Sur la pénétration des charges dans les corps isolants fixes et en mouvement

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Submitted on 1 Jan 1876

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Sur la pénétration des charges dans les corps isolants fixes et en mouvement

A. Righi

To cite this version:

A. Righi. Sur la pénétration des charges dans les corps isolants fixes et en mouvement. J. Phys.

Theor. Appl., 1876, 5 (1), pp.182-184. �10.1051/jphystap:018760050018200�. �jpa-00237167�

I82

SUR LA

PÉNÉTRATION

DES CHARGES DANS LES CORPS ISOLANTS FIXES ET EN MOUVEMENT

(1) ;

PAR M. A. RIGHI.

1. Une lame isolante

peut paraître

^{à l’état}

naturel, lorsqu’elle

a sur ses deux faces des

charges opposées

presque

égales

^{en valeur}

absolue. Il

suffit,

pour ^les

reconnaître,

^{de mettre la lame entre deux}

disques conducteurs,

^et,

après

^les avoir fait

cornmmuniquer,

^{de les}

porter

^{à un}

électroscope.

^{C’est ainsi}

qu’il

^faut s’assurer que les la-

mes

qui

doivent servir aux

expériences

^{sont bien}

déchargées ;

^si

elles ^ne le sont pas, il suffit de toucher ^{en Inê111e}

telnps

^{les deux} faces de

chacune,

^avec des flammes.

Pour étudier les

charges

^d’une

lame,

^{il faut se}

garder

^{de la tou-}

cher avec des corps

conducteurs ;

^{on tient la lame}

très-près

^d’un

électroscope

par l’une de ^ses

faces,

^{et l’on}

approche

peu ^à peu de l’autre face un

plateau

conducteur ^non

isolé ;

^on observe si l’indi- cation de l’instrument croit ou diminue. On retourne la lame et

l’on

répète l’expérience.

^On

comprend

que, presque

toujours,

^on

pourra décider du

signe

^des

charges

des deux faces de la

lame,

^et

même voir si l’une d’elles est à l’état naturel.

Lorsqu’on

^{ne tient}

pas ^à connaître les

quantités

^des

charges,

^mais seulement leur

signe,

on

peut

^{se servir des deux}

plateaux,

^comme

précédemment. ^Enfin,

si l’on désire connaître la somme

algébrique

^des

charges

^d’une

lame,

il suffit de la mettre à l’intérieur d’un conducteur

isolé,

^{et de me-}

surer la

charge

^{induite en celui-ci.}

2. Avec ces

précautions,

^on

peut

^constater

qu’une

^lame

^isolante, chargée

par frottement sur l’une de ses

faces, acquiert

^{sur l’autre}

une

charge

^de

signe contraire, lorsque

^{celle-ci touche un conduc-}

teur, ^{surtout non} isolé

(par exemple

^{du mercure,} pourvu

qu’on

tienne

compte

^des

charges

^de

contact),

^ou

lorsqu’elle

^{est touchée}

par les gaz chauds d’une flamme ou des charbons

ardents,

^ou par l’air

humide,

^{ou enfin}

lorsque

^{la face non frottée est}

près

^{d’un con-}

ducteur armé de

pointes.

^{Dans le cas de l’air}

humide,

^la

charge

(1) ^A7uovo Cimento, ^2e série, ^t. XIV, p. 132.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018760050018200

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induite se forme

spontanément

peu ^à peu. Sa valeur limite en tout cas est

telle,

que ^{son action sur} le conducteur

(ozi

^{sur les}

points

voisins du

gaz)

détruise r action

opposée,

^{de la}

face.f7-otiée.

^La

pénétration

^d’une

charge peut

s’effectuer aussi dans une lame dé-

chargée,

par influence d’un corps électrisé voisin.

3. Si l’on frotte la face A d’une lame d’au moins 3 ou

4

^milli-

mètres

d’épaisseur,

^{et si on la} porte

pendant

^un

temps

très-court sur une

flamme,

de manière que celle-ci soit du ^côté de l’autre face

B,

en

approchant

^de

l’électroscope

^{la face}

B,

^{on n’a} pas

d’imdication;

mais,

^en retournant la

lame,

l’instrument ^accuse la

charge

^{de A.}

Si, après cela,

^on

présente

^a la llamaie la face

A,

^en

approchant

celle-ci de

l’électroscope,

on n’a pas ^de mouvement;

mais,

^retournant

la lame,

^{la face B montre une}

charge opposée

^à celle de A. On

peut

continuer ainsi

beaucoup

^{de fois. La lame se}

décharge

peu ^à peu,

comme on

décharge

^un condensateur ^en touchant tour à tour ses ar-

matures. Pour avoir la

décharge complète,

il faut donc que les deux faces de la lame soient ^en même

temps

touchées par la flamme.

4. Si l’on touche l’une des faces de la lame électrisée

négative-

ment

A,

par ^une lame isolante B à l’état

naturel,

^les

points

^touchés

de A se

chargent

^aussi d’électricité contraire. En

euet,

^{si une}

molécule a de la-lame A touche la molécule b de la lame

B,

^les

deux molécules a et b forment un

petit conducteur,

^dans

lequel

par influence cz sera

positive

^{et b}

négative.

Si les deux lames ne se

touchent pas, ^mais si la lame B est en contact avec un

conducteur,

c’est la lame B

qui

^se

charge positivement.

^{Avec une} double lame ainsi

construite,

^on

_peut répéter

^les

expériences précédentes,

^{et, en}

séparant

^{les deux}

^laines,

étudier aisément leurs

charges.

Si l’on a une série de lames

superposées

^{et en contact, et si l’on}

charge négativement

par frottement la face extérieure de la pre-

mière,

^{tous les}

points

^{de contact entre les l ames se}

chargeront,

^et

chaque

^lame intermédiaire

présentera

^des

charges opposées

^{sur ses}

deux

faces,

^les

charges négatives

^étar2t tournées du côté de la

charge négative

inductrice. C’est donc à tort

qu’on

^{cite cette ex-}

périence,

que l’on doit à

Buff,

^comme

preuve

^{de la}

polarisation

^des

corps isolants. Cette

polarisation, qui,

^selon l’énoncé de

Belli,

^a

lieu comme si les molécules des corps isolants étaient de

petits

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conducteurs

isolés , indiquée

par les

expériences

^de

Faraday

^et

Matteucci,

^{est démontrée} par celles de Felici

(1).

5.

Si,

^{entre une lame}

rectangul aire

A d’ébonite

(caoutchouc durci), chargée négativement

^{et un}

peigne métallique

^{non isolé}

parallèle

^aux

petits

^{côtés du}

rectangle,

^{se trouve une deuxième lame B de même}

grandeur

^et

parallèle

^{à la lame}

A,

^{la lame B}

acquiert

^une

charge positive,

certainement moindre ^en

quantité

absolue que celle de l’in-

ductrice ; mais,

^{comme elle} _occupe ^une

petite

^{surface sur la lame}

B,

il

peut

^{se faire} que ^sa densité

superficielle

^soit

plus grande.

^{Si donc}

on met en mouvement la lame

B,

de manière à la faire

glisser

^toute

sur le

peigne,

^{elle doit}

acquérir

^une

charge positive plus grande

que la

négative

de la lame A.

Si,

^en

effet,

l’on enferme les deux lames ensemble dans un conducteur

isolé,

^{celui-ci se montre}

positif.

La

charge induite,

de densité

plus grande

que

l’inductrice, peut

aussi se former sur l’une ou l’autre des deux faces de la lame frottée même. Il suffit de frotter fortement ^une lame

rectangulaire,

^et

puis

^de

la faire

glisser

^{sur le}

peigne,

pour

qu’après

^{elle se montre de}

signe

contraire.

Ainsi, si,

^{entre les frottoirs et les}

peignes

^{d’une machine}

à

frottement,

^on

approche

^du

plateau

^{de verre un}

peigne (formé d’aiguilles

^à

coudre)

^en communication avec le

sol,

^{le verre}

qui

y arrive

positif

^s’en

éloigne négatif,

^et les conducteurs de la machine

se

chargent négativement.

Ces

expériences

^{sur les}

charges acquises

par les _corps isolants

en mouvement donnent la clef de bien des

phénomènes présentés

par les ^{machines à}

induction,

ainsi que

je

^le montrerai dans ^un

prochain

^article.

DESCRIPTION D’UN LOCH A CADRAN INDIQUANT A TOUT INSTANT LA VITESSE D’UN

NAVIRE;

PAR M. MAREY.

Lorsque

^Pitot

imagina

^{de mesurer la} vitesse d’un courant d’eau à l’aide du tube

qui porte aujourd’hui

^{son nom, il}

comprit

que le

(1) ^{Voir t.} II, ^{n° 14 de ce} Journal, p. 75, ^{et no} 35, p. 329.