HAL Id: jpa-00238165
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Submitted on 1 Jan 1883
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Sur les dimensions des grandeurs électriques et magnétiques
J. Borgmann
To cite this version:
J. Borgmann. Sur les dimensions des grandeurs électriques et magnétiques. J. Phys. Theor. Appl.,
1883, 2 (1), pp.551-553. �10.1051/jphystap:018830020055101�. �jpa-00238165�
551
Ce résultat
pourrait peut-être s’expliquer
par ce fait que les dissolutions de sulfate dezinc,
de sulfate de cuivre etd’hyposulfite
de soude que nous avons
employées
étaientbeaucoup
moins con-centrées que la dissolution de sulfate de soude
qui
nous a donnéune différence avec notre solution normale.
Nous terminons ici le tableau des résultats que nous avons obtenus. Le but de notre travail était
plutôt
d"instituer une méthodesexacte pour mesurer les différences
électriques
entre lesliquides,
d’établir la constance de ces différences et de donner
quelques exemples
de mesures qued’entreprendre
de nonlbrellses détermi- nationsnumériques.
SUR LES DIMENSIONS DES GRANDEURS ÉLECTRIQUES ET
MAGNÉTIQUES ;
PAR M. J. BORGMANN.
Dans un Mémoire
récent (1 ),
MM. I~Tex~cadier etVaschy traitent, .
entre autres, la
question
de l’influence du milieu ambiant sur l’in- ductionélectrod)7nan1ique
et donnent le résultat de leurs recher- chesexpériluentales,
conlirmant la non-existence de cette influence pour les milieux étudiées. Ils arrivent aussi à la conclusion que le coefucient des formules del’électrolnagnétisnle, analogue
au coel-~icient ~~~ de
l’expression
de la loid’.i~n1père,
est
probablement inclépendant
du milieu ainbiant.Je ine suis
occupé
de la mêmequeslion
ent ~~~-18~8;
les ré-sultats de mes recherches ont été
publiés
in extenso dans le JOUI-tial de la Société
Z~Zz~~sico-clLZn2~lue
rasse) t.IX,
X et en formel’extrait dans les Beibiâtter Zll den .LLlnnaien det-
~’Izysih,
t. III.J’ai choisi la Inéthode de
compensation
dePo-1-ciidQrff pour
me-surel° la force élcctronlotrice d’induction.
La bobine dont il
s’agissait
de déternliller l’induction étaitplacée,
avec ungalvanotiièlre
sensible deWicdemann,
dans unedes trois branches du
sy stèrme ;
une autre bobine d’induction ~’i(1) ’-oit- Journal de l’l~ys~cjue, 26 série, t. 11, p. 2~5.
Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020055101
552
coefficient
plus grand,
formait la deuxième branche et une boîte de résistances deSiemens,
la troisième. En choisissant convena-blement la résistance r de la troisième
branche,
onréduisait,
aumoment de
l’induction,
le courant de lapremière
à une valeurtrès
petite (il
m’étaitimpossible
de le réduire àzéro,
c’est-à-dire d’arriver à unecompensation parfaite).
En nommant
E,
etE2
les forces électromotrices d’inductiondéveloppées
dans lapremière
et la deuxième bobine etR2
la ré-sistance totale de la branche
qui
contient cettedernière,
on a. Si
Et
devientE,
-~-LlEt,
r doitchanger
en r -f- f1.r pour que lacompensation
soitrétablie,
de sorte quePour
pouvoir changer
les milieux ambiants de labobine, après
l’avoir bien
isolée,
on laplaçait
dans un vase. Pour lesexpériences
avec un milieu
diélectrique,
l’essence detérébenthine,
la bobineinduite consistait en 26
couches,
chacune de750
tours d’un fil decuivre de
Omm,1.
Laspirale
inductrice était formée de140
tours d’un gros fil de cuivre entourant le vase. La bobinecompensatrice
était
composée
des deuxmultiplicateurs
d’ungalvanométre
deWiedemann
accouplés
entension;
une bobine de244
tours leurservait d’inductrice.
Les
expériences
relatives aux milieuxmagnétiques,
tels que les solutions desesquichlorure
de fer et deprotosulfate
defer,
ontété faites à l’aide d’une bobine de 5056 tours d’un fil de o’n’ll,1. Le
vase de verre contenant la bobine
(et
lasolution)
étaitplacé
surla surface
polaire
de l’une des branches d’unpuissant
électro-ai-mant de Plücker dont l’aimantation et la désaimantation
produi-
saient l’induction. La
compensation
étaitproduite
par une des deux bobines dugalvanomètre
de Wiedemanndéjà citées, qu’on plaçait
sur la surfacepolaire
de l’autre branche de l’électro-aimant.Le courant inducteur était fourni par 8-12 éléments de
Poggen-
dorff dans la
première
séried’expériences
et par~-10
daniells pour l’excitation de l’électro-ain~ant dans la seconde.553
Les résultats
peuvent
êtreexprimés
ainsi :il Le milieu
diélectrique
n’influe pas sur lagrandeur
de laforce électromotrice
d’induction, qui
reste laméme,
le vase étantrempli
d’essence ou non .2° Le milieu
magnétique
influe d’une inanièreappréciable
surl’induction,
ainsi que l’aprédit
Maxwell. La force électromotrice d’induction estproportionnelle
au coefficient pL deperméabilité magnétique (mcxy2etic perme~Lbzl~ty),
où K est le coefficient
magnétique
du milieu donné. Pour la solu tion desesquichlorure
defer,
de densitér , 5 2, j’ai
trouvépour la solution de
protosulfate
defer,
de densitéi~/j~
Ainsi,
comme le coefficient k de la formulequi exprime
la loide Coulomb
f
= l~~‘~
1-:~dépend
de la constantediélectrique
dumilieu,
les coefficients l~’ et h" des formulesélectrodynamiques
et
électromagnétiques dépendent
du coefficient p deperméabilité magnétique
du milieu.PROJECTION DES PHÉNOMÈNES ACOUSTIQUES;
PAR MM. H. RIGOLLOT ET A. CHAVANON.
L’appareil
à flammesmanométriques
siingénieux
de M.Koenig
permet
difficilement de rendre visibles à un nombreux auditoire lesphénomènes acoustiques.
La
disposition suivante, qui présente
un notableperfectionne-
ment sur celle
imaginée
pour lestuyaux
sonores, dans le mêmebut,
par M. I3ourbouze(t),
résoutcomplétement
cette difficultéen ce
qu’elle permet d’employer
unepuissante
source lumineuse(lumière solaire, électrique
ouDrummond ~.
(t) Journal de Physique) Ire série, t. III, p. 15.