’excitation sensiblement égale, ^{mais avec des} énergies incidentes moins bien définies.

Abstract.

We studied the behaviour of the 28Si(n, 03B1)25Mg reaction cross-section for incident

neutrons from 14.37 MeV to 14.57 MeV.

The neutrons were obtained from the T(d, n)4He reaction ; ^the deuterons were accelerated by

means of a Van de Graaff accelerator, they ^{were selected} by ^an analyzing magnet ^and their energy

was measured by using ^nuclear magnetic resonance. The energy spread ^{of the neutrons received} by the detector was less than 22 keV.

We have calculated the correlation functions relating, ^{on the one} hand, ^to the best defined levels, ^{and on the other to the sum} of several levels.

From our data, ^we obtain ^a coherence energy ⁰³⁹³ lower than the one already ^found [Réf. [6], [7], [8], [9]] ^{for the same} compound nucleus, ^{at the same} excitation energy, but ^{with a} larger

incident energy spread.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ^TOME 25, ^NOVEMBRE 1964,

I. Conditions expdrimentales.

a) ^{Le d6tecteur}

utilise ^est une diode a barri6re de surface ORTEC

d’epaisseur ⁵⁰⁰ V., situ6e dans le plan perpendi-

culaire au faisceau des deut6rons incidents, passant

par la cible. Le centre de la diode est a 7 cm du

point d’impact des deut6rons.

b) ^{Nous avons calcule} soigneusement ^la disper-

sion en energie ^{des neutrons en tenant} compte : ^de l’angle ^{solide sous} lequel ^{est vu le d6tecteur} depuis

le point d’impact, ^de 1’epaisseur des cibles utilisees et de la dispersion ^en energie des deut6rons. Nous l’avons trouv6e inferieure a 22 keV.

c) ^{La chaine} 6lectronique ^{utilisee est une chaine}

ORTEC mod6le 101-201.

d) Le moniteur de flux est un telescope ^a pro- tons de recul. L’efficacit6 de’ ce telescope ^{est relati-}

vement grande grace ^{a son radiateur de forme} particuli6re. ^Cet appareil ^{sera decrit ailleurs [10].}

L’axe du telescope ^est place ^{dans le} plan ^{du detec-}

teur.

II. Résultats.

Les spectres ^obtenus pr6sen-

tent les raies oc relatives aux niveaux excites de

25M g. ^Nous appelons ^{ao, al}

^{a4 les raies corres-} pondant ^aux cinq premiers niveaux de 25Mg ; ao ^est.

relatif a 1’etat fondamental, ^{a1 au} 1er niveau excite et ainsi de suite.

Les figures ^{1 et 2} donnent le comportement ^des sections efficaces des reactions 28Si(n, M)25Mg ^rela-

tives aux cinq premiers ^{niveaux excites de} 25Mg.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:019640025011094300

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Les sections efficaces obtenues présentent ^des

fluctuations de faible amplitude. ^La section efficace relative au niveau fondamental de 25Mg ^{se com-}

porte ^{toutefois d’une} facon différente.

Le calcul des fonctions de correlation a ete effec- tué en utilisant la forme :

a(E + e).cr(E) > a(E + e) > a(E) ^>

R( E)

a(E + e) > a(E) >

.

Les moyennes ^sont calcu]6es sur l’ensemble des valeurs expérimentales, l’intervalle sur lequel ^{on a}

effectu6 les moyennes devenant de plus ^en plus

6troit avec la croissance de e. a(E) > reste

sensiblement constant, ^tant que e ^est compris

entre 0 et 50 keV.

I] nous est done possible d’ecrire, ^{dans cet inter-} valle,

Deux remarques ^nous permettent ^{de donner un}

ordre de grandeur ^de 1’energie de coherence : 1. Le fait _que 6(E) > soit sensiblement cons-

tant pour 0 ^e 50 keV nous conduit a com-

parer 1’abscisse de R(e) pour .R( E)

^R maxf2 ^à l’energie ^{de coherence T du} noyau compose [1].

2. En comparant ^le traitement de nos resultats

exp6rimentaux ^{aux travaux} de D. M. Brink et R. 0. Stephen [4], [5], ^nous pouvons definir r

comme pr6c6demment ^en remarquant ^de plus que

nos courbes presentent ^les oscillations trouv6es par

ces auteurs et dues a 1’effet d’une moyenne ^{sur un} interval] e fini.

Les fonctions de correction obtenues sont repr6-

sent6es sur les figures ^{4 et 5. Le tableau I donne}

dans la 2e colonne les largeurs ^brutes _pour

R = R max/2 mesur6es pour quelques ^niveaux.

Nous n’avons pas ^tent6 de les corriger ^{de ]a} largeur 6nerg6tique ^{du faisceau. Le meme tableau donne}

dans la ire colonne les 6carts quadratiques moyens.

A titre de verification, ^{on retrouve la} largeur ^du

faisceau des neutrons incidents en calculant la

fonction de correlation relative a la plus grande

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TABLEAU I

partie ^du spectre observe, c’est-a-dire a de nom-

breuses voies de sortie p’our le noyau compose.

Le comportement du niveau fondamental de

25Mg ^est different de celui des autres premiers

niveaux excites, par 1’allure générale ^{de sa section} efficace, par 1’ecart observe dans ]a loi de propor- tionnalit6 de a a (2j ⁺ 1) [r6f. [2] ^et [3]] ^et par

sa fonction de correlation.

Remerciements.

Nous tenons a remercier les personnes, qui ^{nous ont} permis ^{de mener a bien}

cette etude et en particulier M. Ambrosino.

Nous remercions MM. Gimat, Marquette ^et Seguin ainsi que le personnel ^du Groupe ^{des Accele-}

rateurs.

Manuscrit _requ le 25 juillet ^1964.

BIBLIOGRAPHIE [1] ^ERICSON (T.), ^Ann. Physics, 1963, 23, ^390.

[2] ^COLLI (L.), ^FACCHINI (U.), ^IORI (I.), ^MARCAZZAN (M. G.), ^MILAZZO (M.), SAETTA MENICHELLA (E.)

et TONOLINI (F.), Energia Nucleare, ^août 1962, 9,

n° 8.

[3] ^COLLI (L.), ^FACCHINI (U.), ^IORI (I.), ^MARCAZZAN (M. G.), ^MILAZZO (M.) ^{et TONOLINI} (F.), Physics Letters, 1962, 1, ^n° 4, 120.

[4] ^BRINK (D. M.) ^{et STEPHEN} (R. D.), Physics Letters;

1963, 5, ^n° 1, ^77.

[5] ^BRINK (D. M.) ^{et STEPHEN} (R. D.), Physics ^Letters, 1964, 8, ^n° 5, ^324.

[6] ^COLLI (L.), ^IORI (I.), ^MARCAZZAN (M. G) ^{et MILAZZO} (M.), ^Nuclear Physics, 1963, 43, ^529.

[7] ^IORI (I.) ^{et MANI} (G. S.), ^J. Physique, 1963, ^{24, 879.}

[8] ^CASSAGNOU (Y.), ^LEVI (Mme C.), ^MERMAZ (M.) ^et

PAPINEAU (Mme L.), Physics Letters, 1962, 2, ^n° 2, ^93.

[9] ^CASSAGNOU (Y.), ^IORI (I.), ^LEVI (C.), ^MERMAZ (M.)

et PAPINEAU (L.), Physics Letters, 1964, 8, ^{n° 4, 276.}

[10] ^DIDIER (D.), MOUILHAYRAT (G.) et THOUVENIN (P.),

A paraître.