Sur un appareil à détente destiné à rendre visibles les chemins de particules ionisantes dans les gaz et quelques résultats obtenus grâce à lui

HAL Id: jpa-00242587

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00242587

Submitted on 1 Jan 1913

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

chemins de particules ionisantes dans les gaz et quelques résultats obtenus grâce à lui

C.T.R. Wilson, J. Danysz

To cite this version:

C.T.R. Wilson, J. Danysz. Sur un appareil à détente destiné à rendre visibles les chemins de particules ionisantes dans les gaz et quelques résultats obtenus grâce à lui. Radium (Paris), 1913, 10 (1), pp.7-15.

�10.1051/radium:019130010010700�. �jpa-00242587�

Sur

un

appareil

^à

détente destiné

à

rendre visibles

les chemins de

particules

ionisantes dans les

gaz

et

quelques

résultats obtenus

grâce

^{à lui}

Par C. T. R. WILSON

(Université ^de Cambridge. ^- Laboratoire de .J.-J. Thomson.]

Dans une première communication l’auteur 1 avait décrit un procédé ^{pour rendre} visibles les chemins de

particules ionisantes à travers un gaz humide, ^{en con-} densant la vapeur ^{d’eau sur les} ions aussitôt après

leur formation. Ce premier ^{travail ne contenait de ré-}

sultats qu’en ^ce qui ^concerne les rayons ct ^et les _rayons secondaires produits par les rayons ^X dans les gaz.

Depuis ^ce temps de nombreux

perfectionnements

ont été apportés ^{à ce} procédé, ^{et les} résultats obte-

nus, beaucoup plus complets ^et plus intéressants, ^for-

ment l’objet ^{de ce mémoire.}

L’appareil de détente

Dans ses parties essenliclles, l’appareil ^est repré-

senté

figure 1.

^{La chambre} cylindrique ^{A où se con-}

dense la _vapeur a 16,5 ^cm de diamètre et 5,4 ^{cm de} hauteur, ^les parois de la chambre sont ^en verre; elles

Fig. ^1.

sont enduites, ^{sur leur face} intérieure, ^de gélatine, ^la paroi inférieure étant recouverte plus particulière-

ment de gélatine ^{noircie avec} de l’encre. Le plateau ^de

verre qui ^{forme cette} paroi inférieure est fixé sur le haut d un cylindre ^{de laiton} (appelu ^{o le} plongeur »)

de 10 cm de haut, ^{ouvert en bas et} glissant ^libre-

meni à l’intérieur d’un cylindre de laiton extérieur

(le ^« cylindre ^de détenie o j, de même hauteur et

ayant environ 16 cm de diamètre intérieur. LeL’~lilllln’

de détente supporte ^les parois latérales de la Lhal1111’- ~_

de condensation et lui-meme repose ^{sur une} couche mince de caoutchouc étalée ^{sur un} épais plateau ^de

laiton qui constitue le fond d’un récipient ^contenant

de l’eau (il)’ ^{a environ 9 cm} de hauteur de celle-ci).

1. Proc. Nny. ^{Soc., 85} (1911) ^2kJ. 4

Cette eau sépare complètement l’espace ^{de la ehan1-}

bre de condensation de l’intérieur du plongeur.

La détente est réalisée p3r l’ouverture d’une valve B qui ^met l’intérieur du plongeur ^en communication

avec un grand récipient videC, par l’intermédiaire de tubes ayant ^{2 cm de} large. ^Le plateau ^{inférieur de la}

chambre de condensation s’abaisse ainsi soudainement,

et se trouve ensuite brusquement arrêté par la couche de caoutchouc contre laquelle ^{il est} solidement main- tenu par la dépression produite à l’intérieur du plon-

geur. Afin de dirninuer le volume mis ainsi en com-

munication avec C, ^{on a}

rempli l’espace

intérieur du

plongeur ^{avec des}

pièces

circulaires en bois D.

La valve est ouverte pas ^un système ^{de déclanche-}

ment représenté figure ^{3, et} consistant essentiel leiiieiil dans la chute d’un

poids

NN’. La valve étant refermée,

on fait remonter le plongeur ^{en ouvrant la} pince ^F,

ce (pli rétablit la pression atmosphérique ^a l’intérieur du

plongeur.

^{Les deux} pinces ^{F et G servent à} régler

le volume initial _iy de la chambre de condensation, les valeurs extrêmes de celui-ci étant, d’une part ^le volume ma~imum i~z ^{de la chambre de} condensation, et, d’autre part, ^son volume minimum réalisé lorsque

la pression atmosphérique ^{est établie sous le}

plongeur.

Le volume final _v, est toujours ^{le même} ( le

plon-

geur étant ^au bas de sa course ) ^et d’environ 750 cnr ;

de sorte que le

rapport v’

caractérisant la détente

~’i

dépend uniquement ^{du volume initial vi. Une échelle}

fixée sur la paroi latérale de la chambre de condensa- tion permet ^de repérer ^la position initiale du plongeur,

ut, ainsi, ^de déterminer le olunic initial.

Lorsque ^{l’on monte} l’appareil. ^on place ^le plongeur

sur la couche de caoutchouc, puis ^le cylindre ^{de dé-}

tente ; ^une ouverture est alors ménagée ^{dans la} paroi

latérale de la chambre de condensation afin de permet-

tre à l’air de s’en échapper. ^{Alors, en} souilant dans le tube F on soulève le plongeur jusqu’à ^une position qui permette ^de produire ^la plu~ grande ^détente

dont on puisse avoir besoin. Alors on ferme l’ouver-

~nrE~ pratiquée ^dans la chambre de condensation, ^de

,01 te que cellu-ti i lullscr-ve constamment la même

masse d air.

La couche d> gélatine déposée ^sur le côté inférieur du plateau supérieur de la chambre de condensation

est mise en communication électrique ^{avec un} pùle

d’une batterie de piles : pour cela, ^{elle est} _{bordée par}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:019130010010700

un anneau fvrll1é d’une mince feuille d’étain masti-

quée ^{entre le}

plateau

^{et les}

parois

latérales de la chambre. L’autre pôle ^{de la batterie est relié à la cou-}

che de

gélatine

noircie du plateau inférieur par l’in- termédiaire du

cylindre

^{de détente,} qui ^{est en laiton.}

De cette manière se trouve réalisé dans la chambre de condensation un chanp

électrique

^{vertical à} peu

près

^uniforme.

Les couches de gélatine ^{sur les}

parois

^{sont obte-}

nues en

répandant

^{sur elles une} solution chaude con-

tenant environ 0,0’~ ^de

gélatine

^et 0,001 d’acide bori- que, ^{et en} luissant écoutter. On dessèche ensuite ces

couches en les eneermant avec du chlorure de cal- cium. Les mastiquages de la chambre de condensa- tion sont effectués au moyen de

la .gélatine.

La couche de

gélatine qui

^{recouvre le}

plateau

^infé-

rieur est relativement épaisse (environ 1 mm); ^{on la}

réalise en

répandant

^{sur ce}

plateau

^une solution à ~~

pour 100 de gélatine, 2 pour 100 d’acide borique ^et

5 pour ~00 d’encre noire ; lcs

parois

latérales du

plon-

geur dépassent ^le

plateau

^{de verre d’environ J mm,}

de manière à former pour la gélatine une ^{sorte de ré-} cipient, ^{et assurer ainsi une} bonne communication

électrique. ^Cette gélatine ^{noircie n’est} pas desséchée.

Avant d’être

employée

toute cette gélatine ^est stérilisée.

.

Procède d’illumination et de p~otogl?apnïe

des nuages.

Le nuage formé par ^une détente était illuminé _pen- dant un très court instant par l’étincelle provenant ^de li

décharge

^d’une jarre

électrique,

^et

jaillissant

^dans

une

atmosphère

de vapeur de ^{mercure à} la pression

atmosphérique.

^{Un tube} de silice horizontal de 15cm de

long

^et d’un diamètre intérieur de 1 mm est rem-

_

Fig. 2.

pli

^de mercure; ^sa partie ^{centrale, sur une}

longueur

de 4 cm, est entourée d’un tube d’argent

(fig.

2) pré-

sentant une fente large ^{de 1 mm le} long ^d’une généra-

trice. Gràce à ce dernier on pouvait ^{réaliser au} illo3en d’une petite ^{flamme une} température ^{élevée uniforme}

à l’intérieur du tube de silice, ^et _y vaporiser ^{le mer-}

cure. Les deux électrodes, que l’on réunissait aux

pôles ^des jarres électriques, étaient constituées par d s fils de platine, ^soudés à l’intérieur de tul~es de

verre par lesquels ^on bouchait des deux côtés le tube de quartz.

On commence par remplir le tube de quartz ^de

mercure, puis ^on introduit dans ses extrémités les deux électrodes. On allume alors la

petite

^{namme sous}

le tube

d’argent :

^{le mercure, chauffé, se}

vaporise,

^une partie, qui ^{est en} trop,

s’échappe

par les extrémités,

et

l’appareil

^{se trouve} prêt ^à fonctionner.

Le

dispositif

général

employé

^est représenté

figure 5 :

les armatures internes de deux

jarres électriques

^çonl

7jg. j.

réunies aux 2

pôles

d’une machine de ~Viiiishurst, ^les

armatures externes étant réunies aux électrodes du tube à étincelles de vapeur de ^mercure. Un

poids

^W

est retenu au moyen d’une corde, qui passe ^{sur une}

poulie ^{et est attachée} n ’1’ ; ^{cette corde est elle-même}

liée avec une autre corde fixée à la valve de dé:ente.

Au

poids

^{1V cst}

suspendue

^{une houle d’acier,} par l’ili- termédiaire d’un fil

juste

^{assez résistant} pour la ^sou- tenir. Lors m’en ^{détache la corde de T, le}

poids

^W

tonnc, la varve s’ouvre, ^et lorsque ^{la corde} qai ^{la tire}

est tendue, ^le poids ^{~V s’arrète} brusquement; ^{il en}

résulte un choc qui ^{brise le fil de} suspension ^{de la} houle ; celle-ci tombe et passe ^entre les armatures

internes des batteries de condensateurs; ^{il en résulte}

une décharge électrique qui

produit

^une illul11ination dans le tube _{à vapeur} de mercure.

La deuxième batterie de condensateurs Q n’est ^em-

ployée

qu’au ^{cours des}

expériences

portant ^{sur les} rayons ^X.

Les deux

dispositions

(a) ^et

(b)

^{de la chambre} pho-

Fig’. 4.

tographique

^{et de la source} lun>ii.edse s sont repré-

sentées figure ^4.

Ionisation par les rayons ^x. ,

Les figures 5 ^{a 22 sont des} photographies ^{de nua-}

ges condensés sur des ions libérés dans l’air humide par des rayons de différentes espèces. ^{Dans ce} qui

suit, ?1

^{1 est la densité de l’air avant détente} (par rapport u de l’air saturé à ~. ~° C et 760 mm), ?2 ^la

densité après détente, Vt/1’2 ^le rapport ^de détente,

V la dillérence de potentiel ^{entre le sommet et la base}

de la chambre a détente et M l’amplitude. ^{Dans tous}

les cas la base de la chambre était positive, ^{de sorte}

que les ^ions

potitifs

^{circulent vers le bas, les}

négatifs

vers le haut.

Les figures 5 ^{à 8 sont} relatives à l’ionisation _par les rayons ^« du radium ; ^{l’axe de la chambre est yer-}

Fig. ^5.

rayons ^x du iatlium. - Quelque particules ^{x out traverse rait’}

de se disperser, ^d’autres après ^s’être dispersée,.

Pl ⁼ (’,98 t~_,~z~, =1,3G p, = 0,îf ^{V 40 volt5} )1 = 1{2,1~.

tical avec écran horizontal de deux centimètres de

profondeur éclairé par un arc au mercure.

La figure 5 ^{est la} photographie d’un nuage obtenue par ^la détente en présence ^d’une parcelle ^{de radium} placée ^à l’extrémité d’un fil métallique ^à l’intérieur de la chambre de condensation. La différence de _po- tentiel entre le bas ^et le haut de la chambre est de 40 volts, ^le bas étant au

potentiel

^le plus élevée. La c’1ambre

photographique

^était placée ^{en haut, et le}

nuage était éclairé par ^un faisceau de lumière hor’- xmtal suivant la disposition ^{de la} figure ^{~; dans ces}

conditions les rayons ~ ^{ne sont} pas rendus visibles.

Dans cette photographies, les traits fins et Lois

représentent ^le;~ trajectoires des ranons ^x qui ^{ont tra.-}

versé l’atmosphère sursaturée après ^la détente : par suite de la condensation, ^{les ions ont} été arrêtés avant d’avoir _pu se diffuser. Les traits larges ^{et flous}

sont relatifs aux rayons x produits ^un peu ^avant la

détente, ^les ions n’étant arrêtés par la condensation

sur eux de la vapeur qu’après avoir parcouru ^{un cer-} tain espace. ^Cet élargissement ^{des traits est d’autant} plus fort que le champ ^est plus ^faible.

Les rayons émis après ^{la détente, ne condensent}

la _vapeur sur leur passage que s’ils j rencontrent un

degré

^de sursaturation suffisant : au voisinage ^immé-

diat du grain de radium les

trajectoires

^{sont invi-}

sibles,

probablement

parce que la sursaturation ^{de la} vapeur n’y ^demeure pas suffisante.

Quelque temps après 1 introduction de la parcelle

de radium dans la chambre de détente on observe que les

particules

^{oc sont} émises dans tous les sens (voir fige 4), ^ce

qui s’explique

par le

dégagement

^d’émana-

tion et le

dépôt

de la radioactivité induite sur les

parois. ^{On observe souvent} qu’un ^{trait fin semble} disparaître

lorsqu’il

^{rencontre un trait} élargi, pour

réapparaître

quand

^il quitte ^{ce dernier ;} cela vient évidemment de ce qu’à ^cet endroit la vapeur n’est

plus ^assez sursaturée.

Il est curieux d’observer que les traits élargis ^sont

iig. 6.

Les j>ai,iicule, i uiii toutc; ii ,i, er,e i’,iir ,j,i,é> 1, ii;pei,,iL,ii.

p=0,97, ~~=L~, ?2013OJ5. 1’ = 10 ;oits. )1 = 1.05.

moins

longs

que les traits fins, ^ce qui résulte de ce

que l’atmosphère ^{traversée est} plus ^{dense avant la dé-}

tente qu’après ^{elle ;} les parcours doivent ^{donc être}

plus ^{courts dans le} premier ^cas.

Il est très facile

d’imaginer

^un

dispositif

permet-

tant de n’observer que les ra5ans x

produits

^{avant ou} après ^{la détente;} il suffit par

exemple

de masquer le

grain de radium par ^{un écran} percé ^{d’un trou et soli-}

daire du

plongeur;

^on

règle

^la

position

^{du trou de}

manière que le grain ^{se trouva découvert à} tel instant que l’on veut,

pendant

^{la descente}

rapide

^du

plon-

geur. C’est dans ces conditions qu’a ^{été faite la} figure ^{6 ; il}

n’y

^a

plus

^{de traits flous.}

Comme on le voit sur les

photographies,

^les trajee-

toires sont

rectilignes

^{sur la}

plus grande

partie ^de

leur étendue, mais presque toutes sont recourbées, ^et

souvent à angle ^{vif sur les 2 derniers} millimètres;

des coudes brusques peuvent ^aussi s’observer

parfois,

il un endroit quelconque ^des trajectoires.

La

figure

^{7 est un}

agrandissement

^{de la} photogra-

phie

^d’une

trajectoire particulièrement

intéressant

I~,i~. ^i.

Agrandissement ^d’une partie ^{de la} figure ^G.

3lèmes conditions mais

M=2,o7.

on y voit 2 coudes brusques, ^y

l’un de 10°,5 ^et l’autre d’envi-

ron ~~~°. A ce dernier, ^{on ob-}

serve un renforcement de lumi-

nosité; ^{ce fait} peut

s’expliquer

en admettant ^un choc particu-

lièrement violent contre une

molécule) ^et

communiquant

^à

celle-ci une énergie ^suffisante

pour

qu’elle produise

^{des ions à}

son tour.

En dehors des déviations pré- cédentes, ^{on observe encore} que les trajectoires ^{ont une certaine}

courbure. Près des bords de la chambre celte courbure peut s’expliquer par des ^effets

d’op-

tique ^{dus à}

l’augmentation

^de l’épaisseur ^{de la couche de} gé- latine ; mais ^au centre de la chanbre, ^{cette courbure est cer-} tainement réelle, ^ainsi que les courbures

beaucoup plus

pro- noncées des fins de trajectoires.

Ces

phénomènes

illustrent de fa- çon

frappante

^les

conceptions

^de

Rutherford

d’après lesquelles

^la

déviation subie par ^une

particule

x

provient,

^{soit de} nombreuses déviations très petites

survenant à toutes les rencontres de la

particule

^avec

les molécules

(compound

scattering), ^soit d’une seule

rencontre particulièrement favorable, produisant ^{t un}

coude

brusque (single

scattering). ^La ligure 8 ^{a é~c}

obtenue avec de l’émanation du radium. On peut

y voir représentées ^{en entier des} trajectoires ^de particules ^«; le début de celles-ci est renforcé ce qui

correspond

certainement à l’ionisation

produite

par le recul.

Quelques

photographies

^{ont été faites avec la dis-}

position a

figure 4. Le fil métallique ^{radifère était}

placé

^à l’intcrïeur d’un ^tube de _verre, ouvert a son

~

h’ig. ^8.

~

Hayons ^a de l’émanation et du dépôt ^actif ,o, =1,0U 1’2!V1 = 1,36

;~.,=O,i~ V = -10 volts 31-- 1/1,24.

exlrémitu, ^et

dépassant

^le

grain

^{de radium de 1 ciii,}

de manière à canaliser

approximativement

^{un faisceau}

étroit de rayons. Ce faisceau était localisé à peu près

dans le

plan

^sur

lequel l’objectif photographique

^se

trouvait mis au point. ^La figure ⁹ représente ^{un agran-}

dissement d’une de ces

photographies.

^Le gros trait est un rayon ^(x. On voit qu’une

partie

des ions pro- duits ont parcouru ^{un certain} espace ^avant d’être arrêtés par ^la condensation sur eux de la vap.ur d’eau.

11 tt été

impossible

^{d obtenir une} photographie

dans

lacluelle

^on pût apercevoir séparées ^les gouttes formées sur les

trajectoires

^des

particules

^z.

Ionisation par les rayons 8.

Les

ligures 9

^{a 12 sont relatives à} l’ionisation par les rayons 2 ^et p. ^{La source de} rayons ^est à droite de la figure. ^L’axe de la chambre est horizon- tal (arrangelnent ^rc de la page 8).

Un réalise la clispo>itioii (i ^{de la}

tigure .~

^{et l’on}

obtient ainsi les figures ^{9, 11, 1‘?. Les} gouttes pro- duites n’étant plus très voisines les unes des autres, ^il

est

possible

^{de les} apercevoir individuellement. La

fiâure ^{10 a été obtenue en faisant traverser la chambre}

de condensation par ^un faisceau étroit de rayons y;

les

trajectoires

^{observées dans ce cas sont certaine-}

ment celles des particules J5 émises par les parois ^sous trajectoires ^des rayons 6 rapides ; ^on peut remarquer

Fi.. ^9.

l’,ayoiis 2 et ~ ^{du radium}

Pl=O,~18 r,~~~ ;1,~3 p:z-=û,74 Y=30volt.., 11- ti,U.

que la densité des gouttes ^{est très}

faible sur ces parties ^des trajectoires;

en général, ^{les ions}

apparaissent

par groupes de deuv; ^{mais de} place ^en place ^on aper(I-oit ^{des amas de 20 ou}

50 gouttes. ^{En tenant} compte ^de

toutes ces gouttes ^{on arrive à cette}

conclusion qu’il y ^a environ 52 paires

d’ions produitspar ^eux par les rayons

;3, ^ce qui ^{est un} peu moins que ^ce

qu’a ^{troué Eve} (48), par ^une mt- thode indirecte.

La présence ^{des amas de} gouttes peut

s’expliquer

^{en admettant} que dans certains cas la pariicule [3 ^ex- pulse d’une molécule rencontrée ^un électron avec une vitesse suffisante pour lui donner le pouvoir ^ionisant.

Les rayons ~ ^{de la} figure 10 ^sont plus

lents et par suite

plus

^{déviables et}

doués d’un pouvoir ^{ionisant t}

plus

grand.

l’action des ra~ons y. Dans les figures ^{1 ~ et 12, les ~’ers la fin de leurs} trajectoires (lig. ^{9 et} 1 ~l ~, ^lus

~ , 1 1,,, , 1

Fig. 10.

Rayon~ ;3 produit; pal’ les rasons i’

p,=l,00 v;fr~, =1,3~ ; , _ (l, iâ i’ - in valts JI = 6,11.

rayons ^{ne sont} plus dltlérents des layons

cathodiques secondaires produits par les rayons ^X.

Il est à remarquer que les rayons (3 ^ne présentent pas ^en général de coudes brus- ques : à peu près rect~lig~les quand ^ils

sont

rapides,

^ils prennent, lorsqu’ils ^sont ralentis, ^{une courbure} prononcée, ^mais régulière.

La

dispersion

^des rayons -r~ ^{serait donc} plutôt ^du genre ^«

compound

scatterjng ^»

que ^« single scattering »). ^.

Ionisation par les rayons X . Les fitlliires 15 ^{à 18 se} rapportent ^à

l’ionisation par les rayons X. L’axe de la chambre est horizontal, les rayons passent de droite à gauche ^{dans tous les cas, sauf}

dans la figure 17 les rayons 1 ^traversent l’air après ^la dispersion.

, ~ ~ , ·t, , ,

Les ra~ons ~ 1 X ^sont produits par ^la dé- traits droits représentent certainement les débuts des charge élpclrique ^d’une jarre ^de Leyde ^{à travers un}

Jïg. t 1.

Rayons ) lu radiwn

; , = 0,9A t’~~’,=1.51 ?.=0.76 V-=40volts " = 2.4’5,

tube de Crookes : cette décharge ^{est réa-}

lisée immédiatement après ^la détente, ^de

manière a ce que la vapeur soit ^sursatu- rée. l’ans ces conditions les ions sont t saisis et fixés par la condensation ^avant d’à voir pu ^se diffuser.

Les pôles de l’éclateur Q ioii’ flg. J) ,

sont réunis avec les armatures intérieures des jarres électriques, ^{les autres arma-}

tures étant reliées au

pôles

^{du tube à} rayons X.

Les armatures intérieures étaient en outre en com-

munication ^avec les

pôles

d’une maclline de ’Yin1s- hurst. La sphùre ^{d’acier en tombant}

produit

^donc

Fig. 12.

Rayom ,3. Agrandissement ^d’une portion ^{de la} figure ^12.

Pl ⁼ 0,9~1 2’~it’, =1,31 P2 ⁼ 0,76 ^{V =} 40 volts bl--6,0.

d’abord une

décharge

dans le tube de Crookes,

puis

dans la

lampe

^{à mercure.}

L’instant de la

décharge électrique

^{à travers le tube}

celles d’illumination séparées par le ^même intervalle de temps ^{que la}

décharge

dans le tube de Crookes et

l’étincelle d’illumination. On met

l’appareil photogra-

phique ^au point ^{sur une}

pointc

solidaire du

plongeur

et l’on fait une série de

photogra-

phies ^{en donnant au fil des}

longueurs

différentés : s’il vient sur le cliché deux

images

^{de la}

pointe,

^c’est

que, à la

première

étincelle, ^le

plongeur

n’était pas ^encore arrivé

au bas de sa course.

Par contre,

s’il

_{y avait} une seule

image ^{de la}

pointe,

c’est que la dé- tente était

déjà complète.

^{Ces essais}

ont

permis

^{d’évaluer à environ 0,02}

seconde le temps

pendant

lequel ^la

détente s’ét.ahli;saii-

- - - --- - - -.-- --- - -.- - .

Le tube de Crookes est

placé

^{à 50 - 70 cm de}

la chambre de condensation. Les rayons ^X pénètrent

dans celle-ci par ^une fenêtre de quartz ^de 0,58 ^mm

Fig. 13. F]g.l4..F~.~.

Ionisation par ^un faisceau cylindrique Mêmes conditions que la tlgure ^15. Mêmes conditions que la figure ^15.

durayonx:envii-on2mm.dediamètre ~1=1,110 1’;2’V1 = 1,54 p.,=:0.75 pt=0,95t’,:~~l,55p,;=0,70 p~=l,00 ~t’,==i,55 p.=0,7~ V=4B’olts M =2.45. V=40Yolts 1Z =2.45.

V= 4 volts l1 == 2,45.

à rayons ^X était déterminé par la

longueur

^{du fil de}

suspension

de la balle d’acier. Au moyen d’essais pré-

liminaires, ^on fixait cette longueur de manière _{à pro-} duire les _{rayons X} au moment

précis

^{où la détente}

est complète ; ^on opère ^de la manière suivante : on

enlève le tube de Crookes et on le remplace par le tube _{à vapeur} de _{mercure ;} on obtient ainsi 2 étin-

d’épaisseur

^{et J, 2 cm de diamètre au} mo~T~il d’un écran en

plomb

^{de 5 cm}

d’épaisseur

que l’on

place

tout contre la fenêtre de quartz.

L’appareil

^de

photographie

^{et la source} de lumière occupent ^les

positions a

^{de la}

figure

^4. Afin d’é~-iter la dis- torsion due à la forme

cylindrique

de la chambre de condensation, ^une

partie

^des

parois

^{latérales de}

cette dernière était remplacée par ^une glace plane. ^,

Les photographies ^{obtenues dans ces} conditions sont

Fig.16. Fig. 17. ¡¡’¡g. 1,

Ionisation par ^un faisceau du rayon X de partie de la figure ¹⁶ agrandie, ^{montrant les ions}

Faisceau de 5 mm. de diamètre. 5 _avant mm. _la de diamètre. dispersion; fie ^les rayons X ^ions positifs traversent ^et

negatlfs des rayons

Pair indivIduels produits cathodiques. ^le long ^d’une portion ^{de l’un}

°

p, =1,00 ~=1,36 oz = 0, ï~ ^{ont été} séparés par ^un champ électrique ^{avant ’ ~Q "} cathodiques.

Pt ^, 2 -1 , 12 ,

de perdre leur mobilité par la condensation de p~l,00 1’2fvi = 1,56 ^{P2 = 0,74} V m 40 volts V =10 volts ~1 ^_ 2,45. ^{l’eau sur eux.}

°

M = 14,7.

p~ = 1 ,00 !’~?’~==1.36 P2=0,74 ^{V==40YoHs ~ .}

1 ..

~I ==2,45.

représentées ^{sur les} figures de 15 à 18. Excepté ^en

ce qui ^{concerne la}

figure 1 7 ,

^{l’ordre des}

opérations

Agrandissement ^{de la} figure ^1:).

i = 1,OU. l’2/Vi = 1.35, P2 = 0;74, ^{Y = 14 volts, 31 - 6,0.}

ron 1 ,7)t) ^à partir

duquel,

la condensation se

produit

sur les deux sortes d’ions, ^mais plus

petite

que celle

(environ ~,~$) ^à partir ^de laquelle ^{il se} produit ^une

condensation intense même ^en l’absence d’ions. Les

photographies ^{montrent que, dans ces} conditions, ^les trajectoires ^des rayous ~ secondaires excités par Ils

rayons X ^{sont très nettement visibles.}

Les figures ^{l J à 16} donnent lieu aux remarques suivantes :

1. Les rayons de genre ~ ^sont produits ^{sur le tra-} jet du faisceau de rayons X ^et peuvent s’éloigner ^de

ce dernier u quelque ^distance.

2. Les rayons X ne semblent pas produire ^{sur le}

gaz d’effet direct ^autrement que par l’intermédiaire des rayons ~ secondaires; le chemin des rayons X

ne se manifeste _que comme étant la région ^ou prennent naissance les rayons secondaires genre p.

Dans quelques ^{clichés on voit bien} quelques gouttes isolées, mais il semble qu’elles ^ne doivent pas ^être attribuées aux rayons X, ^{car elles se} produisent

même en l’absence de ces derniers ; ^on doit bien plu-

tôt considérer qu’elles ^{sont dues à} des réactions chi-

miques de la lumière ultra-violette sur les impuretés

était le suivant : ~. production ^{de la} sursaturation par la détente ; ^2. décharge dans le tube de Crookes

et ionisation dans la chambre de détente ;

5. condensation de la vapeur ^sur les ions;

4. étincelle d’illumination grâce ^{à la-} quelle ^les gouttes ^formées impressionnent

la plaque

photographique.

La différence de potentiel

employée

^était

de 40 volts, parfois de 4 volts.

Dans la plupart ^{des cas la détente}

était comprise ^{entrc 1,55 et 1~6, J c’est-}

à-dire qu’elle

dépasse

le minimum (envi-