Petit spectromètre à réseau pour l'infrarouge lointain

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Submitted on 1 Jan 1956

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Petit spectromètre à réseau pour l’infrarouge lointain

Armand Hadni

To cite this version:

Armand Hadni. Petit spectromètre à réseau pour l’infrarouge lointain. J. Phys. Radium, 1956, 17

(1), pp.77-77. �10.1051/jphysrad:0195600170107700�. �jpa-00235311�

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LETTRES A LA RÉDACTION

PETIT SPECTROMÈTRE A RÉSEAU

POUR L’INFRAROUGE LOINTAIN par M. ARMAND HADNI,

Laboratoire de Recherches Physiques, ^Sorbonne.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ^{ET LE RADIUM} TOME 17, ^JANVIER 1946,

Un petit spectromètre ^à réseau pour l’infrarouge

lointain (23 ^{À 100} (L) ^{venant d’être} présenté par

Plyler [1], ^et ayant donné d’excellents résultats ^nous signalons que dans ^notre thèse, ^{en cours} d’impres-

sion [2], ^{nous avons montré} que les petites ^dimen-

sions des cibles des récepteurs modernes, qui permet-

tent de moduler la lumière, ^{et la très} faible ^brillance

vers les grandes longueurs d’onde des sources dont on

dispose actuellement, empêchent ^{de concevoir des} spectromètres.très dispersifs pour l’étude de l’infra- rouge lointain. Il faut prévoir ^des longueurs ^focales beaucoup plus petites que celles utilisées dans l’infra- rouge proche pour des appareils ^{du même} type.

Heureusement, ^le pouvoir séparateur ^très petit qui

découle des dimensions réduites de l’appareil ^corres- pond, ^{dans cette} région ^{de basses} fréquences, ^{à une}

résolution de l’ordre de quelques nombres d’onde. Elle est suffisante pour beaucoup ^{de travaux et nous} rappel-

lerons qu’une résolution de 1 cm-1 demande un pou- voir séparateur de 10.000 vers 1 _!J., alors que ^vers 100 _IL, il peut n’atteindre _que 100.

Sur ^ces idées, nous avons réalisé un petit spectro-

mètre à réseau, ^{où le miroir} collimateur a une longueur

focale de 10 cm et une section carrée de 4 X 4 _cm, de telle sorte que l’appareil est ouvert à F/2,5 ^{en hauteur}

et en largeur. Les fentes sont hautes (16 mm) ^{et assez} larges (0,5 ^{à 1} mm) pour que les aberrations géomé- triques ^{et la} diffraction ^ne soient pas gênantes. ^Nous disposons ^{de deux} réseaux-plans, rectangulaires (4x5 cm), ^{avec un nombre de} traits par ^mm égal

à 8 pour l’un ^{et 4} pour l’autre. Ils sont du type ^{« éche-} lette » avec un angle ^{de 260 entre les facettes élémen-}

taires et la surface initiale du réseau. Le récepteur ^est

une thermopile ^{de Schwartz} qui pourra éventuellement être remplacée par ^un détecteur pneumatique après quelques modifications du spectromètre.

L’élimination de la lumière parasite ^{se fera par} plu-

sieurs procédés : modulation sélective, filtres de Chris- tiansen [3], ^{réflexion sélective ou} utilisation de l’image

centrale d’un petit ^{réseau « échelette »} que l’on sait très pauvre ^{en courtes} longueurs ^{d’onde. Le} récepteur possède ^d’autre part ^{une fenêtre en} quartz qui coupe tout l’infrarouge ^{de 4 à 50} [t.

Ce petit spectromètre, ^{outre la} simplicité, présente

un certain nombre d’avantages ^{dont la} possibilité

d’éliminer rapidement la vapeur d’eau ^en y faisant le vide. Ses fentes étant sensiblement aussi étendues _que

celles du grand appareil ^en fonctionnement au labo- ratoire pour les longueurs ^{d’onde de 20 à} 43 p. ^envi-

ron [2] ^{mais son ouverture étant} supérieure(F/2,5 ^au

lieu de F/3,3) ^{et sa} dispersion ^{environ 5 fois} plus faible, ^nous espérons ^{atteindre des} longueurs ^d’onde

très supérieures ^{sans être} gêné par le manque d’énergie.

Nous décrirons prochainement ^{ses essais.}

Manuscrit reçu le 13 juillet 1955.

BIBLIOGRAPHIE

[1] ^PLYLER (E. K.) ^et ACQUISTA (N.), ^{J. Chem.} Phys., 1955, 23, 752.

[2] ^HADNI (A.), Thèse, Paris, février 1955.

[3] ^HADNI (A.), ^J. Physique Rad., 1954, 15, 375 ; ^BAR-

NES (R.B.) et BONNER (K. G.), Phys. Rev. 1936, 49, 732.

ABAQUE ^{DE LA FONCTION} 2J1(z)/2J0(z)

POUR L’ÉTUDE DE LA PERMÉABILITÉ

INITIALE COMPLEXE DES CONDUCTEURS

A SECTION CIRCULAIRE ^{EN HAUTE FRÉQUENCE}

par MM. JEAN BENOIT ^{et ERNST} NASCHKE.

L’impédance ^d’un conducteur à section circulaire est donnée par [1 ]

où R est la résistance, Li l’inductance interne, ^{w la} pulsation ^du champ électromagnétique, ^{a la conducti-} vité, l la longueur ^du conducteur, so ^sa section droite, J, ^la fonction de Bessel ^{de première espèce et d’ordre}

n et z ^{= -} oero V E(L ^{où ro est} le rayon du conducteur,

e la constante diélectrique complexe ^{et y la} perméabi-

lité complexe.

Pour un bon conducteur e z ^{devient :}

Après avoir mesuré l’impédance ^{R +} icùli (par exemple ^{sur un} pont d’impédance ^{[2]) on} peut ^déter- miner z à l’aide d’un abaque que ^nous présentons ^ici.

De la connaissance de _z, on peut finalement déduire la perméabilité complexe y d’après ^{la relation (2).}

Désignons par Oe ^et Sm ^les angles ^de pertes

électriques ^et magnétiques [e: ⁼ e:’[1 - j tg Se) ^et

. fl ^=- y’ (1 - i tg 8m)] ^{du matériau.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:0195600170107700