Recherches comparées sur les forces de gravitation dans les gaz et les liquides

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Recherches comparées sur les forces de gravitation dans les gaz et les liquides

V. Crémieu

To cite this version:

V. Crémieu. Recherches comparées sur les forces de gravitation dans les gaz et les liquides. J. Phys.

Theor. Appl., 1907, 6 (1), pp.284-298. �10.1051/jphystap:019070060028401�. �jpa-00241211�

284

Le procédé que je signale permettrait de réaliser les conditions voulues.

Sans doute serait-il préférable ^de remplacer l’arc chantant par ^un alternateur d’un grand ^{nombre de} périodes.

Grâce à l’obligeance ^{de M. Villard,} j’ai pu voir fonctionner l’al- ternateur de 500 périodes du laboratoire de l’École normale et constater la facilité avec laquelle ^{il se} prête ^à la réalisation des

phénomènes de résonance. Un pareil alternateur conviendrait vrai- semblablement pour l’alimentation du Tesla d’émission, ^{et la fré-} quence des trains (1 .000 ^par seconde) ^aurait déjà ^{une valeur assez}

élevée pour accroître dans ^une proportion notable les effets enregis-

trés par le bolomètre.

RECHERCHES COMPARÉES SUR LES FORCES DE GRAVITATION DANS LES GAZ ET LES LIQUIDES;

Par M. V. CRÉMIEU (1).

Dans un précédent ^article (2~, j’ai exposé les idées directrices de

mes recherches et les expériences de vérification déjà entreprises.

.T’ai donné, ^de plus, les résultats déjà ^{obtenus, dont} quelques-uns,

sans confirmer nettement mes hypothèses, ^sont cependant ^{de nature}

à laisser espérer ^une confirmation.

A la fin de 1905, je m’étais aperçu que les appareils ^dont je ^me

servais présentaient plusieurs ^{défauts très} graves. Lie plus grave de tous consistait en ce que l’eau employée ^{comme milieu dans les} expériences ^{était contenue dans une} enveloppe ^en fer étamé, au ^con-

tact de laquelle elle dissolvait de l’oxyde de fer colloïdal qui ^ne

tardait pas ^à rendre tout mouvement de la balance de torsion im-

possible.

Pour remédier à cet inconvénient, voici les différentes opérations qui ^{ont été} effectuées :

1° lB1odifications à la double enveloppe.

^La plaque supé-

rieure FF ^a été doublée d’une plaque ^{de nickel} poli ^{de 1 millimètre}

(1) Communication faite à la Société française ^de Physique, ^{séance du 1°r fé-}

vrier 1907.

(2) J. ^{cle 4, série, t. V, p. 25; 1906.}

Article published online by EDP Sciences and available at

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019070060028401

285

d’épaisseur, ^{vissée sur FF et} percée ^{de trous} correspondant ^{à ceux} déjà existants, qui laissent passer les différentes parties ^de l’appa-

reil.

FIG. 1.

Un cylindre ^de nickel, vertical, de hauteur supérieure due 2 centi- mètres à FS, ^{vient se fixer sur la} plaque ^{de nickel du} fond, ^{à l’aide}

d’un joint pratiqué ^{dans une} gouttière circulaire de nickel. Le dia- mètre de ce cylindre ^{est très} légèrement supérieur ^{à celui du} cylindre CC, ^{de sorte} que, lorsqu’on ferme la double enveloppe, ^le cylindre ^{de nickel rentre dans} CC, ^{et le} fond de la double enveloppe

se trouve ainsi entièrement doublé de nickel.

D’autre part, ^{toutes les} pièces métalliques ^{de cuivre ou de bronze}

qui, ^{au cours des} expériences, plongent aussi dans l’eau SS, ^{ont été}

nickelées, ^{sous une assez forte} épaisseur.

286

Dans ces conditions, la couche d’eau SS ne touchait plus que du

nickel, ^{du verre ou du} platine.

2° Modifications ^à l’électro-dynamomètre ^téînoin.

Au cours des

mesures dans l’eau, la balance de torsion n’oscille plus ; ^{elle est}

presque apériodique par le frottement des sphères immergées

contre le liquide. ^{Or il est} toujours ^à craindre que, l’eau devenant

impure, ^{ou sa surface se couvrant de fines} poussières, la sensibilité de l’appareil diminue. Il est donc indispensable, pour des expé-

riences comparées, ^de disposer ^à l’intérieur de l’appareil ^un couple ^{témoin autre} que celui dû ^aux attractions newtoniennes et

réglable ^à distance, ^de façon ^à pouvoir commander les mouvements de la balance de torsion. Dans l’appareil ^de 1905, ^ce couple était pro- duit entre les bobines B, B~, ^{l’une B} solidaire du levier de la balance de torsion, ^l’autre B4, maintenue fixe ^au centre de B à l’aide d’une

tige convenablement placée. En faisant circuler dans ces bobines

un courant convenable, ^{on obtenait un} couple qui agissait ^{sur le}

levier EE. Mais cette disposition, qui ^avait paru la plus simple,

était très défectueuse. Le moindre décentrage relatif des deux bobines modifiait la sensibilité de l’électro-dynamomètre qu’elles

constituent.

De plus, pour opérer ^à des distances différentes entre les

sphères ^{G et les} cylindres K, ^{on tourne le} goniomètre ¹ d’angles égaux ^{à ceux} des facettes successives du miroir II, ^de façon ^{à ob-}

server le mouvement par réflexion dans ^ces différentes facettes. La bobine B, solidaire du levier, ^{tourne aussi} d’angles égaux ^{à ceux}

dont. on tourne le goniomètre, tandis que la bobine B’ ^reste fixe. Ces deux bobines faisaient, par suite, ^des angles ^très différents pour

chaque ^série d’opérations, ^ce qui exigeait ^à chaque changement ^de

distance un nouvel étalonnage.

Pour remédier à ces inconvénients, ^{on a} remplacé les deux bo- bines concentriques par deux bobines plates de même diamètre,.

L’une est fixée par ^une petite tige ^sur l’axe d’oscillation du levier,

son plan dirigé parallèlement ^{au fil de} suspension. ^{Cette bobine suit}

les mouvements du levier, ^{son centre décrivant une} circonférence

,

de 7 centimètres de rayon. ^L’autre bobine est fixée à l’extrémité d’une tige solidaire de l’axe L du goniomètre de torsion 1 ; ^{de sorte} que, lorsqu’on ^{tourne ce} goniomètre, ^la bobine fixe tourne d’un

angle égal ^{sur un cercle de 7} centimètres de _rayon. La distance

entre les deux bobines qui constituent l’électromètre demeure donc

287 constante. De plus, ^un léger décentrage ^influe beaucoup moins,

dans cette disposition, ^{sur la} sensihilité de l’électro-dynamomètre.

On a donc un couple ^témoin toujours comparable ^{à lui-même.}

On envoie dans la bobine mobile ^un courant d’intensité constante, 1 milliampère ^en général. ^{Dans la} bobine fixe circule un courant

indépendant ^du premier ^et dirigé ^de façon que les bobines ^se repoussent. ^{C’est sur ce courant} qu’on agit pour commander les ^mou- vements de la balance de torsion.

On ne change jamais l’intensité du courant circulant dans la bo- bine mobile, parce que ^{ce courant} arrive par ^le fil de suspension qu’il importe ^{de soumettre à des} actions aussi constantes que pos-

sible.

31 J.1fodi{ications ^aux sphères ^attirées G, ^G.

^Les sphères ^mobiles employées ^{en 1905 étaient en bronze} platiné ^et pesaient ¹ kilogramme

chacune.

Je les ai remplacées par des sphères creuses en bronze. Chaque sphère ^est constituée _par deux hémisphères ^se vissant l’un sur

l’autre. Vissés à fond, ils forment une enveloppe sphérique ^inté-

rieurement et extérieurement, ^au 1/20 ^de millimètre, ^{les centres des}

deux sphères ^étant concentriques ^{avec la mème} précision. L’épaisseur

de l’enveloppe ^est de 2 millimètres et demi. Les surfaces extérieures et intérieures sont platinées.

Le diamètre de la cavité intérieure est de 70 millimètres,. Chaque sphère peut contenir, ^à 160, 2444 grammes de ^{mercure ou} 180 grammes d’eau distillée.

Le poids ^de chaque enveloppe ^{est de 422} grammes.

Ces sphères, dont la fabrication a été fort délicate, ^111’ont permis

d’effectner de précieuses vérifications. On verra en effet qu’en opé-

rant avec du mercure, puis ^{de l’eau à} l’intérieur des sphères, ^leur

surface extérieure delneurant la même, j’ai pu acquérir ^{la certitude}

que les ^effets observés sont bien dus à la masse et non à quelque phénomène superficiel accessoire.

41 Fabrication des rubans d’acier. - Le fil de suspension LLI était,

pour ^les expériences ^{de 1905, un ruban} d’acier de d’épaisseur

et de largeur, obtenu par laminage ^{de cordes à} piano ^de

de diamètre.

Le laminage ^{de ces fils} présente ^de grandes difficultés, parce que

l’acier du fil est presque ^{aussi dur} que celui ^des cylindres ^{du lamai-}

noir ; par suite, ^le fil s’iiiertiste partiellement ^{dans le} cylindre.

288

Pour arriver à des épaisseurs ^de 0’~’~,06, ^{on est} obligé de recuire fortement l’acier entre les passes successives qu’on lui fait subir.

Mais ces recuits ont l’inconvénient de modifier beaucoup ^{la téna-}

cité du métal, et on constate que ^sa force portante ^{diminue dans de}

très fortes proportions.

Du reste, ^{le même} inconvénient existe, ^{à un} degré ^encore plus élevé, pour les fils de platine ^{iridié et ceux} d’argent. ^{Ces métaux}

ont, d’ailleurs, l’inconvénient d’être plus ^mous que l’acier ^et de

s’allonger considérablement au lanlinage, tandis que l’allongement

de l’acier est très faible. Je m’en suis donc tenu à l’acier.

Mais tout ce qu’on peut obtenir, ^{si on lamine sans} recuire, ^c’est

de descendre à 0~,09 ^ou omm,08 d’épaisseur. ^{Et encore cette} épais-

seur n’est pas constante; ^{elle varie d’environ} 1/8 ^{sur des} longueurs égales ^à la circonférence des cylindres ^du laminoir; ^{en sorte} qu’on a,

sur un morceau de 1 mètre de long, ^des épaisseurs successives variant périodiquement ^{de 0,09 à} 0,08 par exemple.

Si on part de fils d’acier de omm,2 ^de diamètre, ^{on voit} qu’on gagne peu, ^au point ^{de vue du} couple ^{de torsion, en} descendant seulement à 0--,09 d’épaisseur.

Il y ^a, de plus, ^un inconvénient assez grave. Les rubans obtenus

sans recuit conservent leur force portante, ^{mais ils ne sont} jamais plans. ^Ils constituent, ^en réalité, des hélices à pas très allongés,

par suite d’écrouissages irréguliers produits ^en différentes régions

des bords du ruban. Sous l’action des poids qu’ils supportent, ^ces rubans se détordent très lentement, ^et les effets de cette détorsion

s’ajoutent ^{aux effets} perturbateurs, déjà ^assez graves, de la torsion résiduelle.

Je suis arrivé à supprimer ^ces différents inconvénients de la façon

suivante :

On prend un morceau de ruban laminé sans recuit, ^de longueur

double de celle qu’on ^veut utiliser, ^{et on attache} les extrémités à deux pinces solides; puis, ^{on soumet le ruban à une tension voisine}

de la charge élastique ^maximum pendant vingt-quatre ^{heures. On} produit alors dans le fil, ^à l’aide d’une force électromotrice conve-

nable, ^{un courant} électrique juste suffisant pour le porter ^{à envi-}

ron 250-3000.

Dans ces conditions, ^les parties minces du fil s’échauffent plus ^et

deviennent bleues ; ^les parties épaisses s’échauffent moins et passent

seulement au jaune.

289 On a ainsi donné à la fois au ruban un recuit très modéré, ^{et ins-}

crit sur sa longueur ^ses variations d’épaisseur.

On tend alors le ruban sur une planche de bois dur bien poli ^et,

à l’aide de papier ^émeri fin, ^ou mieux d’une pierre ^{dite « d’Arkan-}

sas ^» mouillée de pétrole, ^{on use les} parties jaunes ^aussi régulière-

ment que possible. ^{Au bout de} quelques ^{heures on redonne un recuit} électrique, ^{on laisse en} suspension quelques heures, ^{et on recom-}

mence à user avec la pierre; ^on répète ^ces opérations jusqu’à ^ce que le recuit produise ^{une couleur} bleue sensiblement uniforme tout le

long du ruban. Il faut seulement de la patience. L’usure doit être faite à petits coups, aussi réguliers que possible.

J’ai pu ainsi, ^en partant ^de rubans dont l’épaisseur primitive ^était

de à obtenir des rubans de 0--,065 d’épaisseur, ^0~,48

de large, parfaitement réguliers ^et presque complètement ^{dénués de}

torsion résiduelle.

Leur charge élastique ^{maximum est voisine de 9} kilogrammes.

Dans les expériences, ^ils supportent ⁷ kilogrammes ; ^{le fil} cylindrique

de 0~,2~5, ^{dont le} laminage ^avait produit ^{les rubans, avait} pour

charge élastique ~0~~,~00. ^La perte ^{est donc} négligeable, ^{si on tient} compte de la diminution de section.

Quant ^{à la} suppression ^{de la torsion} résiduelle, je l’attribue à l’usure régulière ^et continu..e, qui ^{constitue une sorte} de repassage

prolongé.

J,l1ode operatoire.

^Le montage ^de l’appareil ^est, par ailleurs,

identique ^{à celui de 1905.}

Le mode opératoire ^consiste, après’ avoir fermé la double enve-

loppe ^{et l’avoir} remplie ^de liquide, ^{à observer d’abord la} position d’équilibre ^très stable que l’appareil ^ne tarde pas ^à prendre.

Cette position ^{une fois connue, on} envoie dans les cylindres ^fixes, supposés vides, ^{le mercure} qui ^doit produire l’attraction. Il est néces- saire de faire circuler ce mercure avec beaucoup ^de précautions.

Une circulation trop rapide amène par frottement et choc du liquide

contre les tubes et les parois, ^un échauffement de quelques ^dixièmes

de degré, ^suffisant pour provoquer des ^courants d’air au sein de la double enveloppe ; ^{il en} résulte des mouvements irréguliers ^{de la}

balance de torsion.

Du reste, malgré ^tout le soin que j’ai pu apporter ^au remplissage

des cylindres, il y ^a toujours ^un échauffement de 2 à 3 dixièmes de

degré. ^Les ditférents moyens que j’ai employés pour éviter ^cet

290

inconvénient, tels par exemple que de plonger ^les tubes d’amenée du mercure dans un bain liquide communiquant ^{avec le} liquide ^de

la double enveloppe, ^n’ont pu réussir ^à le supprimer entièrement.

Mais, ^{en attendant un} temps suffisant, ^{trois à} quatre ^{heures en} général, la balance de torsion prend ^{une seconde} position d’équilibre

bien stable. On lit alors la déviation prise par rapport ^{à la} première position d’équilibre.

Puis, ^{on vide les} cylindres. La balance retourne à sa première position ^{ou à une} position très voisine. S’il _y a un petit écart, ^{il est} dû en général ^à des torsions résiduelles, ^{et s’élimine dans les}

moyennes.

A la vidange, ^{le mercure est} remplacé par de l’air à l’intérieur des

cylindres fixes. Celui-ci s’échauffe légèrement aussi ; ^{mais sa} capa- cité calorifique ^est si faible que les effets ^{ne se} font pas sentir ^sur la

balance, ^si bien que celle-ci prend ^{de suite sa nouvelle} position d’équilibre.

On fait ainsi plusieurs séries de remplissage ^de vidange pour

chaque position ^des sphères G, ^{et cela au} sein de l’air. On passe ensuite à une seconde valeur de la distance entre les sphères ^{G et les} cylindres ^{K, en tournant le} goniomètre ^{1 d’un} angle ^{de IOD} égal ^à l’angle ^{que font entre} elles les facettes du miroir M. On fait ^{à cette} nouvelle distance une seconde série de mesures. On a opéré ^ainsi

, pour quatre facettes successives du miroir, par conséquent pour

quatre valeurs de la distance GK.

On remplit ^{alors le fond de} l’appareil ^d’eau distillée, ^ce liquide baignant ^les sphères ^{et les} cylindres ^et immergeant ^tout l’appareil jusqu’au ^{niveau SS. On a} déterminé dans l’eau les déviations obte-

nues par remplissage ^et vidange, pour les quatre ^{distances succes-} sives. Puis, ^{on a de nouveau} vidé l’eau distillée et refait les séries de ,détermination dans l’air.

L’appareil ^{a été alors} démonté, ^{et on a} installé deux cuves en

:zinc recouvert de vernis du Japon. ^{Des tubes de} verre, adaptés ^aux

tubes RTZ, permettaient ^de remplir ^{ou de vider} ces cuves. L’appa-

reil a été refermé, ^{et on a} répété ^toutes les séries précédentes, ^dans

l’air d’abord, puis ^{les cuves} pleines d’eau, puis ^dans l’air. Cette fois,

les sphères ^seules baignaient ^dans l’eau, ^les cylindres ^{restant dans}

l’air.

Dans toutes ces opérations, ^{à cuves} séparées ^{ou à cuve} unique, ^on

a étalonné une fois pour ^toutes l’électro-dynamométre ^{témoin en}

291 fonction d’une intensité de courant circulant dans les bobines, ^et

d’une torsion du fil du même ordre de grandeur que la torsion pro-

voquée par l’attraction newtonienne ^{à mesurer.}

Lorsqu’on passe de l’air ^à l’eau, ^on peut ^s’assurer ainsi que ^{la sen-} sibilité de l’appareil ^n’a pas varié, ^ce qui ^{est tout à fait} indispensable ;

dans le liquide, ^en effet, ^les sphères reçoivent ^une poussée qui ^dimi--

nue la tension du fil LL4, ^{et on} pourrait ^{craindre une variation con-}

sécutive du couple de torsion.

D’autre part, ^{la balance est} sensiblement apériodique ^dans l’eau,

et il faut pouvoir ^s’assurer qu’elle ^{est demeurée} cependant ^{tout à}

fait libre.

Enfin, chaque ^mesure de déviation est accompagnée, ^{dans l’air,}

d’une mesure de la période d’oscillation.

En troisième lieu, ^{on a} démonté de nouveau l’appareil; ^les sphères

,

mobiles ont été vidées de leur _mercure, et remplies ^{d’eau distillée.}

On ^a supprimé ^{les cuves.} Enfin, ^{on a vissé sous le fléau} EE, ^{et dans}

le prolongement ^{du fil} LL ~ , ^un cylindre ^de plomb soigneusement

tourné et pesant ^à peu près la différence entre le poids ^{du mercure}

et celui de l’eau qui remplit ^les sphères ^{mobiles, soit 4 536} grammes.

L’adjonction ^{de ce} cylindre ^m’a obligé ^de supprimer le fil de pla-

tine qui, plongeant ^{dans une} capsule pleine ^{de mercure,} assurait le retour du courant envoyé ^dans la bobine B par le fil de suspen- sion LL ~ , ^{de sorte} que, pour ^cette troisième série, je n’ai pas ^eu le contrôle électro-dynamométrique. Mais je ^ne crois pas qu’il ^{ait été}

bien nécessaire.

L’appareil ^{a été alors refermé, et} j’ai déterminé pour les quatre

distances les déviations et périodes dans l’air et les déviations dans l’eau.

Indépendamment ^{de ces} opérations, j’ai ^{mesuré d’abord toutes}

les distances géométriques ^de l’appareil, puis la distance 1B. du mi- roir M à l’éclielle et à la lunette d’observation.

De plus, ^{en amenant les} sphères juste ^{au contact des} cylindres, j’ai déterminé, par ^une lecture directe, ^la position correspondant ^à

ce contact. On conçoit que, connaissant ^la distance et les angles

que font ^{entre elles} les facettes du miroir, ^on peut ^{en déduire les} distances successives entre les surfaces des sphères ^{G et des} cylindres K, et les distances des centres de G aux axes des cylindres ^K.

L’appareil ^est réglé ^de façon que le ^{contact ait} lieu exactement à la

fois pour les deux sphères ^{et les deux} cylindres.

292

11 faut noter, ^en passant, que, pour les _mesures, les lectures se

font à travers les deux glaces M, 3I’ et la couche d’eau qui ^les sépare.

Si ^ces glaces ^étaient rigoureusement parallèles ^entre elles, ^{elles in-}

troduiraient une correction, ^{la même dans tous} les cas, ^et qu’on pourrait déterminer une fois _pour toutes en lisant le contact avant de mette les enveloppes ^{G, G et} après ^les avoir mises. Le calcul

indique que ^cette correction serait de l’ordre de 1 millimètre.

Malheureusement l’appareil ^n’est pas ^assez parfait pour qu’on puisse régler ^le parallélisme ^{de l~l et 1B1/. Ces} glaces ^{font entre elles}

un angle ^de vingt ^à quarante ^minutes d’arc, qui varie, ^du reste, d’un remontage ^{à un autre. Dans ces} conditions, les déviations lues sont entachées d’une erreur qui ^{varie un} peu suivant la région ^{de l’échelle}

d’observation réfléchie, ^et qu’il ^est indispensable ^{de connaître exac-}

tement. Tout ce que je puis affirmer, c’est que ^{cette erreur} n’excède pas 1j50e ^{de la} déviation lue.

Mais il en résulte _{que l’on} ne peut pas, ^à l’aide de ces déviations,

calculer exactement la valeur de la constante newtonienne.

D’ailleurs, ^{comme les mesures} dans l’air et dans l’eau que ^l’on compare ^sont toujours ^{obtenues sans} démontage intermédiaire, ^cette

correction de réfraction n’invervient heureusement pas ^sur leur ^corn-

parabilité.

Il faudra évidemment modifier ce point ^de l’appareil pour les me- sures futures.

Constantes de

Voici un tableau qui ^{réunit la valeur}

de toutes les constantes de l’appareil :

293

294

Le tableau de la page ²⁹³ résume les résultats obtenus au cours des différentes séries effectuées. Les nombres de ce tableau

sont affectés de poids p ^calculés d’après ^{la formule :}

dans laquelle ^{12 est} le nombre de lectures dont ~ est la moyenne, ^et

e l’écart maximum entre cette moyenne ^et les membres qui ^{la com-} posent.

FiG. 2.

D’autre part, les déviations obtenues dans les séries à sphères pleines ^d’eau permettent ^{de connaître} la correction à faire subir aux

déviations ô dans l’air, ^à sphères pleines ^{de mercure} pour pouvoir

calculer la valeur du coefficient fi de Newton, ^à l’aide des constantes de l’appareil. Toutefois, pour les raisons que j’ai exposées plus haut, ^il y ^a des corrections de réfraction _que l’on peut faire. J’ai ce-

pendant ^{fait le} calcul pour six séries.

Le calcul de l’attraction entre les sphères ^{et les} cylindres ^{est fait à}

l’aide d’une formule de quadrature mécanique ^que je ^{dois à l’obli-}

geance de M. Andoyer.

L’attraction exercée sur un point ^{0 de} masse ~ par ^un cylindre plein, ^de révolution, homogène, de densité _p, de rayon R, ^{de hau-}

teur 2h, ^le point ^étant placé ^dans la section médiane du cylindre, ^à

l’extérieur, ^{à une} di stance a de l’axe, ^a pour expression:

295

qui ^{se ramène à :}

En envisageant ^alors la fonction

et un nombre entier _{p ,} on fera :

et l’on aura :

avec d’autant plus d’approximation que p ^sera plus grand.

En faisant _p ⁼ 6, ^{on a} déjà ^une approximation. ^très supérieure

au millième.

Pour chaque distance, ^{il faut calculer à} la fois l’attraction des deux cylindres ^{sur une} sphère ; ^les effets de ces deux attractions se

retranchent. Voici le tableau des valeurs obtenues. Les numéros

correspondent ^{à ceux du tableau} précédent.

On voit que les valeurs particulières, ^{aussi bien} que la moyenne,

se rapprochent ^{assez du nombre de} Boys (6,67 ^X 10-8) ^pour . qu’on puisse ^affirmer qu’aucune ^erreur systématique grave n’entache les mesures de comparaison. ^{Les valeurs} obtenues pour ^le rapport -z à z,

r

peuvent ^{donc être} considérées comme exemptes elles-mêmes de

graves ^erreurs.

296

Or on sait que, dans la théorie du potentiel ^{newtonien et en vertu}

du principe d’Archimède, ^{si d est la densité des} sphères mobiles, d’

celle du liquide qui ^les baigne, ^on devrait avoir :

Dans le cas des sphères pleines ^de mercure, d _d ^{d 1 = 0,919.}

Dans le cas des sphères pleines 0,61.

’

On voit, par le tabléau 1, que les valeurs déduites de l’observation sont toujours ^nettement plus grandes que la valeur théorique.

La moyenne de ^ces valeurs observées est de 0,959 ^{dans le cas des}

sphères pleines ^{de mercure.}

Il _y a donc là une confirmation des résultats de ^mes expériences

antérieures.

Cependant ^{on ne} peut ^encore tirer de conclusion définitive.

Les valeurs particulières ^{de j} , présentent ^{entre elles} des diffé- 6

rences encore trop considérables.

Cela peut ^{tenir à} plusieurs ^{causes. Deux au moins me sont con-}

nues.

En premier lieu, lorsqu’on envoie l’eau qui ^vient immerger ^les sphères, ^celles-ci reçoivent ^une poussée. ^{Il en} résulte, pour le fil de

suspension, ^une diminution de charge ^{de 463} grammes, ^sous l’in- fluence de laquelle ^{le zéro de} l’appareil ^se déplace d’environ 100 mil- limètres. Ce déplacement ^est d’ailleurs toujours ^{le même,} quelle que soit la distance entre les sphères ^{et les} cylindres, ^ce qui permet

d’affirmer qu’il n’est pas dîi ^{à un} effet électrique qui pourrait ^se pro- duire au contact de l’eau et des métaux.

Du reste, ^le déplacement ^{est encore} identique, qu’on opère ^en

cuve unique ou en cuves séparées, ^{et, s’il} y avait un effet électrique,

il varierait certainement, puisque, ^{dans le cas de la cuve} unique, ^{on a}

comme métaux le platine ^des sphères ^et le nickel des cylindres, ^tan-

dis que, dans le ^cas des cuves séparées, ^{on a} platine ^{et zinc verni.}

Enfin, l’électro-dynamoinètre ^témoin permet ^{de constater} que ^{sa sen-} sibilité ne varie pas.

Il n’y ^a donc pas de causes d’erreur systématique ^{à craindre du}

fait de ce changement ^{de zéro. Mais il a} pour effet que les lectures

297

ne se font plus ^{dans la même} région de l’échelle. La correction de réfraction n’est donc plus ^{la même.}

En outre, pour pouvoir comparer les déviations Õ ^et o", il faut les

ramener à une même distance. Or la correction de distance suppose

connues les distances elles-mêmes. Celles-ci sont calculées à partir ^des

lectures. Elles sont donc entachées aussi de l’erreur de réfraction.

Celle-ci s’ajoute dans certains _cas, se retranche dans d’autres.

D’où ^une première incertitude.

En second lieu, l’examen détaillé de l’ensemble des observations

a montré nettement que, lorsqu’on opère dans l’eau en cuve unique,

on obtient, pour les lectures faites quelques ^heures après ^l’imnler- sion, des valeurs trop faibles, qui ^{vont en} augmentant ^{avec le} temps

et n’atteignent ^{une valeur constante} qu’au bout de trois ou quatre jours d’immersion. En cuves séparées, ^les déviations prennent plus

rapidement leur valeur définitive.

Il _{y a} là un effet assez singulier; je ^serai porté ^à l’attribuer à une

faible couche d’air qui peut ^{rester adhérente aux} sphères ^{et aux} cylindres ^{au moment de} l’immersion ; ^et les déviations iraient ^en croissant jusqu’à ^{ce que le} contact entre le liquide ^{et le métal soit}

devenu parfait, ^ce qui certainement a lieu beaucoup plus vite dans le

cas des cuves séparées, ^{où 4 litres de} liquide ^{sont seuls en} jeu ^{et où le}

contact avec les sphères intervient seul, ^tandis qu’il y ^a 70 litres en

jeu ^{dans le cas de la cuve unique, et le contact} intervient ^avec les

cylindres ^{et les} sphères.

Quoi qu’il ^{en soit de cette} explication, ^{le fait de} l’augmentation progressive ^des déviations est incontestable ^{en cuve} unique.

Or je n’ai pu connaître ^ce fait qu’en ^{discutant et calculant mes}

résultats.

On verra sur le tableau 1 que presque ^toutes les valeurs de ~’ en cuve unique ^sont plus ^faibles qu’en ^cuves séparées. ^{Il est} donc pro- bable _{que, si} j’avais ^{attendn un} temps suffisant pour ^les lectures en cuve unique, j’aurais des résultats plus ^{voisins de} ceux en cuves

séparées.

Quelle que soit la valeur de ^cette explication, je ^{me borne à con-} clure, pour le moment, ^de la manière suivante :

Dans un champ gravifique ^très con1.’ergent, ^un corps plongé ^dans

un liquide semble sott»îis à quelque ^{chose de} lJlus que ^la entre la poussée hydrostatique ^et newtonienne.

Il y a le plus grand ^{intérêt à reprendre} ces mesures en tenant

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compte des résultats acquis. Il faut d’abord refaire les séries dans

l’eau, puis ^les répéter dans différents liquides. ^De plus, ^il faut, pour obtenir ^une précision plus grande, ^{modifier la} disposition ^des glaces. ^Plusieurs modifications, dans le détail desquelles ^{il serait}

fastidieux d’entrer, ^sont aussi nécessaires. Les plus importantes

consisteront à améliorer encore l’électro-dynamomètre ^{et à} changer

le mode d’attache des sphères ^au levier E~~.

TÉLÉGRAPHIE RAPIDE SYSTÈME POLLAK ET VIRAG ;

Par M. DÉSIRÉ KORDA (1).

Deux ingénieurs hongrois ^{ont trouvé} que ^notre télégraphe ^actuel,

cet appareil électrique qui symbolise pourtant, par excellence, ^la rapidité, ^n’est cependant pas ^assez rapide. ^{Ils ont} pensé que ^nos communications télégraphiques ^{sont très chères,} précisément parce

qu’elles ^sont trop ^lentes.

Ce raisonnement ^a conduit à une invention remarquable

M. Antoine Pollak, ^{et son} collaborateur, ^M. Joseph Virag, qui, malheureusement, ^n’a pas pu recueillir le fruit de ^son beau

travail, ayant ^été enlevé par ^{une mort} prématurée le lendemain même de la besogne accomplie. ^Cette invention, que je ^{dois vous} présenter, ^{est destinée à faire} époque ^{et à} provoquer de profonds changements ^{dans nos} modes de transmission actuels.

Si je ^vous parle aujourd’hui ^de l’appareil Pollak-Virag ^comme

d’une chose nouvelle, malgré les nombreuses descriptions qui ^{en ont}

paru dans les périodiques ^{et dans les} comptes rendus des Congrès

et même malgré que l’appareil, ^{dans sa} première forme, ^{ait été} exposé

à l’Exposition Universelle de 1900, ^c’est que, depuis, ^{il a subi de}

nombreux perfectionnements ^{et est} devenu d’une simplicité ^vraiment remarquable, ^{comme vous} pourrez l’apprécier vous-même, ét qu’enfiri

nous avons la bonne fortune d’avoir un de ses inventeurs parmi ^nous qui ^pourra faire fonctionner l’appareil ^{devant vos} yeux.

Le système ^combiné par MM. Pollak ^et Virag ^{est un} appareil ^de

( 1) Communication faite à la Société française ^de Physique, ^{séance du 7 dé-}

cembre 1906.