i Estimation de la dose ionisante électronique en orbite géostationnaire

irradiation ionisante

IV.1.1. Simulation expérimentale du vieillissement

Le matériau étudié est soumis, dans ses applications spatiales, à l‘environnement spatial géostationnaire de manière directe ou indirecte : lorsqu‘il est utilisé en tant qu‘adhésif, il est recou- vert par au moins un autre matériau, ce qui modifie les flux de particules ionisantes qui l‘atteignent. Les interactions entre les particules chargées de l‘environnement spatial et le matériau sont évaluées en calculant le profil de dose ionisante dans l‘épaisseur de l‘adhésif.

IV.1.1.i. Estimation de la dose ionisante électronique en orbite géostationnaire

La dose ionisante est définie (voir l‘équation (I.29)) comme le produit d‘une fluence (nombre de particules par unité de surface) par le pouvoir d‘arrêt massique, traduisant la perte d‘énergie par unité de longueur d‘une particule incidente le long de son parcours dans la matière. Pour estimer les doses ionisantes dans l‘orbite géostationnaire, il faut donc connaître les flux de par- ticules ionisantes qui y règnent, et comment elles interagissent avec le matériau étudié, en simulant le pouvoir d‘arrêt du matériau. Le modèle IGE-2006 [11], basé sur des mesures de satellites, fournit les flux électroniques moyens50 des électrons géostationnaires entre et (voir la Fi- gure I.3), mais le pouvoir d‘arrêt massique électronique du matériau est inconnu.

IV.1.1.i.a Simulation du pouvoir d’arrêt massique du matériau

Le logiciel Casino [112] permet, par des méthodes statistiques de Monte-Carlo, de simuler le pouvoir d‘arrêt massique d‘un matériau homogène. En l‘occurrence, la composition de la silice a été introduite dans Casino, associée à la densité du matériau nominal ( ).

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Il s‘agit d‘une approximation ne prenant pas en compte la structure physico-chimique du po- lymère étudié, ni la présence d‘hétérogénéités de quartz et d‘oxyde de fer51

. Cependant, le facteur déterminant dans les interactions électron-matière est la masse des atomes constitutifs, la structure physico-chimique influant uniquement sur le nombre d‘interactions (voir la partie I.4.2.ii, p : 32).

Lorsque la profondeur de pénétration de l‘électron incident est plus importante que l‘épaisseur de l‘échantillon, la présence d‘un substrat peut avoir une influence significative sur la dose reçue par le matériau superficiel. En effet, les électrons rétrodiffusés du substrat vers l‘échantillon ont une nouvelle occasion d‘interagir avec lui. Afin de prendre cet effet en compte, la configuration expérimentale d‘un film de silicone de d‘épaisseur collé sur un substrat d‘aluminium a été utilisée dans Casino. La perte d‘énergie en _{d‘un électron incident} accéléré à vers la configuration expérimentale est représentée en Figure IV.1 (simulation de électrons incidents). En annexe A.1 (p : 151) sont représentés les résultats de simulations similaires sans substrat, et avec un substrat en cuivre.

Figure IV.1 – Perte d’énergie d’un électron incident de dans la configuration expérimentale ( électrons simulés sous Casino).

Dans la configuration expérimentale simulée sous Casino (Figure IV.1), la couche de sili- cone est directement exposée au flux d‘électrons. Son pouvoir d‘arrêt pour des électrons incidents de est, en moyenne sur l‘épaisseur, de l‘ordre de _{. Le pouvoir d‘arrêt massique,} en unités du système international, vaut donc . Il est environ fois moins élevé au niveau de la surface exposée qu‘à celui de la face au contact du substrat. En effet, le pic de Bragg n‘est pas atteint dans la couche de silicone, ce qui engendre un profil croissant du pouvoir d‘arrêt du matériau (voir la Figure I.18).

IV.1.1.i.b Profils de dose ionisante électronique en orbite géostationnaire

Sur l‘orbite géostationnaire, les électrons sont répartis sur une large gamme d‘énergies, et, comme le montre la Figure I.3, les moins énergétiques ont les flux les plus élevés.

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Pour rendre compte de cette hétérogénéité des énergies et des flux, simulations Casino ont été effectuées en faisant varier l‘énergie des électrons incidents afin de couvrir la gamme . Les pouvoirs d‘arrêt _{de ces simulations apparaissent, en fonc-} tion de la profondeur dans le matériau, en annexe A.2 (p :153).

Grâce au modèle IGE-2006, les flux électroniques monoénergétiques omnidirectionnels ( _{) à ces énergies ont été obtenus. Un algorithme matriciel a ensuite été déve-} loppé ; il consiste, sur chaque du matériau, à intégrer le produit sur toute la gamme d‘énergies des électrons incidents. Les grandeurs obtenues, après transposition dans le système in- ternational, sont les débits de dose omnidirectionnels _{, en fonction de la profondeur.} Les débits de dose vus par le demi-angle solide ( _{), correspondant à l‘exposition d‘une surface} plane aux flux omnidirectionnels, sont obtenus en multipliant ces derniers par (voir annexe A.2, p :153). Finalement, la dose ( ) est le produit du débit de dose par la durée d‘irradiation.

Les profils de dose ainsi obtenus pour des durées de , , et ans en orbite géostation- naire sont représentés en traits pleins sur la Figure IV.2. Les électrons de faible énergie, aux flux les plus élevés, pénètrent peu profondément dans le matériau : c‘est ce qui explique la forte dose dépo- sée sur les premiers du matériau. Ce phénomène est amplifié par l‘interaction des protons, peu pénétrants mais bien plus énergétiques. Ils ne sont pas pris en compte dans les calculs précédents car le logiciel Casino ne permet pas de simuler les pouvoirs d‘arrêt protoniques.

Figure IV.2 – Profils de dose électronique simulés numériquement pour quatre expositions en orbite géostationnaire (traits pleins), et pour deux irradiations expérimentales (traits pointillés et niveau de dose au

milieu de l’échantillon).