Intégrale première du mouvement : 1
2m`2θ˙2+mg`(1−cosθ) =Emi soit :
θ˙θ¨+ ˙θg
` sinθ= 0→θ¨+ω02sinθ= 0, avecω0≡p
g/l.
Sans faire intervenir#»
T.Areste à vérifier qu’elle ne s’annule pasieque le fil reste tendu.
sous licencehttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.0/fr/ 43/71
Puissance et travail d’une force Énergies potentielle et mécanique Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté États liés de faible énergie
Forces conservatives : exemples et contre-exemples Définition
Énergie potentielle Exemples
Théorème de l’énergie mécanique Conséquences
Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
Mouvement plan : équations du mouvement
Intégrale première du mouvement : 1
2m`2θ˙2+mg`(1−cosθ) =Emi soit :
θ˙θ¨+ ˙θg
` sinθ= 0→θ¨+ω02sinθ= 0, avecω0≡p
g/l.
Sans faire intervenir#»
T.Areste à vérifier qu’elle ne s’annule pasieque le fil reste tendu.
Puissance et travail d’une force Énergies potentielle et mécanique Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté États liés de faible énergie
Forces conservatives : exemples et contre-exemples Définition
Énergie potentielle Exemples
Théorème de l’énergie mécanique Conséquences
Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
1. Puissance et travail d’une force 2. Énergies potentielle et mécanique
2.1 Forces conservatives : exemples et contre-exemples 2.2 Définition
2.3 Énergie potentielle 2.4 Exemples
2.5 Théorème de l’énergie mécanique 2.6 Conséquences
2.7 Exemples d’utilisation : cas du pendule 2.8 Estimation de l’effet des frottements
3. Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté 4. États liés de faible énergie
sous licencehttp://creativecommons.org/licenses/by-nc-nd/2.0/fr/ 44/71
Puissance et travail d’une force Énergies potentielle et mécanique Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté États liés de faible énergie
Forces conservatives : exemples et contre-exemples Définition
Énergie potentielle Exemples
Théorème de l’énergie mécanique Conséquences
Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m
I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2 I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
I frottements avec l’air :k#»
Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2 onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Énergie potentielle Exemples
Théorème de l’énergie mécanique Conséquences
Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
I frottements avec l’air :k#»
Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2 onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Théorème de l’énergie mécanique Conséquences
Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
I frottements avec l’air :k#»
Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2 onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Énergie potentielle Exemples
Théorème de l’énergie mécanique Conséquences
Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2
I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
I frottements avec l’air :k#»
Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2 onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1
I Emi=mgl=2,5 J I frottements avec l’air :k#»
Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2 onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Énergie potentielle Exemples
Théorème de l’énergie mécanique Conséquences
Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
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Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2 onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
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Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2
onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
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Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2
onmajorel’effet des frottements
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I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
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Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
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I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
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Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2 onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
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Puissance et travail d’une force Énergies potentielle et mécanique Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté États liés de faible énergie
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Énergie potentielle Exemples
Théorème de l’énergie mécanique Conséquences
Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
I frottements avec l’air :k#»
Fk=αv2, avecα=1,0·10−3N·s2·m−2 onmajorel’effet des frottements
I F6αv2max
I entre deux sommets successifs de la trajectoire (avecθ16θ2) :
Em(t2)− Em(t1) = W
il est légitime de négliger les frottements sur quelques oscillations
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Exemples d’utilisation : cas du pendule Estimation de l’effet des frottements
I boule de massem=2,6·102g,r=2,0 cm`=1,0 m I lâchée sans vitesse fil tendu deθ=π/2
I sans frottement :
I oscillations en±π/2 I vmax(θ= 0) =p
2gl=4,4 m·s−1 I Emi=mgl=2,5 J
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I F6αv2max
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Interprétation de la courbe deEpot Topographie
Positions d’équilibre
Puits de potentiel en mécanique quantique
1. Puissance et travail d’une force 2. Énergies potentielle et mécanique
3. Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté 4. États liés de faible énergie
Puissance et travail d’une force Énergies potentielle et mécanique Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté États liés de faible énergie
Interprétation de la courbe deEpot Topographie
Positions d’équilibre
Puits de potentiel en mécanique quantique
1. Puissance et travail d’une force 2. Énergies potentielle et mécanique
3. Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté 3.1 Interprétation de la courbe deEpot
3.2 Topographie 3.3 Positions d’équilibre
3.4 Puits de potentiel en mécanique quantique 4. États liés de faible énergie
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Puissance et travail d’une force Énergies potentielle et mécanique Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté États liés de faible énergie
Interprétation de la courbe deEpot Topographie
Positions d’équilibre
Puits de potentiel en mécanique quantique
I Epot(x)dépend uniquement du champ de force
I Em0dépend des conditions initiales
I Ecin=Em0− Epot(x)>0: mouvement contraint dans les zones où
mouvement entrexminetxmax
Em0
mouvement au delà dex0min
Puissance et travail d’une force Énergies potentielle et mécanique Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté États liés de faible énergie
Interprétation de la courbe deEpot Topographie
Positions d’équilibre
Puits de potentiel en mécanique quantique
I Epot(x)dépend uniquement du champ de force I Em0dépend des conditions initiales
I Ecin=Em0− Epot(x)>0: mouvement contraint dans les zones où
mouvement entrexminetxmax
Em0
mouvement au delà dex0min
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Interprétation de la courbe deEpot Topographie
Positions d’équilibre
Puits de potentiel en mécanique quantique
I Epot(x)dépend uniquement du champ de force I Em0dépend des conditions initiales
I Ecin=Em0− Epot(x)>0: mouvement contraint dans les zones où
mouvement entrexminetxmax
Em0
mouvement au delà dex0min
Puissance et travail d’une force Énergies potentielle et mécanique Analyse qualitative d’un système conservatif à un degré de liberté États liés de faible énergie
Interprétation de la courbe deEpot Topographie
Positions d’équilibre
Puits de potentiel en mécanique quantique
I Epot(x)dépend uniquement du champ de force I Em0dépend des conditions initiales
I Ecin=Em0− Epot(x)>0: mouvement contraint dans les zones où
mouvement entrexminetxmax
Em0
mouvement au delà dex0min
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Interprétation de la courbe deEpot Topographie
Positions d’équilibre
Puits de potentiel en mécanique quantique
I Epot(x)dépend uniquement du champ de force I Em0dépend des conditions initiales
I Ecin=Em0− Epot(x)>0: mouvement contraint dans les zones où
mouvement entrexminetxmax
Em0
mouvement au delà dex0min
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Interprétation de la courbe deEpot Topographie
Positions d’équilibre
Puits de potentiel en mécanique quantique