Émission de positons par les sources radioactives

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Émission de positons par les sources radioactives

A.I. Alichanow, A.I. Alichanian, M.S. Kosodaew

To cite this version:

ÉMISSION

DE POSITONS PAR LES SOURCES RADIOACTIVES

Par A. I. _ALICHANOW, A. I. ALICHANIAN et M. S. KOSODAEW. Institut

_{Physico technique}

de

_Leningrad.

Sommaire. 2014 1. Les sources radioactives de _{Th (C + C")} et de Ra C qui émettent des rayons 03B3 et des

particules 03B2, émettent des _positons dont le nombre est 3.10-4 fois celui des atomes désintégrés. 2. Ces

positons paraissent avoir deux origines différentes : a) conversion interne des rayons 03B3, sur les niveaux

d’énergie cinétique négative; b) matérialisation de _{l’énergie cinétique} des _{rayons 03B2,} au moment de la

désintégration. 3. Avec cette _hypothèse, les résultats expérimentaux s’accordent avec la théorie de la conversion interne des rayons y de Jaeger et Hulme. 4. Dans la répartition par énergies des positons pro-duits _{par les rayons 03B3 dans} le _Plomb, se révèle une asymétrie due à l’action du _champ du noyau sur le

positon. La courbe expérimentale s’accorde bien avec celle _prévue par Jaeger et Hulme. 5. Les résultats de l’étude du processus de formation des paires sont conformes aux calculs de Bethe et Heitler. 6. Nous n’avons pas réussi à mettre en _{évidence, par} notre méthode _d’analyse, la formation _{de paires par les particules 03B2} de Ra C.

1. Introduction. - Nous avons montré, dans un article

_{précédent (1),}

_qu’un

tube de verre mince con-tenant du Radon émet des

_positons.

_{La méthode que}

nous avons

_imaginée

et mise en 0153uvre combine la

classique analyse magnétique

et

_{l’enregistrement}

des coïncidences dans deux

_compteurs

de

_Geiger

et Müller. Le

_spectre

_d’énergie

de ces

_positons

nous les a fait considérer comme _{dûs pour} une

_part

à la conversion interne des rayons ~, pour l’autre

(la principale),

à

d’autres

causes,

principalement

à la création de

paires

par

les électrons au moment de leur émission.

Le Radium C émet _{des rayons}

_[3

_d’énergie

maxima

3250kVe,

et en même

_temps

un

_spectres

_,,

_complexe,

dans la

_partie

dure

_duquel

se détachent surtout les deux raies 1 780 et 2 ~20 kVe. Pour étudier

_séparément

les deux effets

_supposés,

il faudrait

_utiliser,

d’une

_part

des sources radioactives émettant seulement des

rayons ~

très

_rapides,

de l’autre des sources

monochro-matiques

de rayons y

durs,

n’émettant que des

rayons

lents. Nous ne connaissons malheureusement pas de sources de la

_première

sorte. Le Radium

E,

seul, a une

_{désintégration 8}

sans _{rayons -,,, mais} la limite de

son

_spectre

est

_trop

basse

₍₁

25U

_kVe)

Les autres sub-stances à

_{désintégration X}

- _comme

par

exemple

les substances radioactives artificielles - _ou émettent des

rayons y, ou ne

_permettent

de

_préparer

_{que des} sources

très faibles. Le Thorium

_{(C +}

C")

sa tioe lai

_{partiellement}

à la seconde condition : il émet bien des rayons y durs

monochromatiques,

d’énergie 2620

kV. Mais son

spectre ~

de limite 2 220

kV,

est riche en électrons

rapides. Néanmoins,

comme cette limite est inférieure à

_l’énergie

_{des rayons y,} on

_peut

s’attendre à une divi-sion assez nette de deux effets

_imaginés.

L’émission intense des

_positons

_{par le}

_dépôt

actif du

Thorium est

_déjà

connue. J.

Chadwick,

P. Blackett et G. Occhialini ont observé à la chambre de Wilson 24

_{positons pour 2000 particules fi,}

soit environ,

1 pour 100. ’

Thibaud (’),

a

trouvé,

par la méthode des

trochoïdes,

que le Ra Th émet des

positons

bien

_plus

nombreux, que ceux _que

_{produiraient,}

dans du

_plomb

entourant

source, les rayons y de Th C".

Dans ce

_qui

suit,

nous étudions les

spectres

des po-situons émis par Th

‘C

-j-

C~)

et Ra

C,

nous mesurons

le

_rapport

de leur nombre à celui des

_{particules ~,}

et

nous examinons le

_spectre

des

_positons

_produits

dans. une mince feuille de

_plomb

irradiée par les rayons y de

Th C’ et de Ra C. Nos résultats sur les

_positons

dus à l’action des rayons y sur la matière sont en accord avec ceux de nos

_{prédécesseurs ;}

il n’en est _{pas de même}

pour les

positons

des sources radioactives.

Nous ne retrouvons _pas non

_plus,

_{pour la} formation de

_positons

_{par passage des}

_{particules p}

à travers la

matière,

les résultats de D.

_Skobelzyn

et E.

Stepa-nowa

_(’).

Nous n’avons pas réussi à déceler la forma-tion de

_positons

_{par passage des}

_{rayons ~}

de Ra Cà

travers des lames d’Al ou de Pb. Tout au

_moins,

leurs nombre est

_plusieurs

_{fois moindre que celui des}

posi-tons

_produits

_{dans la même lame par les rayons y} de Ra-

C,

alors que

d’après Skobeizyn

et

_Stepanowa,

leur

probabilité

de formation devait être cent fois

_plus

grande.

2.

_{Appareil. -}

Notre

_appareil

d’étude des

_spectres.

de

_positons

et d’électrons se _{compose d’une}

boiteplato-de laiton boiteplato-de 25 X 12 X 4 cm et de deux

_compteurs

de-Geiger

et Müller

_(fig.

_1).

Les

_trajectoires

ont 20 cm

Fig. 1. - S, source; 1, fente pour diminuer.la divergence du faisceau _{d’électrons; 2,} roue avec des filtres;

C’ et C", compteurs; 3, le cylindre autour du compteur C" avec les filtres.

de diamètre, c’est-à-dire 30 cm de parcours

_jusqu’à

la deuxième fente du

_premier

compteur.

La

_divergence

du

faisceau,

limité par 1 t écrans d’Al et les fenêtres des

_compteurs,

et focalisé par le

champ magnétique,

Fig. 2. - Le

spectre de Th (B -~- C + C"). Sur la courbe sont

marqués les points (noirs) provenant des mesures de

Kao-Chang-Wang

est de 30° dans le

_plan

de la

_figure.

La

_première

fente du

_{premier compteur}

a 12mm de

_large,

la deuxième 1 cm, alors que la section du faisceau n’a que 6 mm, la

fente du second

_compteur,

_2,6

_{cm, alors que le faisceau} a

_1,9

cm.

_{Perpendiculairement}

au

_plan

de la

_figure,

les fentes des Il écrans d’aluminium et la

_première

du

premier

compteur

définissant le faisceau ont 1 cm les deux dernières 13 et 18 mm.

_D’après

ces

_{données, 1,4}

millième des

_particules

émises se

_dirigent

vers les

compteurs.

Un

_quart

est encore _{arrêté par} une

_grille

placée

à l’entrée du

_premier

_{compteur qui}

réduit à 90 mm2 la surface libre de la fente.

Dans notre

_précédent

_appareil

_(1),

_{des électrons}

pou-vaient pénétrer

dans les

_compteurs

_après

s’être réfléchis deux fois sur les

_parois

de

_{l’appareil,}

quand

le

_champ

utilisé était faible. Les 1 i écrans d’Al et les

_pièges

(fig. i)

remédient à cet inconvénient. Les

_parois

de

l’appareil,

et le

_premier

écran sont assez loin de la source _{pour que des}

_positons

arrachés ne

_puissent

passer

dans

les deux

_compteurs.

Une roue dentée mue

par un

_rodage

_porte

des _{filtres que l’on}

_peut

_placer

devant la source. Les

_compteurs

sont

_séparés

du reste

de

_l’appareil

_par un film de nitrocellulose de

_{3 ~}

d’épais-seur collé à la

_picéine

sur les bords de la

_première

fente,

et

_appuyée

sur la

_grille

_(au

lieu de la feuille d’Al de

_{10 ~}

du modèle

_{précédent).}

La diffusion des

élec-trons,

importante

surtout aux

_{petites énergies,}

est ainsi diminuée. De

_{plus, grâce}

à

_{l’agrandissement}

des fentes

ultérieures,

une

_{grande partie}

des électrons diffusés dans le film sont tout de même

_comptés.

Pour assurer

le fonctionnement normal des

_compteurs,

le film de nitrocellulose est

_{légèrement argenté,}

_par

_{évaporation,}

sur la face tournée vers le

_compteur,

et les deux der nières fentes sont couvertes de deux lames d’Al

165

l’appareil

est de

O,O L

1 à

0,1

mm de mercure, dans les

compteurs

10 à 15 cm. Les

_spectres

d’électrons et de

positons

donnés par notre

_appareil

ne sont altérés

qu’au-dessous

de 1 i0 kV.

On

_peut

limiter la

_divergence

du faisceau au _moyen d’une lame mobile de

_{plomb, épaisse}

de 2 mm,

recou-verte de 1 mm

_{d’aluminium,}

et

_percée

d’un trou de 3 mm de

diamètre,

fixée à la

_paroi

la

_{plus proche}

de la

source.

3. Etude de

_l’appareil

et de la méthode d’ob-servation. - Nous avons _{pu, par} une série

d’expé-riences de contrôle : 1. Nous convaincre que presque tous les électrons traversant le second

_compteur

sont

enregistrés

par la méthode des coïncidences. 2. Déter-miner l’intensité maxima des sources utilisables. 3. Voir comment le nombre de coïncidences

_{spontanées dépend}

du nombre de

_décharges

dans les

_compteurs,

et

_quelle

est

_l’origine

de ces coïncidences. 4. Mesurer dans

_quel

rapport

le

_diaphragme

mobile diminue le nombre de

particules

reçu par les

compteurs.

5. Calculer le nombre absolu de

_particules

_{émises par la} source S et le comparer avec son activité déduite de la mesure

d’intensité de son

_rayonnement

_y.

1. On

_place

en S une source faible de Ra E ou Th

(B

+

C

+

C").

On

_compte

_{pour diverses valeurs du}

champ

magnétique,

les

_décharges

dans le

_premier

et

dans le deuxième

_compteur,

_puis

le nombre des

coïn-cidences. Ce _{dernier nombre est de 10 à 15 pour 100} inférieur à celui des électrons

_enregistrés

_{par le} deuxième

_{compteur :}

TABLEAU 1.

La

_pression

dans les

_compteurs

était 12 cm

_Hg.

Le nombre des

_décharges

dans le

_premier

_compteur

était de 50 pour 100

plus grand

que dans le

second,

parce

qu’il reçoit

les électrons diffusés par les

parois.

En l’absence de

_{pièges (cas}

de notre

_premier

ap-pareil)

on

_peut

avoir 5 à 10 fois

_plus

de

_décharges

dans le

_{premier compteur}

_{que dans le}

second,

et ce

_rapport

varie avec le

_champ.

Cet effet a causé une erreur sur le rendement en

positons

de Ra

_C,

que nous avons

_trouvé,

avec notre

premier

appareil,

6 à 8 fois

_supérieur

au rendement

réel (1).

2. Si le nombre des

_décharges

dans les

_compteurs

est

_trop

_grand,

les traversées simultanées des deux

compteurs

ne _{sont pas toutes}

_{enregistrées :}

elles

peu-vent se

_{produire pendant}

_que dure encore

_{l’impulsion}

due à la traversée d’un seul

_compteur.

Pour chercher

quel

nombre maximum de

_décharges

on

_pouvait

ad-mettre,

on irradiait directement les

_compteurs

_par des rayons y dont on variait l’intensité. On

_comptait,

pour un nombre donné de

_décharge

_{dans les}

comp-teurs,

des

coïncidences,

accidentelles ou

_provoquées

par le passage soit d’un électron de

recul,

soit d’une

particule

cosmique

à travers les deux

_compteurs

lais-sant en

_place

la source _{y. Puis} on

_appliquait

le

_champ

magnétique,

on introduisait dans

_l’appareil

une source faible de Ra

_AB

et on

comptait

les coïncidences. On

recommençait, après

avoir enlevé la source _y,

_puis,

enfin, après

suppression

du

_champ

_magnétique,

ce

_qui

donnait le nombre de coïncidences dues aux _rayons

cosmiques.

Les résultats

_figurent

au tableau II.

TABLEAU II.

1 ,

Quand

le nombre total de

_décharges

est

_grand,

30 pour 100 des

particules

ne sont _pas

_comptées.

On ne

_peut

_{donc pas utiliser dans}

_l’appareil

une source

trop

forte. Le tableau II

_correspond

à une source de

(1 ) Pour mesurer le _rapport du nombre de positons au nombre

de _{particules ~} nous avons utilisé une faible source de RaEm. dont les positons pouvaient être mesurés pour 2 ou 3 valeurs du champ magnétique. En changeant le signe du champ magnétique, nous _{n’avons pas pu compter} les électrons, parae que leur nombre était trop grand. Le nombre de coïncidences s’est trouvé mesurable seulement pour la fin du spectre

continu de RaC D’après les mesures dans cette région du

spectre ~ on a évalué le _rapport entre le nombre de positons et le nombre d’électron émis par Ra C. Cependant, le nombre d’électrons diffus _dépasse considérablement le nombre

d’élec-trons dirigés par le champ magnétique dans le premier et dans le second _compteur. Cette circonstance a conduit à un si _grand nombre de décharges dans le premier compteur et à une si

petite grandeur d’impulsions que la plupart des électrons

qui étaient _passés à travers le _premier et le second compteur

10 à 12 mg de Ra

équivalent séparée

des

_compteurs

par un écran

_(~).

Dans nos mesures

_réelles,

les sources étaient de 1 à 3 mg, et ne _{donnaient pas}

_plus

de 150 à 230

_décharges

par minute.

3.

_L’origine

des coïncidences

_produites

_pendant

l’ir-radiation par les rayons Y, en l’absence de

_champ

ma-gnétique,

a été déterminée en

_disposant,

entre les

compteurs,

un filtre de

_plomb,

_porté

par un

_rodage,

et

qui

arrêtait les électrons de

_recul,

entre les deux

compteurs :

-. il ne reste _{alors que les coïncidences}

.accidentelles ou dues aux _rayons

_cosmiques.

Les résultats ont été les suivants :

TABLEAU III.

Ils montrent que pour 800

décharges

dans

_chaque

compteur

on a 13 coïncidences

accidentelles,

14 dues

eux électrons de recul et 3 aux _rayons

_cosmiques.

Le

_pouvoir

_séparateur

de

_{l’amplificateur}

se calcule ,par la formule :

(n

nombre de coïncidences

_{spontanées, r}

_pouvoir

sépa-rateur,

A

3 nombre

de

_décharges

dans le s

_compteurs).

Il est de l’ordre de 10-4 secondes. On

_peut

_{l’augmenter}

~n diminuant le

_potentiel

de

_grille

de la

_lampe

du

quatrième

étage,

mais on

_risque

alors de manquer des coïncidences réelles. On diminuait le

_{potentiel jusqu’au}

moment où le nomtre des coïncidences données par

l’appareil

en fonctionnement cessait

_{d’augmenter}

ce

qui

a conduit à

_adopter

180 V.

4. Pour

_pouvoir

_compter

les

_{particules #}

émises par Th

(C +

C")

ou Ra

C,

il

_fallait,

_{pour que les}

compteurs

ne _{soient pas traversés par}

_trop

de

parti-cules,

diminuer le nombre des

particules

~,

ce _que

l’on faisait de deux manières :

1° En

_attendant,

_après

avoir

_compté

les

_positons,

assez

_longtemps

_{pour que la} source se soit affaiblie 8suffisamment -,

2° En

_plaçant

sur le

_trajet

des électrons un dia-gamme

qui

divisait par 86 le nombre des

particules

parvenant

aux

_compteurs.

Ce coefficient de réduction avait été déterminé ainsi : on examinait le

_spectre

de

positons

d’une source de Th

_(B

-~-

C + ~‘ )

de 1 _mg,

(1) Boite de Cu à parois minces de hauteur 6 cm contenant des

morceaux de _Tungstène et recouverte de plomb, correspondant

~, une _{densité moyenne de 16 g :} cm3.

donnant un faisceau de

_divergence

3(~°.

_{Après 24}

h,

on

_mesurait,

avec le

_diaphragme,

le

_spectre

_~3.

Enfin

après

66

_h,

on

_répétait

cette dernière mesure sans

dia-phragme.

La

_période

de

_{demi-désintégration}

de Th B étant

10,6

h.. les activités lors des deux dernières mesures étaient

0,2:J

et

2,8.

10-3 mg. Le

rapport

des intensités

avec et sans

_diaphragme

étant

1,15,

le coefficient de diminution de

_diaphragme

est bien

75 X 1,15

~ 86.

5° Ces

_données,

et les dimensions

_{géométriques}

de

l’appareil

nous

_permettent

de calculer le nombre de

particules

émises par une source en

_{déterminant,}

avec

notre

_appareil,

la courbe

_{expérimentale}

des nombres de

_particules

en fonction de leur

_énergie.

L’intervalle

d’énergie

des

_{particules comptées}

avec un

_champ

donné était 3 pour 100 de leur

énergie

moyenne. Une

source de Th

_(C

_---

_C")

_{donnait par minute 80}

parti-cules d’énergie

moyenne 1000 kV

(comprises

dans un intervalle de 30

_kV).

Pour l’ensemble on

_comptait

5000

_particules,

soit 5 000 X

0,71

X 103 X

1,35

-

4,8.

106

_particules

émises au

_total,

ce

_qui

cor-respond

à une activité de

_{~,~3. IO-3}

_{mg. La} mesure _par l’ionisation due aux _{rayons y} a donné

_(à

_{20 pour 100}

près) 2,8.10- 3

mg. Cela montre l’exactitude des mesures avec notre

_dispositif.

Pour avoir une idée de l’altération des

_spectres

d’électrons et de

_positons

de

_{petite énergie,}

nous avons

examiné avec notre

_{appareil les spectres ~}

bien connus de Ra E et Th

_{(B +}

C

₊

_C").

On observe

_{(fig. 2)}

_pour le

_{Th (B}

+

C + C")

une

_divergence

notable entre notre courbe et les résultats de Kan

_{Chang Wang}

₍₁₎

au-dessous de 170

_kV,

_{divergence qui}

semble due à la dif-fusion par le film

qui sépare

l’appareil

des

_compteurs.

En

_résumé,

notre _{méthode est valable pour des} me-sures

_{quantitatives,}

dans la

_région

des

_énergies

de 170 kV et au-dessus.

II. Résultats

_{expérimentaux.}

4. Emission de

_positons

par le

dépôt

actif du

Thorium

_(’).

- La _source S était _une feuille d’Al

d’épaisseur

10 [1.,

longueur

1 _cm,

_{largeur 1}

à

1,5

mm,

recouverte de

_dépôt

du

_{Thorium ;}

son intensité ne

dépassait

pas 1 mg de Ra

équivalent,

et était mesurée par

comparaison

de son émission _y avec celle de

_0,2

_ing de Ra Th.

Le nombre de

_décharge

des

_compteurs

était de 200 par

minute,

et l’on étudiait le nombre de

positons

en fonction du

champ

magnétique.

Ce nombre variait de 3 à 10 par minute. La mesure durait 20 min pour

chaque

valeur du

_champ,

la durée totale d’utilisation d’une source ne

_pouvant,

à cause de la faible vie moyenne du Th

B,

dépasse

6 à 8

h,

ce

_qui

donnait au

_plus

1 500

_particules

pour toute la courbe de dis-tribution. La

_{figure 3, qui}

résume les résultats de 10

_expériences

de cette

sorte,

donne le nombre de

(i) Iiw Z. _{Physik., f 93Í,}

_87,

633.

167

positons (réduits

au même intervalle

_{d’énergie)}

en fonction de leur

_énergie.

On déduisait le nombre des coïncidPnces

spontanées

des lectures aux très

grandes

valeurs du

_champ,

_pour

lesquelles

il y a

_probablement

_{peu de}

_positons

émis.

~ ig. 3. - I, le

spectre des _positons de

_{Th (C}

+ C"); II, le _spectre dPs positons arrachés des parois; 111, la courbe théorique des

positons en cas de conversion internc- des rayons y 2 Ù20 kY

(selon Jauger et Hulme); IV, la partie des positons qui reste

après la soustraction de l’effet des rayons y.

Pour déceler les

_positons

arrachés aux

_parois,

et les électrons

réfléchis,

on

_déplaçait

la source de

façon

à

ce _{que les}

_positons

directs ne

_puissent

traverser les

compteurs.

On a obtenu

ainsi,

en utilisant deux

posi-tions

_{correspondant}

à une irradiation des

_parois

beau-coup

plus

intense que dans

l’expérience

réelle,

la courbe inférieure de la

_{figure 3, qui}

donne une limite

supérieure

de la correction à effectuer. La courbe réelle du nombre des

_positons

_{émis par le}

_dépôt

actif de Th se trouve certainement

_comprise

entre la courbe 1 et

celle

_qu’on

aurait en retranchant les ordonnées de la courbe de contrôle II.

Les

_positons

_{arrachés par les rayons y} à la feuille d’aluminium de

_{1 0 p qui}

_porte

le

_dépôt

ne

_comptent

pas ; en

_effet,

en entourant la source d’une couche

épaisse d’Al,

nous avons

_obtenu,

_{pour les}

_positons

arrachés à Al la

courbe,

figure

4. Le nombre des

posi-tons émis est un _{peu inférieur à celui de la} source nue. Si nous _{admettons que les}

_positons

_arrachés pros-viennent d’une couche de 1 mm

_{d’épaisseur,}

le nombre de ceux arrachés au

_support

de

_{10 ~}

_{d’épaisseur}

serait inférieur

à ~

du nombre des

_positons

_{émis par la}

100

source nue.

On mesurait le nombre des

_{pérticules ~}

de Th

C + C’)

après

24 h avec le

_diaphragme

_puis

66 h

_plus

tard

_{(c’est-à-dire}

_après

90

_h)

en utilisant tout le faisceau. Connaissant la constante de

désinté-gration

(10,6 h)

nous trouvons comme rendement en

positons 2,5

X 50-’.

Dans une deuxième

_expérience

on avait mesuré le

spectre

seulement avec le

_diaphragme.

On a alors

obtenu ~.~.0-~ pour le rendement en

_positons.

Mais dans ce _cas, la source _{avait pu être} un _peu

_déplacée

lors

de la mesure du

_{spectre [3.}

Cette deuxième déter-mination nous

_paraît

donc moins sûre.

Le

_rapport

du nombre de

_positons

au nombre de

particules ~

de Th

_{(C +}

_C")

est donc

_compris

entre 2 et ~.10-’p.

Nous avons

_employé

aussi une deuxième méthode. En

_comparant

deux sources de même activité

_(à

20 pour 10n

près),

l’une entourée d’une couche

_épaisse

de

_plomb,

l’autre nue. nous avons déterminé le

_rapport

du nombre de

_positons

émis _{directement par la} source,

à celui des

_positons

émis dans la lame de

_plomb

irra-diée par les rayons y : nous avons trouvé 4

_(avec

une erreur relative inférieure à 25

_{pour 100).}

En utilisant

une _{seule source, devant}

_laquelle

on

_pouvait,

ou _non,

placer

un filtre de

_{plomb épais,}

nous avons, toutes cor-rections

faites,

trouvé pour le même

rapport

la valeur

4

_(erreur

relative 1,’~ pour

1~0).

Fig. 4. - Le

spectre des positons arrachés par les rayons y de Th C" à une lame épaisse de plomb (l~ et d’aluminium (II).

L’ordonnée N pour l’aluminium est à une échelle 35 fois _plus

grande que pour le plomb.

En admettant

_qu’un

_quart

de

_{l’absorption}

_{des rayons}

y de Th C" soit due à la formation de

paires,

et que la

couche utile de

_plomb

ait une

_épaisseur

d’environ

0,02

cm, nous trouvons _{que le nombre de}

_positons

émis par la lame de

_plomb

est

Le nombre

_.LVi

de

_quanta

_y émis

_parTh

C" étant le

_1/3

de celui des

_{particules ~}

de Th

_(C

_-~

_{6’ )}

on en déduit

Comme

d’après

nos

_expériences

Ceci en

_supposant

_{que les}

_positons

soient

_projetés

seulement vers l’avant par les rayons y, ce

_qu’indique

la théorie de Bethe et Heitler

_(1).

Dans tout notre cal-cul nous avons _{admis des valeurs maxima pour le} coefficient

_{d’absorption}

anomale et

_{l’épaisseur}

de la couche utile de Pb. Notre valeur du rendement en

positons

est donc un

Cette valeur de l’ordre de

2.i0"~

obtenue par deux méthodes entièrement

_{différentes,}

est en forte contra-diction avec les données de la littérature.

Chadwick,

Blackett et Occhialini

_1’)

ont _{observé pour}

une source faible de

_dépôt

du thorium

_placée

dans une chambre de Wilson 2i

_trajets

de

_positons

_pour ~ 000

_{d’électrons,}

soit un rendement de

_1,~.~U-2,

40 à 60 fois

_plus

_{fort que le nôtre.}

L’erreur

_{statistique probable}

de ces

_expériences

à la chambre de Wilson est de 20 à 30 pour

100,

insuffi-sante pour

expliquer

la

_divergence,

dont nous ne com-prenons pas

l’origine,

d’autant moins que nos résultats

sur l’effet de matérialisation sont en bon accord avec

ceux des mêmes

auteurs,

Nos résultats ne _{concordent pas} non

_plus

avec ceux

que Thibaud

(3)

a obtenus par la méthode des

tro-choïdes. Cet auteur trouve _{que la} source nue de Ra Th émet

_plus

de

_positons

_que

_quand

elle est entourée de Pb. Il en est de même pour la source de Em Ra. Nous

trouvons au contraire que le

_dépôt

actif du thorium

émet 4 à 5 fois moins de

_positons

nu

_{qu’entouré}

de Pb. De

_même,

comme on le verra

_plus

_loin,

nous trouvons pour un tube mince nu d’Em Ra une émission de

posi-tons de _{20 pour 100 moindre que pour} ce même tube entouré de Pb.

5.

_Analyse

des

_positons

de matérialisation.

- Nous _avons examiné la

répartition

par

énergies

des

positons

émis par une lame

_épaisse

de

_plomb,

irradiée par les rayons y de Th C". La

figure 4

donne la courbe obtenue. Nous avons obtenu aussi le

_rapport

du nom-bre de ces

_positons

au nombre des électrons

produits

simultanément

_(électrons

de

_reculs,

_{photo-électrons,}

électrons

_provenant

de

_{paires) :}

_pour

_cela,

nous

ana-lysions,

20 h

_{plus tard,}

avec la même source la

répartition

des électrons dont le

spectre

est donné

figure 5 :

il montre deux fortes raies

_{correspondant}

à celles à 606 et 2 620 kV du

_spectre

_{y de}

_{Th C",}

et un

petit

maximum,

suivi d’une chute

_brusque,

_pour

l’éner-gie

3 200

_kV,

_{qui correspond}

à la

raie y

de Th C" de 3 200

kV,

due au _{passage direct du noyau excité Th D} au niveau

_principal.

_Chadwick,

Blackett et Occhialini avaient observé à la chambre de Wilson un certain nombre d’électrons

_d’énergie

voisine de 3 000 kVe.

(1) H. BE1HE et ~V. HEITLER. Proc. _Roy. Soc. _(A),

_{1934,146, 83.}

cit.

cit.

La valeur que nous obtenons pour le

_{rapport cherché,}

0,07,

est voisine de celle de ces derniers auteurs,

0,08.

Fig. 5. - Le

spectre des électrons de recul et des _{photoélectrons}

produits par les rayons y de Th (C -~- C").

En réalité il

faudrait,

pour calculer le

rapport

entre le coefficient

_{d’absorption}

anomale et celui de

l’absorp-tion

_Compton,

ne tenir

_compte

_{que des électrons} pro-duits _{par la raie}

_{y de 2}

62U kV. On trouverait alors

_{0, 11}

et,

en

_rejetant

les électrons de

_{paires, 0,1~.}

Comme le parcours des

positons

est environ

_1,8

_{fois moindre que}

Fig. 6. - I, le

spectre des _{positons produits} dans Be + Pb 25 y

par les rayons y de Th C + Cn); II, le même dans le cas de Be.

celui des électrons de recul et

_{photoélectriques,}

la couche efficace se trouve réduite pour eux dans le même

_rapport,

ce

_qui

_{donne pour le}

_rapport

du nombre de

_positons

et d’électrons

_(de

recul et

photo-électriques) produits

dans une même couche mince de Pb :

0,22.

Pour avoir

_l’aspect

réel du

_spectre

des

_positons

de

matérialisation,

nous avons utilisé une couche de Pb

d’épaisseur

25 tt, assez _{faible pour que la}

_répartition

entre les

_énergies

ne _{soit pas altérée par les différences}

d’épais-169

seur destinée à absorber les

_positons

_{émis par la}

source elle-même

_portait

d’un côté la lame de

Pb,

de l’autre la source de Th C". Les

_positons

émis le sont d’une

_part

par la lame

épaisse

de

_glucinium,

de l’autre par la feuille de

plomb.

Ou

répète l’expérience

sans la

feuille de

_Pb,

et l’on soustrait le nombre obtenu

_(après

une

_petite

correction pour tenir

_compte

de

_{l’absorption}

de la feuille de

_Pb)

du nombre de

_positons

_{donné par} la

_{première expérience.}

L’expérience

a été

_répétée

deux fois : les résultats sont donnés

_figure

7

_(1).

On a

_compté

_pour

_chaque

_point

environ 150

_particules.

Fig. 7. - II, le spectre des positons produits dans une feuille de

plomb (d’épaisseur 25 _li) par les rayons y de Th C" ; I, le spectre théorique selon Jaeger et Hulme.

Il est intéressant _{de comparer l’intensité de} l’émission de

_positons

de _{matérialisation par}

_Pb,

Al et Gl. Comme les sources _{de rayons y} utilisées étaient

_{identiques (à}

_{20 pour 100}

_près),

_cette compa-raison _{est donnée par les}

_rapports

des surfaces des courbes de

_répartition

des

_positons

_par

_énergies.

D’après

la

théorie,

la

_probabilité

de formation des

paires

est

_{proportionnelle}

au carré du numéro

_atomique

de la substance irradiée.

Comme,

d’autre

_part,

l’épaisseur

de la courbe utile est inversement propor-tionnelle au nombre d’électrons dans l’unité de volume on

_prévoit,

_{pour la}

_probabilité

de formation des

_paires,

une loi linéaire en Z. Pour le

_plomb

et l’aluminium cela

_correspond

au

_{rapport 6,3.}

Les

expériences

nous ont

_{donné 5 ;}

étant donné leur

précision,

la concordance est bonne. Elle l’est moins pour le

glucinium.

Nous avons obtenu

_1,5

_{pour le}

rapport

Al/Gl

alors que l’on

prévoit

3. De

_plus,

les

expériences

avec la feuille de Pb mince nous

_permettent

de comparer directement les

spectres

de

_positons

du Gl

et du Pb : nous trouvons _{que, si la loi de}

proportion-nalité à Z est

_exacte,

on _{devrait supposer pour Gl} une couche utile de 3 mm

_{d’épaisseur,}

d’où les

_positons

sortent sans ralentissement sensible. C’est au moins le double de ce

_qu’on

_pouvait

_attendre,

_{pour des}

_positons

d’énergies

distribuées

_{symétriquement}

autour du maximum de 800 kV.

_Toutefois,

il nous semble encore

prématuré

de conclure.

6. Recherches avec la source de

_{Ra C (1).}

- Il

était intéressant de les

_reprendre

avec

_l’appareil

amélioré,

et d’étudier les

_positons

émis comme dans le cas de Th

_(C

-~-

C’’),

en

_particulier

de

diminuer,

par un

_plus

_grand

nombre de mesures l’erreur

_statistique

sur la courbe de

_{répartition.}

,

Fig. 8. - I, le

spectre des _positons de _{Ra C;} II et _III, les spectres

des _{positons de la conversion interne de rayons y} 9 i60 kV et 2 220 kV; IV, le _spectre des positons qui restent après la

sous-traction de l’effet des rayons y.

La source était un tube d’émanation en verre très

mince,

d’activité 2 à 4 mC.

_{L’épaisseur}

des

_parois

ne

dépassait

pas 10 à i3 y. La

figure

8 donne la courbe de

répartition

des

_positons.

Elle résulte

_{d’expériences}

avec 3 sources d’intensités différentes. On a

_compté

environ 1000

_particules

_pour

_{chaque point.}

Le

_spectre

était

_mesuré,

sans

_diaphragme,

44

jours après

l’expérience

sur les

_{positons :}

il

_passait

alors au

plus

fa à 20 électrons par minute dans les

compteurs.

Fig. 9. -

I, le _spectre des _positons produits dans une feuille de

plomb (d’épaisseur 25 par les rayons y de Ra C; II, la partie due aux rayons y de 1 760 kV; III, la _partie due aux _{rayons y}

de 2 220 kV.

Le

_rapport

du nombre de

_positons

au nombre de

particules

à été trouvé de

2,5

à _{~.i0-~ pour} Ra C. (i) aature, 1935,1.36, 719.

TABLEAU I~~.

Nous avons

_trouvé,

_{pour le}

_rapport

entre les nombres de

_positons

_{émis par le tube entouré de :}

plomb épais,

et nu,

9 ,10.

: Le coefficient

_{d’absorption}

dû à la formation des

paires

par les rayons y de RaC

(raies

dues 1 780

et 2 220

_kV)

était

2,8

fois _{moindre que pour} ceux de ThC",

_{L’épaisseur}

de la couche utile de Pb était

_1,6

_{fois moindre. Cela donne pour} Ra C un rende-ment en

_positons

de

2,4.10-4;

voisin de celui

de Th (C-+

C").

Nous avons

_cherché,

_{par de nombreuses}

expériences

à déceler l’émission de

_positons

_{par Al} sous l’action des

_{rayons ~}

de Ra C.

_{D’après Skobelzyn}

et

_Stepanova,

cet effet est 50 à 100 fois

_plus

intense que celui des rayons y de RaC. Nous utilisions alternativement des filtres d’Al

_{d’épaisseurs}

_{0,~ ;}

_{0,~ ;}

i et 3 mm, et

différentes

valseurs de

Ho.

Les

résultats

figurent

dans le tableau IV.

D’autre

_part

nous avons mesuré l’émission de

positons

par une source nue,

puis

par la même entourée d’une couche d’Al de

0,5

ou 1 mm : de nombreuses

expériences

nous ont montré

_qu’un

filtre d’Al

d’épaisseur quelconque

diminue

_toujours

le nombre des

_positons.

Si donc l’effet de matérialisation de

l’énergie

des

_{rayons ~}

a

_lieu,

il est

_plusieurs

fois moindre que celui des rayons

y de

RaC.

Nous avons

_repris

_{l’expérience}

en

_changeant

la matière utilisée et les conditions

_{géométriques.}

L’ampoule

d’émanation

₍₇

_mC)

entourée d’une couche d’ébonite de

_0,

5 mm

_{qui qui}

arrêtait la

_plupart

des

positons

était au fond de

_{l’appareil, placée}

de

façon

que les

positons

restants ne

_puissent

_parvenir

aux

compteurs.

A

_{l’emplacement}

normal de la source, nous

placions,

inclinée à ~~° sur la direction moyenne du faisceau

_utile,

une lame de

_{plomb d’épaisseur}

25 (1.,

largeur 3

mm. Cette feuille était irradiée par les rayons y

et ~

de

_l’ampoule,

_{filtrés par les}

_0,5

mm

d’ébonite. Les

_{positons comptés}

sont ceux

qui

font

avec le

_{rayon ~}

_primaire

un

_angle

voisin de

_90",

et les conditions sont favorables pour observer les

positons

de

_{petite énergie}

_{(particulièrement}

nombreux

_d’après

les résultats de

_Skobelzyn

et

_Stepanova).

En effet, les

positons

de

_petite

on

_grande

vitesse sortent aussi facilement de la feuille mince de

_plomb,

tandis

_qu’avec

un filtre

_épais

d’Al entourant la source, la couche utile

est bien

_plus

_importante

_{pour les}

_{positons rapides}

des-rayons y, que pour ceux,

lents,

produits

par les. rayons

P.

Fig. 10. - Le

spectre des _{positons produits} dans une lame épaisse-de _{plomb par les rayons y} de Ra C.

On observait dans ces

_conditions,

un nombre très faible de

_positons

₍₅

env. _par

_minute)

dont le

_spectre,

assez _{peu exact}

₍₁₅₀

_positons

_par

_point),

est donné

figure

10. Il

_présente

deux chutes de 700 et 1 100 kV. De

_plus

en entourant la source de 2 mm

_d’Al,

_qui

arrête les

_{rayons ~,}

le nombre de

_positons

ne

_change

pas notablement. Ils sont donc bien dus au rayonne-ment _y.

Donc,

toutes nos

_expériences

_{pour mettre} en évidence l’émission de

_positons

_{par l’action d’un faisceau de}

rayons 5

ont échoué. C’est le second cas de contradiction

entre nos

_expériences

et celles faites à la chambre de Wilson.

Bethe et Heitler ont

_prévu

_{théoriquement}

_{que les}

probabilités

de formation de

_paires

_{pour les 3}

_{raies y}

2 620;2 220

et t 780 kV sont entre elles comme

_5,2;

3,3

et

1,25.

En

_supposant

_{que tous les}

_positons

émis par la feuille mince de

plomb

sont dus aux _{rayons 1} de RaC et en tenant

_compte

du rendement en

_positons

du

_plomb

_épais

_{irradié par les rayons ¡ de Th C"} nous pouvons déduire de nos

_expériences

ces

_rapports

de

171

les tirons de la courbe

_figure

10,

que nous divisons en deux

_parties.

Connaissant le

_rapport

des intensités des deux

raies,

nous trouvons

Le

_rapport

de la

_probabilité

_{pour la raie}

_{y 2}

620 kV de Th C à _{celle pour l’ensemble des deux raies 2 210}

et 1 780 kV de Ra C se déduit des

_expériences

avec les écrans

_épais

de

_plomb,

connaissant le

_rapport

des activités des sources de Th

_(C

_-~-

_C")

et de

Ra C’,

le nombre des

_quantas

de

_{désintégration}

et enfin le

rapport

des

_épaisseurs

utiles de

_l’écran,

dans les deux cas. Nous avons trouvé

Ces

_rapports

concordent assez bien avec les

_prévisions

théoriques.

7. Discussion des résultats. - Les

spectres

de

_positons

_{directement émis peu les} sources radio-actives

_présentent

des chutes

_brusques

_{correspondant}

aux

_énergies

hv - 2

_mc5l,

ou lzv est

_l’énergie

des rayons y de ces sources. On en observe une à la fin

du

spectre

de

_positons

de Th

_(C

_-~-

_G")

_pour

_l’énergie

1 600

_kV,

dans celui de Ra C _{pour les}

_énergies

760 et 1 200

_kV,

_énergies

mesurées à 2 ou 3 pour 100

_près.

La chute du

_spectre

de Th

_(C

_-}-

_C’)

_currespond

à la raie h v == 2 620 kV du

_rayonnement

_y, celle du

_spectre

de Ra C aux _{raies y de 1 780 et 2 220 kV.} Une

_partie

au

moins des

_positons

émis est donc due à la conversion interne des rayons y sur les niveaux

_d’énergie

_cinétique

négative

des électrons.

Il est intéressant de comparer les

spectres

de

_positons

directement émis à ceux des

_{positons produits}

_{par les} rayons y dans la feuille mince des Pb.

Ces derniers

_présentent

une

_asymétrie

très nette :

le nombre de

_particules

de

_grande

_énergie

est

_beaucoup

plus

grand

que celui des

particules

de faible

énergie,

et la

_partie

droite de ces

_spectres

_présente

des chutes

brusques,

moins tranchées que dans les

spectres

di-rects,

mais nettes néanmoins.

Cette

_asymétrie

tient à ce _{que les}

_{pai res}

se

produisent

dans le

_champ

_électrique

_{intense du noyau}

4e

Pb,

de

_{charge positive}

82,

qui

tend à ralentir l’électron et à accélérer le

_{positon :}

ce dernier

_acquiert

de ce fait un excès

_{d’énergie ;}

au

contraire,

pour les

paires produites

dans un

_champ

_faible,

_l’énergie

du

quantum

(diminuée de 2 ni c’)

se distribue

symétrique-ment entre les deux

_composants.

Cet effet

_explique,

dans la courbe des

_positons,

une

_asymétrie

favorable

aux

_grandes

_énergies,

dans celle des

_électrons,

au contraire une

_asymétrie

favorable aux faibles

_énergies.

Il en est de même en cas de conversion

_interne,

puisque

les

charges

des _noyaux de Th C" ou de RaC

sont

_pratiquement

_{les mêmes que celles du noyau}

de Pb. La seule différence est _que nous avons alors à faire à une onde y

sphérique.

Les consirlérations

_exposées

ci-dessus sont une illus-tration

_simple

et assez

_grossière

de la théorie de

_Jaeger

et Hulme

_(1),

_{qui permet}

de calculer la

_probabilité

de formation de

_paires

_{par conversion interne des rayons y.} Elle

_indique

comment cette

_{probabilité dépend}

de

l’énergie

du

_{quantum y}

et donne la

_répartition

des

positons

par

énergies

pour les différents

quantas

y.

Les courbes

_théoriques

de

_répartition

des

_positons

de conversion interne

_{;fig. 4}

et

₇₎

_présentent

une chute

brusque

pour les valeurs et décroissent gra-duellement en même

_temps

que

l’énergie

des

_positons.

Jaeger

et Hulme ont aussi calculé la

_répartition

_par

énergie

pour la matérialisation dans le

plomb (2).

La courbe

_théorique

est _{donnée pour} Th C" avec la courbe

expérimentale

sur les

_figures

3

_(III)

et 8

_(III

et

_IV).

Nos résultats confirment donc directement cette

théorie,

par la

présence

des chutes

brusques

aux

éner-gies

h v - 2 et _{par la}

_dissymétrie

de la courbe de la feuille mince de Pb. Mais en même

_temps,

_l’aspect

gé-néral du

_spectre

des

_positons

directement émis ne s’ac-corde pas avec les

_{prévisions théoriques :}

les

_spectres

de Th

_(C

-E-

C")

et Ra C sont riches en

_positons

de faible

vitesse,

avec

_même,

dans ce dernier cas, un

_léger

maximum _{pour 600 kV.} Cela ne

_peut

_pas

_provenir,

_pour

beaucoup

de

_raisons,

de la

_présence

de raies molles dans le

_{spectre - :}

les deux raies 1600 et 1800 kV de Th C sont très faibles et la

_probabilité

de formation de

_paires

doit être

_beaucoup

_{plus petite}

_{pour elles} que pour la raie

principale

intense de ~ 6~0 kV. La raie inférieure à 1 780 kV la

_plus

dure et la

_plus

in-tense de Ra C a

_l’énergie

1 420 kV et ne

_peut

_{pas créer} de

_{positons d’énergie supérieure}

à 400 kV. Les raies molles de Th C

_{n’apparaissent}

_{d’ailleurs pas dans le}

spectre

de matérialisation de la feuille mince de Pb.

Le rendement en

_positons

des rayons _y de Th

_{(C-I- C")}

est

4,5

fois

_{plus grand}

_que

_{pour Ra C,}

dans le cas de l’irradiation du

_Pb,

_{alors que pour l’émission}

_directe,

r les rendements sont _{à peu}

_{près égaux,}

le

_rapport

20132013

1

Pb étant

0,2)

pour Th

(C

+

C)

et voisin _{de 1 pour} Ra C.

Or,

si les raies _y

_{~ 6J~0,}

2 220 et 1 780 kV sont

_d’origine

quadrupole,

les rendements doivent être

_théorique

-ment les mêmes

_(les

raies molles n’intervenant

prati-quement

pas)

dans le cas de la matérialisation dans le Pb que pour la conversion interne. Si nous admettons que les

positons

directement émis

_proviennent

tous de la conversion

_interne,

nos résultats sont en désaccord

complet

avec la théorie de formation des

_paires,

_qui

s’appuie

sur les mêmes

_principes

dans les cas du

_plomb

et de la conversion interne.

Or,

toutes les données

expérimentales

obtenues

_jusqu’à

ce

_jour,

sur la

proba-(i) J. G. JAE&ER et LI. R HIILME. PROC. _Roy. Soc., A, 1935, ’148, Les courbes _{théoriqiies pour} les rayons y de ThC" nous

ont été aimablement _{communiquées} par H. R. _{Hulme, que} nous

bilité de formation des

_paires

_{par les rayons ’Y} de Th C" a

et Pb

+

Be en

_particulier.

sont en accord excellent s avec la théorie de Bethe et Heitler. De même la loi de r

dépendance

entre le numéro

_atomique

Z et le nombre 1 de

_paires

formées s’accorde avec

_celle,

_prévue,

_{de pro-} s

portionnalité

à Z2.

_Enfin,

la

_façon

dont la formation des i

paires dépend

de

_l’énergie

_{des rayons y, par Crane et} t

Lauritsen

₍₁₎

et

_nous-même,

_{ainsi que} nos résultats (

sur

_{l’asymétrie}

des courbes de

_répartition

des

_positons

_« confirment

_également

la théorie : il semble

_paradoxal

que la conversion interne des mêmes rayons y soit

en contradiction absolue avec elle. ,

Nous sommes donc amenés

_{à supposer}

_qu’une

_partie

seulement des

_positons

directs est liée aux _{rayons y.} Si nous

_séparons

cette

_partie,

déduite de

_{l’importance}

des chutes

_brusques

des

courbes,

1

_{interprétation}

des faits devient aisée. Aux

_{raies 2620, 2220}

et 1 780 kV

correspondent,

lors de la conversion

_interne,

des ren-dements

_{proportionnels}

à

_{3, 2 ;}

2,7

et 1 en bon accord

avec les calculs

_théoriques

de

_{Jaeger et}

Hulme

_qui

don-nent

_{3,5 ; 2,5}

et 1. Pour la valeur absolue du

rende-ment,

nous obtenons

4,5

à

_5,5

X

10~,

Jaeger

et Hulme

prévoyant

4,6.10-4.

La

_partie

résiduelle du

_spectre

de

_positons

a, dans

le cas de Th

_(C

_-~-

_{C") l’aspect}

d’un

_{spectre continu,}

avec maximum vers 350-400 kV limité à 1000 kV. La

limite du

_{spectre 8}

_{étant 2220kV,}

il semble

_possible

de supposer

qu’une partie

de

_l’énergie

_cinétique

des

rayons 8

se transforme en

_paires

_pendant

la

désinté-gration.

S’il en est

_ainsi,

la limite

_d’énergie

du

spectre

de positons ne _{doit pas}

_dépasser

E -

_{M C2}

repré-sente

_l’énergie

limite du

_{spectre :}

: c’est ce

_qu’on

observe aussi bien pour Ra C _{que pour Th}

_(C

_-+-

_C").

Le

_spectre

résiduel de RaC

_est,

en

_{effet, continu,}

avec maximum entre 300 et 350

_kV,

et une extrémité à décroissance lente

_jusqu’à

1700 kV. La fin du

_spectre

(1) H. R. CRANE et C. C. LAURITSEN. Intern. _conf. on

_Physics,

Londres, i93~.

Lprès

la dernière chute

_brusque

à 1200 kV est intéres-ante : si _{elle était due à des rayons} y

d’énergie

supé-rieure, les ordonnées devraient rester constantes

_quand

’énergie

eroît,

puis

tomber

_brusquement.

D’autre

_part,

¡ïl y avait une

_{raie y}

assez intense

_d’énergie

supé-rieure à 2220

_kV,

elle se manifesterait encore

_plus

net-;ement dans le

_spectre

de

_positons

de la lame de

_plomb,

lui

ne montre dans cette

_{région qu’un}

nombre

insi-gnifiant

de

_particules.

Nous avons

_déjà

_examiné,

dans notre

_{premier travail,}

deux

_{origines possibles}

_{pour les}

_positons

résiduels : t° L’existence dans la famille du Radium d’une sub-stance

_qui

se

_désintègre

avec émission de

_{positons ;}

1

2° La création d’une

_paire

par

particule g

au moment de la _{destruction du noyau. On}

_imagine

difficilement

une chaîne de

_{désintégrations compatible}

avec _la pre-mière

_hypothèse.

Herzfinkiel et Herzhaft

₍₁₎

ont d’ail-leurs établi

_{expérimentalement}

_{que la}

_{désintégration}

de Ra Cavec émission de

_{positons correspond,}

si elle

_existe,

à une activité 10-5 fois

_plus

faible _{que la}

_{désintégration}

normale.

La deuxième

_hypothèse

nous semble

_{plus acceptable,}

malgré

des

_{objections théoriques}

sérieuses,

et bien

qu’il

ne se

_produise

rien

_d’analogue

dans l’action des

rayons ~

sur _{les noyaux}

_{étrangers ;}

il est

_possible

_que l’effet soit lié au _processus

_global

de

_{désintégration}

_~,

et ne

_puisse

être

_{compris qu’avec}

une solution

_générale

du

_problème

de la

_{désintégration ~ .}

En admettant cette deuxième

_hypothèse,

nous

_rapporterons

le nombre de

positons

résiduels directement émis à celui des

parti-cules ~

d’énergie supérieure

à 2 mc2. Dans le cas de Th

(C

+

C’’)

le rendement ainsi calculé est de l’ordre de

~,4.

10-1,

dans le cas de Ra

_{C, 2,5}

à 3.10-4. Cette

analogie

des _{rendements pour les deux corps est} natu-relle, car leurs

_spectres

diffèrent peu.

~1~ H. lIERzpnKIEL et J. HERZHAFT. Roczraikozo

_Cheniji,

Warszawa, 1934~ 44.