G. ADLER. — Ueber die Energie magnetisch polarisirter Körper, nebst Anwendung der bezüglichen Formeln auf Quincke's Methode zur Bestimmung der Magnetisirungszahl (Énergie des corps polarisés magnétiquement, et application des formules à la méthode de Quin

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HAL Id: jpa-00238681

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Submitted on 1 Jan 1886

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G. ADLER. - Ueber die Energie magnetisch polarisirter Körper, nebst Anwendung der bezüglichen Formeln auf

Quincke’s Methode zur Bestimmung der Magnetisirungszahl (Énergie des corps polarisés magnétiquement, et application des formules à la

méthode de Quincke pour la détermination des constantes magnétiques); Wied. Ann., t. XXVIII, p.

509; 1886

E. Mathias

To cite this version:

E. Mathias. G. ADLER. - Ueber die Energie magnetisch polarisirter Körper, nebst Anwendung der bezüglichen Formeln auf Quincke’s Methode zur Bestimmung der Magnetisirungszahl (Énergie des corps polarisés magnétiquement, et application des formules à la méthode de Quincke pour la détermination des constantes magnétiques); Wied. Ann., t. XXVIII, p. 509; 1886. J. Phys. Theor.

Appl., 1886, 5 (1), pp.465-467. �10.1051/jphystap:018860050046501�. �jpa-00238681�

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465

scopique

^avec

l’atmosphère

ambiante ; ^{de telle}façon que, si ^l’on augmente

brusquement

l’humidité de l’air ^en

approchant simple-

ment de l’hélice la main

légèrement

^moite,^onvoit aussitôt le

style

^se

déplacer rapidement,

^s’arrêter^à^une

position

^fixe^et^re-

venir aussitôt à sa station

primitive

dès que la main ^a^été

éloignée.

Hygromètre à

cadran. - M. Ducretet ^a

construit, d’après

mes indications, ^un^modèle

d’hygromètre

^àcadran, ^d’un

emploi

commode et d’une construction très

simple.

^Onfixe l’extrémité extérieure d’une

spirale plate

^en

papier-gélatine

^àl’intérieur d’une

petite

boîte ronde en métal et l’on fixe l’extrémité interne à

une

aiguille

^mobile^sur^uncadran divisé. Par son aspect extérieur,

l’instrument

rappelle

les baromètres anéroïdes.

J’avais

déjà

^eu^occasiond’en construire un modèle

analogue

^au

mois d’avril 1885. Je l’avais abandonné

jusdu’en juin

^{1886 dans}

un laboratoire. Je contrôlai à cette

époque

^sesindications avec

celles d’un

hygroinètre

d’Alluard, ^et

je

pus ^constater

qu’elles

étaient restées

parfaitement

constantes.

La

spirale

n’avait donc subi,

pendant

^cetespace ^detemps,

aucune altération dans ses

propriétés hygroscopiques.

Dans un autre modèle muni d’une hélice à

spires

^très^nom- breuses, la sensibilité était telle _{que les}variations continuelles de l’état

hygrométrique

^de^l’airsu fusaient pour maintenir

l’aiguille

dans ^unétat permanent

d’agitation.

G. ADLER. 2014 Ueber die Energie magnetisch polarisirter Körper, nebst Anwen-

dung ^derbezüglichen Formeln auf Quincke’s Methode ^zurBestimmung ^der^Ma- gnetisirungszahl (Énergie des corps polarisés magnétiquement, ^etapplication

des formules à la méthode de Quincke pour la détermination des ^constantes

magnétiques); ^Wied.Ann., ^t.XXVIII, p. 509; ^I886.

1. Ce travail

comprend,

^comme^le^titre

l’indique,

deux Parties.

Dans la

première,

partant ^{de la}^théoriede l’induction

magnétique

de Poisson, l’auteur calcule

l’énergie

^d’unsystème

polarisé

^ma-

gnétiquement

par des forces

magnétisantes

invariables.

Cette énergie ^estconsidérée comme la totalité du travail

qui

^doit

être

accompli

^{dans le}

système

pour faire naître en tous ses

points,

à pari ^ir^{de l’état}^non

magnétidue initial,

^le

nlagnéljsn1e

^final.^Ce

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018860050046501

(3)

466

travail est considéré comme la somme de deux

part,ies.

La pre- mière

partie Q

^est^le^travail

qui

doit étre effectué à l’encontre des forces

magnétisantes initiales, supposées invariables,

pour

produire

^la

polarisation magnétique.

^La^deuxième

partie

^{P est}

le travail

qui

^{doit être}^effectué^àl’encontre des forces _provo-

quées

par le

magnétisme déjà

^induit.

L’énergie

^totale^est

Le calcul 1 de P et de

Q

^met^enévidence des relations très

simples

^entre^{E, P,}

Q,

relations que Helmholtz

(1)

^a^établies^le

premier,

^etque

plus

^tard^M.^{S tefan}

(2)

^aretrouvées par ^une^tout

autre voie.

Ces relations sont

De là des théorèmes faciles à énoncer.

L’expression

trouvée pour

l’énergie

^est

identique,

^pour^{les sub-}

stances faiblement

magnétiques,

^à^{celle de}^Maxwell

(3)

où J

désigne

^la^force

magnétisante

^initiale^au

point (x, y, z),

^et

où k est la constan te

magnétique, l’intégrale

^étant^étendue^à^tout

le

système polarisé magnétiquement.

II. Dans la seconde Partie de ce travail M. G. Adler

applique

e calcul aux

phénomènes

que ^M.

Quincke (4)a

^observés^sur^{les li-}

quides

faiblement

magnétiques placés

^{dans des}

champs

magné-

tiques puissants.

Ces

expériences (5)

ayant ^été^décrites^à

plusieurs reprises

^{dans le}

Journal de

Physique, rappelons

seulement que, pour ^un

liquide placé

^dans^un

champ magnétique

^J,^il^se

produit

^dans^ce

liquide

(,) ^VONHEL1IIIOLTZ, Gesamnzelte Abfiandlungen, ^t.I, p. 59-61.

(2) STEFAN, ^Wien.Ber’., ^t.LXIV, p. 222-224 ; 1871.

(3) MAXWELL, ^Traitéd’Électricité et de Magnétisme, § ^440.

( .) QuIcKL, ^Wied.Ann., ^t.XXIV, p. 347; ^1885.

Voir Journal de Physique, [2], ^t.^IV,^p.4o, 1885, ^{et t.}V, p. 180; ^1886.

(4)

467

une

augmentation

^de

pression

^s’il^est

magnétique,

^une^diminution

de

pression

^s’il^est

diamagnétique. L’application

^du

principe

^des

déplacements

^virtuels^a

permis

^à^M.^{Adler de}^retrouver^{d’une fa-}

çon très

simple

^et^sans^nouvelle

hypothèse,

^enpartant ^de

l’expres-

sion de

l’énergie

^de

Maxwell,

^la^loi^de^cettevariation de

pression

loi trouvée

expérimentalement

par M.

Quincke,

^retrouvée^théori- quenlent par Kirchhoff

(1)

^et

qui

permet ^de^calculer^la^constante

magnétique k quand

ônconnaît p êt^J. Ê.^MATHIAS.

E. WARBURG. 2014 Bemerkungen über den Druck des gesättigten Dampfes ( Re-

marques ^surla pression de la vapeur saturée); Wied. Ann., ^t.XXVIII, p. 394;

I886.

Sir W. Thomson a démontré

(2)

que ^la

pression

^{de la}vapeur ^à la surface d’un

liquide dépend

^de^sacourbure. Le raisonnement de l’iilustre

physicien s’appuie

^sur^larelnarque que,

quand

^un

tube

capillaire plonge

^dans^un

liquide

situé dans le vide, ^il^doit^se

produire

^un^état

d’équilibre

^entre^le

liquide

^et^lavapeur, ^et^non

un mouvement

perpétuel.

^On^a,

d’après lui,

où po ^estla

pression

^dela vapeur pour ^unesurface de

liquide plane,

^{T la}^tension

superficielle

^du

liquide

^au^contact^de^{sa va-}

peur, À et y ^les^volumes

spécifiques

^du

liquide

^et^de^savapenr,

1 et r’ les rayons de ^courbure

principaux

^aux

points

^{de la}^surface

où la

pression

^{de la}vapeur ^estp.

M. E.

Warburg

^a^démontré

(3),

il y ^a

quelque

temps, pour le

cas de la

sphère,

^d’une^façon^toutedifférente, ^la

proposition

^de

Thomson. Il

imagine

^deux

sphères liquides

^derayons difiérents,

(1) KIRC-HIIOFF, ^Wied.Ann., ^t.XXV, p. 606, ^formule(6); ^1885.

(2) ^{Sir W.}TnoMsoN, ^Phil.Mag., [4], ^t.XL, p. 448; 1871.

(3) ^E.WARBLRG, Tag eblatt, p. 358-359; ^1885.