Convection thermique d’un fluide diélectrique confiné dans un anneau cylindrique en rotation auquel est appliquée une force diélectrophorétique
Antoine MEYER, Changwoo KANG, Harunori N. YOSHIKAWA et Innocent MUTABAZI Normandie Univ, UNIHAVRE, CNRS, LOMC, 76600 Le Havre, France
r z
𝜑 R
1W
R
2T
1T
2~
V
t 2V0sin
2ft
∞
Fluide Newtonien diélectrique :
permittivité 𝜺 masse volumique 𝝆 diffusivité thermique 𝜿 viscosité cinématique 𝝂
Approximation de Boussinesq: 𝜌 = 𝜌2 1 − 𝛼𝜃 ; 𝜀 = 𝜀2 1 − 𝑒𝜃 avec 𝜃 = 𝑇 − 𝑇2 Deux poussées thermiques interviennent :
𝑃𝐶 = −ρ𝛼𝜃 𝑔𝑐
• La poussée centrifuge :
• La poussée diélectrophorétique : 𝑃𝐷𝐸𝑃 = −ρ𝛼𝜃 𝑔𝑒 𝑔𝑒 = 𝑒
ρα𝛻ε2𝐸2 2 𝑔𝑐 = 𝑟Ω2 𝑒𝑟 avec :
avec :
Applications en astrophysique et en géophysique où les poussées radiales jouent un rôle important.
Introduction
Résultats
Perturbations de température et de vitesse dans les plans (𝑟, 𝜑)et (𝜑, 𝑧)pour 𝜂 = 0,5et 𝑃𝑟 = 10.
(1) 𝛾𝑎= 𝛾𝑒= −0,01; 𝐿 = −2192; 𝑅𝑎 = −4221
(2) 𝛾𝑎= 𝛾𝑒= 0,01; 𝐿 = 1527; 𝑅𝑎 = 5
(3) 𝛾𝑎= 𝛾𝑒= 0,01; 𝐿 = 4817; 𝑅𝑎 = 4000 Paramètres sans dimension :
𝜂 = 𝑅1/𝑅2; 𝑃𝑟 = 𝜈/𝜅; 𝛾𝑎= 𝛼(𝑇1− 𝑇2); 𝛾𝑒= 𝑒(𝑇1− 𝑇2)
T1 T2 ge(R)d3
L
T1 T2 gc(R)d3 Ra
Rayleigh électrique : ; Rayleigh centrifuge :
Faible influence de Pr sur la stabilité, mais forte influence sur la nature instationnaire.
La rotation solide favorise fortement les modes en colonnes.
Instable Stable
Instable Stable
(a) : diagramme de stabilité et (b) : fréquence dans le référentiel en rotation : 𝜂 = 0,5; |𝛾𝑎| = |𝛾𝑒| = 10−2
(a)
(b)
(1) (2)
(3)
𝛾𝑒< 0 𝛾𝑒> 0
𝛾𝑎> 0
𝛾𝑎< 0