Introduction Résultats Ouvertures...
Quelques références Idées de preuves
Propriétés asymptotiques de diusions inhomogènes
Mihai Gradinaru, Yoann Oret
IRMAR, Université de Rennes 1
6 mai 2010
Introduction Résultats Ouvertures...
Quelques références Idées de preuves
Présentation et Objectifs Cas discret
Transition de phase Recuit simulé Dicultés
On considère l'équation diérentielle stochastique suivante : dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t |
αt
βdt , X t
0= x 0 . (E) i) B mouvement Brownien unidimensionnel
ii) sgn ( x ) =
1 x ≥ 0
−1 x < 0
iii) ρ, α, β, x 0 ∈ R, t 0 ∈ ( 0, ∞ )
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Présentation et Objectifs Cas discret
Transition de phase Recuit simulé Dicultés
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Décrire en fonction de ρ, α, β les propriétés asymptotiques de X Exemple β = 0, α = 1
X processus d'Ornstein-Ulhenbeck.
i) Si ρ < 0 alors X est récurrent et satisfait :
t lim
→∞X t =
LN 0, (2|ρ|)
−1
, lim sup
t
→∞X t
√ ln t
p.s = |ρ|
−12ii) Si ρ > 0 alors X est transient et satisfait :
t lim
→∞X t e
ρt
p
.s
= G , G ∼ N x 0 e
−ρt
0, ( 2ρ )
−1 e
−2
ρt
0Introduction Résultats Ouvertures...
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Transition de phase Recuit simulé Dicultés
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
(E) est un analogue en temps continue du model étudié par M.
Menshikov et S. Volkov (2008) en lien avec le problème d'urne de Friedmann pour α = β = 1. Ils considèrent ( X n ) une marche aléatoire sur R
+dont la dérive satisfait :
E X n
+1 − X n X n = x
= ρ x
αn
βPour ρ > 0, β ≥ 0 la récurrence ou la transience de X est établie
en étudiant certaines martingales associées.
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Transition de phase Recuit simulé Dicultés
α β
1 1
−1
β =
α+12Recurrence
Transience
Zone Interdite
Recurrence pour ρ ≤
12Transience pour ρ >
12Question ouverte
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Présentation et Objectifs Cas discret
Transition de phase Recuit simulé Dicultés
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Pour ρ, β < 0 et α > −1 on pose : Y s := X
φ(s
), φ ( s ) = s
1−β1dY s = σ ( s ) dW s + ρ sgn ( Y s ) |Y s |
αds (E') W un mouvement Brownien, σ ( s ) = s
2(1β−β)−→
s
→∞0 (E') équation de recuit simulé. On peut montrer que
s lim
→∞Y s =
p
.s
.0, minimum du potentiel V ( x ) = |ρ|
α + 1 |x |
α+1
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Présentation et Objectifs Cas discret
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dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
(E) Equation inhomogène β 6 = 0.
i) Existence/unicité/temps d'explosion pour α < 0,α > 1 ? ii) Récurrence/Transience ? Mesure invariante ?
iii) Loi du type logarithme itéré ?
Equation homogène β = 0 : Les réponses sont données par la fonction d'échelle et la mesure de vitesse
i) Classication des points singuliers (A.S. Cherny H.J. Engelbert, 2004) / Test de Feller
ii) Théorème ergodique
iii) Théorème de Motoo (1959)
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Transition de phase Recuit simulé Dicultés
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
(E) Equation inhomogène β 6 = 0.
i) Existence/unicité/temps d'explosion pour α < 0,α > 1 ? ii) Récurrence/Transience ? Mesure invariante ?
iii) Loi du type logarithme itéré ?
Equation homogène β = 0 : Les réponses sont données par la fonction d'échelle et la mesure de vitesse
i) Classication des points singuliers (A.S. Cherny H.J.
Engelbert, 2004) / Test de Feller ii) Théorème ergodique
iii) Théorème de Motoo (1959)
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Transition de phase Recuit simulé Dicultés
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Idée :
Se ramener au cas homogène par un changement de temps en utilisant la propriété d'invariance par changement d'échelle du mouvement Brownien B et l'homogénité spatiale et temporelle de la dérive
b ( µt, λx ) = λ
αµ
−βb ( t, x )
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
α β
1 1
−1
Recurrence
Transience
β =
α+12Recurrence
Recurrence pour ρ ≤
12Transience pour ρ >
12Introduction Résultats Ouvertures...
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
β=α+12
α β
1 1
−1 1
2
3
1
x0∈(0,∞)⇒X∈(0,∞), √Xttt→∞≈ Orlnt,dOtr=dwt−12Otrdt,Otr≥0 x0=0 =⇒ ∃!X ∀t>t0Xt∈(0,∞), √Xttt→∞≈ Orlnt
SE={λP++ (1−λ)P−}, P±∼ ±X 2 X∈R, √Xttt→∞≈ Olnt, dOt=dwt−12Otdt
3 X∈R, P(τe=∞)∈(0,1), √Xttt→∞≈ Olnt, underP(· |τe=∞)
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Théorème
Au dessus de la droite critique β >
α+2 1 la diusion X est récurrent et a un comportement asymptotique type mouvement Brownien (ou mouvement Brownien rééchie) dans le sens ou :
t lim
→∞X t
√ t
=
LN ( 0, 1 ) ( ou |N ( 0, 1 ) | ) , lim sup
t
→∞X t
√ 2t ln ln t
p
.s
.= 1
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
β=α+12
α β
1 1
−1 1
2
3
1
x0∈(0,∞)⇒X∈(0,∞), (T) :Xtt→∞p.s.∼ c t1−β1−α, c=ρ(1−α) 1−β
1−α1 x0=0 =⇒ ∃!X ∀t>t0Xt∈(0,∞), (T)
SE={λP++ (1−λ)P−}, P±∼ ±X 2 X∈R, |Xt|t→∞p.s.∼ c t1−α1−β
3 X∈R, P(τe=∞) =0
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Théorème
En dessous de la droite critique β <
α+2 1 la diusion X est transiente et a le comportement asymptotique de la solution du systeme déterministe :
dx t = ρ sgn ( x t ) |x t |
αt
βdt
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
α β
1 1
−1 Racine d’un processus
de Bessel d’indice2ρ+1 Processus
Gaussien
Xt
√t≡ζlnt, dζt=dwt+ (ρsgn(ζt)|ζt|α−12ζt)dt
x0∈[0,∞)⇒ ∃!X∈[0,∞)
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Théorème
Sur la droite critique β =
α+2 1 la diusion X est recurrente et
t lim
→∞X t
√ t
=
Lµ, lim sup
t
→∞X t
√ 2t ln ln t
p
.s
.= 1
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Recurrence
Convergence vers 0 α
β
1 1
−1
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
α β
β =
α+12 12 3
1 √Xttt→∞≈ Olnt, O≡O.U 2 tXγ/2t t→∞≈ yt1−γ
1−γ, dyt=dwt+ρsgn(yt)|yt|αdt, γ=α+12β 3 √Xttt→∞≈ ζlnt, dζt=dwt+ (ρsgn(ζt)|ζt|α−12ζt)dt
1 1
−1
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
Théorème
Pour β ≥ 0 la diusion X est recurrente et
i) Au dessus de la droite critique X est recurrent et a un comportement asymptotique type mouvement Brownien.
ii) Sur la droite critique
t lim
→∞X t
√ t
=
Lµ, lim sup
t
→∞X t ( 2t ln ln t )
α∨11+1p
.s
.= c iii) Au dessous de la droite critique
t lim
→∞X t t
α+β1=
Lν, lim sup
t
→∞X t t
α+β1(ln t)
α+11p
.s
.= c
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
α β
β =
α+121
1 tXγ/2t t→∞≈ yt1−γ
1−γ, dyt=dwt+ρsgn(yt)|yt|αdt, γ=α+12β 1
1
−1
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Cas répulsif :ρ >0 Cas attractifρ <0
Théorème
Pour β < 0 la diusion X converge vers 0 et
t lim
→∞X t t
α+β1=
Lν, lim sup
t
→∞X t t
α+β1( ln t )
α+11p.s. = c
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dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
i) Terme de dérive b ( t, x ) = g ( t ) f ( x ) , f ( t ) ∼ρt
−βet f ( x ) ∼x
αii) Terme diusion ε ≤ σ ≤ K
iii) En dimension supérieures.
iv) Equation dirigé par un processus h-stable B.
v) Diusion en environement aléatoire avec potentiel : V ( t, x ) = W ( x )
t
β, {W ( x ) |x ∈ R} α + 1 − stable
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A.S. Cherny, H.-J. Engelbert Singular Stochastic Dierential Equations, LNM 1858, Springer Verlag, 2004.
D.A. Freedman, Bernard Friedman's urn, Ann. Math. Statist.
36 (1965), 956-970.
M. Menshikov, S. Volkov Urn-related random walk with drift ρ x
α/ t
β, Elec. J. Probab. 13 (2008), p. 944-960.
M. Motoo, Proof of the law of iterated logarithm through diusion equation, Ann. Inst. Statist. Math. 10 (1959), 21-28.
K. Narita, Remarks on non-explosion theorem for stochastic
dierential equations, Kodai Math. J. 5 (1982), 395-401.
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Merci
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Equations associées
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Soit ϕ un changement de temps et posons Y s := √ X
ϕ(s)ϕ0(
s
)dY s = dW s + ρ ϕ
0( s )
α+12ϕ ( s )
βsgn ( Y s ) |Y s |
αds − 1 2
ϕ
00( s )
ϕ
0( s ) Y s ds (E")
Idée : Bien choisir ϕ dans le but d'étudier (E") et de se ramener au cas homogène
Exemples intéressants : ϕ ( s ) = e
set ϕ
0( s ) = ϕ ( s )
γ, γ =
α+2β1Introduction Résultats Ouvertures...
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Equations associées
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Soit ϕ un changement de temps et posons Y s := √ X
ϕ(s)ϕ0(
s
)dY s = dW s + ρ ϕ
0( s )
α+12ϕ ( s )
βsgn ( Y s ) |Y s |
αds − 1 2
ϕ
00( s )
ϕ
0( s ) Y s ds (E") Idée : Bien choisir ϕ dans le but d'étudier (E") et de se ramener au cas homogène
Exemples intéressants : ϕ ( s ) = e
set ϕ
0( s ) = ϕ ( s )
γ, γ =
α+2β1Introduction Résultats Ouvertures...
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Equations associées
dY s = dW s + ρ ϕ
0( s )
α+1 2
ϕ ( s )
βsgn ( Y s ) |Y s | α ds − 1 2 ϕ ϕ
000( ( s s ) ) Y s ds
β =
α+21, ϕ ( s ) = e
sdY s = dW s + ρ sgn ( Y s ) |Y s |
αds − 1
2 Y s ds (E")
= ⇒ Description des solutions, du temps d'explosion et du
comportement asymptotique (recurrence, transience, convergence
en loi, loi du type logarithme itéré...)
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Equations associées
dY s = dW s + ρ ϕ
0( s )
α+1 2
ϕ ( s )
βsgn ( Y s ) |Y s | α ds − 1 2 ϕ ϕ
000( ( s s ) ) Y s ds
ϕ
0( s ) = ϕ ( s )
γ, γ =
α+2β1dY s = dW s + ρ sgn ( Y s ) |Y s |
αds
| {z }
(
E
”)− γ 2
Y
s1 + ( 1 − γ ) s ds (E") Etude de (E")
Girsanov
Description
= ⇒
Ensemble des solutions pour α < 0
Temps d'explosion τ e pour α > 1
Asymptotiques pour ρ < 0, β <
α+21Introduction Résultats Ouvertures...
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Equations associées
dY s = dW s + ρ ϕ
0( s )
α+1 2
ϕ ( s )
βsgn ( Y s ) |Y s | α ds − 1 2 ϕ ϕ
000( ( s s ) ) Y s ds
ϕ(s ) = e
sdY s = dW s − 1
2 Y s ds
| {z }
(
E
”)+ ρ e (
α+21−β) sgn ( Y
s) |Y
s|
αds (E")
Etude de (E")
Description= ⇒ Asymptotiques pour β >
α+21Introduction Résultats Ouvertures...
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Equations associées
dX t = dB t + ρ sgn ( X t ) |X t | α / t β dt , (E)
Pour la transience ρ > 0, β <
α+21, l'idée est de considérer S t :=
X t c t
11−β−α2
, c =
ρ ( 1 − β ) 1 − α
11−α