ev´enements VCS, fixent en fait la valeur des 8 premiers param`etres. Parmi ces param`etres il y a le centrage des deux pics, qui est d´ecrit par un param`etre unique :
Δ= [(extremum de la fonction) - (masse physique au carr´e)].
Le centrage des pics sur les masses physiques au carr´e est r´ealis´e finalement `a mieux que
± 50 MeV2, pour chaque cin´ematique. La figure 4.4 montre que l’ajustement obtenu dans
la r´egion interm´ediaire entre les deux pics est un peu moins bon qu’ailleurs, mais il reste suffisant pour estimer la contamination des ´ev´enements (ep→ epπ0) sous le pic VCS (voir
section 4.5).
Nous avons cit´e ici les principaux changements entre l’analyse pr´eliminaire et l’analyse finale. Il y a d’autres changements, moins importants, qui concernent l’optimisation des coupures, les fenˆetre en temps de co¨ıncidence, etc.
4.3 R´esultats pour l’asym´etrie SSA
Dans l’analyse finale, la stabilit´e de l’asym´etrie SSA est ´etudi´ee en fonction de diff´erents niveaux de coupure. Certaines corrections ont ´et´e appliqu´ees, comme celle de la contami-nation des pions sous le pic VCS. Nous donnons une estimation des erreurs syst´ematiques
VCS-SSA . Sum of All Settings
Fig. 4.4 – R´esultat de l’ajustement du spectre M2
x (en GeV 2) obtenu avec les coupures standard + sp´ecifique + [Zcen]. Spectres du haut et du milieu: zoom sur les deux pics γ et π0. Courbe en trait plein =fonction totale d’ajustement. Pointill´es/tirets/tirets-pointill´es= composante Gaussienne/Lorentzienne/(1x). Ligne verticale en trait plein/tirets= position de “m2physique”/extremum ajust´e. Le spectre en bas `a gauche est un zoom dans la r´egion entre les deux pics. Le spectre en bas `a droite permet de visualiser la contamination des ´
ev´enements π0 (courbe pointill´ee) sous le pic γ (courbe en tirets).
sur le facteur K, puis les valeur finales d’asym´etrie et du point cin´ematique associ´e `a chaque intervalle en θcm.
4.3.1 R´esultats pour diff´erentes coupures d’analyse
La figure 4.5 montre les valeurs du facteur K d´etermin´ees pour trois niveaux diff´erents de coupures (“standard”, “standard + sp´ecifique (support de la cible)” et “standard + sp´ecifique + [Zcen]”) en utilisant la m´ethode MV. Une quatri`eme option pour le canal VCS consiste `a r´ecup´erer les ´ev´enements des bords de la cible “[Zcen]U[ZborK]” comme expliqu´e au paragraphe 4.1.2.
• Canal VCS:
En appliquant les coupures standard (triangles), on obtient les variations les plus faibles du facteur K en fonction de θcm et les plus petites barres d’erreur statistique. Mais nous savons d’apr`es la figure 4.1 que ce lot d’´ev´enements n’est pas tr`es propre. En ajoutant la coupure sp´ecifique (support de la cible), le comportement du facteur K change (carr´es sur la fig.4.5) : il semble atteindre un maximum vers θcm = 22◦ avant de d´ecroˆıtre. Les ´
ev´enements provenant des parois de la cible sont ´elimin´es en appliquant soit la coupure [Zcen] (cercles), soit [Zcen]U[ZborK](´etoiles). Ces deux coupures donnent des r´esultats si-milaires, sauf pour le dernier point en θcm, qui reste n´eanmoins coh´erent dans les barres d’erreur.
Fig. 4.5 – Le facteur K pour les deux canaux physiques obtenu pour diff´erentes coupures
d’analyse : standard (triangles); standard + sp´ecifique (support de la cible) (carr´es); stan-dard + sp´ecifique + [Zcen] (cercles); standard + sp´ecifique + [Zcen]U[ZborK] (seulement pour l’´electroproduction de photon) (´etoiles).
• Canal π0:
L’application de la coupure sp´ecifique (support de la cible) modifie ´egalement le facteur K, comme pour le processus VCS. D’autre part, une fois cette coupure appliqu´ee, le facteur
K calcul´e avec ou sans coupure sur la longueur de la cible (cercles ou carr´es) change tr`es peu, ce qui confirme que les ´ev´enements A(e,ep)X provenant des parois de la cible sont
en proportion n´egligeable pour le canal π0 (voir paragraphe 3.1.7).
4.3.2 R´esultats pour diff´erentes coupures en masse manquante
au carr´e
Nous avons ´etudi´e la variation du facteur K en fonction de diff´erentes fenˆetres en masse manquante au carr´e. Le bord inf´erieur de la coupure est maintenu fixe, et le bord sup´erieur est plac´e `a diff´erents endroits dans la queue radiative. Ces jeux de coupures permettent d’´etudier l’effet des corrections radiatives sur l’asym´etrie, au moins pour la partie due au bremsstrahlung (c-`a-d pour les corrections o`u il y a ´emission d’un photon r´eel).
Canal physique Coupure en masse manquante au carr´e (GeV2) (−0.0050, + 0.0050) VCS (−0.0050, + 0.0075) (−0.0050, + 0.0100) (0.013, + 0.023) π0 (0.013, + 0.029) (0.013, + 0.035)
Tab. 4.1 – Les diff´erentes coupures sur le spectre de la masse manquante au carr´e pour
les deux canaux physiques (ep→ epγ et ep → epπ0).
La figure 4.6 montre le r´esultat obtenu pour le facteur K en fonction des diff´erentes coupures en masse manquante au carr´e donn´ees par le tableau 4.1. On remarque que l’asym´etrie n’est pratiquement pas sensible `a ce jeux de coupures. On s’attend `a ce que les corrections radiatives sur l’asym´etrie SSA soient petites th´eoriquement [34, 35]. Pour le canal π0, elles ont ´et´e calcul´ees `a nos cin´ematiques [35], la correction `a appliquer sur l’asym´etrie est tr`es petite et en pratique elle est n´egligeable. Pour le canal VCS, les cor-rections radiatives n’ont pas encore ´et´e calcul´ees `a nos cin´ematiques, et nous en tiendrons compte dans les erreurs syst´ematiques.
Stability versus Missing mass Squared Cut
Fig. 4.6 – Le facteur K obtenu pour diff´erentes coupures sur la masse manquante au carr´e.
Conditions d’analyse : coupures standard + sp´ecifique + [Zcen]U[ZborK] (canal VCS); cou-pures standard + sp´ecifique (canal π0).
4.4 Comparaison des r´esultats entre les analyses
pr´eliminaire et finale
La figure 4.7 montre le facteur K obtenu dans chaque analyse, pour un niveau de coupures ´equivalent. On remarque qu’il y a une tr`es bonne compatibilit´e entre les deux r´esultats. La forme globale de l’asym´etrie en fonction de θcm est conserv´ee, et les points ont boug´e au maximum d’un ´ecart-type statistique.