Schéma de désexcitation de 78Br

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Submitted on 1 Jan 1972

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Schéma de désexcitation de 78Br

J. Lehmann, M. Vanuffelen, J. Vervier

To cite this version:

J. Lehmann, M. Vanuffelen, J. Vervier. Schéma de désexcitation de 78Br. Journal de Physique, 1972,

33 (5-6), pp.465-472. �10.1051/jphys:01972003305-6046500�. �jpa-00207272�

465

SCHÉMA DE DÉSEXCITATION DE 78Br

J.

LEHMANN,

M. VANUFFELEN et J. VERVIER

Institut de

Physique Corpusculaire, Louvain-la-Neuve,

^B

1340, Ottignies, Belgique

’

(Reçu

^{le 3 décembre}

1971 )

Résumé. ²⁰¹⁴ Le spectre y émis lors de la désexcitation de 78Br (T 1/2 ⁼ 6,4 mn) ^a été relevé au moyen de détecteurs Ge(Li) ^et les résultats ont été utilisés _pour obtenir des informations sur les niveaux d’énergie ^{de 78Se.}

Abstract. ²⁰¹⁴ The _03B3-ray spectrum following ^the decay ^{of 78Br} (T 1/2 ^{= 6.4} mn) ^has been measured with Ge(Li) detectors and the results have been used to obtain information on the _energy levels of 78Se.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ^’ TOME 33, ^MAI-JUIN 1972,

Classification Physics Abstracts

12.20

1. Introduction. ^- Les données

expérimentales

^sur

les niveaux

d’énergie

^de

^78Se

^{ont fait}

l’objet

^d’une

synthèse [1]

parue dans les ^« Nuclear Data Sheets » en

1966.

Depuis ^lors,

divers résultats

complémentaires

ont été

publiés

^{sur ce} noyau, obtenus lors de l’étude des schémas de désexcitation

de 78 As [2]-[5] et "Br [6], [7],

^{ou au moyen de} diverses réactions

nucléaires,

capture ^{de neutrons lents}

[8],

^diffusion

inélastique

de protons

[9]

^{et d’ions 160}

[10],

^{et réaction}

76 Ge(OE,

²

n) ^7"Se [11].

L’ensemble de ces nouvelles données

expérimentales

^ne permet pas

toujours

^de

construire un schéma cohérent des niveaux

d’énergie de 78Se.

En

particulier,

^des

divergences

^{existent entre}

les résultats les

plus

^{récents sur la} désexcitation

p+ de78Br,

^contenus dans des articles

[6], [7] qui

ont d’ailleurs été

publiés lorsque

^le

présent

^travail

était en cours.

Nous avons donc

repris

l’étude de la désexcitation de 78Br et tenté

d’intégrer

^nos

résultats,

^{avec ceux} d’autres auteurs

[1 ]-[11 ],

^{en un} schéma aussi cohérent que

possible

^des niveaux de

’8Se.

Notre

expérience

^se

distingue

^de celles décrites dans les articles les

plus

récents

qui

^{traitent de cette} désexcitation

[6], [7],

^non

par la

technique

^utilisée

(relevé

^{du spectre y de 7 8Br}

au moyen d’un détecteur

Ge(Li»,

^{mais par la méthode}

de

préparation

^{des sources de}

’8Br ;

cela entraîne des différences

qualitatives

^et

quantitatives

dans les acti- vités

parasites

^{obtenues en même temps que celle de}

’8Br,

^{celles-ci étant}

peut-être

^à

l’origine

^{des diver-}

gences ^entre résultats relevées ci-dessus.

D’autre part, ^{un essai}

d’interprétation

des niveaux ainsi obtenus dans

7 8Se

^est tenté dans le cadre d’un modèle nucléaire avec rotateur

asymétrique.

2. Méthode

expérimentale.

^-

L’isotope

^’8Br

(T 2

⁼

^6,4

^mn

[1])

^{a été}

préparé

^{au moyen de la}

réaction

’SAs(a, n)78Br

^{dont le bilan}

énergétique Q

vaut -

5,23

^MeV

[12].

^Pour

cela,

des cibles

d’oxyde d’arsenic,

^{contenues dans des}

porte-échantillons

^en

plastique

munis de fenêtres minces de fer ^ou d’alumi- nium _pour permettre le passage du

faisceau,

^{ont été}

bombardées avec des

particules

^{a de 22} MeV accélé- rées au

cyclotron

^de l’Université de Louvain. Les seules activités

parasites produites

lors de l’irradiation dont

nous avons identifié les raies _{y ont} été celles de

"Br

(T i

^{= 56 h}

[1])

^et

^38K (T t

⁼

^7,68

^mn

[13])

^dues

aux réactions

75As(a,

²

n)77 Br (Q= -13,52

^MeV

[12]) et 35CI(c, n)38K (Q

^{= -}

^5,88

^MeV

[12]),

^{le chlore}

étant

présent

^{dans le}

plastique

^du

porte-échantillon.

Les cibles ainsi irradiées étaient

placées

^{au centre}

d’un

cylindre

^en lucite de

6,7

^{cm de} diamètre et

5,6

^{cm de}

long,

^{en vue d’arrêter}

complètement

^les

positrons

^émis par

’8Br (dont ^l’énergie

^{maximum est}

2,52

^MeV

[1 ])

^et d’en détecter les _gamma d’annihila- tion avec la même efficacité _que les autres raies _y

(à

une correction de

quelques

pour-cents

près qui

peut être facilement

évaluée),

^{tout en} minimisant le brems-

strahlung

^{dû à ces}

positrons.

^Les spectres y des acti- vités ainsi obtenues ont été relevés au moyen de 2 détec- teurs

Ge(Li)

^{de 34 et 45}

^cm3

dont la résolution variait de

1,7

^à 4,5 ^{keV entre 122 et 2 614}

keV ;

^{ils ont été enre-}

gistrés

^{dans un} ordinateur PDP-9 en

ligne

^{utilisé comme}

analyseur

multicanal à 4 096 ou 4 x 1 024 canaux.

Deux types

d’expériences

^ont été réalisés. _{Les pre-} mières visaient à la détermination aussi

précise

que-

possible

^des

énergies

^{et des}

intensités

relatives des différentes raies _y. Elles

comportaient

le relevé du spectre ^{sur 4 096} canaux avec une

dispersion d’environ

1

keV/canal.

^Les

sources

^étaient

utilisées pendant

6 mn environ

puis remplacées

par des sources

fraîches ;

^un total d’environ 40 échantillons ^ont été étudiés de la sorte. Dans un second type

d’expériences,

des indications ont été obtenues sur l’attribution des diverses transitions ainsi observées aux différentes activités

produites grâce

^{à la mesure des} temps ^de vie associés aux raies _{y. Pour}

cela,

^le spectre

y,

^étalé

sur 1 024 _canaux, a été

enregistré pendant

⁴

périodes

de comptage ^{de 4 mn,}

séparées

par des intervalles

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01972003305-6046500

466

FIG. 1. ^- Spectre y ^{de 78Br relevé au} moyen d’un détecteur Ge(Li) de 45 cm 3. Les énergies ^{sont en keV. Certaines raies} provenant d’autres isotopes (77Br, 5 4Mn, 4 OK, ^{3 8K et} 2 0 8TI) apparaissent également ^{et sont} repérées ^{dans la} figure par leur isotope émetteur. D’autres (à 1096,0,1275,3 ^et 1 291,9 keV) ^ne sont pas attribuées à la désexcitation de 78Br sur la base d’arguments

développés dans le texte. Enfin les structures localisées à 682,2 ^et 1 124,5 ^{keV sont} dues à des sommations.

467

de temps ^{de 6} mn ; à la fin de ces mesures, le spectre dû aux activités de

long

temps ^{de vie a}

également

^été

relevé. En outre, le bruit ^de fond obtenu avec un porte- échantillon vide mais irradié au faisceau de

particules

^oc

a aussi été

étudié,

^ce

qui

^a

permis

d’identifier une raie relevée à 2 168 keV

(Fig. 1)

^comme étant due à 38K dont le temps ^{de vie est}

proche

^{de celui de 78Br.}

L’étalonnage

^en

énergie

^{du détecteur}

Ge(Li)

^{a été}

effectué au moyen des raies _y émises _par des sources

de

S7CO, Zo3Hg, 22Na, 137CS’ 54 Mn, 88Y’ ^6°Co

^et

56CO

dont

l’énergie

^est connue avec une très bonne

précision [14].

^La stabilité de l’ensemble de comptage

a été contrôlée en

enregistrant

^le spectre ^{dû à}

203 Hg

et

54Mn

en même temps que celui des activités étudiées.

Enfin le

degré

de confiance _que l’on peut

assigner

^aux

valeurs _que nous avons obtenues _pour les

énergies

^a

été évalué en comparant ^{nos résultats avec ceux des}

travaux antérieurs _pour les raies de

279,17

^keV

(due

à

2°3Hg [14]), ^511,006

^keV

(’8Br [14]), ^834,78

^keV

(14 Mn [14]),

¹

^459,9

^±

^0,8

^keV

(4°K [13]),

2

167,68

^±

0,14

^keV

(38K [13])

^{et 2}

^614,5

^keV

(20 8TI [14]), lesquelles

^{étaient toutes}

présentes

^dans

les spectres

analysés,

^{celles de}

^4°K

^{et 2°8Tl étant dues}

au bruit de fond ambiant dans la salle de mesures.

L’efficience relative des détecteurs

Ge(Li)

^{a été}

déterminée au moyen de sources calibrées de

17CO@

203 Hg, 137CS@ 54 Mn, ^88Y

^et

6°Co,

obtenues de

l’Agence

Internationale de

l’Energie Atomique

^de

Vienne,

^et étudiées dans la même

géométrie

^de comptage que les cibles irradiées. Pour les deux détecteurs

Ge(Li)

utilisés,

^le

logarithme

de l’efficience ainsi mesurée était

une fonction linéaire du

logarithme

^de

l’énergie

^y

entre 122 et 1 836

keV,

^ce

qui permettait

^des

interpo-

lations et

extrapolations

^{aisées aux}

énergies

^{des raies} y de

78Br.

3. Résultats. ^- Le spectre y

de 78Br,

^{relevé au}

moyen du détecteur

Ge(Li)

^{de 45}

^cm3

^{et étalé sur}

4 096 canaux avec une

dispersion

^{d’environ 1}

keV/

canal,

^est

représenté

^{dans la}

figure

^{1. Les}

énergies

^et

intensités des transitions _{y que} nous attribuons à la désexcitation de

’8Br

sont

reprises

dans le tableau 1 où elles sont

comparées

^{aux mesures} antérieures

[6], [7].

Dans la

figure 1, apparaissent

^{des raies} y dues à des

isotopes

^autres

que ’ 8Br.

^{C’est le cas notamment pour}

"Br (E,

⁼

756,0, 818,5

^et

1 005,7

^keV

[1]), ^54Mn

(834,8 keV), 4°K (1 459,9 keV),

^@

^38K (2 167,7 keV)

^et

208TI (2 614,5 keV).

^{La structure localisée à}

^682,2

^keV

est due à une sommation _par coïncidences fortuites dans le détecteur entre les

impulsions

dues à deux y de 511 keV dont l’un a

perdu

^{toute son}

énergie

^dans

le détecteur et l’autre y ^a été rétrodiffusé. Les

pics

^à

1 096,0, 1 275,3

^et

1 291,9

^{keV sont attribués à des}

impuretés

^non

identifiées,

^{sur la base des} arguments suivants : leur temps ^{de vie ne}

correspond

^{pas à celui}

de

’8Br ;

^leur

intensité,

relativement à celle du _y de

613,9

^keV

(qui

^peut sans aucun doute être attribué à

’8Br

[1], [6], [7]),

^{varie d’une}

expérience

^{à l’autre}

dans des

proportions largement

^en dehors des incerti- tudes

expérimentales.

^{La structure}

qui apparaît

^à

TABLEAU I

Comparaison

^{entre les}

énergies

^{et les} intensités des transitions y lors de la désexcitation de 78Br obtenues lors du

présent

^{travail et} par d’autres auteurs

[6], [7].

^Les intensités sont normalisées à 100 _pour la raie de 614 keV.

468

1

124,5

^{keV est due à une sommation}

(par

coïncidences

réelles)

^{entre des y de 511 et}

^613,9

^keV.

Les

pics

^{de la}

figure

^{1 autres} que ^ceux dont on vient de discuter sont attribués à la désexcitation de

78Br

sur la base du temps ^{de vie}

qui

^{leur est associé et des}

considérations suivantes.

La

comparaison

^{avec les résultats} antérieurs

[6], [7]

reprise

dans le tableau 1

indique

^{un accord entre les}

3

expériences

^{en ce}

qui

^concerne

l’existence,

^{dans le}

schéma de désexcitation de

’8Br,

de transitions _y à

614,0, 695,0, 884,3,

¹

144,0, 1307,8, 1 720,3, 1 923,8

^et

2 474,5

^keV

(les énergies indiquées

^{sont celles du}

présent travail).

^{Nos mesures des} temps ^{de vie associés} à ces

raies,

de même que celles de Dorikens et al.

[6],

confirment ces attributions.

Dans les 3 spectres

expérimentaux,

^{une structure}

apparaît

^aux environs de 1 020 keV. Tandis que Dorikens et al.

[6]

semblent l’attribuer à une somma-

tion entre deux _y

d’annihilation,

^{Pan et}

Taylor [7]

y

distinguent cinq pics

^à

990,6, 1 000,1, 1 011,4, 1 016,2

et

1 020,3 keV,

^ainsi

qu’une

transition à

1 005,4

^keV due à 77 Br. Nos résultats

(Fig. 1),

^{outre cette der-}

nière,

^{ne nous} permettent ^de confirmer que la raie à

1018,9

^{keV. Nous} l’attribuons à la désexcitation de

’8Br sur la base du temps ^de vie associé _que nous

trouvons

égal

^à

5,7

mn ; ^une

coïncidence,

nécessaire- ment

fortuite,

^{entre 2} y d’annihilation dans le détec- teur

Ge(Li)

^{donnerait lieu à un} temps ^{de vie de l’ordre} de la moitié de celui de

78Br,

soit environ 3 ^mn.

Il y ^a accord entre les résultats de la référence

[6]

et les nôtres quant ^à

l’existence,

^{dans le} spectre y, de raies à

1 228,2,

²

283,8,

²

392,9,

^{2 538 et 2 639}

keV, lesquelles n’apparaissent

^{pas dans}

l’expérience

^{de la}

référence

[7], peut-être

par manque de

statistique.

L’attribution des 2

premières

^{à la} désexcitation de

’8Br ^est basée ^sur leurs temps ^{de vie}

associés,

^mesurés

au cours du

présent

travail pour le

pic

^de 1 228,2

keV,

et par les auteurs de la référence

[6]

pour les 2 transi- tions à

1 228,2

^{et 2}

283,8

^keV.

Quant

^{aux 3} autres, ^à

2 392,9,

^{2 538 et 2 639}

keV,

^{elles sont} trop ^faibles pour ^une détermination de leurs temps ^{de vie. Le fait}

qu’elles

^soient

présentes,

^{avec les mêmes intensités}

relatives

(par

rapport ^au y de

614,0 keV),

^{dans le} spectre ^{de la référence}

[6]

^{et dans le nôtre constitue un} argument ^{en faveur de} leur attribution à la désexcita- tion de

’8Br :

les sources ont été

préparées

par des méthodes tout à fait différentes dans les 2

expériences,

soit par réaction

Br(y, n)

pour

[6]

^et

As(a, n)

^{dans le}

présent travail ;

la seule activité autre que ’8Br

qui pourrait

^{être commune aux deux est celle de 77 Br}

(due

aux réactions

Br(y,

²

n)

^et

As(oc,

²

n)) ^qui

^{a un temps}

de vie

beaucoup plus long (T§

^{= 56}

h)

^{et ne} peut

posséder

^{aucune raie} y au-delà de 1 371 keV

[1 ].

Nous n’avons pu confirmer l’existence d’une tran-

sition à

1 993,7 keV,

^vue par Dorikens et al.

[6]

^mais

pas par Pan ^et

Taylor [7].

^Enfin nous avons relevé

une raie à

1 340,1

^{keV avec une intensité} trop ^faible pour ^{une mesure} de temps ^de

vie ;

^un

pic apparaît

^à

1

338,5

^{keV dans le} spectre ^de la référence

[6]

^{où il est}

attribué à

8°Br,

^un

isotope qui

^ne peut ^être

présent

dans nos sources eu

égard

^à leur mode de

préparation :

nous en concluons donc à l’existence

probable

^d’une

transition à

1340,1

keV dans la désexcitation

de 78Br.

4. Schéma de désexcitation

de 78Br.

^- Nous compa- rons, dans le tableau

II,

les transitions _{y entre} niveaux de

78Se

_que nous avons observées lors de l’étude de la désexcitation de

’8Br,

^avec celles obtenues au cours d’autres

expériences

^à

partir

de la désexcita- tion de

78 As [2]-[5],

^de

^78Br [6], [7]

^{et de} la réaction

77Se(n, y)78Se [8] ;

^nous

indiquons également

^la

place

que ^ces divers auteurs

assignent

^aux différentes raies dans le schéma des niveaux de

’8Se.

Le tableau II montre que la

position

des transi- tions

1, 2, 3, 4, 6, 7,

^{8 et 10} semble bien établie _par les travaux antérieurs étant donné l’accord sur ce

point

entre les divers auteurs

qui

^{les ont} relevées dans leurs

expériences (sauf

^ceux de la réf.

[5]

pour les raies 8 et 10 ainsi _{que pour} 6

qui

^{est attribuée à}

76 As).

^Les

raies 11 et

12,

observées mais non

placées

par Dorikens

et al.

[6]

dans la désexcitation de

78Br,

^{ont été vues}

également

par Rabenstein et Vonach

[8] qui

^{les ont}

assignées

^à des transitions entre des niveaux de

7 8Se

alimentés lors de la réaction

77 Se(n, y)’8Se.

^{Enfin des}

positions

pour les raies

13,

^{14 et} 15,

qui

^{n’ont été rele-}

vées que dans la désexcitation de

’8Br,

^ont été propo- sées _par Dorikens et al.

[6]

^{sur la base de mesures de}

coïncidences.

Des contradictions existent entre les travaux anté- rieurs quant ^{à la}

place

des transitions 5 et 9 à 1

144,0

et

1 720,3

^{keV dans le} schéma des niveaux

de 7 8Se,

comme le montre le tableau II. Les

assignations

^des

auteurs des références

[6], [8]

^{nous semblent}

préféra-

bles _pour les raisons suivantes : l’existence des niveaux de

départ

que ^ces derniers proposent pour ^ces 2 raies

(à

^{1 759 et 2 334}

keV, respectivement)

^{est démontrée}

par d’autres résultats

(ils

^{sont alimentés par des tran-}

sitions directes à

partir

^{du niveau de} capture ^{dans la} réaction

77 Se(n, y)78Se [8],

^{et ils}

apparaissent

^dans

d’autres réactions

[1]) ;

^tel n’est pas le cas pour les

positions suggérées

par les auteurs des références

[2], [3], [5], [7]

^où les niveaux initiaux

(à 1 722,

²

454,

3

220,

^{3 718 et 3 984}

keV)

^{ne sont} pas observés dans d’autres

expériences.

Si l’on

adopte

^les

assignations

que l’on vient de dis- cuter pour les transitions _{y que} nous avons observées dans la désexcitation de

7 8Br,

^on peut construire le schéma de la

figure

^{2. Les} intensités relatives des différentes transitions _y,

p+

^{et E. C.}

qui

^{y sont indi-}

quées

^{ont été} déduites de la 2e colonne du tableau 1 ainsi _{que d’une} mesure auxiliaire du rapport ^{entre les} intensités de la raie de 614 keV et du _y d’annihilation trouvé

égal

^à

0,085.

^{Nous avons d’autre} part ^vérifié que la contribution d’activités autres que celles

de 78 Br

au

pic

d’annihilation était

négligeable

^{en mesurant le} temps de vie associé à ce y que nous avons trouvé

égal

à

6,26

±

0,1

^mn, c’est-à-dire à celui "de

’8Br [1]

^aux

erreurs

expérimentales près.

469

TABLEAU II

Comparaison

^{entre les raies} y relevées lors du

présent

^{travail et} celles obtenues par d’autres ^auteurs

[2]-[8] qui

^ont étudié les transitions entre niveaux de

78Se

à

partir

^de la désexcitation de

78Br

et

78 As

et de la

réaction 77 Se(n, y)78Se.

^Pour

chaque

^raie

repérée

par ^un

numéro,

^on

indique l’énergie

^obtenue

(et

son

erreur)

^{et la}

place

que les

différents

^{auteurs lui}

assignent

^{dans le schéma des niveaux de}

7’Se ;

^les

énergies indiquées

pour ceux-ci ^sont celles des divers articles

[2]-[8].

^{Toutes les}

énergies

^{sont en keV.}

* Ce pic ^{est double et} comporte des raies ^à 1922,1 -L 0,8 ^et 1924,1 :L 0,8 keV, attribuées aux transitions 3 227,1 -> ¹ 308,5 ^{et 3} 232,5 ^{- 1} 308,5 ^keV respectivement.

Trois transitions _y

qui apparaissent

^dans le tableau II n’ont pas été

reprises

^{dans la}

figure

2 pour les raisons suivantes. La raie 4 à

1018,9

^keV

pourrait

correspon- dre à la désexcitation du niveau à 2 328 keV

dans 78Se d’après [2], [8] ; mais,

^{s’il en était bien}

ainsi,

^et compte

tenu des résultats de Rabenstein et Vonach

[8],

^un

pic

à

1 714,1

^keV provenant ^{du même état mais avec une} intensité 13 fois

plus

^{élevée que} celle de la transition de

1 018,9

keV aurait dû être observé dans notre

spectre

(ainsi

d’ailleurs _{que dans} celui de Pan et

Tay-

lor

[7])

^ce

^qui

^{n’est pas le cas. La raie 8 à}

^1340,1

^keV

serait la transition entre les niveaux à 3 193 et 1854 keV dans

’8Se d’après [7], [8] ;

^{dans ce cas,}

d’après [8],

nous aurions dû relever dans notre spectre ^des

pics

^à

1 199,2

^keV

(provenant

du niveau à 3 193

keV), 545,4

^et

1240,5

^keV

(désexcitant

^{le niveau à 1854}

keV), qui n’y

^sont pas

présents

^{avec les} intensités

requises.

Enfin la raie 11 à 2

283,8

^keV

pourrait

désexciter un

niveau à 3

592,1

^{keV dans}

7 ’Se [8] ;

^{cela est}

impossible

dans notre cas

puisque l’énergie

^de désexcitation de

78Br

n’est _que de 3 573 keV

[1].

^On peut ^{donc conclure} que les transitions

4,

^{8 et 11} que nous avons observées n’ont pas, dans le schéma des niveaux de

’8Se,

^les

mêmes

positions

que celles

assignées

par d’autres auteurs

[2], [7], [8]

^{à des} raies dont les

énergies

^sont

égales

^{à celles de ces 3} transitions aux erreurs

expéri-

mentales

près.

Si l’on _compare le schéma de désexcitation de la

figure

^{2 avec} les résultats de Rabenstein et Vonach

[8]

sur la réaction

"Se(n, y)78Se,

^deux

problèmes

appa- raissent. D’une part, la transition de

1 720,3

^keV devrait être

accompagnée

^{de 2 autres, à}

1 025,6

^et

575,0 keV,

^avec des intensités

respectivement

^d’environ

0,5

^{et 1} fois celle de

1 720,3 keV,

provenant ^{de la désex-} citation du même niveau de

"Se

à 2 334 keV. D’autre part, ^{un cas semblable se}

présente

pour la raie de 2

392,9

^{keV : .* une} transition devrait exister à 1

010,4 keV, dépeuplant

^{le même} état initial à 3 007

keV,

^{avec un} rapport

1(2392,9)/1(1010,4) z (0,7

^±

0,5)/(0,35

^±

0,20).

Ces raies n’ont pas été observées au cours du

présent travail,

^{sans doute à cause de} leur faible intensité rela- tive

qui

^{ne leur} permet pas

d’émerger

^du continu dans le spectre ^{de la}

figure

^{1. Nous avons}

cependant

^tenu

compte de leur existence

possible

^en

indiquant

^comme

des limites inférieures dans la

figure 2,

^les

populations

des niveaux à 2

334,3

^{et 3}

006,9

^{keV de}

’8Se

_par des transitions E. C. à

partir

^{de 78Br.}

Il est

également possible

^{de comparer} le schéma de la

figure

^{2 avec les} résultats antérieurs en examinant les rapports de branchement dans la désexcitation des niveaux de

’8Se

^à

1 308,2

^{et 2}

537,6

keV mesurés au cours du

présent

^{travail et par} d’autres auteurs, ^comme

repris

dans le tableau III. En ce

qui

^{concerne l’état à}

1 308,2 keV,

^{nos mesures sont en} bon accord avec

les données obtenues dans la désexcitation de

’8As [2]-

[5]

^{et lors de l’étude} de la réaction

77 Se(n, y)78Se [8]

470

Fig. ^{2. - Schéma de} désexcitation de 78Br déduit du présent travail. Les énergies des niveaux et des transitions fi+, ^{E. C.}

et y ^{sont en keV. Les} largeurs ^{des flèches} pour les transitions y ^sont proportionnelles ^aux intensités correspondantes, ^sauf

pour la raie de 614,0 ^keV qui ^{est 100 fois} plus ^intense que représenté. ^{Pour les} transitions 8+ ^{et E.} C., ^sont indiquées : ^les énergies maxima ; ^les intensités relatives pour fl+ ^{+ E.} C., fi+ ^{et E. C.} séparément ; ^le log ft.

TABLEAU III

Rapports

de branchement dans la désexcitation des niveaux

de 78Se

à

1308,2

^{et 2}

537,6

^keV mesurés au cours du

présent

^{travail et par d’autres auteurs}

[2]-[8].

471

mais pas ^avec celles de la désexcitation de

’8Br [6], [7] ;

^{il est}

possible

^{que cette}

divergence

^{trouve son}

origine

^dans l’existence

d’impuretés présentes

^{dans les}

sources

préparées

pour ^ces derniers travaux

[6], [7]

^et

absentes dans celles de notre

expérience. Quant

^au niveau à 2

537,6 keV,

^il y ^{a un} accord très satisfaisant

avec les

précédents

^{auteurs pour ses} rapports ^{de bran-}

chement,

^{comme le montre le tableau III.}

5. Discussion. ^- La

figure

²

indique

^les

spins

^et

parités proposés

^par Rabenstein et Vonach

[8]

pour les niveaux

d’énergie

^de

^78Se

^à

0,614,0,

¹

308,2, 1 498,3, 1 758,0

^{et 2}

334,3

^{keV sur la base} des résultats de la réaction

"Se(n, y)"Se.

^{On voit} que ^nos données

expérimentales

^{en ce}

qui

^{concerne le}

log ft

des transi- tions

fi’

^{et E. C.}

qui

alimentent ces niveaux à

partir

^de

l’état fondamental 1+ de

78Br [1]

^et les voies de désex- citation _y sont en accord avec ces attributions. Pour le niveau à 2

537,6 keV,

^{le caractère}

permis

^{de la}

transition E. C.

qui

^le

peuple (log ft

⁼

5,6)

^{et sa}

désexcitation vers des états 0+ et 2+ lui

assignent

^un

caractère 1 + ^ou

2+,

^{et non 3 - comme}

suggéré

par McMillan et Pate

[2].

Enfin les niveaux à 3

006,9,

3

088,5

^{et 3 253 keV ont}

probablement

^un

spin 0,

¹

ou 2 et une

parité positive, d’après

^le

log ft

^{des transi-}

tions E. C.

correspondantes.

Outre les niveaux

peuplés

^{lors de la} désexcitation

de "Br,

d’autres états de

78Se

ont été excités _{par diffé-} rentes voies

[1]-[11],

^en

particulier

^{des niveaux 4+ et} 3+ à

1 502,8

^et

1854,1

^keV

[3], [5], [8] et

^{des états 6+ et} 8 + à 2 539 et 3 575 keV

[11 ] (Fig. 3).

^Une

interprétation possible

des niveaux de

78Se repris

^{dans la}

figure

³

pourrait

^être tentée dans le cadre du modèle de

Davydov

^{et Chaban}

[15] qui

étudient les mouvements d’un rotateur

asymétrique

^avec

couplage

^{entre les}

rotations et les vibrations

fl.

^Dans ce’ modèle inter- viennent 3

paramètres :

^{le moment d’inertie} moyen

qui

peut ^{être déterminé à}

partir

^de

l’énergie

^du

premier

état

2+,

^le

paramètre

^de « non-axialité » _{y et} celui de

«

non-adiabaticité » 1À

que l’on peut déduire des _rap- ports

R11(4)

^{entre les}

énergies

^des

premiers

^{niveaux 4+}

et 2+ et

R21(2)

^entre le deuxième et le

premier

niveau

2+,

^en utilisant les

graphiques

^de

Davydov

^et

Chaban

[15]

^et les tables de

Day et

^al.

[16].

^{Dans le}

cas de

’8Se, R11(4)

^{= 1}

502,8/614,0

⁼

2,448

^et

R2i(2)

⁼

1 308,2/614,0 = 2,131,

^{d’où l’on} peut ^{tirer :}

y ⁼ 25° et y ⁼

0,45.

^{Avec ces}

paramètres,

^{il est pos-}

sible de

prédire

^la

position

^{des autres états de}

^78Se

dans le cadre de ce modèle : les résultats sont compa- rés dans la

figure

^{3 avec} les données

expérimentales.

On voit _que l’accord est très satisfaisant _pour les niveaux 6 + et

8 +,

moins bon _pour 3 + et mauvais pour le

premier

^{état 0+ excité. Il} semble donc _que les niveaux 0 +

(fondamental), 2+, 4+,

^{6 + et 8 + de la}

« bande de rotation » basée sur l’état fondamental de

FIG. 3. ^- Comparaison ^{entre les} spectres expérimental ^et calculé de 78Se. Le schéma de gauche ^ne comporte que les niveaux de 78Se peuplés lors de la desexcitation de 78Br tels qu’obtenus ^{lors du} présent ^travail (Fig. 2), auxquels ^{on a} ajouté les états 4+, 3+, ^{6+ et 8+ alimentés} par d’autres voies [3], [5], [8], [11] ; ^le spectre expérimental ^{de 78Se} comporte certainement d’autres niveaux _que ceux indiqués ^{dans la} figure, ^{mais il} n’y ^a

pas d’accord entre les différents auteurs [1] - [12] quant ^à leur existence et leurs propriétés, aussi ont-ils été omis. Le schéma de droite représente ^le spectre de 78Se calculé dans le cadre du modèle de Davydov ^{et Chaban} [15] ^comme indiqué ^{dans le}

texte. Les lignes ^en traits minces et continus relient les niveaux

expérimentaux ^{et calculés} qui ^ont servi de base à la détermina- tion des paramètres du modèle de Davydov ^et Chaban ; celles

en traits interrompus suggèrent ^une identification des états calculés avec certains niveaux expérimentaux.

78Se

ainsi _que le deuxième niveau 2+ et

premier

^{3 +}

puissent

^être

interprétés

dans le cadre d’un modèle de rotateur

asymétrique

^avec

couplage

rotation-vibra- tion

fl,

^mais

qu’il

^{n’en est} pas de _{même pour} les autres états de

"Se,

^{et en}

particulier

^le

premier

^{0+ excité.}

Notons enfin _que certains niveaux de

’8Se

_peuvent

également

^être

interprétés

^{au moyen} d’autres modèles

nucléaires,

^notamment celui des vibrations

quadru-

polaires

^{avec 1 et 2}

phonons [2], [3], [6]-[8].

472

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