La géométrie du télescope est complètement libre si ce n’est que les miroirs sont de type
Wolter-I. Elle est définie par plusieurs paramètres dont les principaux sont présentés dans le
Tableau 3.1.
D
hD
py y
x
O
hO
pC F
hF
pr
4α 2α
θ
pθ
hα
3α
Photon X
Focale
Miroir Wolter-I
Paraboloïde Hyperboloïde
p
Figure3.2 –Vue en coupe de la géométrie d’un miroir Wolter-I.
Chaque miroir et détecteur est défini dans un repère local afin de simplifier la géométrie.
Leur position et alignement sont sujets aux déformations de la structure au cours d’une
obser-vation.
3.2.1 L’ensemble miroirs Wolter-I
Le miroir de type Wolter I est caractérisé par l’agencement d’un paraboloïde et d’un
hy-perboloïde. Ces deux surfaces peuvent être définies par une même equation en considérant une
symétrie cylindrique (cf. Equation 3.1). La parabole est un cas particulier de cette équation avec
e=1.
x
21−e
2+y
2−2xp+p
2=0 (3.1)
La variable x correspond à la distance depuis la droite génératrice, la variable y correspond au
rayon du miroir et le paramètre p correspond à la distance entre le foyer et la droite génératrice
(cf. Figure 3.2). Selon le rayon et la focale du miroir, on détermine les paramètres de l’équation
3.1 pour chaque section (parabole et hyperbole). Les deux coniques n’étant pas définies dans le
même repère, on exprime leurs paramètres au point C, commun aux deux courbes
y = r (3.2)
Pour la paraboleCF
p=r/tan (2α) etθ
p=α. Pour l’hyperboleCF
h=r/tan (4α) etθ
h=3αavec
α=
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