Glissements rotationnels et pseudo-structure du mica muscovite

(1)

HAL Id: jpa-00236193

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236193

Submitted on 1 Jan 1960

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L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Glissements rotationnels et pseudo-structure du mica muscovite

R. Cartraud, R. Zouckermann

To cite this version:

R. Cartraud, R. Zouckermann. Glissements rotationnels et pseudo-structure du mica muscovite. J.

Phys. Radium, 1960, 21 (1), pp.73-74. �10.1051/jphysrad:0196000210107301�. �jpa-00236193�

(2)

73 a) ^Les structures d’antiphases périodiques ^sont Lliermodyiianiiquemeiit ^stables. Elles constituent un

intermédiaire réversible entre le dQsordre et, l’ordre à

grande distance.

FTf;. ::1.

^-

Mélange, statistique ^de périodes ^entières.

FIG. 4.

^-

Résolution au microscope électronique ^{de struc-}

ture à 1 direction.

b) ^Les périodes ^le plus ^souvent ^ne ^sont pas entières.

Elles sont cependant rigoureusement ^définies ^et ^ne peuvent pas ^être considérées comme un mélange

aléatoire pondéré ^{de deux} périodes entières voisines.

Ce dernier type ^de ^structure ^donnerait ^une répartition

des antiphases entièrement différente dont, d’ailleurs,

un exemple expérimental ^a ^été observé dans (Au, Mn).

c) ^Ces ^états ^ordonnés particuliers pourraient ^être

liés à la structure électronique ^de l’alliagP.

Effectivement, ^ou observe que l’addition d.’nn élé- juent de valence métallique plus élevée, diminue la pé-

riode alors que les éléments de transition à valence

«négative » l’augmentent.

GLISSEMENTS ROTATIONNELS

ET PSEUDO-STRUCTURE DU MICA MUSCOVITE

Par R. CARTRAUD et R. ZOUCKERMANN,

Laboratoire de Microscopie ^et Diffraction Électroniques,

Faculté des Sciences, ^Poitiers.

1.

^-

L’étude du mica muscovite utilisé comme sup-

port pour ^des dépôts épitaxiques ^nous avait donné l’occasion d’observer [1], [2] ^des diagrammes ^électro- niques ^du ^mica ^d’un type particulier. ^Ces diagrammes peuvent ^être reproduits par superposition ^{de deux} diagrammes ^normaux (de ^cristal unique), qu’on ^fait

tourner l’un par rapport ^à l’autre d’un certain angle,

de manière à amener en coïncidence certains points

d’un réseau avec des points ^de l’autre. L’ensemble des

points ^en coïncidence forme ce que ^nous appellerons

line « siipermaille ^». ^{Comme il} s’agit ^de points ^du ^réseau

FIG. 1.

réciproque, leurs coïncidences indique les coïncidences de plans réticulaires des réseaux réels. On peut regarder

de tels diagrammes ^comme résultant réellement de deux diffractions indépendantes par deux cristaux minces superposés qui ônt ^subi ûn ^« glissement ^rota- tionnel » [3] ayant âmené par exemple ^des coïncidences d’ions K+ de l’un des feuillets cristallins avec des ions Si04- de l’autre feuillet : là aussi, îl y âura for- mation d’une supermaille.

On peut aisément calculer les rotations possibles ^et

la grandeur de la surmaille qui apparaît dans le dia- gramme électronique. ^A partir ^d’un point origine 0,

considérons deux files réticulaires A et B passant par 0 et faisant un angle de 300. Si on prend ^pour ^unité ^le paramètre ^du ^réseau hexagonal réel, ^le paramètre ^du

réseau réciproque ^sera égal ^à 1, les ^{files A} êt ^B âuront respectivement ^comme équidistances ¹ êt ^{3. Pour} ûn point quelconque ^{N du} diagramme, ^{on aura} ( fcg. 1),

m Pt rt. étant deux nombres entiers :

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:0196000210107301

(3)

74 est

Nous avons observé avec n ne netteté particulière ^les rotations suivantes :

II.

^--

Lorsqu’on pose suffisamment, ôn voit appa- raître sur le diagramme ûn grand ^{nombre de} points supplémentaires, ^très serrés, qui ^forment ûn ^réseau également hexagonal, de maille k fois plus petite ^que

celle du diagramme de cristal unique. ^Nous ^avons ^véri-

fié que ^ce rapport ^n’est ^autre que celui de la « surmaille » à la maille du diagramme. Certains des clichés que

nous avons obtenus contiennent la totalité des points prévisibles, ^ce qui ^{nous a} permis de vérifier cette rela- tion avec précision. ^Par exemple, pour ^une surmaille

égale ^à J5 (en prenant ^le paramètre ^du ^mica ^comme unité), ^nous ^devons observer dans le réseau réciproque

une maille V7 ^fois plus petite, c’est-à-dire, ^dans ^notre système d’unité, égale ^à ^: ^nous ^trouvons

d ant à , ^avec ^un rapport ^de ^mailles égal

à 43 ^et nous avons pu compter ⁴² points supplé-

mentaires entre les points ^de coïncidence.

III.

^-

Les points supplémentaires ^ne correspondent

pas ^à ^une ^vraie ^« surstructure » : ils sont dûs, ^en réalité,

à une double diffraction. On peut donc les obtenir à

partir des deux réseaux réciproques ^décalés ^d’un ângle égal ^à l’angle ^de ^rotation précédemment calculé, ên composant ^deux ^vecteurs réciproques ^{de l’un} êt ^l’autre

réseau. C’est ce que nous avons rigoureusement ^vérifié

par la construction géométrique ^dans ^le ^cas ^de tg ^en reproduisant ^tous ^les points ^du ^dia-

gramme. )

IV.

^-

Jusqu’à présent les meilleurs diagrammes ^que

nous ayons obtenus correspondent ^aux trois rotations

signalées plus haut. Pour le mica, ^0. Rang [4]

signale ¹ ^{Dans le} ^cas ^{de la}

molybdénite, également hexagonale, ^Stabenow ^[5] ^a

obtenu de très bonnes doubles diffractions, notamment

avec l’orientation 2i°50’

V.

^-

Deux cristaux d’espèces différentes accolés

peuvent également produire ^une ^double diffraction3 En

étudiant l’épitaxie de Fiodure de potassium ^sur ^le mica, nous avons obtenu les diffractions dues au mica et celles dues à l’iodure, ^{avec une} parfaite orientation des plans (111) de ^Kl ^sur ^le plan (001) ^du mica.,Mais,

de plus, apparaissent ^des points supplémentaires, ^moins intenses, ^dont ^nous ^avons pu rendre compte par ^la

composition ^de ^vecteurs réciproques appartenant ^aux

deux réseaux du mica et de l’iodure.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ZOUCKERMANN (R.) et CORCUFF (Y.), ^{C. R.} ^Acad. Sc., 1957, 245, ^2323.

[2] ZOUCKERMANN (R.), ^5e Congrès ^Internat. Microscop.

Élect., 1958, ^8-07.

[3] ^WILMAN (H.), ^Proc. Phys. Soc., 1951, 64, ^329.

[4] ^RANG (O.), ^Z. Phys., 1958,152,194.

[5] ^STABENOW (Y.), Naturwiss., 1957, 360, 12.

SUR UN PHÉNOMÈNE DE RÉSONANCE OBSERVÉ EN BASSE FRÉQUENCE

AU COURS DES ÉLECTROLYSES ACCOMPAGNÉES

D’UNE FORTE SURTENSION ANODIQUE

Par I. EPELBOIN et G. LORIC,

Laboratoire de Physique (Enseignement)

de la Faculté des Sciences de Paris.

Pour étudier les fortes tensions anodiques qui appa- raissent au cours du polissage électrolytique ^{et de} l’oxydation anodique, ^nous superposons ^au ^courant de polarisation ⁷ ^un ^courant alternatif i dont l’am-

plitude ^est ^très ^faible ^par ^rapport ^à l’intensité du

premier ; ^le ^{courant i} ^ne perturbe pas la caracté-

ristique ^{.I- U} ^{( U} ^tension ^aux bornes). L’impédance

mesurée aux bornes de l’électrolysenr peut s’exprimer,

dans la notation complexe par :

et le relevé des composantes R ^et ^G apporte ^des ^ren- seignements ^sur ^les phénomènes anodiques.

Les expériences que ^nous citerons ont été menées

avec une cellule asymétrique, ^la ^surface anodique ^étant

constituée par ^la base d’un cylindre d’aluminium de 10 mm de diamètre et la surface cathodique par ûne tôle d’acier inoxydable ênroulée ^à l’intérieur d’un bécher de façon ^{à former} ûn cylindre ^{de 7} ^cm ^{de dia-}

mètre et 5 ^cm de hauteur. Dans ^ces conditions, ^la

tension aux bornes de l’électrolyseur ^est ^localisée ^à

l’anode et les variations de la tension anodique ^suivent

celles de la tension aux bornes U. De plus, ^nous ^nous bornerons, ^{en ce} qui ^concerne ^le polissage ^électro- lytique, ^aux résultats obtenus avec les solutions à base d’anions C104 ^car ^ils ^causent des tensions anodiques

élevées et stables.

Lorsque la solution électrolytique ^est ^une ^solution

de polissage, ^les composants ^R ^et ^G présentent ^un

maximum en fonction de la tension et, quelle que ^soit la fréquence, ^ces ^maxima ^se produisent ^tous ^deux ^à ^la

tension qui correspond ^à l’extrémité du palier ^{de la}

Glissements rotationnels et pseudo-structure du mica muscovite

HAL Id: jpa-00236193

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236193

Submitted on 1 Jan 1960

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Glissements rotationnels et pseudo-structure du mica muscovite

R. Cartraud, R. Zouckermann

To cite this version:

R. Cartraud, R. Zouckermann. Glissements rotationnels et pseudo-structure du mica muscovite. J.

Phys. Radium, 1960, 21 (1), pp.73-74. �10.1051/jphysrad:0196000210107301�. �jpa-00236193�

73

a) Les structures d’antiphases périodiques sont Lliermodyiianiiquemeiit stables. Elles constituent un

intermédiaire réversible entre le dQsordre et, l’ordre à

grande distance.

FTf;. ::1.

Mélange, statistique de périodes entières.

FIG. 4.

Résolution au microscope électronique de struc-

ture à 1 direction.

b) Les périodes le plus souvent ne sont pas entières.

Elles sont cependant rigoureusement définies et ne peuvent pas être considérées comme un mélange

aléatoire pondéré de deux périodes entières voisines.

Ce dernier type de structure donnerait une répartition

des antiphases entièrement différente dont, d’ailleurs,

un exemple expérimental a été observé dans (Au, Mn).

c) Ces états ordonnés particuliers pourraient être

liés à la structure électronique de l’alliagP.

Effectivement, ou observe que l’addition d.’nn élé- juent de valence métallique plus élevée, diminue la pé-

riode alors que les éléments de transition à valence

«négative » l’augmentent.

GLISSEMENTS ROTATIONNELS

ET PSEUDO-STRUCTURE DU MICA MUSCOVITE

Par R. CARTRAUD et R. ZOUCKERMANN,

Laboratoire de Microscopie et Diffraction Électroniques,

Faculté des Sciences, Poitiers.

1.

L’étude du mica muscovite utilisé comme sup-

port pour des dépôts épitaxiques nous avait donné l’occasion d’observer [1], [2] des diagrammes électro- niques du mica d’un type particulier. Ces diagrammes peuvent être reproduits par superposition de deux diagrammes normaux (de cristal unique), qu’on fait

tourner l’un par rapport à l’autre d’un certain angle,

de manière à amener en coïncidence certains points

d’un réseau avec des points de l’autre. L’ensemble des

points en coïncidence forme ce que nous appellerons

line « siipermaille ». Comme il s’agit de points du réseau

FIG. 1.

réciproque, leurs coïncidences indique les coïncidences de plans réticulaires des réseaux réels. On peut regarder

On peut aisément calculer les rotations possibles et

la grandeur de la surmaille qui apparaît dans le dia- gramme électronique. A partir d’un point origine 0,

considérons deux files réticulaires A et B passant par 0 et faisant un angle de 300. Si on prend pour unité le paramètre du réseau hexagonal réel, le paramètre du

réseau réciproque sera égal à 1, les files A et B auront respectivement comme équidistances 1 et 3. Pour un point quelconque N du diagramme, on aura ( fcg. 1),

m Pt rt. étant deux nombres entiers :

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:0196000210107301

74 est

Nous avons observé avec n ne netteté particulière les rotations suivantes :

II.

Lorsqu’on pose suffisamment, on voit appa- raître sur le diagramme un grand nombre de points supplémentaires, très serrés, qui forment un réseau également hexagonal, de maille k fois plus petite que

celle du diagramme de cristal unique. Nous avons véri-

fié que ce rapport n’est autre que celui de la « surmaille » à la maille du diagramme. Certains des clichés que

nous avons obtenus contiennent la totalité des points prévisibles, ce qui nous a permis de vérifier cette rela- tion avec précision. Par exemple, pour une surmaille

égale à J5 (en prenant le paramètre du mica comme unité), nous devons observer dans le réseau réciproque

une maille V7 fois plus petite, c’est-à-dire, dans notre système d’unité, égale à : nous trouvons

d ant à , avec un rapport de mailles égal

à 43 et nous avons pu compter 42 points supplé-

mentaires entre les points de coïncidence.

III.

Les points supplémentaires ne correspondent

pas à une vraie « surstructure » : ils sont dûs, en réalité,

à une double diffraction. On peut donc les obtenir à

partir des deux réseaux réciproques décalés d’un angle égal à l’angle de rotation précédemment calculé, en composant deux vecteurs réciproques de l’un et l’autre

réseau. C’est ce que nous avons rigoureusement vérifié

par la construction géométrique dans le cas de tg en reproduisant tous les points du dia-

gramme. )

IV.

Jusqu’à présent les meilleurs diagrammes que

nous ayons obtenus correspondent aux trois rotations

signalées plus haut. Pour le mica, 0. Rang [4]

signale 1 Dans le cas de la

molybdénite, également hexagonale, Stabenow [5] a

obtenu de très bonnes doubles diffractions, notamment

avec l’orientation 2i°50’

a) ^Les structures d’antiphases périodiques ^sont Lliermodyiianiiquemeiit ^stables. Elles constituent un

Mélange, statistique ^de périodes ^entières.

Résolution au microscope électronique ^{de struc-}

b) ^Les périodes ^le plus ^souvent ^ne ^sont pas entières.

Elles sont cependant rigoureusement ^définies ^et ^ne peuvent pas ^être considérées comme un mélange

aléatoire pondéré ^{de deux} périodes entières voisines.

Ce dernier type ^de ^structure ^donnerait ^une répartition

un exemple expérimental ^a ^été observé dans (Au, Mn).

c) ^Ces ^états ^ordonnés particuliers pourraient ^être

liés à la structure électronique ^de l’alliagP.

Effectivement, ^ou observe que l’addition d.’nn élé- juent de valence métallique plus élevée, diminue la pé-

Laboratoire de Microscopie ^et Diffraction Électroniques,

Faculté des Sciences, ^Poitiers.

port pour ^des dépôts épitaxiques ^nous avait donné l’occasion d’observer [1], [2] ^des diagrammes ^électro- niques ^du ^mica ^d’un type particulier. ^Ces diagrammes peuvent ^être reproduits par superposition ^{de deux} diagrammes ^normaux (de ^cristal unique), qu’on ^fait

tourner l’un par rapport ^à l’autre d’un certain angle,

d’un réseau avec des points ^de l’autre. L’ensemble des

points ^en coïncidence forme ce que ^nous appellerons

line « siipermaille ^». ^{Comme il} s’agit ^de points ^du ^réseau

On peut aisément calculer les rotations possibles ^et

la grandeur de la surmaille qui apparaît dans le dia- gramme électronique. ^A partir ^d’un point origine 0,

considérons deux files réticulaires A et B passant par 0 et faisant un angle de 300. Si on prend ^pour ^unité ^le paramètre ^du ^réseau hexagonal réel, ^le paramètre ^du

réseau réciproque ^sera égal ^à 1, les ^{files A} êt ^B âuront respectivement ^comme équidistances ¹ êt ^{3. Pour} ûn point quelconque ^{N du} diagramme, ^{on aura} ( fcg. 1),

Nous avons observé avec n ne netteté particulière ^les rotations suivantes :

Lorsqu’on pose suffisamment, ôn voit appa- raître sur le diagramme ûn grand ^{nombre de} points supplémentaires, ^très serrés, qui ^forment ûn ^réseau également hexagonal, de maille k fois plus petite ^que

celle du diagramme de cristal unique. ^Nous ^avons ^véri-

fié que ^ce rapport ^n’est ^autre que celui de la « surmaille » à la maille du diagramme. Certains des clichés que

nous avons obtenus contiennent la totalité des points prévisibles, ^ce qui ^{nous a} permis de vérifier cette rela- tion avec précision. ^Par exemple, pour ^une surmaille

égale ^à J5 (en prenant ^le paramètre ^du ^mica ^comme unité), ^nous ^devons observer dans le réseau réciproque

une maille V7 ^fois plus petite, c’est-à-dire, ^dans ^notre système d’unité, égale ^à ^: ^nous ^trouvons

d ant à , ^avec ^un rapport ^de ^mailles égal

à 43 ^et nous avons pu compter ⁴² points supplé-

mentaires entre les points ^de coïncidence.

Les points supplémentaires ^ne correspondent

pas ^à ^une ^vraie ^« surstructure » : ils sont dûs, ^en réalité,

partir des deux réseaux réciproques ^décalés ^d’un ângle égal ^à l’angle ^de ^rotation précédemment calculé, ên composant ^deux ^vecteurs réciproques ^{de l’un} êt ^l’autre

réseau. C’est ce que nous avons rigoureusement ^vérifié

par la construction géométrique ^dans ^le ^cas ^de tg ^en reproduisant ^tous ^les points ^du ^dia-

Jusqu’à présent les meilleurs diagrammes ^que

nous ayons obtenus correspondent ^aux trois rotations

signalées plus haut. Pour le mica, ^0. Rang [4]

signale ¹ ^{Dans le} ^cas ^{de la}

molybdénite, également hexagonale, ^Stabenow ^[5] ^a

peuvent également produire ^une ^double diffraction3 En

étudiant l’épitaxie de Fiodure de potassium ^sur ^le mica, nous avons obtenu les diffractions dues au mica et celles dues à l’iodure, ^{avec une} parfaite orientation des plans (111) de ^Kl ^sur ^le plan (001) ^du mica.,Mais,

de plus, apparaissent ^des points supplémentaires, ^moins intenses, ^dont ^nous ^avons pu rendre compte par ^la

composition ^de ^vecteurs réciproques appartenant ^aux

[1] ZOUCKERMANN (R.) et CORCUFF (Y.), ^{C. R.} ^Acad. Sc., 1957, 245, ^2323.

[2] ZOUCKERMANN (R.), ^5e Congrès ^Internat. Microscop.

Élect., 1958, ^8-07.

[3] ^WILMAN (H.), ^Proc. Phys. Soc., 1951, 64, ^329.

[4] ^RANG (O.), ^Z. Phys., 1958,152,194.

[5] ^STABENOW (Y.), Naturwiss., 1957, 360, 12.

Pour étudier les fortes tensions anodiques qui appa- raissent au cours du polissage électrolytique ^{et de} l’oxydation anodique, ^nous superposons ^au ^courant de polarisation ⁷ ^un ^courant alternatif i dont l’am-

plitude ^est ^très ^faible ^par ^rapport ^à l’intensité du

premier ; ^le ^{courant i} ^ne perturbe pas la caracté-

ristique ^{.I- U} ^{( U} ^tension ^aux bornes). L’impédance

et le relevé des composantes R ^et ^G apporte ^des ^ren- seignements ^sur ^les phénomènes anodiques.

Les expériences que ^nous citerons ont été menées

avec une cellule asymétrique, ^la ^surface anodique ^étant

constituée par ^la base d’un cylindre d’aluminium de 10 mm de diamètre et la surface cathodique par ûne tôle d’acier inoxydable ênroulée ^à l’intérieur d’un bécher de façon ^{à former} ûn cylindre ^{de 7} ^cm ^{de dia-}

mètre et 5 ^cm de hauteur. Dans ^ces conditions, ^la

tension aux bornes de l’électrolyseur ^est ^localisée ^à

l’anode et les variations de la tension anodique ^suivent

celles de la tension aux bornes U. De plus, ^nous ^nous bornerons, ^{en ce} qui ^concerne ^le polissage ^électro- lytique, ^aux résultats obtenus avec les solutions à base d’anions C104 ^car ^ils ^causent des tensions anodiques

Lorsque la solution électrolytique ^est ^une ^solution

de polissage, ^les composants ^R ^et ^G présentent ^un

maximum en fonction de la tension et, quelle que ^soit la fréquence, ^ces ^maxima ^se produisent ^tous ^deux ^à ^la

tension qui correspond ^à l’extrémité du palier ^{de la}